Изображение объекта протяженного

Как видно из описания свойств центральной,параллельной и ортогональной проекций, первая, обладая большей наглядностью, вместе с тем в значительной степени искажает натуральную форму и размеры фигуры. Вторая (т. е. параллельная) проекция сохраняет некоторые свойства натуральной фигуры (параллельность прямых линий, отношение отрезков), но не обладает, однако, той степенью наглядности, которая свойственна центральной проекции. Последнее обстоятельство особенно заметно при изображении объектов большой протяженности, например зданий, мостов и др. [c.16]

Переходя к другому важному вопросу, который касается формирования изображения, заметим, что в этом случае излучение используется как средство передачи информации об объекте в то место, где происходит распределение излучения, формирующее изображение объекта. С помощью подходящих линз свет, испущенный в опыте Юнга двумя точечными отверстиями, может быть использован для получения изображения, которое выглядит как сами точечные отверстия. (Подобным же образом при наблюдении точечных отверстий непосредственно глазом хрусталик воспроизводит изображение на сетчатке задней стенки глаза.) Как работает линза Почему так происходит, что от протяженного источника S полосы на экране не видны, однако введение линзы позволяет получить их изображение [c.14]

Если Рт(х, у) ХОТЯ бы В макроскопическом смысле является постоянной, то можно говорить о восстановлении изображения объекта в некотором интервале пространственных частот, причем угловые размеры восстановленного поля совпадают с угловыми размерами реконструирующего протяженного источника. [c.18]

Однако благодаря особенностям нашего органа зрения - глаза - в белом свете, в том числе от протяженных источников, можно наблюдать резкие изображения объектов, обладающих заметной глубиной. [c.20]

На отражательных голограммах не бывает пятен перекрытия цветов, которые появляются, когда в белом свете восстанавливают обычную просветную голограмму. Такая спектральная селективность связана с наличием системы параллельных интерференционных полос. Однако резкость изображения определяется размером восстанавливающего источника следовательно, чем больше источник похож на точечный, тем выше качество восстановленного изображения. Это ограничение тем слабее, чем ближе находится изображение объекта к плоскости эмульсии, а лучше всего — непосредственно в этой плоскости. Такого положения можно достигнуть, если изображение спроецировать линзой или спроецировать действительное изображение объекта с его голограммы. Часть изображения, находящаяся внутри слоя эмульсии, будет резкой, даже когда оно восстанавливается протяженным источником, например флуоресцентной лампой, но часть изображения, расположенная перед эмульсией или за ней, будет рассеиваться пропорционально расстоянию от точки изображения до плоскости эмульсии. Такой метод голографической записи можно применить для улучшения резкости изображения как в случае пропускающих, так и в случае отражательных голограмм. Применяя этот метод к пропускающим голограммам, необходимо использовать цветные фильтры для исключения рассеяния цветов, поскольку цветовая фильтрация многослойными полосами осуществима лишь в отражательной голографии. [c.490]

Анализ ближней зоны или зоны Френеля должен применяться в тех случаях, когда голограмма формируется в плоскости, где происходит сложение сферических волн, исходящих из различных точек объекта, независимо от того, является ли опорная волна плоской или сферической (см. 2.2 и 4.1 т. 1 настоящей книги). В микроскопии встречается один специальный случай голограммы Френеля, когда увеличенное изображение объекта оказывается в плоскости фотопленки [2]. Применение голограммы сфокусированного изображения сводит к минимуму требования к пространственной когерентности восстанавливающей волны. Голограммы сфокусированного изображения можно освещать ярким протяженным источником. Однако в плоскостях, не совпадающих с плоскостью изображения, разрешение восстановленного изображения будет ухудшаться. Цветовая дисперсия и размытие приводят к разрушению изображения (см. гл. 6, т. 1 настоящей книги). [c.627]

СГ Объектив фотоаппарата создает в фокальной плоскости действительное изображение удаленного протяженного источника света, поверхность которого излучает по закону Ламберта. Как будут изменяться при изменении светосилы объектива (диаметра диафрагмы) яркость изображения источника и освещенность фотопластинки в том месте, где получается изображение [c.365]

