Скорость горения нормальная

Наибольшее значение скорости продуктов нормального горения К = — 1 получается, естественно, в неподвижной смеси бесконечно большой калорийности [О = < , т. е. = О, см. (76)]. Максимум скорости продуктов детонации достигается также [c.230]

Классификация стационарных явлений распространения фронта экзотермических реакций по Карману и определение нормальной скорости горения [c.344]

Рис. 17-6. Нормальная скорость горения в зависимости от содержания газа в воздухе

Если турбулентность факела крупного масштаба (масштаб турбулентности больше толщины фронта пламени), то фронт пламени теряет свою сплошность, так как турбулентные пульсации разрывают его и превращают в слой очажков горения, где и происходит выгорание горючей смеси это весьма интенсифицирует процесс сжигания горючего. Если пульсационная составляющая скорости w [см. уравнение (72)] значительно превосходит нормальную скорость горения и , то это означает, что горение существенно зависит от скорости потока и поэтому даже при использовании в качестве топлива готовой горючей смеси процесс сжигания ее переходит из кинетической области в диффузионную. По указанной причине кинетическое горение готовой горючей смеси в турбулентном потоке характеризуется малой устойчивостью очага горения. [c.122]

Все это наглядно видно из хода кривых, изображенных на рис. 60. В ламинарной области длина пламени зависит от скорости потока, поскольку скорость распространения горения зависит от молекулярной диффузии, т. е. от величины нормальной скорости горения ( н), различной для различных газов. В турбулентной области длина пламени не зависит от скорости потока, так как скорость распространения горения прямо пропорциональна w и, стало быть, скорости потока. [c.122]

Регулирование количества первичного воздуха производится поворотом шайбы 9 (см. рис. 82). При уменьшении подачи первичного воздуха (по сравнению с нормальной) снижается скорость горения смеси газа и воздуха и увеличивается длина пламени, а когда цвет кончиков факелов становится желтым, то пламя начинает светиться. При дальнейшем уменьшении подачи первичного воздуха пламя значительно удлиняется, делается полностью светящимся и приобретает желто-соломенный цвет. [c.177]

Рис. 56. Типичное влияние на скорость горения ориентации вектора силы инерции по отношению к поверхности горения (а), нормальной перегрузки,

Интенсивность процесса горения неподвижных или ламинарно движущихся горючих смесей характеризуется нормальной скоростью распространения пламени и и массовой скоростью горения и . Под нормальной скоростью распространения пламени понимается линейная скорость движения фронта горения относительно исходной смеси, направленная по нормали к поверхности фронта горения. Массовая скорость горения представляет собой количество смеси, сгорающее на единице поверхности фронта пламени в единицу времени. Связь и и выражается соотношением [c.301]

Для горючей смеси, состоящей из конкретного горючего газа и окислителя, основными факторами, определяющими значение нормальной скорости горения являются состав смеси (соотношение горючего газа и окислителя), начальная температура и давление. При концентрации газа в смеси, близкой к нижней концентрационной границе, нормальная скорость горения обычно составляет всего несколько сантиметров в секунду и при увеличении [c.301]

Многопламенные горелки интенсивно нагреваются сварочным пламенем. Нагрев сопловой части выше определенной температуры нарушает нормальную работу. Для предупреждения этого явления многопламенные горелки должны охлаждаться (обычно водой). Нормальная скорость истечения смеси ацетилена и кислорода из сопл зависит от мощности применяемых многопламенных горелок и должна составлять 120... 150 м/с. В процессе сварки при снижении давления газовой смеси перед входом в сопла скорость истечения не должна быть меньше скорости горения, чтобы пламя смеси не распространилось внутрь горелки и не повлекло за собой обратного удара. [c.254]

Производительность и устойчивость работы инжекционных горелок в значительной мере зависит от того давления, под которым подается газообразное топливо. Если давление таково, что скорость выхода смеси из носика горелки меньше скорости горения для данного топлива, то будет наблюдаться проскок пламени в смешивающую трубу, и горелка может выйти из строя. Возможна и обратная картина, когда при чрезмерном давлении скорость выхода смеси из носика горелки будет значительно больше скорости горения. В этом случае будет иметь место отрыв пламени, что снижает эффективность работы горелки. Нормальная скорость выхода смеси из носика горелки находится в пределах 20—50 м/сек (при 273° К), а минимальное давление га-158 [c.158]

