Устойчивость модуляций

Для систем, съем данных в которых происходит в течение конечного интервала времени, удалось, используя аппарат разностных уравнений и дискретного преобразования Лапласа, разработать методы исследования их устойчивости и построения процессов в этих системах. В дальнейшем, благодаря применению некоторых теорем дискретного преобразования Лапласа, оказалось возможным свести изучение этого класса систем к изучению обычных импульсных систем с мгновенным съемом данных. Если на первых порах теория импульсных систем заимствовала методы и приемы у теории непрерывных систем, то в настоящее время она успешно решила ряд задач по синтезу оптимальных линейных импульсных систем при учете неизменной части системы, которые в теории непрерывных линейных систем до сих пор остаются нерешенными. Наличие неизбежно присутствующих или преднамеренно вводимых нелинейностей ограничивает возможности применения линейной теории импульсных систем. Особенно это относится к системам с широтно- и частотно-импульсной модуляциями, а также к системам, содержащим в качестве элемента цифровые вычислительные устройства при учете ограничений памяти и небольшом числе разрядов. [c.270]

Устойчивость движения и устранение амплитудной модуляции сопровождающих колебаний. Обратимся к зависимостям (5.21) и (5.40), определяющим колебания q, виброскорости q и виброускорения q в динамической модели 1—П—0. Легко заметить, что [c.194]

Проверка отсутствия амплитудной модуляции, вызванной нарушением условий динамической устойчивости. На предварительном этапе целесообразно воспользоваться формулами (5.82), (5.83), полученными на базе динамической модели /—П—0. В дальнейшем могут быть произведены уточнения по формулам (5.89). Поскольку на этом этапе мы располагаем лишь ориентировочными данными о диссипации системы, то при расчете с целью обеспечения большей надежности результатов целесообразно оперировать несколько заниженными значениями логарифмического декремента (например, 0,15,ч-0,2). [c.203]

Вращающийся срыв — сложное явление, способное проявлять себя как значительно менее устойчивое и стабильное образование, чем окружная стационарная неравномерность потока. Поэтому эффекты, связанные с амплитудой и фазовой модуляцией гармонических составляющих окружной неравномерности вращающегося срыва, способны проявляться в большей степени. Общая пульсация потока в спектрах откликов ка,к рабочего колеса, так и неподвижного элемента проявляется возникновением узкополосных всплесков, соответствующих одинаковым частотам (частотам общих пульсаций), [c.198]

Нелинейная длина определена в уравнении (3.1.5). Из дисперсионного соотношения (5.1.7) видно, что устойчивость стационарного состояния существенно зависит от того, в области положительной (нормальной) или отрицательной дисперсии световода распространяется излучение. В случае положительной дисперсии групповых скоростей (Р2 > 0) волновое число К действительно при всех значениях Q и стационарное состояние устойчиво относительно малых возмущений. С другой стороны, в случае отрицательной дисперсии групповых скоростей (Р2 < 0) К становится мнимым при Q < и возмущение fl(z, Т) экспоненциально нарастает по г. В результате непрерывное решение (5.1.2) является неустойчивым в случае Р2 < 0. Данный вид неустойчивости называется модуляционной неустойчивостью, так как при этом возникает спонтанная модуляция стационарного состояния. Похожие виды неустойчивости встречаются во многих других нелинейных системах. Их часто называют неустойчивостями, вызванными самовоздействием [32, 33]. [c.106]

На рис. 16 представлены кадры скоростной съемки процесса сварки труб из технического алюминия АД1 толщиной 1 мм при модуляции мощности с7 = 150 Гц. На рис. 17 показан сварной шов, полученный в результате оплавления и осадки при наличии этого возмущения. Отчетливо виден процесс избыточного оплавления с образованием кратера и явно недостаточным оплавлением. Осадка мала для сечения, в котором образовался кратер, но увеличить Аос нельзя, так как при этом нарушается устойчивость осаживаемых кромок. [c.34]

Монография посвящена исследованию устойчивости равновесия неравномерно нагретой жидкости и стационарного конвективного движения. Рассматривается конвективная устойчивость вязкой несжимаемой жидкости в полостях разной формы. Исследуется влияние на устойчивость различных факторов — магнитного поля, вращения, неоднородности состава, модуляции параметров, внутренних источников тепла, капиллярных эффектов и пр. Основное внимание уделяется изучению спектров возмущений, определению границ устойчивости и формы критических движений. Излагаются также основные результаты нелинейных исследований конечно-амплитудных движений. Рассматривается устойчивость плоскопараллельных конвективных течений. [c.2]

