Время затухания

Из уравнения (XV.41) следует, что в покоящейся среде магнитное поле со временем будет затухать, т. е. оно будет просачиваться сквозь вещество от точки к точке. Скорость просачивания, или скорость выравнивания магнитного поля, отнесенная к единице площади, определяется коэффициентом v . По аналогии с молекулярной диффузией он может быть назван коэффициентом диффузии магнитного поля или коэффициентом переноса магнитной субстанции. Из уравнения (XV.41) видно, что время затухания поля имеет следующий порядок t — [c.409]

В технических задачах, где линейные размеры тел невелики, время затухания магнитного поля мало. Так, для сферы диаметром [c.409]

Время затухания, мксек 4. 10-2 10 2 10-2 10-2 10-3 .10-2 10-3 10-3 [c.204]

Время затухания z равно [c.477]

Время реверберации Tj , т. е. время затухания звуковой энергии после выключения источника, является одним из основных акустических критериев. Стандартное время реверберации подразумевает, что плотность энергии в процессе затухания уменьшается в миллион раз. Следовательно, [c.68]

Время затухания электрохимической поляризации (см. рис. 3.7) зависит не только от продолжительности предварительной поляризации, но и от качества покрытия. Вновь уложенные трубопроводы и только что смонтированные подземные резервуары обычно достаточно поляризовать при опытном включении защиты в течение нескольких часов. [c.93]

Показано, что время затухания экзоэлектронной эмиссии для исследуемых сплавов на основе железа различно (рис. П1. 1). Процесс затухания [c.48]

Анализ характера работы контрольных блоков в условиях динамических воздействий позволил применить конструкцию контрольного устройства с встроенным узлом датчика и уменьшенной массой подвижных частей контактной группы. Это обеспечило изменение амплитуды и частоты колебаний (метод Рэлея) и сокращение времени затухания колебаний подвижных контактов при ударах, возникающих в кинематической цепи РАЛ. Амплитуда в статических условиях работы изменяется в пределах 0,13—0,32 мм, а в динамических — в пределах 0,17—0,42 мм-, частота 100—50 гц время затухания 0,38—0,18 сек. [c.25]

Оптич. нутации — затухающие осцилляции интенсивности излучения на выходе из исследуемой среды — возникают сразу после включения (выключения) резонансного взаимодействия волны с частицами среды. Для всех частиц, вступивших в резонанс с возбуждающим излучением, возникают синфазные колебания населённостей возбуждённого уровня энергии, что и определяет осцилляции интенсивности излучения. Время затухания оптич. нутаций определяется временем жизни возбуждённого уровня энергии, а период нутаций— обратной величиной частоты Раби iij (в точном резонансе i2r = дипольный момент перехода 1 — 2, Е амплитуда электрич. поля резонансной эл.-магн. во.чны). Спектроскопия оптич, нутаций по- [c.307]

Простейший вариант оптич. эхо-спектроскопии (спектроскопии на основе светового эха) реализуется при наблюдении зависимости амплитуды сигнала светового ха от времени задержки зл.-магн, излучения, резонансно взаимодействующего с ансамблем частиц среды. Сигнал светового эха появляется после 2-го импульса через время, равное задержке 2-го импульса относительно 1-го. Оптич. эхо есть, по существу, повторное возникновение эффекта затухания свободной поляризации, к-рое сопровождает 1 й импульс. 2-й импульс нужен для того, чтобы восстановить одинаковую фазу возбуждённых 1-м импульсом атомных диполей, потерянную к моменту прихода 2-го импульса вследствие процессов релаксации. Для регистрации оптич. эха площадь 1-го импульса (интеграл от амплитуды напряжённости оптич. поля по всей длительности импульса, умноженный на дипольный момент перехода должна быть равна я/2, второго — я. Спектроскопия светового эха — один из наиб, мощных инструментов изучения столкновительных релаксац. процессов в газах. Время затухания сигнала светового эха равно эфф. времени жизни возбуждённого уровня, определяемого атомными (молекулярными) столкновениями ц спонтанным излучением. Методами спектроскопии светового эха измеряют также сверхтонкую структуру возбуждённых состояний. [c.308]

