Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

М тох решения плоской задачи

Условия неустойчивого распространения небольших расслоений (L < 0,5 , где i — толщина стенки конструкции, а высота раскрытия расслоения 5 = 0,5-2,0 мм) в [25] анализировали на основе решения плоской задачи теории упругости (плоская деформация) для пластин с внешними границами, свободными от нагрузок. Расчеты проводили методом конечных элементов для пластин, имеющих изолированное расслоение в виде прямоугольной щели, а также несколько водородных расслоений, расположенных на разных уровнях по высоте п.та-стины. Изолированными считали не взаимодействующие друг с другом водородные расслоения, расстояние между которыми в плане составляло более 2-12 мм в зависимости от длины расслоения L (табл. 12) при высоте сечения более (0,8-1,0)1..  [c.127]


Решение плоской задачи в напряжениях  [c.134]

При решении плоской задачи теории упругости в напряжениях основные уравнения имеют вид  [c.134]

Функции ф, удовлетворяющие уравнению (7.18), носят название бигармонических функций. Пользуясь бигармоническими функциями с однозначными вторыми производными, можно строить многочисленные решения плоских задач теории упругости, которые автоматически удовлетворяют уравнениям равновесия и условиям совместности деформаций. Эти решения следует лишь удовлетворить заданным граничным условиям. Такой метод решения задач, когда решение задается, а граничные условия определяют характер внешнего воздействия, носит название обратного.  [c.134]

Частные решения плоской задачи в декартовых координатах  [c.135]

Расчет подпорной стенки треугольного профиля. Решение плоской задачи теории упругости в алгебраических полиномах можно применить к одной практически важной задаче расчета подпорной стенки или плотины треугольного профиля (рис. 7.2, а). Пусть  [c.140]

Решение плоской задачи методом конечных разностей  [c.144]

Таким образом, при решении плоской задачи в напряжениях последняя сводится к решению одного бигармонического уравнения (7.74).  [c.153]

Какая из трех функций напряжений ф,=Лл ,л 2. (р2=Вх,х 2, фз= = x ix i является решением плоской задачи теории упругости  [c.170]

В учебном пособии изложены основные положения курса теории упругости и элементы теории пластичности, приведены примеры решения плоской задачи в прямоугольных и полярных координатах, дан расчет толстостенных труб при внешнем и внутреннем давлении и при насадке, расчет вращающихся дисков, тонких прямоугольных и круглых плит, цилиндрических оболочек, стержней при кручении. Приведены задачи термоупругости и пластичности.  [c.2]

В неоднородных уравнениях равновесия внешние объемные силы можно исключить, рассмотрев частное решение этих уравнений. Поэтому при решении плоских задач теории упругости будем исходить из системы однородных уравнений равновесия  [c.26]

Параметры на верхней и нижней продольных границах ячейки определяются из решения плоской задачи о взаимодействии двух равномерных сверхзвуковых потоков (см. 9, гл. IV). Потоки начинают взаимодействовать по прямой линии, проходящей через точку с координатами х = хо, г = г,, где / = п и п — i для верхней и нижней границы соответственно. Возможные варианты решения задачи схематически изображены на рис. 14.7. Двойные линии обозначают ударные волны, штриховые — тангенциальные разрывы, пунктирные — границы веера характеристик, сплошная прямая — возможное расположение продольной границы ячейки. Напомним, что на тангенциальном разрыве имеет место разрыв касательной составляющей скорости и произвольный разрыв плотности. Давление на таком разрыве непрерывно. Через тангенциальный разрыв газ не течет. На ударной волне наблюдается разрыв нормальной составляющей скорости, плотности и давления, тангенциальная составляющая скорости непрерывна на таком разрыве.  [c.281]


Более подробно на использовании метода напряжений и равенств типа (2.41) мы остановимся при решении плоской задачи теории упругости (см. гл. 4).  [c.46]

Решение плоской задачи в напряжениях с помощью уравнений  [c.77]

В результате решение плоской задачи в напряжениях свелось к необходимости решать единственное уравнение (4.19). После определения функции ф переход к самим напряжениям выполняется по формулам (4.18).  [c.78]

