Средняя длина пробега

На рисунке 63 приводится зависимость длины пробега а-частицы от ее начальной энергии. Кривая А выражает эт зависимость в интервале пробегов О—7 см, кривая В дает зависимость для интервала 6—13 см. Подобными кривыми можно было бы воспользоваться / тя определения начальной энергии а-частиц по их среднему пробегу в воздухе. В некоторой области скоростей, соответствующей пробегам 3—7 см, можно пользоваться эмпирической формулой Гейгера, устанавливающей связь между средней длиной пробега L =R) и скоростью V частицы [c.222]

Необходимо различать L, которое характеризует дальний порядок в основном состоянии, и среднюю длину пробега Z, которая относится к элементарным возбуждениям (возбужденным электронам). Первое может быть много больше последнего. Дальний порядок будет существовать и при температурах выше Т =0° К, вплоть до критической температуры. [c.727]

Принимая среднюю длину пробега дислокаций за L, плотность дислокаций за VVj, после заданной степени деформации у имеем [c.211]

Физический смысл гиперболического уравнения (3.19) сводится к тому, что величина L соответствует среднему расстоянию, в результате прохождения которого дислокациями происходит удвоение плотности дислокаций. Так как при одиночном скольжении (случай, изучаемый в [66]) средняя длина пробега винтовых дислокаций остается постоянной, суммарный коэффициент также должен оставаться неизменным. Это означает, что [c.109]

ОТ энергии электронов для пленок золота. Из рисунка вид ю, что с увеличением энергии средняя длина пробега электрона L довольно резко падает, особенно в области низких энергий. [c.284]

Газ или смесь газов Химическая формула Динамическая вязкость 10 , Па-с Молекулярная масса М Средняя длина пробега 108, см [c.10]

Таблица 3. Средняя длина пробега легкового автомобиля, км, на 1 л горючего

При обычном атмосферном давлении, когда средня длина пробега % 0,1 мк, а расстояние между пласти [c.72]

Так как средняя длина пробега молекул газа к обратно пропорциональна его плотности, то в этом случае трение между параллельными пластинами не будет зависеть от их взаимного расстояния, а будет изменяться пропорционально плотности того разреженного газа, который ме- [c.72]

Как мы видели, при рассмотрении трения газов всегда наблюдается скольжение. Только для пор, размеры которых велики по сравнению с длиной свободного пробега молекул газа, влиянием этого скольжения можно пренебречь для тел же с более узкими порами этого сделать нельзя. Уменьшить влияние скольжения на скорость фильтрации можно, применяя фильтрацию при- высоких давлениях, когда средняя длина пробега газовых молекул уменьшается. Однако этот способ сопряжен с большим усложнением аппарату]эы и процедуры измерений и поэтому не может быть рекомендован. [c.78]

Так как средняя длина пробега Zj = 1ц, то [c.72]

Рассмотрим далее некоторые характеристики переноса в сжатых газах, поскольку, как отмечалось выше, модель высокопористых дисперсных материалов геометрически подобна модели сжатых газов, в которых расстояние между частицами соизмеримо с их размерами. Здесь, для нашей задачи, связанной с исследованием переноса в дисперсных материалах, наибольший интерес представляет средняя длина пробега молекул в сжатых газах. Однако в литературе нет данных по этому вопросу. [c.166]

Что такое средняя длина пробега молекул остаточного газа и какова ее величина в установках для ЭЛС [c.253]

Поглощенное веществом излучение передает свою энергию его электронам, в связи с чем глубина проникновения световой энергии в вещество соответствует средней длине пробега электронов, что для большинства распространенных веществ составляет 5. .. 50 нм. Дальнейшая передача энергии из этой зоны вглубь осуществляется вследствие теплопроводности. В отличие от электронного луча энергия светового излучения при взаимодействии с веществом в основном превращается в теплоту, а доля возникающего при этом излучения (типа рентгеновского) пренебрежимо мала. [c.207]

Из элементарной кинетической теории можно получить простую оценку для средней длины пробега частицы If l/nrg. Поэтому справедливо неравенство Гц С г >. Кроме того, ясно, что так как для установления локального равновесия должно [c.81]

Можно ввести среднюю длину пробега молекул данного сорта, например сорта I, относительно любой совокупности групп молекул [c.22]

Наконец, для характеристики состояния газа как целого часто удобно ввести среднюю длину пробега по всевозможным столкновениям, которую можно определить, например, соотношением [c.22]