Сигналы акустич. Э. проявляются в виде колебаний поверхности образца, смещение при к-рых составляет Ю —10 м иногда эти сигналы достаточно сильны и могут восприниматься на слух. Распространяясь от источника к поверхности образца, сигнал Э. претерпевает существенное искажение вследствие дисперсии скорости звука, трансформации типа и формы волны при отражении, затухания звука и др. Если время затухания сигнала и время переходных процессов в образце меньше промежутка времени между излучаемыми импульсами, Э, воспринимается в виде последовательности импульсов и наз. дискретной или импульсной. Если же интервал между отд. актами излучения меньше времени затухания, Э, имеет характер непрерывного излучения, в подавляющем большинстве случаев нестационарного, и наз. непрерывной или сплошной. Дискретная Э. имеет место, напр., при образовании трещин, непрерывная — в процессе резания. Частотный спектр Э, весьма широк он простирается от области слышимых частот до десятков и сотен МГц. [c.612]

При увеличении давления время затухания и величина макси-.чального перерегулирования увеличиваются. Так, например, при нагрузке 320 кГ и диаметре демпфирующего отверстия золотника [c.249]

При проектировании крановых мостов с балками коробчатого сечения в ряде случаев целесообразно проверять металлоконструкцию на время затухания собственных колебаний, вызывающих вибрацию, отрицательно влияющую на самочувствие крановщика [6] [c.520]

Допустимое время затухания колебаний t зависит от типа крана и условий его эксплуатации. Обычно его принимают равным 15 с. Период собственных колебаний крановых мостов общего назначения при их работе без груза t < 0,25 с. [c.520]

Для шарнирного винта действительный корень имеет время затухания вдвое ti/2 =1,4 с, колебательные корни характери- [c.732]

В качестве примера рассмотрим поперечное движение вертолета с характеристиками, указанными в разд. 15.3.4.6, и моментом инерции по крену/ = 2,5 = 0,02). Безразмерные корни и собственные векторы поперечного движения на режиме висения даны в табл. 15.3. Для шарнирного винта действительному корню соответствует время затухания вдвое ti/2 = 0,6 с, а колебательные корни имеют период Г = 11 с (частота 0,09 Гц) [c.736]

При полете вперед корень движения крена приближается к значению s = Lp, соответствующему изолированному движению. Для него время затухания вдвое ti/2 составляет от 0,5 до [c.768]

Барстеры — рентгеновские источники, в которых на фоне стационарного рентгеновского излучения со светимостью порядка Вт непериодически с интервалом от нескольких часов до суток происходят всплески излучения. Время нарастания всплеска — около 1 с, время затухания — от 3 до 100 с, светимость в максимуме — порядка 10 Вт. Известно около 30 таких источников. Всплески происходят в результате термоядерных взрывов вещества, накопившегося при аккреции на поверхности нейтронной звезды. [c.1214]

Наличие трения в опорах делает колебания затухающими, однако из-за малости момента Л4тр время, за которое амплитуда а уменьшится до величины Да, будет очень большим. При наличии успокоителя время затухания сокращается, а уравнение движения в период колебания в этом случае будет иметь вид [c.385]

Электролюминесценция может быть получена и от так называемого инжекционного диода здесь излучение обз словлено интенсивной рекомбинацией, в результате инжекции в полупроводник через р-я-пере-ход неосновных носителей тока. Для таких диодов применяют монокристаллы — соединения А" — В — 1пР, InAs, GaP, GaAs и их твердые растворы соединения А — В — ZnS, ZnSe, а также карбид кремния (табл. 14.5). Для активирования применяют медь, сернистый кадмий и др. Инжекционные диоды как источники света имеют малую инерционность, время затухания может составлять 10 сек. -Недостатком является невысокий квантовый выход. [c.205]