Эта теорема выражает связь между изображением i протяженного объекта и самим объектом о в зависимости от характера изображения i точечного объекта, даваемого рассматриваемым оптическим прибором. Связь эта, правда, выражается не непосредственно, а через преобразования Фурье, т. е. через распределение амплитуд и фаз в выходном зрачке телескопа. Характер изображения о точечного объекта, даваемого телескопом, определяет, как будет передан вид протяженного объекта о. Функция г о называется аппаратной или передаточной функцией оптического прибора. Функцию If и, v), являющуюся фурье-преобразованием изображения to ix, у ) точки, принято называть частотно-контрастной характеристикой (ЧКХ) системы. [c.60]

Изображением протяженного объекта называется множество изображений его точек. Изображения объектов могут [c.199]

Качество объектива, т. е. системы, формирующей изображение, оценивают, естественно, по качеству этого изображения. Последний термин можно трактовать по-разному. В более широком смысле под качеством изображения понимают совокупность параметров, характеризующих изображение какого-либо протяженного объекта. При такой трактовке на качество изображения помимо оптической системы влияет большое количество других факторов способ освещения, условия регистрации или наблюдения изображения, наконец, структура изображаемого объекта. Если же необходимо охарактеризовать качество оптической системы как таковой, прежде всего с точки зрения ее аберрационных свойств, рассматривают изображение точечного источника (импульсный отклик). В этом случае также принимают во внимание условия эксплуатации системы. При оценке качества точечного изображения учитывают, например, способ регистрации изображения. Однако влияние этого и подобных факторов минимально и сводится в основном к отбору критериев, по которым производить оценку наиболее целесообразно. [c.81]

Наиболее полную информацию о точечном изображении дает функция распределения комплексной амплитуды, получаемая с помощью интеграла Френеля — Кирхгофа на основе Волнового фронта, формируемого оптической системой в ее выходном зрачке. Однако фазовые соотношения в этом распределении важны лишь при наложении изображений соседних точечных источников, т. е. для протяженного объекта, да и то, если освещение в высокой степени когерентно, поэтому в оптике при оценке качества рассматривают обычно функцию рассеяния системы и оптическую передаточную функцию. Первая представляет собой распределение интенсивности света в точечном изображении. Известно, что при отсутствии аберраций для осесимметричной оптической системы это распределение является так называемой [c.81]

Важную роль при использовании ДОЭ в качестве элементов оптических систем играют также зависимость дифракционной эффективности от угла падения света на элемент и зависимость эффективности от длины волны в случае немонохроматического освещения. Известно, например, что толстослойные голограммы имеют высокую дифракционную эффективность, но при этом обладают резко выраженной угловой селективностью, которая исключает возможность их применения в качестве линз, формирующих изображение протяженного объекта [54]. [c.194]

Эксперименты по регистрации сфокусированных голограмм с диффузно рассеянным опорным пучком, проведенные с импульсным рубиновым лазером, работавшим в многомодовом режиме без модуляции добротности и с полностью открытой диафрагмой, подтвердили предположение о возможности достижения значительного энергетического выигрыша и, следовательно, существенного упрощения установки. Голограммы Френеля диффузно отражающего объекта, полученные в излучении этого лазера, формировали восстановленные изображения с существенными искажениями, а использование схемы регистрации сфокусированных голограмм с протяженной опорной волной позволило получить реконструированные изображения практически без искажений. [c.53]

Если часть освещающей объект волны фокусируется на нем, то потребность в зеркале на объекте или вблизи него отпадает [8]. В этом случае можно записать квази-фурье-голограмму с протяженным опорным источником, расположенным в плоскости объекта, та. Тогда распределение комплексных амплитуд в восстановленном изображении определяется сверткой распределений комплексных амплитуд на объекте и в опорном источнике. Обычно разрешение в восстановленном изображении ограничивается размерами сфокусированного пятна, которое играет роль опорного источника. Полученную голограмму можно использовать для компенсации фазовых искажений, вносимых турбулентной средой, а также движением объекта [4]. При желании в процессе записи можно объединить данную голограмму и голограмму с локальным пучком. В этом случае изображение сфокусированного пятна должно находиться в центре апертуры ирисовой диафрагмы (см. рис. 1). Сфокусированное пятно [c.239]