РЕШЕНИЕ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ С ПОМОЩЬЮ ОДИНАРНЫХ ТРИГОНОМЕТРИЧЕСКИХ РЯДОВ (РЕШЕНИЕ ФАЙЛОНА)  [c.88]

Решения плоской задачи в тригонометрических рядах, подробно рассмотренные выше для изотропного материала, могут быть распространены и на случай ортотропного материала, например, подчиняющегося закону Гука в форме равенств (4.9). В этом случае, проводя решение в напряжениях и используя функцию напряжений Ф х, у) (4.18), придем не к бигармоническому уравнению (4.20), а к уравнению совместности деформаций такого вида  [c.108]

ПРИМЕНЕНИЕ МКР ПРИ РЕШЕНИИ ПЛОСКОЙ ЗАДАЧИ  [c.235]

Решение плоской задачи проводят также и в перемещениях, определяемых для изотропной пластины из двух дифференциальных  [c.240]

Заметим, что В. 3. Власовым помимо изложенного пути подробно разработан и другой путь получения уравнений (8.54), а именно путем непосредственного применения принципа возможных перемещений к полоске шириной dy, выделенной из пластины и загруженной на кромках и в угловых точках соответствующими усилиями. Он не требует использования дифференциального уравнения изгиба пластины (8.34). Эти вопросы им подробно развиты и для решения плоской задачи, а также для расчета пластинчатых систем и оболочек [7].  [c.256]

Рассмотрим эти вопросы на примере решения плоской задачи для пластины, нагруженной в ее плоскости (рис. 8.31, а).  [c.257]

До сих пор рассматривалась плоская задача в предположении, что материал тела является идеально упругопластическим. Далее кратко остановимся на особенностях решения плоской задачи для упрочняющегося материала при простом нагружении на примере плоского напряженного состояния.  [c.330]

Решение плоской задачи теории упругости сводится к решению бигармонического уравнения относительно функции напряжений ф. Так как оно не содержит упругих постоянных, то на основании принципа Вольтерры можно утверждать, что это же уравнение справедливо и для плоской задачи теории вязкоупругости. Если граничные условия на границе односвязной области, занимаемой рассматриваемым телом, заданы в усилиях, то, как отмечалось в 4.3, решение плоской задачи теории упругости не зависит от упругих постоянных. Следовательно, распределение напряжений в каждый момент времени i в вязкоупругом теле совпадает с распределением напряжений в упругом теле.  [c.360]

Таким образом, решение плоской задачи теории упругости сводится к определению бигармонической функции по известным на контурах значениям этой функции и ее нормальной производной.  [c.109]

Из формул (6.67), (6.77), (6.78) видно, что решение плоской задачи теории упругости сводится к отысканию пары функций комплексного переменного p(z) и i 3(2), аналитических в данной области 5, при этом на ее границе L эти функции ф(г) и г )(2) должны удовлетворять определенным условиям, отвечающим какой-либо из сформулированных задач.  [c.130]

При I решении плоской задачи различают два случая плоское напряженное состояние и плоская деформация.  [c.33]

При решении плоской задачи оказывается удобнее применять метод сил, который приводит к трем уравнениям, из которых первые два — это прежние (2.3.1) и дополнительное уравнение Леви  [c.35]

Функция напряжений для плоской задачи. Итак, решения плоской задачи в напряжениях, т. е. задачи в двух измерениях, сводится к интегрированию трех уравнений, которые для случая, когда объемной силой является вес тела, имеют вид (2.3.1). К этим уравнениям присоединяют условия на контуре (2.3.2). Но для дальнейшего облегчения задачи вместо определения трех функций (а , Оу, т у) достаточно определить одну, так называемую функцию напряжений, посредством которой дальше уже путем дифференцирования (а не интегрирования) определяют все искомые функции.  [c.37]


Таким образом, решение плоской задачи в случае, когда объемной силой является сила тяжести, сводится к решению бигармонического уравнения (2.3.12), которое должно удовлетворять и условиям на контуре.  [c.37]

Особо следует упомянуть приближенные решения плоской задачи теории упругости способом замены дифференциальных уравнений метода сил или метода перемещений уравнениями в конечных разностях. В этом случае рассматриваемое тело заменяется соответствующей пространственной решеткой и для каждого телесного угла имеют место три уравнения в конечных разностях (см. главу IV).  [c.66]