Антидетонационное свойство является важнейшим показателем качества бензина. Детонация — вредное явление, которое иногда сопровождает горение рабочей смеси. Нормальная скорость горения рабочей смеси составляет 25—30 м/с. При детонации горение носит характер взрыва, его скорость достигает 2000—3000 м/с, т. е. примерно в 100 раз больше скорости нормального горения рабочей смеси. [c.315]

Нормальное горение газов. Нормальным, или фундаментальным, горением называют, следуя В. А. Михельсону (Уч. зап. Моск. ун-та, отд. физ.-мат., 1890, № 10), плоское пламя, распространяющееся в спокойном газе или ламинарном потоке при помощи теплопроводности, нагревающей несгоревший газ, и диффузии, поставляющей в него химически активные частицы из горящего слоя. Скорость распространения нормального горения в заранее приготовленной однородной горючей смеси (эту скорость называют также нормальной скоростью пламени) определяется как величиной коэффициентов температуропроводности и диффузии, так и скоростью химической реакции. [c.355]

К. К. Андреев (1959) выдвинул идею, согласно которой массовая скорость горения существенно возрастает при проникновении горения в глубину взрывчатого вещества. При этом вещество разрушается и из него вылетают мелкие частицы, сгорающие в газовом пламени. С таким механизмом увеличения скорости горения, по мнению К. К. Андреева, связан переход горения в детонацию в конденсированных взрывчатых веществах. А. Ф. Беляев (1940) выдвинул и экспериментально обосновал идею о том, что медленное горение жидких и легкоплавких (точнее, легкокипящих) взрывчатых веществ происходит в газовой фазе. Эта идея позволила применить к горению указанных веществ описанную выше теорию нормального горения газов. [c.363]

Так, нормальная скорость горения смеси метана (10 %) с воздухом равна 30 см/с, а смеси водорода (70 %) с кислородом достигает 900 см/с. [c.109]

Фиг. 77. Зависимость экстремальной величины коэффициента скорости распространения волны горения от тепловой характеристики смеси 1—область нестационарной детонации 2—стационарный режим детонации, 3—максимальная скорость горения, 4—область нормального горения.

Наибольшее значение скорости продуктов нормального горения получается, естественно, в неподвижной смеси бесконечно большой калорийности [ =оо, т. е. >. = 0, см. (76)] оно равно [c.179]

Вспышки в закрытых жилых комнатах не происходит даже при нормальной принудительной вентиляции. Интенсивность пожара внутри жилой комнаты определяется вентиляцией. Скорость горения вне жилых комнат значительно возрастает за счет применения горючих облицовочных и отделочных материалов. Это является основной причиной распространения пожара за пределы жилой комнаты. Размеры жилой комнаты мало влияют на интенсивность пожара, но длительность пожара возрастает с увеличением объема помещения при той же пожарной нагрузке. [c.286]

Важным параметром сварочного пламени является не только его температура, но и интенсивность горения , определяемая как произведение нормальной скорости горения на теплотворность смеси (табл 2) [c.35]

Скорости горения, вычисленные для бинарной и многокомпонентной смеси при малых значениях времени, различаются так же сильно, как и значения времени воспламенения. Например, если для трехкомионентной горючей смеси начальная концентрация оксида углерода — 0,2658, кислорода .25I = 0,3038, а температура нагретой стенки равна 2010 К, то при начальной температуре смеси 300 К время выхода на режим горения с учетом многокомпонентной диффузии равно 3,31 10- с, а для бинарной смеси, свойства которой описываются одним бинарным коэффициентом Dig, эта величина равна 1,55-10 с. Кроме того, при учете многокомпонентной диффузии выход на режим нормального горения сопровождался затухающими колебаниями скорости горения. В то же время следует отметить, что стацио-нарнь[е значения скоростей отличались для эффективной бинарной и многокомпонентной смесей относительно мало (см. 6.13). [c.329]

При этой температуре скорость горения частиц угля, из которых выделились летучие, невелика, в результате чего горючие накапливаются в слое. По мере подъема температуры скорость горения коксовых частиц увеличивается и концентрация их понижается до значения, соответствующего нормальным рабочим условиям. Если концентрация этих частц будет значительна к моменту достижения температуры слоя 800°С и выше, весь кислород воздуха будет использован для горения и количество выделяющегося при этом тепла будет значительно больше расчетного. Температура слоя резко возрастает, и топка зашлакуется. Поэтому в период растопки необходимо тщательно контролировать расход топлива, избегая чрезмерного перенасыщения слоя горючими. Однако и недостаточная подача угля также нежелательна из-за чрезмерного увеличения времени растопки. [c.293]

