Горение стационарное

Учитывая, что в газовых отопительных печах режим горения стационарный, обеспечивающий в период топки практически постоянные избыток воздуха и температуру в топливнике, автор применил для расчета газовых отопительных печей метод, отличающийся от изложенного в ГОСТ 2127—47. При расчете прежде всего в зависимости от коэффициента избытка воздуха в топливнике определяется теоретическая температура сгорания газа [c.50]

Максимальная температура газов перед турбиной ограничивается жаропрочностью металла, из которого делают ее элементы. Применение охлаждаемых лопаток из специальных материалов позволило повысить ее до 1400—1500 С в авиации (особенно на самолетах-перехватчиках, где ресурс двигателя мал) и до 1050—1090 °С в стационарных турбинах, предназначенных для длительной работы. Непрерывно разрабатываются более надежные схемы охлаждения, обеспечивающие дальнейшее повышение температуры. Поскольку она все же ниже предельно достижимой при горении, приходится сознательно идти на снижение температуры горения топлива (за счет подачи излишнего количества воздуха), Это увеличивает эксергетические потери от сгорания в ГТУ иногда до [c.61]

Подготовка рабочей смеси производится в камере сгорания. Огневой объем камеры (рис. 20.9) разделяется на зону горения, где происходит сгорание топлива при температуре порядка 2000 °С, и зону смешения, где к продуктам сгорания подмешивают воздух для снижения их температуры до 750—1090 °С в стационарных турбинах и до 1400 °С — в авиационных турбинах. / [c.174]

В этих условиях может возникнуть тепловой взрыв если скорости экзотермической реакции горения достаточно быстро возрастают с температурой, то при невозможности стационарного распределения возникают быстрое нестационарное разогревание вещества и ускорение реакции (Н. Н. Семенов, 1923). Скорость (а с ней и интенсивность выделения тепла) взрывных реакций горения зависит от температуры в основном пропорционально множителю exp —U/T) с большой энергией активации U. Для исследования условий возникновения теплового взрыва следует рассматривать ход реакции при сравнительно незначительном разогревании вещества и соответственно этому разложить [c.279]

По поводу изложенной в этом и предыдущем параграфах теории необходимо сделать следующее общее замечание. Структура детонационной волны предполагается в ней стационарной и однородной по ее площади она одномерна в том смысле, что распределение всех величин в зоне горения предполагается зависящим только от одной координаты — вдоль ее ширины. Накопленные к настоящему времени экспериментальные данные свидетельствуют, однако, о том, что такая картина представляет [c.683]

Следовательно, процесс детонации, начавшийся со взрыва, непрерывно ослабевает до тех пор, пока скорость распространения не снизится до минимального значения, отвечающего наступлению теплового кризиса в зоне горения. С этого момента распространение детонационной волны приобретает устойчивый стационарный характер. [c.223]

Как было указано в 4, дальнейшее ускорение и переход Б сверхзвуковую область возможны единственно при перемене знака воздействия— в данном случае при переходе от выделения тепла в зоне горения к отводу его, начиная от критического сечения тепловое сопло). Таким образом, наступление теплового кризиса в зоне горения приводит к установлению стационарных значений Xi, Я2 и Лз. [c.223]

При стационарном режиме детонационного горения, используя равенства (16) гл. III и (62), имеем [c.227]

Как было установлено, при стационарном режиме детонации и при предельной скорости нормального горения имеет место равенство [c.229]

В лабораторной практике, в промышленности и в быту широко используют стационарные пламена. В стационарном диффузионном пламени твердое или жидкое топливо или газ сгорают на границе пламени, где происходит взаимная диффузия воздуха и топлива. Зона химической реакции горения имеет большую толщину. Примером диффузионного пламени может служить пламя свечи или природного газа, если внутри горелки отсутствует приток воздуха. [c.252]

В лабораторной горелке Бунзена топливо и воздух предварительно перемешиваются. Газ, выходя из небольшого сопла внутри горелки, через боковое отверстие засасывает воздух. Смесь газа и воздуха свободно течет вверх по трубке и сгорает на конце горелки, давая стационарное ламинарное пламя. Количество засасываемого воздуха обычно невелико, его не хватает для полного сгорания газа. В горении участвует и окружающий воздух, диффундирующий внутрь пламени. [c.252]