Наконец, укажем, что время жизни квантового состояния должно быть сопоставлено с временем затухания х, рассматриваемым при классическом описании процесса излучения. Однако сразу отметим существенное различие между квантовым временем жизни и классическим временем затухания х. Во-первых, X по формуле (6) 70 выражается лишь через мировые константы и частоту линии v. Следовательно, время затухания соответствует определенной спектральной линии. Время же жизни соответствует квантовому уровню, который может быть исходным для нескольких спектральных линий (переходы на несколько нижележащих уровней). Во-вто-рых, классическог время жизни для всех линий с близкими частотами v приблизительно одно и то же, так как по формуле (6) 70, кроме v, оно зависит лишь от мировых констант. Время же жизни х , как мы увидим ниже, дажг для близких уровней может различаться на несколько порядков. Тем не менее если ограничиться интенсивными дипольными переходами (см. 76). то X и Xj оказываются величинами одного порядка, равными приблизительно [c.397]

Поскольку заряд е, масса электрона /Ид и скорость света в пустоте с являются мировыми постоянными, время затухания х зависит лишь от длины волны X излучаемой линии (от частоты колебаний осциллятора v). Для всех спектральных линий с одной и той же длилой волны х одинаково. [c.477]

Как выше отмечалось, при применении формулы (111.92) и условия (II 1.93) получается существенно завышенным время затухания апериодических составляющих. С другой стороны при применении (III.92) и (III.93) наблюдается следующее. Если координата Xf является выходной координатой колебательной составляющей, то моменты затухания координат Xj и Xj i (рис. III.II) будут получаться одновременными, так как после затухания координаты Xj использование формулы (II 1.92) для координаты будет всегда соответствовать условию [c.153]

В (VII. 10) X также оказывается постоянной величиной. Таким образом, условие (Vfl.5) может иметь место при выделении высокочастотных составляющих, а условия (VII.7) и (VI 1.10)— низкочастотных составляющих. Так как в случае (VI 1.5) воздействие от импульсного элемента поступает после затухания процесса в высокочастотных составляющих, то при оценке времени их переходных процессов коэффициенты с,- не учитываются, а используются лишь коэффициеитчл d,-. В случае же (VII.7) и (VH.10) за время затухания составляющей воздействие от импульсного элемента будет поступать несколько раз. Поэтому при оценке времени переходного процесса низкочастотных составляющих используются коэ ициенты d + i- [c.263]

Др. важный параметр К.— время затухания лю.мине-сценции. Так, в качестве сцинтилляторов, где необходимо хорошее временное разрегпение, примеияют К. со временем затухания в неск. наносекунд (ZnS Ag, щёлочногалоидиые кристаллы тина sl Tl, Nal Т1 [c.515]

Люминесцентная (флуоресцентная) М. использует явление фотолюминесценции (см. Люминесценция), свойственное либо природе самого микрообъекта (в большинстве случаен биологического), либо полученное им после окраски спец, красителями — флуорохро-иами (вторичная люминесценция). При этом наблюдается цветная контрастная картина свечения, позволяющая выявить морфологич. и хпм. особенности объектов (рис. 1, д). В люминесцентной М. обычно используется флуоресценция, имеющая короткое время затухания. Схема люминесцентного микроскопа отличается от схемы обычного микроскопа наличием двух светофильтров в осветит, системе и после объектива. Первый выделяет возбуждающее излучение, а второй пропускает только свет флуоресценции. [c.147]

СтохастичесЕ Ое охлаждение, предложенное ван дер Мерой (1972), основано на введении затухания с помощью систем обратной связи. Измерит, электроды определяют отклонение частицы по к.-л. направлению, сигнал, пропорц. это.му отклонению, усиливается и через систему обратной связи воздействует на частицу, вызывая затухание колебаний по соответствующелЕу направлению, Наир., для уменьшения разброса по импульсам Др измеряется радиальное отклонение частиц, к-рсе пропорц. Др . Сигнал измерит, электрода после усиления подаётся на ускоряюхций зазор в момент прихода частицы, ускоряя или затормаживая её. Колебания отд. частипы (если бы она была одна) можно было бы подавить за время порядка одного оборота. Влияние соседних частиц, воздействующих на тот же электрод, увеличивает время затухания. В пределе бесконечно большего числа частиц затухания вообще нет. Для конечного, хотя и большого, числа частиц затухание и.меет место, по оыо невелико его декремент ограничен неравенством [c.518]

