Разрывной поток

При расчете движения только разрывных потоков отсутствует необходимость в определении области параметров, при которых существует разрыв и условия (2.4) приводятся к виду [c.48]

Бубнов В. А. Об уравнениях гидродинамики для разрывных потоков. [c.131]

При Тг = Т, на фронте изотермического разрыва оказывается разрывным поток тепла W2 Ж,. Разрыв потока тепла не противоречит закону сохранения энергии на фронте ударной волны. Из соотношения (1.31) следует, что при переходе через поверхность разрыва должен быть непрерывным полный поток энергии, т. е. выполняется условие [c.20]

Профильное сопротивление 11, 92, 103 Пря лая и окружность 50 Разрыва поверхность 38, 72 Разрывной поток 10, 72, 87 [c.162]

Разрывные безударные решения для плоских профилей. Задается число Маха М набегающего равномерного потока параллельного оси х и координаты точек о и Ь. Исходная характеристика ае прямолинейна. Величина с определяется формулой [c.131]

Соотношения (85,1—3) на ударной волне были получены из условий постоянства потоков вещества, импульса и энергии. Если рассматривать поверхность разрыва как слой конечной толщины, то эти условия надо писать не в виде равенства соответствующих величин по обе стороны разрыва, а в виде их постоянства вдоль всей толщины разрывного слоя. Первое из этих условий (85,1) не меняется [c.489]

Под жидкостью здесь и далее понимаются как собственно капельные жидкости, так и газы или пары жидкости. Жидкость, не обладающая вязкостью, называется часто идеальной. В больщинстве рассматриваемых случаев параметры движения, т. е. скорость, давление, плотность, температура жидкости, изменяются непрерывно. В некоторых случаях течение носит разрывный характер при этом в отдельных точках или областях потока возникают разрывы непрерывности или скачки значений скорости и термодинамических параметров. [c.287]

В некоторых случаях течение газа носит разрывный характер при этом в отдельных точках или областях потока возникают разрывы непрерывности или скачки в значениях скорости и термодинамических параметров. [c.257]

Аналитическое выражение значений расхода представляет полный спектр колебаний потока на выходе гидромашины. Однако оценка пиковых значений расхода по этим выражениям затруднена тем, что возможны разрывные функции. В частности, для процесса, описывающего поток в идеализированной машине, такие разрывы функции расхода появляются от синусных составляющих нечетных s и косинусных составляющих четных s потоков qm- Сходимость рядов к среднему значению в точках разрыва, усугубленная явлениями Гиббса, затрудняет точное определение пиковых значений Q, совпадающих с точками разрыва. Верной оценке неравномерности способствует геометрическое представление процесса образования потока в объемных гидромашинах. Формирующие потоки могут быть представлены звездой векторов (рис. 23, а, 24, й). Для первой гармоники кинематические фазы в звезде совпадают с углом геометрического расположения векторов. Золотниковый распределитель отсекает и суммирует в поток векторы, расположенные по одну [c.211]

На всех машиностроительных заводах, выпускающих серийную продукцию, для ее контроля имеются механические лаборатории. Часто разрывные машины стоят прямо в технологическом потоке. Эмиды способны полностью и с большим экономическим эффектом заменить все это громоздкое оборудование. [c.53]

После непрерывной двухнедельной работы на полной нагрузке другого парогенератора произошло разрушение нескольких труб, сопровождающееся взаимодействием натрия с водой. Включением аварийной системы безопасности вода была сброшена из парогенераторов. Во время аварии в натриевом контуре образовалось значительное количество водорода и давление защитного газа достигло 4,5 ата, после чего сработало предохранительное устройство (разрывная мембрана). Выброшенный при этом из контура натрий был уловлен специальным сепаратором. Разрушение труб произошло вследствие вызванных воздействием потока теплоносителя вибраций на участках, расположенных напротив и ниже входных штуцеров для натрия в месте горизонтального хода змеевиков. Для устранения вибраций пучки труб были защищены от прямого удара потока натрия перегородками, а трубы были связаны между собой хомутами, [c.116]