Содержание горючих в шлаке Гшл зависит от выхода летучих К чем больше V , тем меньше Гшл- Так, при сжигании в топках с пневмомеханическими забрасывателями и неподвижной решеткой донецких антрацитов AM и АС, содержащих V = 4%, потеря тепла со шлаком составляет <7 4 = 57о, а для донецких каменных углей Д и Г, имеющих У = 43% и 1/ =39%, 4=3%- Меньшая величина во втором случае О бъясняется тем, что при значительном выходе летучих более полно протекает процесс горения топлива в слое и во взвешенном состоянии горючие элементы, оставшиеся в пористом коксе после быстрого выгорания летучих, сгорают быстрее, чем в плотном коксе топлива, имеющего малый выход летучих. Горение топлива с малым выходом летучих протекает при высокой температуре (В слое с интенсивным плавлением золы, вследствие этого ухудшаются условия выгорания горючих остатков. Большое влияние на величину Гшл оказывает фракционный состав топлива. Неоднородность по размерам кусков ухудшает условия сжигания, так как скорость горения крупных и мелких кусков топлива неодинакова. При чистке топки или в конце движущейся решетки остаются куски топлива, которые сбрасываются в шлаковый бункер. Опытное сжигание подмосковного бурого угля на решетке нормальной длины с видимым тепловым напряжением в пределах 700—900 тыс. ккалДи ч показало содержание горючих в шлаке Гшл. - без предварительного дробления от 9 до 12% при установке маломощной дробилки от 6 до 8% для дробленого угля до размера кусков Ъйммот 5 до 7% [Л. Ь2]. [c.36]

Понятие о нормальной скорости горения впервые введено В. А. Михе льсоном [68] и относится к зоне пламени, разделяющей исходную смесь от продуктов реакции. Под зоной пламёни понимают слой толщиной не более 0,5—0,6 мм, где сгорает горючее, поступающее туда в смеси со стехиометрическим количеством воздуха. Подогрев свежей холодной горючей смеси по [c.104]

Будем считать, что имеется полубесконечное тело с плоской поверхностью, которая перемещается с нормальной скоростью горения Допущение о полубес-конечности твердого вещества не должно вносить ошибки в рассматриваемую задачу в связи с тем, что прогрев к-фазы мал по сравнению с размерами тела. Теплообмен между продуктами сгорания и горящей поверхностью твердого тела происходит конвекцией и радиацией. Задано произвольное на- чальное распределение [ температуры в твердом теле. Поместим начало координат на горящей поверхности тела и будем считать его неподвижным, полагая при этом, что тело непрерывно, перемещается в направлении, обратном координатной оси х со скоростью Ut, равной скорости горения. Таким образом, горящая поверхность постоянно находится в начале координат. [c.87]

Химически активная среда, представляющая собой тонкий слой водного раствора, в к-ром идёт автоколебат. реакция окисления малоновой к-ты броматом, катализируемая комплексными ионами железа, является весьма удобным объектом, где наблюдалось наиб, число разл. типов А, (рис. 1 и 2). Простые А. (квазиплоские, с пост, скоростью) являются нормальным режимом в важных биол. системах и в ряде тех-нол. процессов горении всех видов, гетерогенном катализе, передаче информации в активных линиях и т, д. Во всех этих случаях сложные А. (вращающиеся, спиральные, пульсирующие) — причина срыва нормального режима или возникновения шумов, неустойчивостей и помех. Теория А. активно развивается, однако ещё далека от завершения. [c.11]

По мере движения звезды к точке D происходит ускоренное горение водорода, масса изотермич. гелиевого ядра возрастает, что при условии равновесия приводит к росту его плотности. Т. к. темп-ра ядра при этом близка к темп-ре водородного слоевого источника и увеличивается слабо, рост плотности приводит к вырождению ядра. Давление в нём практически перестаёт зависеть от темп-ры. В этих условиях небольшое увеличение темп-ры ядра, связанное с возгоранием гелия, почти не влияет на давление, звезда приобретает положит, теплоёмкость, к-рая обусловливает резкое увеличение скорости горения гелия (гелиевую вспышку). Действительно, пока энерговыделение при горении гелия мало, звезда располагается на ГРД вблизи точки D и рост темп-ры и плотности приводит к росту энерговыделения, что в свою очередь увеличивает темп-ру. Возникает положительная обратная связь, приводящая к тепловой гелиевой вспышке в ядре. Развитие вспышки продолжается до тех пор, пока рост темп-ры не снимет вырождение в ядре, звезда приобретёт нормальную отрицат. теплоёмкость и дальнейшее горение гелия продолжится спокойно в невырожденном ядре. Особенностью гелиевой вспыш-ю является то, что она запрятана в глубине звезды и внеш. проявления её почти отсутствуют. После образования невырожденного ядра звезда спускается вниз от точки D и поворачивает налево к линии EF (горизонтальная ветвь гигантов), где находится до тех пор, пока гелий в ядре превращается в углерод. Вновь образованное углеродное ядро становится вырожденным, возгорание гелия в слоевом источнике и образование двухслойного гелий-водородного горящего слоя приводят к развитию конвекции в оболочке, и вновь повторяется та же схема развития, причём звезда возвращается почти вдоль той же линии к точке D. [c.491]