Проследим за движением пробной частицы среди частиц с заданным распределением полевые частицы). Будем считать, что характерный размер ячеек физического пространства Ах много меньше средней длины пробега молекул. В своем движении пробная молекула одни ячейки проходит без столкновений, в других испытывает столкновения, изменяя скорость. Когда пробная частица переходит из [c.225]

Синтез ядра 324—325 Синхротрон 70 Синхрофазотрон 71 Система центра инерции 266—267 Слабого поля случай 120 Слабое взаимодействие 361 Смещенные мультиплеты 364 Совпадений метод 343 Соотношение неопределенностей 75 Сопряжение зарядовое 351 Составное ядро 274 Спин нуклонов 107—ПО Спин-орбитальное взаимодействие 136, 186—188 Спнральпость 248 Спонтанное деление 100, 292, 298 Средняя длина пробега 24 [c.395]

Обсуждение феноменологических теорий. Пиппард [14] получил экспериментальные доказательства справедливости своего варианта феноменологических уравнений сверхпроводимости, который объясняет 1) изменение глубины проникновения X сплавов олова с алюминием в зависимости от средней длины пробега 2) анизотропию X у олова, в особенности максимум на промежуточных углах 3) тот факт, что X значительно больше, чем даваемое лондоновским выражением, и 4) относительное значение X у олова и алюминия (см. п. 25). Имеется, конечно, много фактов, которые еще не объяснены теорией. Возможно, что наиболее важным из них является зависимость X от температуры, которая очень хорошо описывается обычной теорией Лондона в комбинации с двухжидкостной моделью Гор-тера—Казимира (см. п. 4). До сих пор нет уверенности в том, что явления проникновения поля в тонких пленках и других телах малых размеров могут быть объяснены теорией Пиппарда так же хорошо, как и теорией Лондона. [c.725]

В реальных сверхпроводниках корреляционная длина L может быть хотя и не бесконечной, но очень большой, что будет приводить к почти полному эффекту Мейснера. Если L велико по сравнению с другими фундаментальными длинами, которые входят в теорию (пинпардовским расстоянием когерентности и глубиной ироникновения л), то следует ожидать, что уравнения типов Пиппарда или Лондона будут верны с большой точностью. В чистом металле можно ожидать, что L будет порядка средней длины пробега или больше, т. е. порядка Ю слг, что действительно велико по сравнению с В хорошо приготовленных сплавах, в которых наблюдается эффект Мейснера, L, вероятно, также велико. [c.727]

Выше 0,6° к теплопроводность возрастает более резко и оказывается зависящей от градиента температуры. В общем явление здесь протекает так же, как это описывалось в предыдущем пункте. Это возрастание теплопроводности соответствует росту теплоемкости, наблюдаемому при той же температуре, и, очевидно, происходит вследствие поя1 ления возбуждений, отличных от фононного. Ниже 0,6° К теплопроводность не зависит от градиента температур и соответствует изменению теплоемкости с температурой. Различие теплопроводности для двух капилляров с разными диаметрами связано, по-видимому, е неодинаковой средней длиной пробега фонона, являющейся величиной порядка диаметра. Этот эффект вызван, таким образом, рассеянием фононов на границах образца он наблюдался также па твердых диэлектриках при низких температурах. Результаты опытов, по-видимому, согласуются с теорией Ландау и Халатникова в том, что средняя длина свободного пробега, сильно влияющая па вязкость и теплопроводность, при низких температурах становится очень большой. Это замечание оказывается существенным и при изучении поведения второго звука при самых низких температурах, которое будет рассмотрено в следующем разделе. [c.848]

Электросопротивление Си при 273К равно 1,56-10 б Ом-см. Используя значение эффективной массы т = , 4т, рассчитайте а) время релаксации, б) среднюю длину пробега электронов проводимости. Сравните полученные данные с характеристиками фермиевских электронов для Си (в приближении свободного газа электронов Ферми). [c.123]