В соответствии с этим лабораторным методом образец размером 254Х19Х Х19 мм помещается в металлическую вытяжную трубу и к его основанию на 10 с подводится пламя от газовой горелки с температурой около 960°С. Условия проведения эксперимента являются крайне жесткими, а расположение образца в вытяжной трубе способствует проявлению эффекта предварительного нагревания пламени вследствие более близкого подхода потока воздуха к образцу. В процессе испытаний определяют время загорания/время затухания и потери массы образца. [c.353]

Таким образом, динамика поперечного движения вертолета описывается действительным отрицательным корнем, определяемым демпфированием по крену Lp, и неустойчивыми комплексными корнями, определяемыми устойчивостью по скорости Для шарнирного винта апериодическое движение имеет время затухания вдвое ti/2 = 0,4. .. 0,8 с, период поперечных колебаний Т = 715 с и время удвоения амплитуды t2=4- 8 с. В случае бесшарнирного винта демпфирование по крену намного выше, и колебательное движение имеет большее время удвоения амплитуды и несколько большлй период, чем для шарнирного винта. Поперечное демпфирование выше, чем продольное, вследствие меньшего момента инерции. Поперечное колебательное движение имеет более высокую частоту, чем продольное, и, следовательно, его неустойчивость более.неприятна. [c.736]

Производная момента Путевого управления Nq для вертолета продольной схемы ниже, чем для вертолета с рулевым винтом, вследствие большего момента инерции фюзеляжа. Для шарнирных винтов, кроме того, эффективность путевого управления пропорциональна нагрузке на винты. Демпфирование по рысканию для типичного вертолета продольной схемы составляет около половины от демпфирования, создаваемого рулевым винтом, и зависит от нагрузки на винты. Производная Nr уменьшается еще более из-за увеличенного момента инерции. В результате время затухания вдвое t /2 составляет около 7 с, т. е. намного больше, чем для одновинтового вертолета. Вообще говоря, между движенйем рыскания и продольным движением вертолета продольной схемы существует взаимосвязь. Так, дифференциальный общий шаг создает момент рыскания, поэтому при отклонении продольного управления для выдерживания заданного курса необходимо координированное отклонение педалей. [c.746]

Времена затухания вдвое ti/2 — 0,7 и 2,7 с, а колебательное движение имеет период Г = 22 с и время удвоения амплитуды ta = = 3,2 с. В случае вертолета с шарнирным винтом и стабилизатором короткопериодическое движение имеет параметры Г = 5,8 с и ti/o = 1,4 с, а короткопериодическое — 7 = 40 с и tij2 = 21 с. Таким образом, вертолет со стабилизатором при полете вперед имеет хорошо демпфированное короткопериодическое движение и слабо устойчивое длиннопериодическое. Заметим, что короткопериодическое движение представляет собой в основном связанные движения по 0в и is при незначительной продольной скорости, как это предполагалось в анализе короткопериодического движения. Для вертолета с бесшарнирным несущим винтом корни продольного движения при полете вперед изменяются аналогичным образом, хотя в этом случае для компенсации более сильной неустойчивости по углу атаки от несущего винта требуется стабилизатор больших размеров. [c.764]

Квантовая теория излучения (12, 13] показывает, что спектр g v — Vo) испускаемого излучения является лоренцевой функцией, выражение для которой можно получить из (2.59а), заменив Тс на 2тспонт, где Тспонт = 1М — время затухания спонтанного излучения [см. (1.2)]. В частности, полная ширина линии на половине высоты максимума дается выражением (см. рис. 2.6) [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...