Обтекание пластинки

Функция тока обтекания пластинки будет найдена, если удастся задать функцию a(t) так, что она будет удовлетворять условиям (4.14), (4.15) и обеспечит ограниченность при 2 — оо. Осуществим две [c.220]

Согласно (39,23) эта величина при ламинарном обтекании пластинки обратно пропорциональна корню из числа Рейнольдса [c.228]

Полученные выше количественные формулы относятся, конечно, только к обтеканию пластинки. Качественные же результаты (такие как (39,11—12)) справедливы и для обтекания тела произвольной формы при этом под I надо понимать размеры тела в направлении обтекания. [c.229]

Число Рейнольдса для течения в пограничном слое меняется вдоль поверхности обтекаемого тела. Так, при обтекании пластинки можно определить число Рейнольдса как = Их/ где j —расстояние от переднего края пластинки, (У —скорость жидкости вне пограничного слоя. Более характерным для пограничного слоя, однако, является такое определение, в котором роль размеров играет какая-либо длина, непосредственно характеризующая толщину слоя в качестве таковой можно выбрать толщину вытеснения, определенную согласно (39,26) [c.238]

Рис. 10.23. Схема сверхзвукового обтекания пластинки под углом атаки 1

Теперь в общем решении (7-70), (7-75) исходной задачи перейдем к пределу при /г —> 1. Это значит, что точка А сливается с точкой Н (см. рис. 137, а и а), т. е. стенка канала НА перестает существовать, и нижней границей течения становится лишь свободная граница струн НВ (рис. 141, а). Если же это течение симметрично продолжить вверх через стенку канала НО, то получим отрывное обтекание пластинки в свободной струе (рис, 141, б) по классической схеме, описанной в 12. [c.284]

Найдем комплексный потенциал обтекания пластинки (г) в плоскости 2, для чего определим из формулы (IX.5) величину t и подставим ее в выражение W (Q получим квадратное уравнение относительно [c.212]

Подставив Z в W (Q, получим выражение комплексного потенциала обтекания пластинки в плоскости г [c.212]

Зная комплексный потенциал, легко найти вещественную и мн имую части приравняв их константам, получим линии тока и эквипотенциальные линии. Линии тока для бесциркуляционного обтекания пластинки (Г = 0) показаны на рис. IX.8. [c.213]

Так как значение координат на переднем и на заднем концах пластины г = а, то получим, что на заднем конце скорость будет равна Ыо>, а на переднем конце пластины скорость обращается в бесконечность. Как видно из рис. IX.9, при циркуляционном обтекании пластинки передняя критическая точка А не лежит на передней кромке, и, следовательно, на передней кромке скорость будет равна бесконечности. Таким образом, обеспечить в решении задачи конечность скоростей как на задней, так и на передней кромках пластины мы не можем. [c.214]

Заметим, что задание V (х) таким образом соответствует обтеканию некоторого осесимметричного профиля при нулевом угле атаки, а постоянное значение скорости соответствует продольному обтеканию пластинки. [c.306]

Если взять производную от и х) по X, то V = тсх - , откуда следует, что при m = О скорость U = с будет соответствовать обтеканию пластинки при m > О течение будет конфузорным, а при т < О — диффузорным. Таким образом, зависимость для распределения скорости (XII.23) является достаточно универсальной. [c.306]

Из этого следует, что на стенке должен существовать всегда отрывной профиль скорости. Создать такой поток трудно, так как отрывной профиль очень неустойчив. При продольном обтекании пластинки m = 0 U = с и для и = 0,99U величина = 3,6. Характерные толщины такого слоя будут равны [c.310]

Струйное обтекание пластинки. Решение задачи с помощью способа Н. Е. Жуковского [c.69]

Рис. 11.7. Решение задачи о струйном обтекании пластинки с помощью способа Н. Е. Жуковского а — физическая плоскость течения б — плоскость комплексного потенциала w, в — плоскость м.

Как уже указывалось, при струйном обтекании пластинки плоскость комплексного потенциала представляет собой плоскость с полубесконечным разрезом вдоль положительной оси абсцисс (рис. И.7, б). [c.69]

Кавитационное обтекание пластинки в безграничной жидкости (по схеме Д. А. Эфроса). Решение задачи с помощью способа особых точек С. А. Чаплыгина [c.73]

Рис. II.8. К решению задачи о кавитационном обтекании пластинки по схеме Д. А. Эфроса а — физическая плоскость течения б — вспомогательная плоскость t.