Причины явлений отрыва и проскока пламени состоят в следующем начальное горение газовоздушнох смеси, выходящей из горелки, происходит на поверхности внутреннего конуса пламени в зоне 2 (см. рис. 57). Таким образом, поверхность конуса является фронтом пламени, границей между горящей и еще не горящей газовоздушиой смесью. Получается фронт пламени в результате равновесия двух скоростей — скорости распространения пламени (скорости горения), направленной под прямым углом (или перпендикулярно) к поверхности конуса снаружи в любой его точке (как показывает стрелка 4), и нормальной составляющей скорости потока газовоздушной смеси, представляющей собой скорость движения газовоздушной смеси, направленного также перпендикулярно к поверхности конуса изнутри, навстречу распространению пламени (по стрелке 5). [c.139]

Скорость распространения пламени для различных газов неодинакова наибольшую нормальную скорость распространения пламени имеет смесь водорода с воздухом — 2,1 м/сек и наименьшую — смесь метана с воздухом — 0,37(м/сек. Эти даи-ные относятся к смесям с температурой - -20° С и при условии вытекания их из горелки спокойным прямоструйным движением. Из этого следует, что искусственные газы, богатые водородом, дают газовоздушные смеси с большей скоростью горения и способностью к проскоку пламени внутрь горелки, чем природные газы последние богаты метаном и дают газовоздушные смеси, горяшре медленно, а значит и более способные к отрывам пламени от горелки. [c.140]

Скорость горения рабочей смеси равна примерно 20—30 м1сек. При своевременном воспламенении смеси двигатель работает нормально, т. е. перегрева двигателя не наблюдается и мопцность его наибольшая, а удельный расход наименьший двигатель хорошо принимает нагрузку и в работе его не слышно металлических стуков в момент нагрузки двигателя изредка слышны металлические стуки, которые быстро пропадают коленчатый вал быстро развивает полное число оборотов. [c.60]

Режим кислородной резки в основном определяется мощностью подогревающего пламени, скоростью резки и давлением режущего кислорода. Мощность подогревающего пламени должна обеспечить быстрый подогрев металла в начале резки до температуры воспламенения и необходимый нагрев его в процессе резки. Металл толщиной до 300 мм режут нормальным пламенем, больших толщин — науглероживающим пламенем с избытком горючего. Скорость резки должна соответствовать скорости горения металла и зависит от толщины и свойств разрезаемого металла. При обработке стали толщиной до 20 мм скорость резки зависит от мощности подогревающего пламени. На скорость резки влияет форма линии реза, вид резки (заг отовительная или чистовая) (рис. 81). При правильно выбранной скоро- [c.218]

Обратимся теперь к случаю Л > 1 (рис. 1, б) и проведем анализ возможных режимов горения аналогично предыдущему случаю. В отличие от предыдущего, теперь физически допустим и скачкообразный переход из точки А в точку 5 с последующим непрерывным переходом в точку Ql. Точки (51 на участке 7 поляры соответствуют, таким образом, волнам детонации. Волну детонации можно рассматривать как скачок уплотнения, непосредственно за которым следует фронт го-эения, распространяющийся по газу с нормальной скоростью, равной нормальной скорости газа за скачком. Отсюда следует, что если рассмотреть, например, точку 5 на ударной поляре, соответствующую скорости газа за скачком и, следовательно, перед фронтом горения, и построить для скорости 03 поляру с тем же Л, что и поляра то она должна пройти через точки Ql и Q. [c.39]

Для дальнейшего важно, что, как и при Л < 1, в точке 7 нормальная к фронту составляющая скорости газа за скачком равна скорости звука. Геометрическое место точек 7, изображенное кривой NJJA на рис. 1, б отделяет область детонационных режимов от области режимов быстрого горения. Нормальная составляющая скорости газа за фронтом при детонационном режиме меньше скорости звука, при эежиме быстрого горения - больше скорости звука. Предельный режим детонации, соответствующий наименьшей нормальной скорости ее распространения, называется детонацией Ченмена-Жуге. При дальнейшем уменьшении угла наклона фронта (при дальнейшем уменьшении нормальной составляющей скорости газа перед фронтом) детонация при данной величине Л становится невозможной. [c.39]

