Состояние действительное

Из второго уравнения (9-11) можно получить термическое уравнение состояния. Действительно, выражая F через V и Т, т. е. F = F V, Т), получим р = p(V, Т). [c.142]

Подчеркнем еще раз, что частота у света, испускаемого при переходе из т-го стационарного состояния в п-е, не равна частоте обращения электрона ни в том, ни в другом состоянии. Действительно, [c.723]

Из этих примеров видно, что принцип Ле Шателье—Брауна обусловлен устойчивостью состояния. Действительно, если бы всякий первичный процесс усиливался еще дальше благодаря вызванному им вторичному процессу, то это привело бы к полному расстройству равновесия в системе. Проводник, находящийся в магнитном поле и получивший толчок, продолжал бы двигаться дальше и притом ускоренно магнит, слегка оттолкнутый от катушки, продолжал бы двигаться от нее. [c.112]

Не исключается и такая возможность выбора основной системы, при которой ее напряженное состояние от заданной внешней нагрузки даже без участия лишних неизвестных является состоянием действительной (не основной, не преобразованной, а именно заданной) системы. [c.62]

Дополнительные разрешенные частоты при определенных условиях могут возникать и в интервале между оптическими и акустическими ветвями колебаний. Интересно отметить, что поскольку теория колебаний атомов и теория электронных состояний в кристаллах имеют общую математическую основу, то по аналогии с локальными модами колебаний появление дефектов может приводить и к разрешенным энергетическим (локальным) состояниям электронов в области энергетической щели. Подобные состояния, действительно, обнаружены и имеют большое значение, например, в физике полупроводников. [c.220]

Обычно для образования системы безразмерных параметров, в которой изучают термодинамическое подобие веществ, в качестве опорной точки принимают критическую. Это объясняется исключительным положением критической точки на термодинамической поверхности состояния. Действительно, для всех веществ критические точки занимают на термодинамической поверхности одно и то же геометрическое положение, находясь в вершине линии насыщения системы жидкость — пар. Кроме того, они являются физически идентичными, характеризуя предельный случай сосуществования жидкой и газовой фаз. И, наконец, немаловажным фактором является то обстоятельство, что критические параметры Ркр, 7 кр и ркр, как правило, имеют известные значения даже в тех случаях, когда отсутствуют подробные р, v, Г-измерения. [c.127]

Это условие для функции е накладывает соответствующее ограничение на уравнение состояния. Действительно, так как [c.215]

Если рассматривать с этой точки зрения процесс превращения жидкости в пар при р<Рк, то можно заметить, что вещество проходит через неустойчивое состояние. Действительно, во всей области насыщения—(дp/дv)т=0 и дТ/д )р—0. В таком состоянии вещество уже неустойчиво, что и приводит к распаду вещества на две фазы кипящую жидкость и насыщенный пар. Естественно, что в состояниях А (вода) и С (пар) (рис. 1.34) вещество устойчиво. [c.54]

Подобно тому как касательная (тангенциальная прямая) есть прямая, имеющая с кривой в данной точке то же направление, так тангенциальное движение есть такое гармоническое движение, состояние которого в рассматриваемый момент совпадает с состоянием действительного движения. (Ред.) [c.135]

На самом деле условие (8.1) может быть использовано и при расчете конструкции по предельному состоянию при этом под последним понимается состояние, действительно опасное для всей конструкции. Эти вопросы рассматриваются в теории пластичности, позволяющей прослеживать процесс расширения первоначально локальной области, где возникла текучесть, и находить такие конечные области, возникновение текучести в которых означает наступление предельного состояния для всей конструкции. [c.524]

Рассмотрим систему в двух состояниях — действительном (рис. 15.20, а), когда к системе приложена заданная нагрузка, и вспомогательном (рис. 15.20, б), когда к системе в той точке, перемещение которой мы определяем, приложена сила, равная единице и направленная вдоль I — I. [c.504]

Рассмотрим систему в двух состояниях действительном — температурном и вспомогательном — единичном. Вспомогательное единичное состояние ничем не отличается от такового при определении перемещений от нагрузки — к системе прикладываем единичную силу, имеющую адрес искомого перемещения в действительном состоянии, т. е. точка приложения единичной силы —точка, перемещение которой нас интересует, а направление этой силы — направление искомого перемещения. Такую силу можно назвать энергетически соответствующей искомому перемещению, поскольку именно на нем эта сила производит работу. [c.510]