Наиболее интересен случай периодической модуляции параметра — равновесного градиента температуры или ускорения поля тяжести. Наличие модулируемого параметра, вообще говоря, значительно влияет на устойчивость. Кроме того, при определенных соотношениях между амплитудой и частотой модуляции появляются резонансные области динамической неустойчивости, связанные с параметрическим возбуждением. [c.237]

В ЭТОМ параграфе будет сформулирована задача об устойчивости при периодической модуляции одного из параметров — равновесного градиента температуры или ускорения силы тяжести [ > 2]. [c.238]

Здесь Ro — приближенное значение критического числа Рэлея для слоя с твердыми границами при отсутствии модуляции (минимум на кривой устойчивости достигается при т=3,12 минимальное значение Rm=1719). [c.241]

Перейдем теперь к рассмотрению другого способа параметрического воздействия на конвективную устойчивость. Пусть полость, заполненная жидкостью, совершает вертикальные гармонические колебания с частотой о и амплитудой смещения Ьо. В уравнениях движения, записанных в системе отсчета, связанной с полостью, необходимо ускорение силы тяжести g заменить на g(l + т sin (ооО. где теперь ii = — безразмерный параметр модуляции. [c.241]

Таким образом, задачи об устойчивости при модуляции поля тяжести и при низкочастотной модуляции вертикального градиента температуры оказываются математически эквивалентными. Если известно решение одной из этих задач, то решение другой получается простым пересчетом параметров. [c.242]

Периодические решения получаются при р= 1. Значение р=1 соответствует целым решениям, имеющим период, равный периоду модуляции. При р= — 1 получаются полуцелые решения их период вдвое больше периода модуляции. Подставляя р = 1 в (34.3), находим уравнение границ устойчивости [c.244]

Это соотношение дает связь между числом Рэлея R, коэффициентом трения е, а также частотой и амплитудой модуляции со и г. При фиксированных е и R на плоскости амплитуда — частота можно построить границы областей устойчивости. [c.244]

Рис. 87. Карты устойчивости на плоскости (г, 1/о)). Области неустойчивости заштрихованы сплошные линии — прямоугольная модуляция, штриховые линии —синусоидальная модуля ция. а) - 00 < К < 1 б) 1 < Н < 1 + 5) к > 14-

В области —оо <с К < 1 при отсутствии модуляции (г=0) равновесие устойчиво эти значения К соответствуют произвольному подогреву сверху или подогреву снизу с докритическим градиентом. При наличии модуляции (г Ф 0) появляются области параметрической неустойчивости, изображенные на рис. 87, а. При малых г равновесие устойчиво при любых частотах. Неустойчивость появляется при конечном пороговом значении параметра возбуждения г = Г1 = Зе —(К—1). При г > Г1 имеются интервалы частот, соответствующие устойчивости и неустойчивости. [c.246]

Как видно, имеется аналогия между рассматриваемой конвективной системой и маятником, точка подвеса которого совершает вертикальные колебания. Как известно, устойчивое нижнее положение маятника может быть сделано неустойчивым, и наоборот, неустойчивое обращенное положение маятника может быть стабилизировано при подходящих значениях параметров модуляции. В нашем случае модуляция параметра также приводит к появлению областей неустойчивости при Н < 1 и стабилизации равновесия при К > 1. [c.246]

Перейдем теперь к рассмотрению условий устойчивости при синусоидальном законе модуляции параметра. Как уже указывалось, в этом случае система амплитудных уравнений может быть решена численно р ]. Для определенности мы будем иметь в виду систему второго порядка (33.18). [c.246]

Системы (33.9) и (33.18) или эквивалентное им уравнение второго порядка (33.19) позволяют численно определить границы устойчивости при произвольных значениях параметров. В предельном случае высоких частот с помощью метода усреднения удается получить простые аналитические формулы, выра жающие зависимость критического числа Рэлея от параметров модуляции. Заметим сразу, что здесь мы имеем в виду случай параметрического воздействия посредством вертикальных колебаний высокой частоты высокочастотная модуляция равновесного градиента температуры приводит к образованию температурного скин-слоя, который необходимо учитывать при рассмотрении устойчивости (см. следующий параграф). [c.250]