Обратимся теперь ко второму возможному режиму сверхзвукового обтекания угла горючей смесью. Допустим, что в тех случаях, когда при обтекании угла возникает ударная волна, она не воспламеняет горячую смесь и не превращается, следовательно, в детонационную волну. Сгорание же смеси происходит во фронте медленного горения, распространяющемся по газу с заданной (малой по сравнению со скоростью звука) нормальной скоростью. Пусть на рис. 3 кривая РА представляет ударную поляру для невозмущенного потока, а кривая AR - эпициклоиду, сответствующую простой волне разрежения. Кривая PAR характеризует, таким образом, совокупность всех возможных значений скорости газа за изломом линии тока. [c.41]

Стационарное и нестационарное горение пороха было рассмотрено Я. Б. Зельдовичем (1942). Теория стационарного горения основывается на вышеупомянутых экспериментальных результатах А. Ф. Беляева, но вместо испарения фигурируют разложение и газификация пороха под воздействием потока тепла из газовой фазы, т. е. из пламени сгорающих продуктов газификации. Применение к распространению лламепи в продуктах газификации изложенной выше теории нормального горения газов с учетом того, что волна прогрева перед фронтом пламени распространяется также и в порохе, позволило получить выражения для стационарной скорости горения пороха и размеров и времен релаксации характерных слоев тепловых слоев пороха. и газа и слоя релаксации в газе. Новым по сравнению с теорией скорости нормального горения газов здесь является наличие теплового слоя пороха с размером и временем релаксации, превышающими газовые. Зависимость скорости горения пороха отражает зависимость скорости газовых реакций от давления и температуры газов. [c.363]

Следует сказать, что поверхностная , как и всякая иная, модель является неким приближением, строго говоря, конечно, не осуществля-ЮШ.ИМСЯ в зоне турбулентного горения. Согласно А. М. Климову (1963) зона нормального горения в турбулентном пламени растягивается или сжимается. Могут существовать условия, при которых в турбулентном пламени вообще исчезает понятие о нормальной скорости горения в применении к сгоранию отдельных молей газа. Тем не менее поверхностная модель оказалась полезной в применении к теории горения вообще и теории горения в технических устройствах в частности. Например, на ее основе создана теория горения в прямоточном воздушно-реактивном двигателе (С. М. Ильяшенко а А. В. Талантов, 1964 А. В. Талантов, 1958). [c.367]

В заключение кратко рассмотрим дефлаграционную ветвь кривой Гюгоньо (рис. 7). Слабые дефлаграции (участок ЕР) осуществляются (помимо горения в детонационной волне) при медленном горении. Нормальное горение термодинамически является дефлаграцией. Скорость его, как было видно в 2, служит физико-химической константой смеси. Состояние продуктов нормального горения близко к точке Е. Приближенно дефлаграцией (или детонацией) можно считать и горение в ракетном двигателе (Ю. Н. Денисов, Я. К. Трошин и К. И. Щелкин, 1959), скорость которого зависит от степени турбулентности или от скорости смешения горючего с окислителем. В двигателе, как и в других технических устройствах, скорость дефлаграции определяется конструктивными соображениями. [c.383]

На практике при достаточно больших размерах занятой газом области (например, при движении в трубе большого диаметра) в потоке развиваются значительные пульсации скорости, приводящие к интенсивному перемешиванию нагретого газа в зоне реакции и за ней с холодным газом перед зоной тепловыделения и, вследствие этого, к его воспламенению. При таком механизме скорость распространения зоны тепловыделения (ее называют скоростью турбулгнт ного горения) может в несколько раз превышать нормальную скорость горения тем не менее она все равно мала сравнительно со скоростью звука. Толщина такой зоны тепловыделения—турбулентного пламени—может быть порядка нескольких сантиметров. [c.109]

В последнее время А. Ахтерберг экспериментально показал, что. с одной стороны, малым скоростям предпламенных окислительных процессов соответствуют высокие октановые числа топлива и что, с другой стороны, причина детонации (стука) заключается в слишком большой скорости нормального фронта пламени. А. Ахтерберг измерял среднюю скорость пламени в зависимости от концентрации бензина в воздухе при начальном давлении 4 атм. Максимум средней скорости горения соответствовал [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...