При наблюдении за объектом сквозь волнистое стекло искажающее влияние стекла меньше для тех объектов, которые расположены ближе к нему. Аналогичный эффект существует и в голографии с локальным опорным пучком(ЛОП) при протяженном опорном источнике. Если голографическое изображение располагается вблизи от голограммы, то влияние разности фаз между опорной и объектной волнами становится минимальным. Если же изображение находится на голограмме (случай голограммы сфокусированного изображения), то эффект таков, как будто изображение находится непосредственно на омываемом водой стекле, т. е, не будет никаких искажений. [c.240]

Здесь нас интересуют сопряженные пространства объекта и прямого изображения. Эти пространства играют важную роль, когда рассматривается воспроизведение изображений протяженных объектов или изучаются искажения, связанные с голографическим [c.262]

Процессом, а также для лучшего понимания голографии как процесса воспроизведения изображения. Предполагается, что лучи излучаются объектом и сходятся на изображении, хотя они, безусловно, испускаются восстанавливающим источником. Определяемое при этом положение изображения, разумеется, то же, что и полученное методами, описанными в предыдущих разделах. При графическом определении положения изображения все точки объекта в одной и той же меридиональной плоскости имеют одинаковые главные точки (за исключением точек, связанных с положением объекта), в то время как для сопряжений типа I и II главные точки различны для каждой точки объекта, если объект является протяженным. [c.263]

В ней последовательно рассматриваются методы получения голограмм, восстанавливаюоих изображения, а не волновые фронты, как обычные голограммы. Эти методы базируются на гологра мческой регистрации интерференционного поля в плоскости изображения объекта и состоят в прсжедении восстановления немонохроматическим излучением, использовании протяженного опорного источника, регистрации в многомодовом лазерном излучении с диффузным рассеянием опорной волны. [c.2]

Мы уже отмечали, что возможности восстановления голограммой сфокусированного изображения в белом свете, а также излучением от протяженного источника обусловлены локализацией изображения в плоскости голограммы. Ясно, что это может иметь место лишь для плоского объекта, поскольку сечение восстанавливаемой волны, не совпадающее с плоскостью голограммы, содержит изображение, размытое вследствие дисперсии и протяженности источника. Следовательно, строго говоря, неразмытое изображение предмета, обладающего сколько-нибудь заметным рельефом (глубиной), восстановить в белом свете протяженного источника нельзя элементы изображения объекта, находящегося вне плоскости голограммы, неизбежно оказываются размытыми. Это размытие, естественно, тем значительнее, чем больше удаление от голограммы. [c.20]

Для восстановления голограмм сфокусированных изображений с протяженной (диффузно рассеянной) опорной волной характерным является появление вблизи оси освещающего пучка диффузно рассеянного поля (см. [жс. 17), являющегося результатом дифракщш регулярного освещающего пучка на картине перекрестной интерферешщи пространственных составляющих опорной волны (см. формулы (2.3) — (2.6)). Иными словами, интермодуляционное взаимодействие в опорном поле приводит к регистращш спекл-структуры, порождающей при восстановлении квази-осевой диффузный < н. Отметим, что в случае, когда объект является диффузно рассеивающим, наряду с зтой спекл-структурой образуется еще одна спекл-структура, являющаяся результатом такой интерференции, когда диффузно рассеянное излучение от малой области объекта со№ра-ется (локализуется) в малой области плоскости изображения. Такое взаимодействие, в отличие от интермодуляционного, можно назвать авто-модуляционным . [c.75]

Рассмотрим какой-либо диффузный объект, например диффузно пропускающий (матовое стекло). Пусть матовое стекло освещается источником конечных размеров и с помощью объектива О формируется его изображение. Каждая точка объекта имеет своим изображением дифракционную картину размеры которой определяются только объективом и уело ьиями эксперимента. Все точки поверхности матового стекла освещаемого протяженным источником, некогерентны, а по этому изображением объекта в данном случае будет дифрак ционная картина, представляющая собой суперпозицию по интенсивности всех дифракционных картин, соответствующих разным точкам поверхности матового стекла. Таким образом, изображение равномерно освещенного объекта тоже освещено равномерно. Этот случай был уже рассмотрен в 4. [c.22]