При рассмотрении устойчивости равновесия в 33 и 34 предполагалось, что частота модуляции равновесного градиента температуры мала, и скин-эффектом можно пренебречь (неравенство (33.2)). Если же частота настолько велика, что толщина скин-слоя соизмерима или меньше характерного размера, то становится существенной пространственная неоднородность градиента температуры. При решении задачи об устойчивости в этом случае необходимо учитывать тепловую волну, распространяющуюся вглубь жидкости от границы, на которой периодически меняется температура. [c.255]

В слое конечной толщины возможен, разумеется, случай, когда средний градиент отличен от нуля и создается средней разностью температур между ограничивающими плоскостями. Колебания температуры на этих плоскостях модулируют градиент, и можно исследовать влияние этих модуляций на устойчивость. Низкочастотный случай был рассмотрен в 33, 34. Влияние модуляций произвольной (немалой) частоты изучалось в работе Венециана [ ]. При этом, однако, амплитуда модуляций предполагалась достаточно малой, что позволяло применить метод возмущений. [c.259]

Здесь — статическое значение, а R(2) — квадратичная поправка, которая (при малых е) описывает влияние модуляции на устойчивость. Поправка R определяется стандартным методом возмущений. При этом оказывается, что с точностью до членов порядка модуляция не влияет на критическое волновое число. Поэтому для определения минимального критического числа Ry нужно знать R(2) в точке k = соответствующей минимуму на нейтральной кривой в статическом случае. [c.260]

Результаты расчетов представлены на рис. 95. Как видно, в случае а) (колебания в противофазе) при всех частотах R(2) > О, т. е. модуляция приводит к повышению устойчивости ). В случае б) (колебания в фазе) поправка R( ) как функция частоты меняет знак при низких частотах имеется дестабилизация, а при высоких — стабилизация. [c.260]

На рис. 96 в качестве примера приведена карта устойчивости в координатах (т), 1/ 2) для значения Ку = = 3000 (напомним, что при отсутствии модуляции критическое число Рэлея для квадратной области с теплоизолированными боковыми границами Но 2600 см. 20). Структура областей неустойчивости оказывается качественно такой же, как [c.262]

Рнс. 101. Карта устойчивости для случая модуляции температуры в фазе. [c.265]

Упомянем также работу Розенблата и Танаки [ ], в которой численно исследована устойчивость плоского слоя с твердыми границами, верхняя из которых поддерживается при постоянной температуре, а температура нижней меняется со временем гармонически. В отличие от уже цитированной работы Венециана [vni. 11] здесь не предполагается малой амплитуда модуля ции. В работе Розенблата и Герберта выясняются некоторые особенности воздействия низкочастотной модуляции температуры. [c.387]

Эти результаты впервые были получены Островским [1]. Обычно в оптике со < а > О, так что уравнения оказываются гипер-бо.лическими. Однако Островский [2] сообщает об экспериментах на радиочастотах с ферритами и прлзгпроводниковыми диодами, где можно получить оба случая. Обнаружены как гиперболическое искажение, так и э.л.липтическая неустойчивость, и, по-видимому, в результате образуются устойчивые модуляции (ср. с обсуждением эффектов более высокого порядка в 15.5). [c.518]

Упомянем также, что ударные волны слабой интенсивности остаются устойчивыми по отношению к поперечной модуляции (ср. примечание на стр. 477) и при учете их диссипативной структуры см. Спектор М. Д. — Письма ЖЭТФ, 1983. т. 35, с. 181. [c.493]

Цифровые автоматические системы могут рассматриваться как особый случай нелинейных импульсных систем, в которых нелинейность, определяющая квантование по уровню, носит ступенчатый характер. Возможны детерминистическая и вероятностная оценки этого эффекта. К цифровым автоматическим системам непосредственно применимы методы исследования устойчивости и периодических режимов нелинейных импульсных систем. Для выбора оптимальных управляющих воздействий в цифровых автоматических системах наиболее удобным оказался метод динамического программирования. Одной из важных задач, возникающих при проектировании цифровых автоматических систем, является задача передачи информации на основе метода приращений и полной передачи уровней. Поэтому необходимо было выяснить возможные пути повышения эффективности и сравнить помехоустойчивость различных методов дискретной передачи информации (дельтамодуляции, разностно-дискретной и импульсно-кодовой модуляций). Проведенный сравнительный анализ этих типов модуляции позволяет произвести обоснованный выбор при различных условиях их использования. [c.271]

