Пространство пространство

Рассмотрение того же черт.. 304 позволяет сделать вывод о том, что если заданы система координат xyz, направление проецирования Т и плоскость П, то аксонометрическая проекция точки и ее вторичная проекция однозначно определяют положение точки в пространстве. Действительно, проведя через вторичную проекцию /< точки А прямую, параллельную J, и определив точку пересечения этой прямой с координатной плоскостью хОу, найдем горизонтальную проекцию А, точки А. Положение же точки А в пространстве определяется пересечением двух прямых А А и А Л, первая из которых проходит через А параллельно J, а вторая — через /(, перпендикулярно плоскости хОу. [c.143]

Обращаем внимание на то, что винтовой двигатель (предыдущий пример) сообщает объекту, например самолету, движение за счет отбрасывания назад частиц той среды, в которой он движется. В безвоздушном пространстве такое движение невозможно. Реактивный же двигатель сообщает движение за счет отброса назад масс, вырабатываемых в самом двигателе (продукты горения). Движение это в равной мере возможно и в воздухе, и в безвоздушном пространстве. [c.283]

Количество координат, позволяющих выделить единственную точку в пространстве, называют размерностью этого пространства. Пространство размерности п обозначается символом R", где п — размерность. [c.19]

На рис. 10 показаны точки пространства А и В и их ортогональные проекции А, А" и В, В". Здесь, как и в ранее рассмотренных случаях центрального проецирования (см. рис. 5) и параллельного проецирования (см. рис. 7), одной точке пространства соответствуют две точки — ее проекции. [c.20]

Условимся называть континуальное множество геометрических точек, расстояния между которыми фиксированы, геометрической твердой средой. Если геометрическая твердая среда задана, то положение произвольной (не связанной с этой средой) геометрической точки будет характеризоваться той точкой среды, с которой рассматриваемая точка совпадает. В этом смысле геометрическую твердую среду можно принять за геометрическую систему отсчета. Бессмысленно было бы пытаться задать положение геометрической твердой среды в пустом однородном и изотропном пространстве. В то же время геометрическую твердую среду можно связать с каким-либо реальным объектом, находящимся в таком пространстве, например с каким-либо материальным телом. Но объектов такого рода много, так что геометрическая твердая среда не единственна и можно ввести множество таких сред, каждая из которых будет абсолютно проницаемой для точек другой среды. Тогда можно определить положение какой-либо геометрической твердой среды относительно любой другой геометрической твердой среды, определив положение каждой точки первой среды относительно второй. В отличие от пустого однородного и изотропного пространства, в каждой геометрической твердой среде может быть различным образом задана система координат как совокупность чисел, которые определяют положение каждой точки этой среды по отношению к некоторым специально выделенным базовым , или основным , точкам. В классической кинематике рассматриваются трехмерные твердые геометрические среды, т. е. среды, в которых для определения положения точки достаточно указать для нее три таких числа в некоторых случаях вводятся в рассмотрение вырожденные среды — двумерные и одномерные. [c.12]

Доказательство. Рассмотрим два расширенных координатных пространства одно из них соответствует старым , а другое новым координатам и времени, полученным в результате преобразования (66). В первом из этих пространств (в пространстве q, t) выберем две произвольные точки (<7о, /ц) и q , t ) и проведем между этими точками какую-либо кривую q(t). Тогда однопараметрическое семейство преобразований (66) порождает во втором расширенном координатном пространстве q, t однопараметрическое семейство кривых q t, а) (рис. Vn.5). Оно получается, если из равенств (66) [c.287]

Выше были описаны локальная структура и локальные бифуркации состояний равновесия и периодических движений. Наибольший непосредственный интерес среди них представляют устойчивые состояния равновесия и устойчивые периодические движения. Только они могут быть установившимися движениями динамической системы, ее состояниями равновесия и периодическими движениями. Каждое устойчивое состояние равновесия и устойчивое периодическое движение имеет свою область притяжения. Возможен случай, когда эти области притяжения почти целиком заполняют все фазовое пространство. Под словами почти целиком имеется в виду, что вне этих областей могут быть лишь точки, не образующие областей, с общей нулевой мерой, например отдельные точки, линии или поверхности размерности, меньшей, чем размерность пространства. Для двумерных систем именно такова структура фазового пространства в общем случае. Для многомерных систем это не так. Однако было бы естественным выделить из них подкласс динамических систем с такой структурой — класс динамических систем, установившимися движениями которого могут быть только устойчивые состояния равновесия и устойчивые периодические движения и почти все остальные движения являются асимптотическими по отношению к одному из них. Оговорка почти не имеет прямого смысла, поскольку в такой динамической системе нет реализуемых движений, отличных от устойчивых состояний равновесия и периодических движений и асимптотически приближающихся к ним. Она имеет чисто математический смысл, который, однако, имеет совсем другое, очень важное отношение к реальному поведению динамической системы. Эти исключительные и нереализуемые движения отделяют друг от друга движения, приближающиеся к различным установившимся движениям. В этом и состоит их [c.268]