Аналогичное положение имеет место при переносе импульса и вещества. При переносе касательной составляющей импульса в падающем и отраженном спектрах молекул содержится разный запас касательной составляющей импульса газа. В процессе переноса массы (конденсация, испарение) падающий и отраженный спектры молекул переносят разную плотность вещества (их разность и определяет результирующий поток вещества). Таким образом, состояние газа (пара) на поверхности неравновесно и эта не-равновесность усиливается по мере повышения интенсивности процессов переноса. По мере удаления от поверхности разрывный характер в распределении молекул постепенно утрачивается за счет перемешивания молекул вследствие их столкновений. Такой процесс, строго говоря, носит асимптотический характер, т.е. перестроение функции распределения происходит плавно с затухающей интенсивностью по мере удаления от поверхности. Основное изменение, однако, приходится на весьма тонкий слой у поверхности, эффективная толщина которого имеет порядок средней длины пробега молекул. Этот слой называется слоем Кнудсена. В плотных газах и парах, характеризующихся малыми числами Кнудсена [c.62]

Величины av = 1/о1г. ( зv = l/pv носят названш длин пробега света по отношению к поглощению и рассеянию соответственно. При анализе задач радиационного теплообмена полезно введение радиационных чисел Кнудсена каг отношений соответствующих средних длин пробега излуче ния к характерному размеру области. [c.149]

V характер турбулентности будет изменяться она, надо полагать, будет развиваться все более и более при этом длины путей пробега I отдельными частицами жидкости (от начального сечения 1 — 1 до конечного сечения потока 2 — 2, т. е. от начала трубы до ее конца) должны увеличиваться длина пробега (длины траекторий) / будет все больше и больше отличаться от длины трубы 1д (1 > /о) равным образом должны как-то изменяться и величины относительных перемещений (А1) отдельных струек по отношению друг к другу. По-видимому, следует считать, что для квадратичной области сопротивления мы должны получать как бы такое равенство (Та,/<.р а onst, где 1ср — средняя длина пробега частицами жидкости от начала трубы до ее конца Та, — среднее актуальное касательное напряжение вдоль l p (зависящее, разумеется, от величин Л/) [c.168]

В обычном воздухе при нормальном атмосферном давлении л Я 0,6 мк, т. е. 0,00006 мм. Средняя длина пробега возрастает обратно пропорционально плотности газа, если его разрежать, что вполне понятно, так как по мере увеличения среднего расстояния Л1ежду молекулами газа последние должны сталкиваться реже. [c.63]

Однако при опытах в пространстве, в котором нахо дится разреженный газ, длина пробега может сильно воз расти. Так, например, при давлении 0,001 см рт. ст средняя длина пробега молекул воздуха становится рав ной нескольким сантиметрам. При этом можно ясно обна ружить различие законов трения, которое получается в за висимости от того, учитываем ли мы или нет скольжени( газа по твердой стенке, если мы возьмем крайний случай когда толгцина зазора к мала по сравнению со средне длиной свободного пробега молекул газа к. Тогда, пренебрегая в формуле (20) толгциной зазора к по сравненик с 2к, получим выражение [c.72]

Другой выход указал автор этой книги. Цель нового способа измерения удельной поверхности пористых тел заключается в том, чтобы наблюдать противоположный предельный случай движения газа через пористое тело, при котором средняя длина пробега велика по сравнению с просветами пор. Такое течение можно осуществить, если заставлять течь через пористую перегородку воздух, засасываемый обычным водоструйным или форвакуум-ным насосом, и вследствие этого разреженный в 100 — 1000 раз по сравнению с нормальным состоянием. Первый прибор разработан для этой цели совместно с Р. М. Фридлянд в Институте физической химии АН СССР и в Агрофизическом институте ВАСХНИЛ. Этот прибор в дальнейшем был значительно усовершенствован Н. Н. Захаваевой и М. В. Талаевым и внедрен в практику многих лабораторий и заводов (рис. 36). [c.78]

Рис. 5-5. Расчетные схемы для определения средней длины пробега в различных телах а) сжатый газ, жидкость б) мелкокристалическое твердое тело, плотная упаковка в) гексагональный монокристалл.

Единичный вектор = VT/ VT направлен вдоль градиента температуры, а величина = с/Dik есть средняя длина пробега звуковой моды. В гидродинамической области волновых чисел отношение Ij /не обязательно очень мало. Например, в экспериментах по рассеянию света [47] 0,35 при к 2000см и VT 75К/см. Таким образом, формула (9.3.51) предсказывает существенное влияние градиента температуры на линии Бриллюэна ). [c.250]

Иногда теорию, подобную только что рассмотренной, называют теорией средней длины пробега. Теория может быть уточнена путем введения нескольких длин пробега или путем более точного учета распределения молекз л по скоростям. При этом уточнение результатов, естественно, достигается за счет усложнения анализа. [c.29]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...