Предположим, что вектор гидродинамической скорости (/ ) описывается разрывной функцией Г(л/,). В потоке жидкости элементарная ячейка (г —Гк Х) изолирована (7-радиус-вектор с координатами х, у, г) (рис. 1-7). Скорость у сеточной ячейки (7 , 7t,+i) разложим в ряд Тейлора с использованием формулы (1-7-8) [c.51]

Для изучения распространения ударной волны и получения некоторых ее характеристик представляет интерес исследование развития пограничного слоя при внезапном возникновении движения. С этой целью в качестве экспериментальной установки была применена так называемая ударная аэродинамическая труба. В настоящей статье описаны экспериментальные исследования некоторых неустановившихся кратковременных процессов в пограничном слое. Одним из таких процессов является развитие пограничного слоя на стенках ударной трубы. Этот процесс представляет интерес, поскольку в нем выявляется причина отклонения потока от идеального, который согласно теории невязкого потока описывается разрывной (ступенчатой) функцией. Другая задача связана с рассмотрением процесса развития пограничного слоя до достижения им установившегося состояния на моделях, укрепленных внутри ударной трубы. Это явление представляет особый интерес для изучения кратковременных неустановившихся и установившихся потоков, обтекающих модели, поскольку распределение давления на моделях зависит от состояния пограничного слоя. [c.229]

Одной из наиболее серьезных проблем экспериментального исследования двухфазных жидкостей, все еще не решенной, является создание необходимых измерительных приборов и соответствующей методики измерения. Комплекс необходимых измерительных приборов для двухфазной области должен включать прежде всего измерители термодинамических и теплофизических параметров (давлений, температур, мгновенных весовых или объемных концентраций и других параметров отдельно паровой и жидкой фаз), приборы для измерения скоростей движения частиц пара и жидкости, геометрической структуры влажного пара (формы и размера частиц разрывной фазы, расстояния между частицами), траекторий движения частиц пара и жидкости, толщины пленки жидкости, акустических свойств влажного пара, плотности потока и т. д. [c.388]

Прн горении смеси скорость химической реакции зависит от состава смеси, коэффициента температуропроводности и т. д. Стационарное горение, которому соответствует стационарный разрывный прямой фронт, возможно, если скорость пламени равна скорости набегающего потока газа. Следовательно, скорость движения горючей смеси должна быть увязана со скоростью реакции горения и количеством подведенной при этом теплоты уравнением теплового скачка. [c.219]

Явление разрывного (скачкообразного) изменения параметров газового потока при переходе через некоторую поверхность называется ударной волной. Если поверхность разрыва представляет собой неподвижную плоскость, нормальную к скорости равномерного потока газа, то такое явление называется прямым скачком уплотнения. Скачки уплотнения могут возникать только в сверхзвуковом потоке газа, они сопровождаются уменьшением скорости и возрастанием давления, плотности и темпера- [c.63]

Выбор интерполяционных функций срр. МКО не ограничивает выбор интерполяционных функций фр, что приводит к неединственности выражения для дискретного аналога, получаемого из (5.79). На практике обычно ограничиваются простейшими кусочно-ненулевыми функциями. При этом важно, чтобы интерполяционные функции имели физически правдоподобный характер и обеспечивали хорошую аппроксимацию для компонент вектора плотности полного потока на гранях КО. Например, в одномерной стационарной задаче теплопроводности при отсутствии источников и стоков теплоты любая интерполяционная функция, имеющая локальные экстремумы, очевидно, является неправдоподобной для представления профиля температуры. В этом случае требованию правдоподобия отвечают кусочно-линейные интерполяционные функции. Напротив, в задачах с преобладающим влиянием конвекции использование кусочно-линейных и кусочно-квадратичных функций приводит при недостаточно густой сетке к физически абсурдным результатам. Для этих задач, как будет показано в п. 5.2.5, целесообразно применение кусочно-экспоненциальных интерполяционных функций. Следует отметить, что использование в качестве интерполяционных функций полиномов высокого порядка дает сравнительно небольшое преимущество в точности при использовании грубой сетки, однако оказывается менее экономичным из-за охвата большого количества узлов сетки. Для разрывных решений (для течений с ударными волнами), а также решений, характеризующихся большими градиентами (для течений вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса), интерполяционные полиномы высокого порядка также не дают существенно большую точность [73]. В силу указанных причин применение полиномов более высокого порядка, чем первый, может быть оправдано лишь в некоторых особых случаях. [c.154]