Очевидно, что, если dZJdt > О, происходит нарастание колебаний, связанное с нарушением условий динамической устойчивости. Разумеется, это нарушение носит локальный характер и соответствует конечному отрезку времени. В этом случае динамическая неустойчивость независимо от причин ее возникновения обычно проявляется в виде амплитудной модуляции сопровождающих колебаний, несколько напоминаюш,ей режим биений (см. стр. 211). Зона раскачки сменяется зоной затухания, поэтому мы здесь не сталкиваемся с неограниченным нарастанием амплитуды Тем не менее при некоторых неблагоприятных условиях рост амплитуд может быть столь интенсивным, что при динамическом синтезе представляется целесообразным принципиально исключить возможность возникновения отмеченных зон. [c.195]

МОДУЛЬ [продольной упругости определяется отношением нормального напряжения в поперечном сечении цилиндрического образца к относительному удлинению при его растяжении сдвига измеряется отношением касательного напряжения в поперечном сечении трубчатого тонкостенного образца к деформации сдвига при его кручении Юнга равен нормальному напряжению, при котором линейный размер тела изменяется в два раза] МОДУЛЯЦИЯ [есть изменение по заданному во времени величин, характеризующих какой-либо регулярный физический процесс колебаний <есть изменение по определенному закону какого-либо из параметров периодических колебаний, осуществляемое за время, значительно большее, чем период колебаний амплитудная выражается в изменении амплитуды фазовая указывает на изменение их фазы частотная состоит в изменении их частоты) пространственная заключается в изменении в пространстве характеристик постоянного во времени колебательного процесса] МОЛЕКУЛА [есть наименьшая устойчивая частица данного вещества, обладающая его химическими свойствами атомная (гомеополярная) возникает в результате взаимного притяжения нейтральных атомов ионная (гетерополярная) образуется в результате превращения взаимодействующих атомов в противоположно электрически заряженные и взаимно притягивающиеся ионы эксимерная является корот-коживущим соединением атомов инертных газов друг с другом, с галогенами или кислородом, существующим только в возбужденном состоянии и входящим в состав активной среды лазеров некоторых типов МОЛНИЯ <есть чрезвычайно сильный электрический разряд между облаками или между облаками и землей линейная является гигантским электрическим искровым разрядом в атмосфере с диаметром канала от 10 до 25 см и длиной до нескольких километров при максимальной силе тока до ЮОкА) [c.250]

В книге рассмотрены гидравлические и электрогидрав-лические следящие приводы с дроссельным и объемным управлением, приведены методики расчета их статических и динамических характеристик и приближенные методы решения задач устойчивости с учетом нелинейностей путем их гармо-нической линеаризации. Освещены вопросы построения схем и конструкций специальных гидравлических систем для работы при больших скоростях слежения, при скоростях, изменяющихся по заданной программе, и при синхронизации движений, а также явления, связанные со спецификой конструкций и действия электрогидравлических преобразователей. Даны рекомендации по расчету электромагнитных управляющих элементов. Приведены результаты исследования быстродействующих следящих приводов с гидроусилителем сопло-заслонка, в том числе при использовании в управлении принципа широтно-импульсной модуляции, и изложена методика их расчета. [c.2]

Система КИПМ по сравнению с рассмотренной выше системой КИАМ (кодово-импульсная амплитудная модуляция) является более совершенной. Техническая реализация системы связи с КИПМ гораздо проще. В этой системе нет необходимости в знании энергии поступающих в приемник сигналов, а также отпадает необходимость в специальном устройстве для установки и регулировки порога. Система одинаково хорошо работает при различных распределениях шумового сигнала и более устойчива по отношению к действию некоторых неаддитивных помех (флуктуации прозрачности передающей среды, регулярное изменение расстояния от передатчика до приемника и т. д.). [c.129]