Основные понятия. Кинематика есть раздел механики, посвященный изучению движения тел с геометрической точки зрения, без учета причин, вызывающих изменение этого движения, т. е. сил. От геометрии кинематика- отличается, по существу, тем, что при рассмотрении перемещений тел (или соответствующих геометрических образов) в пространстве принимается во внимание еще и время перемещения. Поэтому кинематику иногда называют геометрией четырех измерений , понимая под четвертым измерением время. Такое представление оказалось плодотворным в теории относительности, где при изучении движения учитывается взаимосвязь пространства и времени друг с другом и с движущейся материей (мир по терминологии Г. Минковского рассматривается как пространственно-временное многообразие четырех измерений, а событие — как точка этого многообразия). [c.46]

Пространство пространство, в котором изуча- [c.8]

В пространстве вектора деформаций предельным поверхностям So, S соответствуют некоторые предельные поверхности Fo, F-В случае первоначально изотропного материала начальная предельная поверхность Fq является гиперсферой с центром в начале координат. В отличие от пространства вектора напряжений в пространстве деформаций в случае идеального упругопластического материала предельная поверхность F не совпадает с начальной поверхностью Fo- [c.253]

Если исследуют электромагнитное поле в каком-либо веществе, изотропно заполняющем пространство, то значения векторов Е и В получаются при усреднении микроскопических величин <Е икр К и <Н кр> = В. Такая запись позволяет оперировать с мгновенными напряженностями электрического и магнитного полей в любой точке пространства. [c.16]

Но при замене точечного источника протяженным сразу же пришлось ограничить ту область пространства, где может наблюдаться интерференция. Теперь можно уже более четко сформулировать необходимое условие локализации интерференционных полос при данной ширине 2d источника наблюдение интерференции в свете с длиной волны /. возможно лишь в той области пространства, где а) достаточно мало, чтобы выполнялось условие (5. 31). Полезно напомнить, что опыт с зеркалом Ллойда и привел к качественным соображениям о зависимости видимости интерференционной картины от апертуры интерференции при анализе этого опыта возник также вопрос о локализации интерференционных полос. [c.210]

Преобразование Лоренца соответствует поворотам системы координат в пространстве — времени. В специальной теории относительности доказывается инвариантность физических законов только относительно этого типа преобразований. Обычная векторная алгебра дает нам систему обозначений, не зависящую от какой-либо конкретной системы координат в обычном трехмерном пространстве. Значение открытия Эйнштейна состоит в обобщении собственно преобразования Лоренца и простой геометрии четырехмерного пространства — времени.. В общей теории относительности Эйнштейн доказал возможность выразить физические законы в форме, независимой от любых преобразований я пространстве — времени, а не только преобразований перехода от одной неускоренной системы отсчета к другой. При этом четырехмерное пространство — время уже не является пространством с евклидовой геометрией — наоборот, оно может обладать кривизной. [c.371]

Линия А2-А3 называется горизонтальной линией связи. Заметим, что каждая проекция точки А определяется двумя координатами, т.е. находится в двухмерном пространстве A (xy), A2(xz), Аз(у2). Это важно помнить в работе со сложными изображениями. Заметьте, что каждая проекция точки имеет одну координату, входящую в определитель другой проекции этой же точки у А и А2 общая координата х, у А2-А3 общая координата z, у A1-A3 общая координата у. Через них устанавливается связь проекций. Это значит, что задание любых двух проекций точки в трехмерном пространстве однозначно определяет третью проекцию. [c.50]

Снижение мерности пространства D=3—>2 развертывает энергию формы тепловой энергии, D-2 >1 - энергию формы магнитной энергии, D l O -энергию формы электрической энергии. Так происходит развертывание всех шести мерностей нашего пространства. Пространство с мерностью D=0 является пространством, в котором все свернутые аспекты развернули себя во времени и получили способность к движению. [c.51]

О ПЕРЕМЕЩЕНИЯХ В ПРОСТРАНСТВАХ ПРОСТРАНСТВО В ПРОСТРАНСТВЕ [c.15]

При расчете дифракционной картины в качестве исходного распределения поля использовалось распределение в плоскости ЕЕ, где волновой фронт плоский, а ширина распределения минимальная. Разумеется, за исходное или заданное можно принять распределение поля в любой плоскости, и вычисления световых колебаний во всем пространстве должны привести к прежним результатам. Из сказанного вытекает важный вывод если в каком-либо месте волновой фронт сферический и распределение амплитуды поля имеет вид гауссовой кривой, то эти свойства сохраняются во всем пространстве, а изменяются Лишь радиус кривизны волнового фронта и ширина распределения амплитуды. Волна этого типа называется гауссовой волной или гауссовым пучком. В частности, поле в плоскости ЕЕ, принятое ранее за исходное, может быть реально образовано за счет гауссовой волны, приходящей на ЕЕ слева. [c.190]