Л0СКИ6 изображения пространственно протяженных предметов всегда передают геометрическую перспективу (определенное соотношение между размерами изображений предметов, лежащих на различном удалении). Например, на фотоснимке получается центральная проекция фотографируемых предметов с центром проекции в середине объектива, так как идущие через центр линзы лучи не отклоняются. Для получения правильного пространственного впечатления при рассматривании фотоснимка нужно, чтобы видимые глазом угловые размеры изображений предметов были такими же, как и при непосредственном наблюдении. Это условие выполняется, если рассматривать снимок одним глазом с такого расстояния, на каком (от пластинки) находился объектив при фотографировании. Для п-кратно увеличенных по сравнению с негативом фотоснимков это расстояние также следует увеличить в п раз. В большой аудитории (кинозал) такое условие выполняется для немногих мест. При рассматривании с неправильного расстояния фотография создает пространственное впечатление с искаженной перспективой при слишком большом расстоянии глубина снимка кажется увеличенной, а при слишком малом — уменьшенной. Искажение перспективы заметно и при непосредственном наблюдении в зри- тeльнyю трубу или бинокль при сильном увеличении все предметы и расстояния [c.349]

Отметим также работу Уордена и др. [8.44], в которой несколько иначе использована спекл-структура, создаваемая атмосферой, для выделения изображения астрономических объектов, Спекл-структура в отдельном изображении точечного источника, полученном при короткой экспозиции, эквивалентна ФРТ системы, формирующей изображение, в момент регистрации этого изображения. Если данная спекл-структура имеет один или несколько широко разнесенных максимумов, которые существенно превышают уровень окружающей интенсивности, то свертка этой ФРТ с распределением интенсивности, соответствующим объекту малой угловой протяженности, может дать ряд отдельных изображений этого объекта по одному от каждого максимума спекл-структуры, наложенных на основной фон. Путем смещения изображения до совпадения этих подызображений получают изображение первоначального объекта, искаженное средней спекл-структурой. Затем то же самое производят с изображением точечного источника и получают распределение интенсивности, отвечающее средней спекл-структуре. Далее путем численного решения интегрального уравнения свертки устраняют влияние средней спекл-структуры и получают улучшенное изображение нужного (протяженного) объекта. [c.428]

Применение в Э. м. малых апертур приводит к необычайно больнюй глубине резкости изображения Т (Т 6/ , а — апертура). Еслп определять Т в од. разреигаемого расстояния, то окажется, что она превосходит глубину резкости светового микроскопа почти на 3 порядка. В Э. м. объекты, протяженные в нанравленпи оптич. оси, хорошо фокусируются па экране даже при значит, толщине объектов. [c.495]

Эмиссионные спектры объектов заметных уг.товых размеров имеют на пластинке впд цепочки отдельных моиохроматич. протяженных изображений объекта. Такие спектры позволяют изучать распределеппе излучающих газов различного рода в исследуемых объектах — солнечной коропе, ко.метах и в газовых туманностях. Размеры О. п. достигают 1 м. [c.477]

Все астрономические объекты некогорснтны. Рассмотрим, как образуется в фокальной плоскости изображение некогерентного протяженного объекта. Напомним, что интепсииности излучений, приходящих в одну точку от двух или нескольких некогерентных источников Света, просто складываются. Оптическую систему телескопа будем по-прежнему считать идеальной. Обозначим интенсивность объекта (в плоскости (.г, у) (рис, 3.7) через о х, у), [c.58]

Построение изображения протяженного объекта показано на рис. 2.12, 6. Поскольку изображение объекта строится как совокупность изображений всех его точек, то результат для плоского зepкaJШ очевиден изображение получается равным, прямым и мнимым. При визуальном восприятии такого изображения правая и левая стороны как бы меняются местами. [c.47]

При изучении графических моделей объектов с ортогонально ориентированными гранями студентам предлагается задача, решение которой требует выхода за пределы только что изученной пространственно-структурной системы. Пример задачи подобного типа приведен на рис. 4.6.21. Абсурдность сборки связана в восприятии с тем, что на протяжении нескольких занятий студенты имели дело с объектами ограниченного класса. В связи с этим у них появляется инертность мышления, изображение сборки причисляется ими к разряду нереальных. После того как абсурдность в рамках предполагаемой конструктивной системы уясняется всеми студентами, преподаватель проводит установочную беседу о характере изобретательских задач и специфике процесса поиска решения. Такая беседа должна нацелить студентов прежде всего на определение структурно-пространственных ограничений конструктивной системы, в которой реализуется абсурдность . Когда эта цель достигнута, предлагается изменить первоначальную точку зрения, найти более общую пространственную структуру, отказавшись от первоначальных искусственных ограничений. Желательно, чтобы каждый студент имел возможность прочувствовать удовольствие от небольшого самостоятельною открытия . На рис. 4.6.22,а изображена ничем не примечательная с первого взгляда конструкция. Визуальлые противоречия в сложных фигурах воспринимаются студентами не сразу. Для создания проблемной ситуации преподаватель предлагает построить чертеж изображенной конструкции. Как правило, все студенты выполняют чертеж в виде, приведенном на рис. 4.6.22,6. В процессе построения чертежа выясняется характер визуального несоответствия. Студенты самостоятельно предлагают варианты исправленных конструкций, соответствующих возможной пространственной реализации изображения (рис. 4.6.23). [c.177]