Хотя групповая скорость одинакова для волны накачки и стоксовой волны, их относительная скорость равна 2v , так как они распространяются навстречу друг другу. Релаксационные колебания возникают как следствие этой эффективной расстройки групповых скоростей. Частоту и скорость затухания релаксационных колебаний можно получить, анализируя устойчивость стационарного решения уравнений (9.2.7) и (9.2.8) аналогично тому, как это делалось в разд. 5.1 в случае модуляционной неустойчивости. Действие внешней обратной связи можно учесть, взяв соответствующие граничные условия на концах световода [23]. Такой линейный анализ устойчивости дает также условия, при которых непрерывный сигнал становится неустойчивым. Расс.мотрим небольшое возмущение уровня непрерывного сигнала, затухающее как ехр(-Лг), где комплексный параметр Л можно определить, линеаризуя уравнения (9.2.12) и (9.2.13). Если действительная часть Л положительна, возмущение затухает экспоненциально с релаксационными колебаниями частотой = 1т(Л)/2л. Если же действительная часть h отрицательна, возмущение возрастает со временем и непрерывный сигнал становится неустойчивым. В этом случае ВРМБ ведет к модуляции интенсивностей накачки и стоксова излучения даже в случае непрерывной накачки. На рис. 9.4 показаны области устойчивости и неустойчивости при наличии обратной связи в зависимости от фактора усиления tj L, определенного [c.266]

Рис. 37. К способности голограммы воспроизводить градации яркости объекта в широком динамическом диапазоне. При регистрации матрешки на обычной фотографии (рис. Ь) блестящий кулон создает на фотопластинке освещенность Ез, выходящую за пределы линейного участка характеристической кривой (рис. а) и поэтому передается на фотографии так же, как и гораздо менее яркие детали, которые создают освещенность Е . Если матрешка регистрируется на голограмме, то излучение кулона рассредотачивается по всей площади фотопластинки и создает относительно небольшую модуляцию освещенности АЕ, не выходящую за пределы линейного участка характеристической кривой. Во время реконструкции изображение кулона форми руется излучением, собранным со всей площади 1 олограммы (лучи /[, /2, /з), что позволяет направлять в него большой световой поток. Распределение излучения каждой точки объекта по всей поверхности голограммы предопределяет устойчивость восстановленного изображения к повреждениям фотоматериала. Например, повреждение участка с исключает из процессу формирования изображения

Распространенным механизмом является модуляция потерь при наличии так называемых нестабильных связанных резонаторов [55, 66, 71]. Связанные резонаторы возникают между основными зеркалами резонатора и торцами внутрирезонаторных элементов, таких как активный элемент и различного рода управляющие элементы (модуляторы, поляризаторы и т. п.). В условиях флуктуаций оптической длины резонатора (из-за нестабильностей (параметров лазера) потери излучения в многозеркальном резонаторе оказываются промодулированными, причем частоты модуляции могут достигать нескольких килогерц, а ам плитуды, в зависимости от остаточного отражения от торцов элементов, от единиц до десятков ттроцентов. Как показано в 3.2, даже в более устойчивом одномодовом одночастотном лазере при таких глубинах и частотах мо-,дуляции потерь резонатора в выходном излучении лазера могут возникнуть глубокие пульсации, вплоть до 100%. [c.92]

Многочастотные (многомодовые) лазеры оказываются значительно менее устойчивыми к модуляции потерь резонатора 1[б5]. Обусловлено это тем, что за счет перекрытия мод в активной среде эффективные коэффициенты усиления отдельных мод уменьшаются по сравнению с коэ ффициентом усиления одночастотного лазера. В итоге даже относительно неглубокая (для одночастотного лазера) модуляция потерь резонатора способна периодически срывать генерацию отдельных, наиболее слабых мод. Повторный вы- ход в генерацию мод сопровождается возникновением глубоких релаксационных колебаний всего излучения лазера в целом. Время затухания колебаний составляет примерно 2,5 10 с. При частотах -модуляции потерь в несколько, килогерц периоды возбуждения релаксационных колебаний оказываются сравнимыми с временем затухания. Следовательно, не успев затухнуть, релаксационные колебания (Каждый раз будут вновь возбуждаться и в целом излучение будет иметь вид незатухающих глубоких пульсаций. Из-за случайного характера флуктуаций потерь резонатора и взаимодействия мод в активной среде пульсации имеют вид хаотических пич--ков, так называемый пичковый режим генерации (рис. 3.15). [c.92]