Энергетика автоколебаний. Установившиеся колебания мыслимы, если поступающая в систему и теряемая ею энергии равны друг другу. На рис. 17.98 изображена энергетическая диаграмма. Показаны кривые зависимости поступающей в систему (Э+) и теряемой ею (Э-) энергий. В окрестности точки О, относящейся к состоянию покоя системы, превалирует энергия, поступающая в систему над теряемой ею и, следовательно, система, находящаяся в покое, пребывает в неустойчивом состоянии. Малейшее отклонение системы из положения покоя сопровождается увеличением амплитуды. Это увеличение происходит до величины А, соответствующей равенству ординат кривых и Э-. В положении, определяемом абсциссой (амплитудой) А, система находится в устойчивом состоянии. Действительно, если увеличить А по сравнению с Л, то в системе потери энергии окажутся больше, чем поступления, и следствием этого явится уменьшение амплитуды до величины А. Если [c.227]

Как отмечал С. П. Тимошенко, используемый им прием приближенного решения этой задачи можно трактовать, как замену действительного начального напряженного состояния пластины статически возможным начальным напряженным состоянием. Действительно, выражение (5.82) получается из энергетического критерия, записанного в форме Брайана, если начальные усилия Т1, Т1, 5 заменить статически возможными усилиями типа (5.77). [c.212]

Однако в действительном процессе МР работа меньше, чем уменьшение работоспособности, потому что снижение работоспособности равно работе, которая была бы произведена в обратимом процессе между конечными состояниями действительного процесса. Поэтому [c.164]

Прежде всего, хорощо известная устойчивость по отнощению к внешним возмущениям аналогична устойчивости стационарных состояний, соответствующих минимуму возрастания энтропии (см. раздел 5 настоящей главы). Далее, в живых организмах в процессе роста, т. е. при постепенном переходе к стационарному состоянию, действительно происходит уменьшение ежесекундного прироста энтропии. Наконец, тот факт, что в процессе развития организация живых существ в общем повышается, соответствует уменьшению энтропии с течением времени, рассмотренному в разделе 7 настоящей главы. Другие доказательства можно найти в работе [5С]. [c.106]

Таким образом из общих зависимостей теоретически подтверждается адиабатический закон изменения состояния рабочего вещества при постоянном объеме рабочей полости. Одновременно зависимость (38) подтверждает, что работа элементов рабочего тела, которая должна обеспечивать адиабатический закон изменения их состояния, действительно существует и что эта работа вызывается сопряженной с ней миграционной работой тела (внешнее миграционно-механическое воздействие). [c.66]

Если в системе А — В (фиг. 64) образуется устойчивое химическое соединение, его можно рассматривать как самостоятельный компонент, образующий порознь с компонентами Л и 5 две простейшие диаграммы состояния. Действительно, на диаграмме вертикаль [c.103]

Таким образом, принцип Ле Шателье—Брауна определяет устойчивость равновесного состояния. Действительно, если бы всякий первичный [c.17]

Наоборот, каждой точке области II соответствуют два различных физических состояния. Действительно, из рис. 30 видно, что каждая изохора пересекается с изобарой в двух точках, имеющих разные ординаты Т и Г2, и, следовательно, две разные точки ГК-плоскости переходят в одну и ту же точку Г К-плоскости, лежащую в области II. [c.94]

Принцип возможных изменений напряженного и деформированного состояний. Итак, показано, что из всех виртуальных напряженно-деформированных состояний действительным является то, для которого функционал / [см. уравнение (XIV.50)] имеет минимальное значение. На действительном напряженно- [c.317]

Покажем, что при постоянных объемных нагрузках X = pg и F — PSv решение задачи о плоском деформированном состоянии в напряжениях сводится к решению того же бигармонического уравнения (2.8), к которому была сведена задача о плоском напряженном состоянии. Действительно, уравнения равновесия и зависимости, связывающие компоненты деформаций Р у, Уху с перемещениями и и v, в этих двух задачах полностью совпадают различие между ними заключается только в зависимостях закона Гука, связывающих компоненты деформаций с компонентами напряжений. Преобразуем формулы (2.11) и (2.12), введя новые обозначения [c.39]

Анализ рассматриваемой модели поликристалла показывает, что принцип Мазинга остается справедливым при пропорциональном нагружении для произвольного напряженного состояния. Действительно, нагружение поликристалла в данной модели связано лишь со значениями компонентов E lj девиатора условной деформации. Если эти компоненты будут меняться пропорционально одному параметру, который будет определять интенсивность условной деформации, то модель при знакопеременном нагружении должна дать результаты, аналогичные с одноосным нагружением, т. е. удовлетворяющие принципу Мазинга. [c.107]