Пламя бунзеновской горелки имеет внутренний светящийся конус ярко-голубого или зеленовато-голубого цвета, окруженный более бледной фиолетово-голубой оболочкой, которую называют наружным конусом. Между ними находится промежуточная зона. Внутренний конус — полый. Его поверхность образована тонкой зоной, толщиной от нескольких сотых до нескольких десятых миллиметра, в которой происходит реакция горения. Это — фронт пламени, распространяющийся в горючей смеси навстречу потоку газа. В стационарном состоянии скорость распространения фронта пламени равна скорости истечения газа из горелки. В промежуточной зоне горение не происходит. В наружном конусе идет дополнительное горение молекул окиси углерода и водорода, образовавшихся во внутреннем конусе. Необходимый для окисления кислород диффундирует из окружающей атмосферы, и горение носит диффузионный характер. [c.252]

Ахатов И. Ш., Вайнштейн П. Б. (1981). К теории стационарного горения сферической частицы унитарного топлива Ц Вестник МГУ. Математика, механика.-1981.— 1. [c.445]

Помимо воспламенения в теории горения изучаю проблему гашения и стабилизации пламен. В теории гашения изучают влияние холодных стенок на фронт пламени, а теорию стабилизации используют для предсказания скоростей потока, при которых еще может существовать стационарное пламя. [c.218]

Стационарному горению любого реагирующего вещества предшествует комплекс нестационарных состояний реагента. Это замечание справедливо в одинаковой степени и для гомогенного и для гетерогенного горения. [c.318]

Здесь — стационарная массовая скорость горения. [c.324]

Формулу (6.10.15) можно преобразовать, если ввести характерное время стационарного горения и (время сгорания прогретого слоя при стационарном горении) [c.324]

Если температура поверхности значительно превышает адиабатную температуру горения (2> 1,7), то реализуется режим высокотемпературного зажигания реагента, при котором картина выхода на режим стационарного горения существенно отличается от описанной выше. В качестве характерной температуры здесь удобно принимать температуру горения Гг, в результате чего безразмерный параметр у = 1/0Н. На рис. 6.10.3 дана пространственно-временная характеристика процесса при 0 = 5 у = 0,2 0 , — 5 (5 = 0,1 о = 0,5 к = 0,6. Из анализа этого рисунка следует, что в противоположность низкотемпературному режиму при высокотемпературном режиме время образования нестационарного фронта пламени (время задержки зажигания) весьма мало и полное время переходного процесса практически совпадает с временем нестационарного горения. Максимум температуры в силу того, что Гц, > Т , не появляется и наибольшей температурой во все время процесса остается температура нагретой поверхности, в результа- [c.325]

Из уравнения (6.10.21) следует, что с ростом при прочих равных условиях величина 2> и, следовательно, полное время выхода на стационарный режим горения растут, в то время как при низкотемпературном режиме зажигания эти величины с ростом Тщ уменьшаются. В связи с этим следует ожидать, что при некоторой температуре поверхности Тц, величина г а имеет минимум. [c.327]

Рис. 6.10.5. Зависимость отношения массовой нестационарной скорости горения т = — Шф к своему стационарному значению Ц1ш от безразмерного времени т

В, -а. X. разряда в газе зависит от давления и рода газа, материала катода, величины межэлектрод-ного расстояния, режима горения (стационарный или импульсный), присутствия Л магн. поля и т. д. Разл, участки В.-а.х. разряда в большой мере определяются приэлектродными iipone -сами, т.к. напряжённость электрич, поля в газоразрядной плазме обычно невелика (Е 5-ь 20 В/см) и не сильно зависит от условий разряда и разрядного тока. [c.336]

К сожалению, ограниченный объем книги не позволил включить изложение уже подготовленных автором прикладных разделов механики гетерогенных сред, таких, как волновая динамика газовзвесей, жидкостей с пузырьками, смесей твердых веществ, гидродинамика горения газовзвесей, гидродинамика стационарных течений газожидкостных смесей в обогреваемых и необогре-ваемых каналах. Изложение этих разделов помимо своего прикладного значения могло бы иллюстрировать и характеризовать [c.7]

Наличие определенной нормальной скорости распространения пламени, не зависящей от скоростей движения самого газа, приводит к установлению определенной формы фронта пламени при стационарном горении в движущемся потоке газа. Примером является горение газа, вытекающего из конца трубки (отверстия горелки). Если о есть средняя (по сечению трубки) скорость газа, то очевидно, что 0i5i = uS, где 5 — площадь поперечного сечения трубки, а Si — полная площадь поверхности фронта пламени. [c.665]

Отсюда приходим к следующему выражению для скорости распространения продуктов горения в случаях стационарной дето-нацди и предельного режима нормального горения [c.230]

Тепловой механизм распространения горения. Этот механизм распространения пламени характеризуется определяющей ролью теплопроводности газа в прогреве и воспламенении холодной смеси. Применительно к горению газовзвесеп задача о стационарном фронте пламени в односкоростном и однотемпературиом приближении рассмотрена О. Е. Лейпуиским (1960). Развитие этой [c.418]