Если Шо <С d, то величиной а можно пренебречь и в качестве граничного угла разъюстировки аг, за которым каустики уже не удерживаются внутри резонатора, можно принять такой, при котором ось резонатора касается апертурной диафрагмы. Знание величины этого угла необходимо при расчетах скорости вращения зеркала резонатора при оптико-механической модуляции добротности [6, 8]. Связать аг с геометрическими параметрами резонатора нетрудно с помощью лучевых матриц. Расчет положения разъюстированного резонатора устойчивой конфигурации таким методом приведен в работе [30], Если разъюстируемым элементом является плоское зеркало, как это показано на рис. 2.14, то положение оси резонатора в плоскости этого зеркала задается параметрами уо и ао, определяемыми выражениями [c.78]

Модуляция равновесного градиента температуры или ускорения силы тяжести не исчерпывает всех возможностей параметрического воздействия на конвективную устойчивость. Однако эти два способа наиболее естественны с точки зрения реализации в экспери]У1енте. Основное их различие состоит в том, что при вертикальных колебаниях полости с жидкостью модулируемый параметр — ускорение поля тяжести — остается однородным по объему. При колебаниях же температуры на границах равновесный градиент температуры зависит не только от времени, но и от координат модуляции градиента в основном сосредоточены, в приграничном слое, толщина которого уменьшается с увеличением частоты (температурный скин-эф-фект). При низких частотах модуляции градиента это отличие пропадает, и в этом случае оба способа параметрического воз" действия оказываются, в сущности, эквивалентными. Определение границ устойчивости при этом сводится к нахождению периодических решений некоторой стандартной системы обыкновенных дифференциальных уравнений, с периодическими коэффициентами ( 33). Для прямоугольного закона модуляции решение этих уравнений может быть получено точно для синусоидального закона области устойчивости и неустойчивости определяются численно ( 34). В предельном случае вертикальных вибраций высокой частоты простые результаты получаются с помощью метода усреднения ( 35). В 36 рассмотрена [c.237]

Выше речь шла об устойчивости равновесия жидкости в горизонтальном слое. Если жидкость заполняет полость произвольной формы, то задача с помощью метода Канторовича также может быть сведена к интегрированию системы обыкновенных уравнейий первого порядка с периодическими коэффициентами для амплитуд. В качестве базисных координатных функций можно выбирать, например, точные или приближенные собственные функции задачи об устойчивости при отсутствии модуляции. При этом в первом приближении мы приходим к канонической системе вида (33.18) (пример вертикального кругового цилиндра, совершающего гармонические колебания вдоль оси, рассмотрен в Р]). [c.242]

Для решения задачи об устойчивости применяётся метод малого параметра, основанный на разложении амплитуд нормальных возмущений и критического числа Рэлея в ряды по степеням безразмерной амплитуды модуляции е = 20г/01. Из симметрии ясно, что разложение критического числа Рэлея будет содержать лишь четные степени е [c.260]

Мы рассмотрели вопрос о влиянии периодической модуляции на конвективную устойчивость. Имеет смысл постановка задачи об устойчивости и в случае апериодического изменения параметра. Типичный пример такой ситуации — задача о включении . Пусть, например, верхняя граница горизонтального слоя жидкости поддерживается при фиксированной температуре, а температура нижней границы монотонно растет со временем по некоторому закону. Возникающее при этом нестационарное распределение температуры (разумеется, при условии, что То зависит лишь от вертикальной координаты) соответствует равновесию, которое может оказаться неустойчивым. Аналогичные ситуации возникают и при других условиях подогрева заданный вцезащю э начальный момент времени и поддерживаемый [c.266]

В предыдущих трех главах мы рассмотрели влияние на конвективную устойчивость жидкости магнитного поля, вращения, неоднородности состава и модуляции параметра. В последние годы появляется большое число работ, в которых исследуется устойчивость при наличии целого ряда других осложняющих факторов. Некоторые из относящихся к этому кругу вопросов обсуждаются в данной главе. Мы оставляем в стороне немногочисленные исследования конвективной устойчивости неньюто-новских сред р-- ], а также поляризующихся жидкостей (жидкий диэлектрик в электрическом поле р ] и ферромагнитная жидкость в магнитном поле [ ]), отсылая читателя к цитированным статьям. Мы не останавливаемся также на рассмотрении эффектов сжимаемости [б1-бз]. эти эффекты в лабораторных -условиях оказываются существенными вблизи критической точки-жидкость — пар [ ]. [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...