Рассмотрим обтекание пластинки, расположенной между двумя параллельными стенками, расстояние между которыми равно 2Н. Проведем в бесконечности слева и справа от пластинки прямолинейные сечения, параллельные пластинке, и в бесконечности слева поперек обратной струйки, как показано на рис. И.9. Давления рс, Pot скорости Vс, Уд связаны интегралом Бернулли [c.77]

В работе [53] рассмотрен более общий случай — обтекание пластинки под углом атаки. В этом случае на плоскости вспомогательной переменной t точки С и D смещены относительно вертикального диаметра окружности, а для определения шести постоянных составляют шесть дополнительных условий. [c.79]

Рассмотрим случай обтекания пластинки АС при больших числах Фруда, когда вызванная продольная скорость на свободной поверхности равна нулю. [c.89]

Из формулы (III.1.35) путем предельных переходов легко получить выражение для для частных случаев обтекания пластинки [c.114]

Используя (III.2.17) и условие g (т) = —ia, получим выражение для вызванной комплексной скорости кавитационного обтекания пластинки потоком жидкости, ограниченной сверху свободной поверхностью, снизу — твердой стенкой, в виде [c.120]

Подставляя (III.2.19) в выражение (III.2.12) и принимая также во внимание, что g- (т) = —ia,, получим выражение для комплексной скорости при кавитационном обтекании пластинки потоком жидкости, ограниченным двумя твердыми стенками [c.121]

В частном случае кавитационного обтекания пластинки под углом атаки а определение гидродинамических коэффициентов значительно упрощается, так как входящая в (III.2.22) вызванная комплексная скорость находится по формулам (III.2.16), [c.122]

Используя (III.2.36) и полагая в (III.2.31) g (т) = —ia, найдем выражение для вызванной скорости в случае обтекания пластинки в потоке жидкости, ограниченном сверху свободной поверхностью, снизу — твердой стенкой [c.125]

Так, например, для случая 1 — кавитационного обтекания пластинки в струе — получим гидродинамические коэффициенты в виде [c.125]

В частном случае кавитационного обтекания пластинки под [c.126]

СВЕРХЗВУКОВОЕ ОБТЕКАНИЕ ПЛАСТИНКИ [c.317]

Сверхзвуковое обтекание пластинки [c.317]

Изложенное в предшествующих параграфах позволяет исследовать также обтекание пластинки АВ (рис. 189) плоскопараллельным сверхзвуковым потоком газа, так как этот случай можно свести к косым скачкам уплотнения и обтеканию тупого угла. [c.317]

Из анализа процесса обтекания пластинки следует, что должно быть Рв Роа в результате уплотнения, в то время как Рп С.Рсо, так как при обтекании внешнего тупого угла давление уменьшается. [c.317]

Приведенная выше схема расчета обтекания пластинки может быть использована при условии [c.318]

Обтеканию пластинок вязкой жидкостью посвящены многочисленные исследования, основанные на асимптотических и численных подходах. Представление течения в окрестности носика пластинки в приближении Стокса и при малых числах Рейнольдса получено Карьером и Лином [33] в виде отрезка ряда с произвольными коэффициентами, отвечающими внешним граничным условиям. Исправленный отрезок ряда приведен Ван Дайком в [34]. [c.217]

Этот вид сопротивления можно наблюдать в чистом виде при обтекании пластинки, устсновленной вдоль течения (рис. XIV.10). При этом нет отрыва струи, но вдоль пластинки возникает так называемый пограничный слой жидкости, поперечные размеры которого yвeли ивaют я вниз по течению. Вне этого слоя скорость потока таюва, какой она была бы при отсутствии пластинки, т. е. влияние сил вязкости здесь пренебрежимо мало. Наоборот, в пределах пограничного слоя силы вязкости оказываются столь же существенными, как и силы инерции. [c.235]

Рассмотрим в комплексной плоскости 2(рнс. 137, а) симметричное струушое обтекание пластинки потоком жидкости, которы," вытекает из канала, ограниченного двумя параллельными стенками. Условно назовем это течение течением через клапан. Набегающий поступательный поток имеет скорость (скорость тече- [c.276]

В дальнейшем схема Кирхгоффа была видоизменена различными авторами для общего случая к 4- 0. Так, в частности, Н. Е. Жуковский и Рошко предложили схему замыкания струй на две параллельные полубесконечные горизонтальные пластинки, на которых скорость изменяется от (рис. II.2, б) до У . Ря-бушинский построил схему обтекания пластинки с замыканием [c.56]

Рассмотрим теперь решение задачи о струйном обтекании пластинки с помощью способа Н. Е. Жуковского (рис. И.7, а). В этом случае, согласно (II.2.4), преобразующая функция имеет вид [c.69]

Рис. 11.13. К решению надачи о кавитационном обтекании пластинки в без-граничной жидкости (по первой схеме М. Тулина) а — физическая плоскость течения г б — плоскость комплексного потенциала w в—вспомогательная

Рис. 11.15. К решению задачи о кавитационном обтекании пластинки вблизи свободной поверхности (по второй схеме М. Тулина) а — физическая плоскость течения б — плоскость комплексного потенциала в — вспомогательная плоскость t.

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.239 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.255 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.227 , c.242 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.158 , c.248 ]

Примеры расчетов по гидравлики (1976) -- [ c.196 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.511 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...