При решении плоской задачи теории упругости методом конечных разностей бигармоническое уравнение при разных значениях шагов сетки и Ну имеет вид  [c.108]

Метод конечных разностей, широко используемый для решения плоских задач теории упругости, становится достаточно громоздким в случае областей со сложным контуром. Бурно развивающийся в настоящее время метод конечного элемента, хотя и может быть распространен на пространственные объекты, не лишен недочетов, так как связан с решением систем алгебраических уравнений высокого порядка. В значительной мере отмеченных недостатков лишен метод расширения заданной системы, однако он не пользуется еще должным вниманием.  [c.149]

Итак, решение плоской задачи может быть сведено к определению бигармонической функции Ф (х , по значениям этой функции на контуре L и ее производной по нормали к контуру L, определяемым формулами (9,77) и (9.78) в зависимости от заданных поверхностных сил tt и 2.  [c.237]

При решении плоской задачи для прямоугольных пластин и длинных прямоугольных полос естественно использовать прямоугольные координатные оси, направленные параллельно сторонам пластины (рис. 9.5). В этом случае граничные условия (9.9) на прямоугольном контуре существенно упрощаются. Действительно, на вертикальных  [c.240]

Из формул Колосова (9.246) и (9.247) следует, что решение плоской задачи сводится к отысканию аналитических функций ф (г) и ij) (г) в рассматриваемой области. Очевидно, что эти функции должны удовлетворять определенным условиям на контуре L рассматриваемой области.  [c.293]

При решении плоской задачи методом конформного отображения функции ф (г) и я ) (г) необходимо выразить через новую переменную t, вводимую соотношением (9.335), а также необходимо преобразовать основные формулы плоской задачи.  [c.307]

НОГО металла. При расчете принимается, что распределение начальных деформаций однородно по зоне перфорации, вне зоны перфорации начальные деформации равны нулю (см. рис. 6.2). При решении плоской задачи необходимо отразить отсутствие искривления образующей коллектора АВ (см. рис. 6.2), по которой производится мысленная разрезка цилиндра. Для этого вводятся дополнительные граничные условия, обеспечивающие отсутствие искривления торцов развертки (искривление линий А В w А"В" рис. 6.2)]. Обеспечение таких граничных условий производится с помощью метода, изложенного в разделе 1.3.  [c.336]

При произвольном выражении Af (j i) предложенная функция напряжений не удовлетворяет бигармоническому уравнению и потому не может быть решением плоской задачи. Оно удовлетворится, если <7=0, M = aXi + b, Q = onst. В этом случае полоса нагружена только по торцам (например, задача об изгибе консоли силой, приложенной на свободном конце), аг2=0 и поэтому решение задачи сопротивления материалов есть точное решение задачи теории упругости.  [c.136]

Дашевский Е. М. Решение плоской задачи линейной механики разрушении числияиым методом конечных элементов.— В кн. Численные методы, алгоритмы и программы.— Труды ЦНИИСК им. Кучеренко. Вып. 20.— М. 1971, с. 133—139.  [c.373]

Как известно, решение плоской задачи в напряжениях может быть сведено к определению функции напряжений, которую здесь обозначим F = F (х, у). Эта функция находится как решение бигар-монического уравнения (см. 4.4)  [c.371]

Клаф Р. У. Метод конечного элемента в решении плоской задачи теории упругости. Сб. Расчет строительных конструкций с применением электронных машин , М., Изд литературы по строительству, 1967.  [c.196]

При решении плоской задачи для тел, имеющих круговое очертание (круговые кольца и кривые брусья узкого прямоугольног о сечения, круглые диски и т. п.), выгодно использовать полярные координаты = г, = Q (см. гл. VI, 2), связанные с декартовыми координатами х , х равенствами (6.35)  [c.260]


Смотреть страницы где упоминается термин М тох решения плоской задачи : [c.233]    [c.86]   
Курс теории упругости Изд2 (1947) -- [ c.199 , c.203 ]



ПОИСК



Алгоритм решения плоских и пространственных задач теории упругости

Александров В. М. Асимптотическое решение плоской контактной задачи для упругой полосы из несжимаемого материала