Таким образом амплитуда локальных погрешностей немоноэнергетичности различна для разных точек изображения и не находится в однозначной связи с локальными особенностями структуры ЛКО. Максимальное значение эти погрешности имеют в центре протяженных зон объекта (л + = = 0), снижаясь до нуля к краям (х + = д/2), где средняя, величина проекций минимальна. Без наличия достаточно детальной априорной информации о свойствах объекта контроля и используемого излучения не удается выделить в искаженном изображении томограммы (65) полезную информацию о точной структуре и абсолютной величине ЛКО реального контролируемого изделия (54). Такое [c.419]

Наиболее широкие перспективы применения разработанной методики открываются при использовании телевизионных анализаторов изображения в сочетании с высокотемпературными установками, позволяющими визуально наблюдать за поверхностью образцов в процессе их испытания. С этой целью в Лаборатории высокотемпературной металлографии в содружестве с Проблемной лабораторией металловедения Уральского политехнического института разработан телевизионный анализатор изображения, который может быть использован совместно с любыми металлографическими микроскопами, снабженными фотонасадкой типа МФН-12. В этом приборе световое поле анализируемого объекта преобразуется видиконом в последовательность электрических импульсов, амплитуда которых пропорциональна оптической плотности, а длительность — протяженности частицы, считываемой электронным лучом. Усиленные камерой видеоимпульсы совместно с сигналами частоты строк и полей подаются на дискриминатор, представляющий собой регулируемый фиксатор уровня видеосигнала. Путем регулирования уровня фиксации можно выделить из общей металлографической картины ту часть изображения, которая должна подвергаться анализу. Степень дискриминации воспроизводится видеоконтрольным устройством (монитором). [c.11]

Улучшение качества изображений в центре н на краю поля. При больших увеличениях в биноклях довольно сильно сказывается влияние вторичного спектра, поэтому его исправление желательно. Б. Л. Нефедовым [2) предложена конструкция бинокля 15 X с апохроматическим объективом из флюорита и крона К14 с углом поля зрения 5°. С другой стороны, как правило, качество изображений, даваемых биноклями, хорошо только в центре поля зрения иа краю вследствие астигматизма и других аберраций оно становится настолько низким, что наименьший разрешаемый угол в пространстве предметов больше, чем у невооруженного улаза. С этим наблюдатель мирится лишь потому, что изображение интересующего его объекта он движением рук приводит к центру поля. Однако, если бинокль обладает большим увеличением н прикреплен к штативу, что необходимо для достижения максимальной резкости, то подвижность его ограничена и наблюдатель должен иметь возможность сразу обозревать большое резкое поле. Описанные в этой главе широкоугольные окуляры обладают хорошим качеством изображения на большом протяжении поля и вполне пригодны для этой цели. Однако они сложны и в настоящее время не могут быть запущены в серийное производство. Следует про-, должать работы по упроп енню этого типа окуляра. [c.202]

Общим для рассмотренных слутаев регистрации голограмм сфокусированных изображений является использование опорных волн от точечного источника - плоских или сферических. Однако для таких голограмм возможно применение более широкого класса опорных волн. В работе [25] Л. Роузен соо цил об осуществлении восстановления изо ажений с помощью сфокусированных голограмм, зарегистрированных с использованием протяженного опорного источника. Оказалось, что для таких голограмм отпадает необходимость в компенсации протяженности источника путем точного воспроизведения геометрии схемы регистрации [36—37J или использования других приемов [38]. Поэтому в качестве восстанавливающего пучка может быть использовано излучение 1фотяженного монохроматического источника. Эта возможность была продемонстрирована путем регистрации голограмм сфокусированных изобр ений диффузно отражающих объектов с помощью опорного пучка, рассеянного диффузором, и последующего восстановления изображений лазерным пучком при произвольной конфигурации схемы. [c.10]