ОСНОВНОГО состояния запрещены по спину. Однако согласно принципу Франка — Кондона можно ожидать, что сечение возбуждения уровня 0 = 0 С-состояния будет больше, чем сечение возбуждения уровня 0 = 0 В-состояния. Действительно, положение минимума потенциальной кривой В-состояния сдвинуто в область, соответствующую большему межъядерному расстоянию, чем в случае С-состояния. Время жизни (излучательное) С-со- [c.380]

При анализе некоторых полей течения в гл. 5 предполагалось вначале, что кинематика движения предопределяется известными граничными условиями и, вообще говоря, физической интуицией-Следующей стадией было вычисление поля напряжений на основании соответствующего уравнения состояния. В гл. 5 рассматривалось общее уравнение для простой жидкости с затухающей памятью, но эти стадии в методике остаются, по существу, теми же самыми, если даже предполагается, что имеет место более частное уравнение состояния. Действительно, тип уравнения состояния, которое могло бы быть использовано, часто подсказывается кинематическим типом течения, о котором известно, что он хорошо описывается определенным типом уравнения состояния. Третьей стадией расчета будет подстановка полей скоростей и напряжений в уравнения движения и определение полей давления и некоторых параметров кинематического описания, которые еще не были определены на первой стадии. [c.271]

Однако следует принять во внимание, что при поглощении света молекула переходит в новое, возбужденное состояние, запасая поглощенную энергию. Пока она находится в таком состоянии, ее способность поглощать свет изменена. То обстоятельство, что в опытах Вавилова закон Бугера соблюдался при самых больших интенсивностях, доказывает, что число таких возбужденных молекул в каждый момент остается незначительным, т. е. они очень короткое время находятся в возбужденном состоянии. Действительно, для веществ, с которыми были выполнены указанные опыты, его длительность не превышает с. К этому типу относится огромное большинство веществ, для которых, следовательно, справедлив закон Бугера. Выбрав специально вещества со значительно ббльщим временем возбужденного состояния, Вавилов мог наблюдать, что при достаточно большой интенсивности света коэффициент поглощения уменьшается, ибо заметная часть молекул пребывает в возбужденном состоянии. Эти отступления от закона Бугера представляют особый интерес, так как они представляют собой исторически первые указания на существование нелинейных оптических явлений, т. е. явлений, для которых несправедлив принцип суперпозиции. Последующие исследования привели к открытию больщого класса родственных явлений, содержание которых излагается в гл. XL и XLI. Таким образом, закон Бугера имеет ограниченную область применимости. Однако в огромном числе случаев, когда интенсивность света не слишком велика и продолжительность пребывания атомов и молекул в возбужденном состоянии достаточно мала, закон Бугера выполняется с высокой степенью точности. [c.566]

Представление о равновесном процессе и все рассуждения, связанные с ним, оказываются возможными лишь на основе общего начала термодинамики о самоненарушаемости равновесного состояния. Действительно, направление равновесного процесса будет вполне определено характером внешних воздействий только в том случае, если исключены спонтанные изменения термодинамического состояния системы. [c.24]

Считаем, что наибольший прогиб плиты W(, мал в сравнении с ее линейными размерами Wa< a, Ь. Так как рассматриваемое состояние есть мгновенно рав-новесног, то для него сумма работ внутренних сил должна быть равна работе внешних сил на возможных перемещениях. Для вычисления этих работ учтем то, что работа равномерно распределенной нагрузки равна произведению значения этой нагрузки на объем, ограниченный срединной поверхностью пластины в ее деформированном и недеформированном состояниях. Действительно, так как работа нагрузки ql S, приходящейся на малый участок Д5, paoFia произведению силы qi S на перемещение ш этой площадки, то полная работа [c.417]

Из первого начала термодинамики следует, что внутренняя энергия и системы является (функцией состояния. Действительно, в противном случае при круговом процессе оказалось бы возможным получить работу от некоторого устройства (вечного двигателя первого рода), не заимствуя энергии извне. Итак, возможны две ( )ормулировки первого начала термодинамики [c.35]

Распространение усталостной трещины при симметричном цикле нагружений можно представить следующим образом. В циклически деформируемом образце, максимальные напряжения цикла на поверхности которого превосходят уровень, необходимый для появления трещины, возникает усталостная трещина. При этом в зависимости от исходного коэффициента концентрации напряжений, изменяющего жесткость напряженного состояния, действительные напряжения, при которых возникает трещина, тем больше, чем больше жесткость напряженного состояния в надрезе. В гладком образце, как и в образце с невысокой концентрацией напряжений (ао<аокр), трещина, возникнув, всегда развивается до полного его разрушения, так как у ее вершины номинальные напряжения значительно выше, а действительные напряжения равны напряжениям, необходимым для ее развития.В образцах с высокой концентрацией напряжений (аст>асгкр) возникшая трещина не распростра няется, так как в результате высокого градиента (прямая GH) действительные напряжения в области вершины трещины ниже напряжений, необходимых для ее распространения. Иными словами, когда трещина достигает определенной (критической) глубины, напряжения у ее вершины (ордината точки II) существенно нил<е напряжений, характеризующих положение точки /. [c.121]