Анализ автомодельных решений плоских задач в общем случае

Волъфсон. О комплексной форме решения задач кинематики плоского движения

Вывод основных уравнений для тонких упругих покрытий (прослоек) в плоском случае путем асимптотического анализа точного решения задачи теории упругости для полосы

Г лава И Решение плоских и осесимметричных упругопластических контактных задач методом конечных элементов

Задача плоская - Плоское напряженное состояние (обобщенное) 71, 72 - Решение

Задача плоская - Плоское напряженное состояние (обобщенное) 71, 72 - Решение для прямоугольной пластины в полиномах 75, 76 - Решение для прямоугольной

Задача плоская - Плоское напряженное состояние (обобщенное) 71, 72 - Решение пластины в тригонометрических рядах

Задача плоская Ламе о трубе Решение Папковича—Нейбер

Задача плоская Решение — Методы вариационные

Задача плоская осесимметричная — Линейно-упругое решение 447, 448 — Постановка

Задача плоская, численные методы решения

Задачи на эквивалентной плоские — Решения

Замечания к решению задач о равновесии плоской системы сил

Использование характеристик для решения плоской безвихревой задачи при

К решению задачи о кавитационном обтекании решетки плоских пластин

М Нейбера-Папковича решения плоской задачи

М*тох Галёркина приближенного интегрированна Леви решения плоской задачи теории пластичности

Метод Мориса Леви для решения плоской задачи теории пластичности

Метод конформных отображений решения плоских задач теории упругости

Метод решения плоских гидрокинетических задач

Метод степенных рядов (неопределенных коэффициентов) как общий прием решения плоской задачи

Методы и алгоритмы решения плоских задач теории многократного наложения больших упругих и вязкоупругих деформаций

Методы особенностей для решения плоских задач потенциального обтекания тел

Методы решения плоских задач

Методы решения плоской задачи для прямоугольных односвязных областей

НЕКОТОРЫЕ ПЛОСКИЕ ЗАДАЧИ, ОТНОСЯЩИЕСЯ К ПРЯМОЛИНЕЙНЫМ И КРУГОВЫМ КОНТУРАМ Решение уравнения

Некоторые аналитические решения плоских задач

Некоторые решения плоской задачи в декартовых координатах

О применении представлений (2.3) для решения некоторых других плоских двоякопериодических задач

О системах аналитических вычислений на ЭВМ, ориентированных на решение плоских задач нелинейной упругости и вязкоупругости

Обобщенный метод решения задач теплопроводности в плоской, цилиндрической и шаровой стенках

Общее решение обобщенной плоской задачи о динамике трещины

Общее решение плоской задачи

Общее решение плоской задачи в полярных координатах

Общее решение плоской задачи для полосы, любым образом нагруженной по продольным сторонам

Общие комплексные представления решения плоской задачи

Основные зависимости для определения напряжений при решении плоской задачи теории упругости и при расчете плит

Особые решения случае плоской задачи

ПРИМЕНЕНИЕ ИНТЕГРАЛОВ ТИПА КОШИ К РЕШЕНИЮ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ОБЩЕЕ РЕШЕНИЕ ОСНОВНЫХ ЗАДАЧ ДЛЯ ОБЛАСТЕЙ, ОГРАНИЧЕННЫХ ОДНИМ ЗАМКНУТЫМ КОНТУРОМ Приведение основных задач к функциональным уравнениям

ПРОСТРАНСТВЕННЫЕ ОСЕСИММЕТРИЧНЫЕ ЗАДАЧИ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ Метод суперпозиции плоских решений

Плоская задача

Плоская задача в прямоугольных координатах Решение при помощи целых полиномов

Плоская задача проникающее и краевое решения

Плоские течения. Плоское напряженное состояние Осесимметричные задачи. Понятие полного решения. Двойственная формулировка и полное решение. Задача о сжатии — растяжении полосы с отверстием. Задача Прандтля о сжатии слоя Асимптотические задачи

Полиномы, решение при помощи плоской задачи

Постановка и методы решения задач плоской теории упругости

Приближенное решение задачи дифракции плоской вязкоупругой волны на цилиндрическом круговом препятствии

Приближенное решение методом малого параметра плоских упругопластических задач теории идеальной пластичности

Приближенные и неаналитические методы решения задач плоского течения

Приближенные способы решения плоской задачи

Приближённый метод Христиановича для решения плоских безвихревых задач. Сверхзвуковые скорости