В качестве объектов использовались квазиплоские диапозитивы с контрастным черно-белым и полутоновым изображениями. Условия наблюдения изображений, восстанавливаемых полученными голограммами сфокусированных изображений в белом свете протяженного источника, полностью аналогичны описанным в [29] условиям наблюдения интерферограмм, формируемых двукратно экспонированными френелевскими голограммами фазовых объектов. В плоскости сфокусированной голограммы симметрично относительно оси освещающего пучка локализуется пара изображений с ярко выраженной спектральной окраской. При изменении угла наблюдения в направлении, перпендикулярном направлению пространственной несущей, окраска изображений изменяется в пределах границ видимого спектра, в то время как сами они Остаются неподвижными. На рис. 3 приведены фотоснимки восстановленных изображений диапозитивов в случае, когда в качестве восстанавливающего источника белого света использовалась горящая свеча. [c.19]

При реконструкции протяженным источником белого света спектралыю окрашенное изображение зеркально отражающего или пропускающего объекта характеризуется высокой чистотой цветов - излучению с определенной длиной волны соответствует вполне определенный угол дифракции. Позтому введение в освещающий или дифрагированный пучок цветного фильтра приводит к исчезновению части изображения. [c.25]

В работе [24] было установлено, что голограммы сфокусированных изображений, полученные с использованием протяженного опорного источника, допускают восстановление протяженным монохроматическим источником. Позднее было показано [27], что этим свойством в определенной степени обладают голограммы, получаемые без фокусирующей оптики, но вблизи объекта (такие голограммы можно условно называть квазифрене- [c.31]

В плоскости голографирования осуществляется регистрация стационарного поля суперпезиции протяженной опорной волны с распределением амплитуд 7 (х), которое соответствует пространственной структуре объекта (амплитудное пропускание или отражение). Как обычно, считаем, что после фотохимической обработки амплитудное пропускание голограммы сфокусированного изображения т(х) пропорционально зарегистрированной ею интенсивности и с точностью до постоянного множителя описывается выражением [c.32]

Таким образом, проведенный анализ показывает, что возможность наблюдения неразмытого реконструированного изображения двумерного объекта в случае, когда результирующее световое поле представляет собой совокупность множества элементарных изображений, формируемых пучками различных направлений и различных длин волн, является прямым следствием локализации всех этих изображений в плоскости голограммы сфокусированного изображения. Если голографируемый объект является трехмерным, то участки восстановленного изображения, лежащие вне плоскости голограммы, наблюдаются размытыми вследствие протяженности опорного источника и дисперсии. Однако до определенных пределов это размытие для точки не превышает допустимого кружка рассеяния, что позволяет распространить рассмотренную для двумерных объектов возможность восстановления без размывания на объекты с определенной глубиной. [c.35]

Из (7.88) следует, что в дифракционном гало и в обоих голографических изображениях наблюдаются интерференционные картины с одинаковым периодом, что свидетельствует об одинаковой чувствительности голографической и спекл-интерферомет1ЯШ к наклонам объекта. Различие состоит в том, что интерференционные полосы формируются в оптических полях, имеющих разные распределения интенсивности и пространственную протяженность. Действительно, поскольку интервал значений переменных, в котором интеграл автокорреляции не равен нулю, определяется [74] удвоенной шириной исходной функции, то протяженность дифракционного гало в два раза больше протяженности изображения. Поэтому в дифракционном гало должно укладываться в два раза больше полос, чем на голографическом изображении. [c.170]

Поскольку в голографической интерферометрии могут быть использованы волновые фронты с произвольным ггространственным изменением фазы, за объектом можно поместить рассеиватель, освещающий объект лучами во многих направлениях. В этом случае в голограмме содержится информация о различных оптических путях лучей, проходящих через объект, а изображения, восстановленные с различных частей голограммы, можно использовать для получения информации о трехмерной природе искажений внутри объекта. Типичным примером такой голограммы является дваждь экспонированная голограмма лампы, показанная на рис. 2, В этой структуре протяженный диффузный источник, расположенный за [c.514]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...