В соотношениях (1.5) первые два условия выражают непрерывность вязкого трения и теплового потока, третье условие вытекает из отсутствия протекания массы через линию разрыва, а два последних, не следующие из законов сохранения массы, импульса и энергия, вводятся в связи с их естественностью для однозначности решения (условия на поверхности разрыва в пограничном слое и факт неоднозначной определенности разрывных движений вязкой теплопроводной жидкости обсуждены в работе [1]). [c.352]

Изложенный ранее ( 41) метод конформных отображений получил уже давно широкое применение не только при решении задач плоского обтекания замкнутых контуров, в частности, крыловых профилей. Одной из наиболее важных областей применения этого метода явилась теория разрывных течений идеальной несжимаемой жидкости. Благодаря отсутствию внутреннего трения, в потоках идеальной жидкости становится возможным возникновение нарушений сплошности течения, образования в потоке мертвых зон покоящейся жидкости. [c.204]

Решение в каждой точке Xj разрывно по скоростям молекул. Как и должно быть, в потоке без столкновений функция распределения одинакова во всех точках между пластинками. Следовательно, должны быть постоянными и все макроскопические величины. Согласно (2.25) скорость равна [c.261]

Если контур тела имеет в сверхзвуковой области точки разрыва кривизны или точки излома, то в потоке появляется ряд характерных зон, наличие которых необходимо так или иначе учитывать при разработке методов расчета. Рассмотрим характерные зоны, возникающие при обтекании сложного тела, изображенного на рис. 5.2. Границами зон являются разрывные характеристики АЕ, BF, BG и присоединенная ударная волна СК. Разрывная [c.75]

Тут могут быть два различных случая обтекание непрерывное и обтекание разрывное. При непрерывном обтекании давление и скорость во всех точках потока непрерывны, а пр разрывном обтекании давление в жидкости изменяется также непрерывно, но изменения скорости от места к месту могут быть и не непрерывными. [c.397]

Для испытания моделей в сверхзвуковом потоке строят аэродинамические трубы со сверхзвуковым потоком, которые имеют сечение примерно такое, как показано на рис. 343, причем модель располагается где-то в зоне сечения О. Около модели возникают разрывные волны, так же как и при полете в спокойном воздухе со сверхзвуковой скоростью. [c.419]

Не доказано, что разрывное решение, т. е. поток с ударной волной, не может существовать при числе Маха, меньшем теоретического значения критического числа Маха. [c.61]

Полученное решение определяет разрывное обтекание пластинки шириной Л - -к набегающим на нее нормальным потоком, имеющим скорость на [c.265]

НИИ, в котором градиент давления более благоприятен. В результате трехмерный пограничный слой эффективнее противодействует положительному градиенту давления и не отрывается даже при таких значениях положительного градиента, при которых отрыв двумерного потока безусловен. Явления отрыва потока около тел с разрывным изменением формы, например около углов или препятствий, выступающих в толстый пограничный слой по сравнению с характерным размером тела, в опубликованной литературе не рассматриваются. [c.111]

ОН определен при всех значениях времени только для тех точек, орбиты которых никогда не попадают в вершину. Так как множество таких точек имеет полную меру Лебега, с точки зрения эргодической теории сохра-НЯЮШ.ИЙ меру поток определен для всех значений времени. Чтобы применить теорему 14.6.3, домножим векторное поле определяющее поток, на неотрицательную функцию р, обращающуюся в нуль только в вершинах и такую, что интегрируема по Лебегу. Векторное поле рХ непрерывно и однозначно интегрируемо и определяет непрерывный сохраняющий положительную на открытых множествах меру Л поток. Вершины являются неподвижными точками седлового типа, и отображение возвращения на любую трансверсаль совпадает с отображением возвращения для первоначального разрывного потока. Обозначим ч ез Т группу параллельных переносов, порожденную сдвигами 2 ,..., 1 . Пусть Р],..—вершины многоугольника Р. [c.484]