Применение МКР при решении плоской задачи

Применение конформных отображений для решения плоских стационарных задач теории теплопроводности

Применение методики Райса к исследованию решений некоторых нелинейных задач плоской теории упругости в окрестностях угловых точек

Примеры применения общего решения плоской задачи в полярных координатах

Программа решения плоских стационарных задач конвекции в прямоугольных полостях

РЕШЕНИЕ ГРАНИЧНЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ПУТЕМ ПРИВЕДЕНИЯ К ЗАДАЧЕ СОПРЯЖЕНИЯ ЗАДАЧА СОПРЯЖЕНИЯ Кусочно-голоморфные функции

РЕШЕНИЕ НЕКОТОРЫХ ЗАДАЧ ПЛОСКОЙ ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ПРИ ПОМОЩИ СТЕПЕННЫХ РЯДОВ О РЯДАХ ФУРЬЕ О рядах Фурье в комплексной форме

Растяжение ортотропной пластинки с круговым ядЗамечания относительно решения плоской задачи и задачи обобшенной плоской деформации для бесконечной плоскости с вырезом

Решение вспомогательных плоских и антиплоских задач

Решение задач на произвольную плоскую систему сил

Решение задач на равновесие плоской системы сил

Решение задач на равновесие плоской системы сил, приложенных к твердому телу и системе сочлененных тел

Решение задач на равновесие плоской системы сил, приложенных к твердому телу и системе тел

Решение задач на равновесие плоской системы сходящихся Пара сил и моменты сил

Решение задач на равновесие плоской системы сходящихся сил

Решение задач плоского напряженного состояния и изгиба плит

Решение задачи о плоской фотосфере

Решение задачи об обтекании решетки плоских пластин в режиме частичной кавитации

Решение на электрической сеточной модели контурной плоской задачи теории упругости для двухсвязной области

Решение основного интегрального уравнения плоской контактной задачи нелинейной теории ползучести

Решение основных задач для плоских сред

Решение плоских задач нестационарной фильтрации тяжелой жидкости в ненасыщенный пористый грунт в рамках модели мгновенного насыщения. А. Н. Крайко, Ш. Саломов

Решение плоских и осесимметричных контактных задач теории упругости методом граничных элементов

Решение плоской задачи в напряжениях

Решение плоской задачи в напряжениях. Функция напряжений

Решение плоской задачи в напряжениях. Функция напряжений Методы решения плоской задачи для прямоугольных односвязных областей

Решение плоской задачи гонометрических рядо

Решение плоской задачи для кругового цилиндра (или для круговой пластины)

Решение плоской задачи для случая клина

Решение плоской задачи загрузки прямоугольной

Решение плоской задачи методом конечных разностей

Решение плоской задачи по методам Лява и Галёркипа

Решение плоской задачи полиномах

Решение плоской задачи полосы

Решение плоской задачи при помощи рядов Фурье

Решение плоской задачи при помощи три

Решение плоской задачи при помощи функций комплексного переменного Уравнения равновесия в зависимости от перемещений

Решение плоской задачи при помощи целых полиномов

Решение плоской задачи с помощью одинарных тригонометрических рядов (решение Файлона)

Решение плоской задачи с помощью тригонометрических рядов

Решение плоской задачи теории упругости в функциях комплексной переменной

Решение плоской задачи уравнений

Решения автомодельной задачи о движении плоского поршня с постоянной скоростью

Решения плоские

Решения плоской задачи теории упругости с помощью интегральных преобразований

Сжатие — Кривые деформаций упругопластических полос — Задача плоская — Решение

Уравнения равновесия плоской системы сходящихся Решение задач на равновесие плоской системы сходящихся сил

Ускорения точек плоской фигуры. Примеры решения задач

Условия равновесия пространственной и плоской систем сходящихся сил в аналитической форме. Указания к решению задач

Частные решения плоской задачи в декартовых координатах

Частные решения плоской задачи в полярных координатах

Численное решение прямой задачи сопла Лаваля. Плоское течение

Численные методы решения задач о плоском сверхзвуковом i течении газа с применением электронно-счетных машин

Численные методы решения плоских задач газовой динамики Расчёт сверхзвукового обтекания кругового цилиндра



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте