Излучение при произвольном распределении источников

Излучение при произвольном распределении источников [c.254]

В предыдущей главе на основе лучевого подхода проведены качественные оценки преобразования в схеме касательного синхронизма в ситуации, когда ИК-источник находится на больших по сравнению с толщиной кристалла расстояниях > L. При этом остались в стороне все вопросы, связанные с аберрациями, а также с обобщением формул на случаи произвольного расположения источников накачки и ИК-излучения и строгое обоснование полученных результатов. Иными словами, осталась нерешенной задача построения последовательной теории, дающей не только характерный размер размытия, но и описывающей распределения амплитуды излучения суммарной частоты в области формирования изображения. [c.61]

Несколько вариантов теории и эксперимент подтвердили справедливость этого предположения. В результате выяснилось, что свойства двухмерного сечения картины стоячих волн являются лишь весьма слабым отблеском удивительного по своей полноте комплекса отображающих свойств, который проявляет трехмерная картина в целом. Процесс записи трехмерной голограммы изображен на рис. 21,а. На произвольный объект О падает излучение монохроматического источника S. Рассеянное объектом излучение, интерферируя с излучением, распространяющимся от источника света (волна образует стационарную картину стоячих волн (поверхности пучностей этих волн обозначены d, d , d ). В поле стоячих волн располагается объем V, заполненный прозрачной светочувствительной эмульсией. После экспозиции и химической обработки в этом объеме образуется структура, плотность которой моделирует распределение света в стоячей волне. [c.58]

В общем виде плотность потока излучения прямой видимости для произвольного токового углового распределения излучения источника вида (12.1) можно рассчитать по формуле [c.143]

Процесс переноса излучения в среде с заданным иолем объемной илотности источников тепловыделения с теми или иными допущениями исследовался в ряде работ [Л. 49, 51, 60, 342, 345]. Впервые задачи в подобной постановке были рассмотрены Г, Л. Поляком [Л. 51], который использовал для их решения разработанный им дифференциальный метод (исследования. В 1[Л. 51] даны конкретные решения двух задач радиационного теплообмена в среде с заданным долей исгочников задачи радиационного теплообмена, в цилиндрическом канале с равномерным распределением бсточнишв яо объему н задачи геплообмена излучением в плоском слое с произвольным распределением источников но толщине слоя. В обеих задачах среда и стевк И принимались серыми, а рассеяние среды — изотропным. [c.137]

Классическая теория. Произвольное распределение неподвижных или движущихся зарядов можно описать с помощью плотностей заряда р и тока j, удовлетворяющих ур нпю непрерывности Поле, создавае.мое такими источниками вне области их размещения, описывается как совокупность полей мультиполей. монополя (заряда), диполя, квадруполя и т. д. Однако такое описание продуктивно только тогда, когда размер I области, содержащей источники, мал по сравнению с длиной волны излучения К=2л1к = 2 кс1<а [c.630]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...