Моделирование высоконадежных систем [95]. Если моделируемая система характеризуется достаточно высокими показателями надежности, обеспечиваемыми структурной и временной избыточностью, резервами мощности и т.п., то в процессе перехода из состояния в состояние система может относительно редко попадать в сос-тояйие отказа. Однако если не сделать каких-либо допущений о характере состояний, в которых в основном находится система, то в процессе моделирования придется проводить большое число весьма трудоемких операций, связанных с идентификацией состояний. Действительно, идентификацию состояний в описанном выше случае можно не делать только тогда, когда система из состояния с характеристикой траектории ff) = О переходит в состояние с большим числом отказов или из состояния с характеристикой траектории W(t) = l -в состояние с меньшим числом отказов. В остальных случаях необходимо осуществлять идентификацию состояний. [c.284]

Из (2) следует, что при малых дефектах Аа возмущение движения Аф = ф t, /о- о + — Ф Уо7 о) = С (t) Аа, т. е. линейно связано с появлением дефекта. Из последнего можно заключить, что при малых дефектах можно также прогнозировать дефектное состояние. Действительно, если в этом случае nepBOMj дефекту соответствует Аа , а второму дефекту — Aaj, то возмущение траектории движения при наличии двух дефектов будет определяться как Дф = С (t) (Да -f Aa2)i так как С (t) не зависит от Да. [c.61]

В качестве меры полезного действия турбины как целого понятие эффективности имеет некоторые преимущества що сравнению с понятием к. п. д. Идеальный двигатель, подразумеваемый в знаменателе определения эффективности, может рассматриваться работающим по кривой состояния действительного двигателя, тогда как двигатель, подразумеваемый в определении к. п. д., работает вдоль совершенно другого пути, а именно по изоэктропе от начального состояния до -конечно го давления. Если пар, покидающий турбину, является (влажным насыщенным, то оба понятия могут быть с равным успехом обоснованы логически, но если уходящий из турбины пар является перегретым, то лишь понятие эффективности имеет логическое обоснование. [c.165]

По аналогии с предыдущим можно показать, что производные от энтропип по объему и температуре скачкообразно изменяются в переходных состояниях. Действительно, со стороны однофазной среды [c.18]

В уравнении Этвеша (3-66), согласно теории автора, константа к должна быть одинаковой для всех жидкостей подчиняющихся закону соответственных состояний. Действительно, для подавляющего большинства неассоциированных жидкостей она оказалась приблизительно одинаковой (2,4- 2,25 10 ). Поскольку для подавляющего большинства ионных теплоносителей ритичесиие температуры неизвестны, формулу (3-56) следует несколько преобразовать. Так, например, продифференцировав ее по температуре, получим следующее выражение [c.206]

Согласно выражению для оператора кинетической энергии ядер Т следует, что корень из массы ядра включен в координату R. Оператор Но описывает электроны, движущиеся в поле ядер, закрепленных в положениях R. Дцерные координаты не являются динамическими переменными в электронном гамильтониане Но- Они являются параметрами, определяющими электронное состояние. Действительно, собственные функции и собственные значения гамильтониана Но зависят от этого параметра [c.54]

Из Приведенных данных следует, что длительная пластичность сплава с повышенным содержанием водорода резко снижается. При этом весьма важным является то, что, хотя образцы с содержанием водорода 0,015% не разрушились, в них при металлографических исследованиях зоны надреза обнаружено выделение гидридов. Следовательно, такой металл после длительных эксплуатационных нагрузок, а в сварных конструкциях и от действия сварочных и реактивных напряжений, мйжет переходить в хрупкое состояние. Действительно, склонность к растрескиванию титановых сплавов, содержащих алюминий, олово, медь, обнаруживается при содержании водорода >0,01%. [c.118]

Важными в технических приложениях являются марковские случайные процессы (в честь знаменитого зусского математика Маркова А. А.). Их особенность состоит в том, что вероятность любого состояния системы (автомобиля, группы автомобилей) в будущем зависит только от ее состояния в настоящее время и не зависит от того, когда и какими путями она пришла в это состояние. Действительно, работоспособность автомобиля в будущем зависит только от фактического технического состояния, к которому автомобиль может прийти по-разному. В теории технической эксплуатации наибольшее применение находят цепи Маркова и марковские последовательности. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...