В итоге найденные с помощью уравнения теории упругости значения напряжений в точке оказались одинаковыми, что подтверждает правильность результата. Ценность этого пути рещения уже рещенной задачи состоит в том, что он показывает возможность использования методов теории упругости для расчета процессов течения жидкости. Анализ данного рещения показал, что этот путь является более сложным и более общим, чем непосредственное интегрхфование уравнения Эйлера, однако с его помощью можно получить новые, ранее неизвестные результаты. К числу таких результатов относится возможность расчета напряженного состояния при течении разрывных потоков (с негладким распределением функций). Такой путь рещения задачи движения жидкости, однако, связан с допущением, что уравнения течения жидкости так же, как и уравнения движения твердого тела, - линейные. Это существенное ограничение не позволяет распространить такой метод на любые задачи расчета течения жидкости и ограничиться рассмотрением течений с квазитвердым ядром. Обычно к таким случаям относят относительно тонкие течения, например, течения в водяных или газовых воронках, а также волны возмущения. [c.6]

Оба типа колебаний Представляют собой такие разновидности движения кипящей жидкости в трубах, при которых возникает разрывность потока, обусловленная силами, действующими внутри самой системы. Следовательно, для того чтобы эти колебания могли возникнуть и сохраниться, необходимо, чтобы состояние системы удовлетворяло определенным требованиям. В этом заключается принципиальное отличие периодических колебаний этого типа от колебаний апериодичных, например вызываемых измене- [c.128]

Изэнтропические разрьты. Энтропия газа 3 при прохождении через ударную волну увеличивается, вместе с ней увеличивается и величина <р. В дальнейшем появится необходимость построения разрывных течений с постоянной энтропией. Такого вида разрывы могут быть получены только в отдельных точках потока фокусировкой характеристик, начинающихся выше по потоку (рис. 3.3). Области течений с непрерывным сжатием, содержащие фокусирующиеся характеристики, иногда называют волнами сжатия. [c.54]

Аналогичное положение имеет место при переносе импульса и вещества. При переносе касательной составляющей импульса в падающем и отраженном спектрах молекул содержится разный запас касательной составляющей импульса газа. В процессе переноса массы (конденсация, испарение) падающий и отраженный спектры молекул переносят разную плотность вещества (их разность и определяет результирующий поток вещества). Таким образом, состояние газа (пара) на поверхности неравновесно и эта не-равновесность усиливается по мере повышения интенсивности процессов переноса. По мере удаления от поверхности разрывный характер в распределении молекул постепенно утрачивается за счет перемешивания молекул вследствие их столкновений. Такой процесс, строго говоря, носит асимптотический характер, т.е. перестроение функции распределения происходит плавно с затухающей интенсивностью по мере удаления от поверхности. Основное изменение, однако, приходится на весьма тонкий слой у поверхности, эффективная толщина которого имеет порядок средней длины пробега молекул. Этот слой называется слоем Кнудсена. В плотных газах и парах, характеризующихся малыми числами Кнудсена [c.62]

Аналогичные результаты для мелкозернистой стали получили Чарчмен и др. [18], которые до облучения измельчали зерно в разрывных образцах до 200 и 500 зерен на 1 ммР-. Необлученные образцы имели хорошую пластичность. После облучения интегральным потоком 1,5 [c.238]

Если критическая скорость по уравнению " " ходноГГгор-энергиив найденной на изобаре точке В окажется ловом сечениях рабоменьше скорости, полученной по уравнению не- ЧИХ каналов послед-разрывности парового потока, то найденное со- ней ступени турбины, стояние пара в точке В не будет соответствовать горловому сечению рабочих каналов последней ступени. В этом случае действительное состояние пара определяется следующим образом. По уравнению неразрывности [c.221]