Для аэровзвеси, которой соответствуют ударные адиабаты и интегральная кривая fjbgdj на рис. 5.3.1, структура стационарной детонационной волны в режиме Ч—Ж показана на рис. 5.3.3. Видно, что скорость газа в зоне горения (после точки воспламенения Ь) из-за вдува горячих продуктов реакции увеличивается, а скорость частиц за счет межфазного трения надает. В некоторый момент скорости фаз совпадают (точка h). При этом [c.429]

Как и в газовой детонации (Г. Г. Черный, 1967), выход на режим стационарной детонации в аэровзвеси происходит асимптотически. Примем за расстояние перехода горения в стационарную детонацию расстояние х = L, при котором отличие расчетной скорости волны от скорости стационарной детонации (5.3.9) составляет 5%. Тогда согласно расчетам для аэровзнесей пороха [c.431]

Первый — режим плавного перехода горения в детонацию — реа.иизуется, когда скелет в волие сжатия сильно разогревается, что приводит к ускорению волны горения (см. сплошную линию 2 ниже точки С па рис. 5.4.3), которая догоняет и поглощает (в точке С) волну сжатия скелета (штриховая линия 2). Образовавшаяся нестационарная детонационная волна выходит на режим стационарного распространения. Этот режим имеет место в случае пи и ой температуры воспламенения Ts- [c.438]

В рамках рассматриваемой математической модели I ете-рогенного воспламенения, согласно данным предыдущего анализа, нельзя получить режим равномерного распространения фронта пламени. Реальная последовательность событий при воспламенении полимерных горючих такова. Зос-ле саморазогрева (разогрева) поверхности раздела сред твердый компонент системы начинает газифицироваться, если достигается температура газификации. Затем возникает диффузионный фронт пламени и осуществляется выход на стационарный режим горения. [c.318]

Из априорных физических соображений и данных 6.7 весь переходный процесс можно разделить на две стадии процесс образования нестационарного фронта горения, длительность которого ty, и процесс распространения нестационарного фронта горения, длительность которого Последняя стадия заканчивается выходом на режим нормальнэго распространения фронта пламени, так что полное время выхода на режим /о = 1 + 2- Под фронтом пламени, 1сак и в 6.7, будет пониматься поверхность, на которой т] 1. Следует отметить, что /2 как характеристика процесса довольно условна ввиду того, что выход на режим стационарного горения носит асимптотический характер. [c.320]

Надо сказать, что эти определения условны, так как, строго говоря, стационарная скорость горения, как следует из ее названия и результатов 6.7, достигается при Д- -оо, поэтому и 2 = Величина т) будет стремиться к единице также только при оо. Таким образом, величинг и 2 2, а вместе с ними и о в количественном отношении сильно зависят от степени близости т) и нестационарной скорости горения к предельным стационарным значениям. [c.320]

Следует ожидать, однако, что на качественную зав гси-мость величин и 4 от физических условий протекания процесса мало влияет степень близости нестационарных В5ли-чин к стационарным и введенные выше определения вполне пригодны для качественного анализа проблемы выхода на стационарный режим горения. [c.320]

Расчеты показали, что, если температура поверхности существенно меньше стационарной температуры горени Тр= Г д/ср (при г < 0,5), реализуется низкотемпературный режим зажигания, который называют также нормал -ным или индукционным (см. 6.7). Для этого режима заж1- -гания в качестве Т , выбиралась температура нагретой поверхности. [c.321]

На рис. 6.10.1 изображена пространственно-временная картина низкотемпературного режима зажигания. Из приведенных графиков следует, что введенное ранее время пр > грева (см. 6.7) меньше, чем время образования нестационарного фронта горения 1, тогда как время зaжигaн я (воспламенения) совпадает с 1. Из анализа графиков следует также, что в результате резкого ускорения реакции в моменты времени, близкие к 1, образовавшийся ранее максимум температуры растет весьма быстро и на некотором ра сстоянии от поверхности достигает наибольшего значения, превышающего температуру стационарного горения. Затем рост максимума прекращается ввиду полного выгорания реагента в зоне максимума. После этого, так же как и [c.321]

При = Тг имеет место наибольшая степень вырож-денности обоих режимов. На рис. 6.10.4 приведена пространственно-временная картина протекания процесса при 0ш = 0 7 = 0,2 0 = 5 р = 0,1 а - 0,5 к = 0,6. Е качестве характерной температуры взята Т . Из рисунка видно, что стационарный фронт горения формируетсг на расстояниях порядка толщины прогретого слоя для стационарного горения, а из числовых расчетов вытекает, что Л/ [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...