Выражения А п А+ в пограничных слоях на пластине нельзя использовать для течений с градиентом давления или с массообменом. В потоке, например, с положительным градиентом давления при наступлении отрыва величина т , обращается в нуль. В этом случае выражение для длины пути перемешивания претерпевает разрыв, поэтому разрывными получаются и профили скорости. Для учета влияния градиента давления на величину А необходимо заменить в (8-16) касательное напряжение Тш его локальным значением т. С. Патанкар и Д. Сполдинг [Л. 71] предложили записать (8-16) в виде [c.206]

Принципиальная схема гидромеханизма приведена на рис. 34. Исследование его динамики выполнено с учетом разрывной характеристики сил трения, податливости трубопроводов, сжимаемости жидкости и утечек в насосе. При этом были приняты следующие допущения длина трубопроводов небольшая, т. е. их сопротивлением, а также волновыми процессами в них можно пренебречь рабочие кромки золотников и втулок острые и перпендикулярны оси золотников силы трения, реакция потока жидкости в сервозолотнике незначительны масса сервозолотника пренебрежимо мала утечки в гидроцилиндре и золотниках отсутствуют. [c.125]

В главе 3 изучены эволюционные свойства разрывных течений вязкой жидкости. Построен класс двумерных нестационарных течений вязкой жидкости с двумя сильными разрывами. Исследование выполнено для вязкой ньютоновской жидкости и для потока со знакопеременной ту11булент-ной вязкостью. Представлена модель источника массы, импульса и энергии конечных размеров. Приближенным методом Бубнова-Галеркина ре-шеште задач сводится к анализу качественных свойств нелинейной динамической системы с двумя существенными степенями свободы. Даны критерии появления бифуркационных изменений гидродинамических систем. Выполнен анализ реагирования потока жидкости на управляющие воздействия, обусловленные различными факторами (граничный тепловой поток, объемный источник энергии, гидродинамический напор и др.). [c.4]

Плотность отливок определяли гидростатическим взвешиванием. Временное сопротивление разрыву образцов, вырезанных из отливок, определяли на разрывной машине, а чистоту поверхности — методом экспертных оценок по классификатору если на поверхности отливки не было дефектов, то присваивали 4 балла если имелся неглубокий узорчатый рисунок, то присваивали 3 балла, если на поверхности отливки узорчатый рисунок имел значительную глубину, то присваивали 2 балла когда же на поверхности отливки были видны следы потоков металла и имелись иеспан, то качество поверхности оценивалось 1 баллом. [c.205]

Разрывное обтекание пластины безграничным потоком. В этом предельном случае Ь -> схз) из равенства (115) сразу следует, что величина а близка к единице, а из физических соображений ясно, что для вычисления силы Р совершенно несущественна величина к, а следовательно, и значение параметра р. Подтвердим это вьпшслением. Перейдем в выражении (116) силы Р к пределу при а = 1 и произвольном р. Проще всего это сделать, разложив входящие в знаменатель функции ar tg и 1п в [c.209]

Следует подчеркнуть, что разрывные картины обтекания с кинемати-чкской стороны ближе подходят к опыту, чем с динамической. Общий вид линий тока и распределение скоростей вне. мертвой зоны обычно получаются весьма схожими с реальным обтеканием, силовые же характеристики. ависящие от структуры потока в мертвой зоие и наличия сил трения, получаются, как правило, резко заниженными. Подтвердим это заключение еще одним характерным примером. [c.267]

Заканчивая рассмотрение примеров использования приближённого метода Озеена, заметим, что с помош,ью предложенных им уравнений им самим и его учениками развита так называемая теория исчезающей вязкости. На основании дифференциальных уравнений с частичным учётом квадратичных членов инерции Озееном ) построено решение задачи об обтекании выпуклого тела безграничным потоком в интегральном виде. Устремляя в этом решении коэффициент вязкости к нулю, Озеен получил течение идеальной жидкости с наличием разрыва впереди и сзади тела. Этот результат послужил основанием к постановке новой гидродинамической задачи об обтекании тела идеальной жидкостью с разрывными граничными условиями. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...