Закон сохранения четности, как и другие законы сохранения, является следствием определенных свойств пространства, а именно его зеркальной симметрии. Невыполнение закона сохранения четности приводит к право-левой асимметрии пространства, согласно которой зеркальное отражение пространства отлично от самого пространства. Пространство становится как бы закрученным. Это не согласуется с нашими привычными представлениями. Одним из возможных выходов из создавшейся трудности является введение нового понятия — комбинированной четности, согласно которой право-левая асимметрия вкладывается не в пространство, а а частицу. Ниже мы коснемся этого вопроса подробнее (см. 83). [c.599]

Таким образом, задача экспериментального изучения поведения линеек и часов, которая на первый взгляд кажется хотя и важной, но ограниченной и преследующей лишь практическую цель усовершенствования измерений , при более глубоком рассмотрении оказывается одной из фундаментальных задач физики, так как конечной целью этой задачи является экспериментальное исследование свойств пространства и времени. Геометрия, дополненная измерением промежутков времени, становится с точки зрения физики экспериментальной наукой. Переход на эту новую точку зрения со старой точки зрения, согласно которой, как упоминалось, представления о свойствах пространства и времени устанавливаются на основании априорных соображений, привел к коренному пересмотру некоторых понятий, при помощи которых осуществляется пространственно-временное описание движений. [c.226]

На рис. 19.10 показано распределение электрического потенциала в пространстве между катодом и анодом у работающего термоэмиссионного преобразователя ( — энергетический уровень Ферми металла катода, а Ео — энергетический уровень Ферми металла анода). На поверхности катода потенциал скачком увеличивается на (р/ (работу выхода). В межэлектродном пространстве из-за наличия пространственного отрицательного заряда потенциал вблизи катода возрастает, а потом по мере приближения к аноду убывает. Между электродами достигается наибольшее значение потенциала, которое равно ф р. На поверхности анода потенциал скачком [c.607]

Таким образом, согласно воззрениям Ньютона, бытовавшее среди ученых вплоть до XX в. пространство н время существуют сами по себе, независимо друг от друга и независимо от материальных тел. Конечно, это был метафизический взгляд. В современной физике такая точка зрения отрицается. Установлено, что не существует абсолютного пространства и абсолютного времени, оторванного от материальных объектов. Наоборот, пространство и время взаимно связаны, а их свойства, определяемые объектами, могут изменяться при переходе от одной инер-циальной системы к другой. На неотделимость пространства и времени от материальных объектов (материн) указывал Энгельс, когда говорил, что пространство и время — формы существования материи. [c.177]

В-третьих, при измерениях величин, изменяющихся в пространстве, может возникнуть составляющая погрешности измерений, за-виск д,1Я от одного специфического свойства предназначенных для таких пз.мерений средств измерений. Она обусловлена тем, что нз-мепе.чпе величины строго в точке пространства, как правило, не может быть осуществлено из-за ограниченной пространственной разреиитюшей способности средства измерений. Практически измеряются величины, усредненные на некоторых. малых интервалах длины, на малых площадках, объемах, покрывающих те дискретные точки пространства, в которых требуется определить значения измеряемой величины. Например, прн измерении функционала (2.1) путем его расчета по (2.2), 0г практически представляют собой 1 е значения 0 в 1-х точках объема V, а значения, усредненные на малых объемах пространства V, определяемых размерами термопреобразователей. Это вызывает соответствующую составляющую погрешности измерений, зависящую от свойств средств изме-рени Г . [c.67]

На заре квантовой теории под описанием физической системы понимали комплексное гильбертово пространство множество 31 всех (ограниченных) самосопряженных операторов на Ж, которое отождествляли с множеством всех (ограниченных) наблюдаемых на Б, и множество 25 всех состояний ф на Й вида (ф Л)==(Ф, ЛФ), где Ф пробегает все векторы пространства с единичной нормой. Ясно, что в таком описании элементы ф множества 83 находятся во взаимнооднозначном соответствии с множествами соФ со е С со 1 = I . Последние мы будем называть единичными лучами в пространстве Ж. Элементы множества 83 и единичные лучи в Ж мы будем обозначать одним и тем же символом ф. И те и другие находятся во взаимнооднозначном соответствии с одномерными операторами проектирования в пространстве 33 (Ж). Оператор проектирования Рф, соответствующий состоянию ф ЯЗ, интерпретировали как наблюдаемую, соответствующую утверждению система Б находится в состоянии ф . Если заданы два состояния ф и т]) из Ж, то среднее значение (ф Р = (Ф, Ч ) f называется вероятностью перехода между состояниями ф и ф. [c.196]

По типу тонального отношения между фигурой и фоном, передним планом и тональным окружением можно выделить два основных способа показа уровня глубины. На рис. 1.5.10,а реализован алгоритм высветления глубинных уровней про странства изображения. Каждая последующая фигура как бы подсвечивается боковым источником света. На рис. 1.5.10,6 сооттношение контраста фигуры и фона обратное. Каждая фигура переднего плана более светлая, чем окружающий ее фон. Выступание переднего плана осуществляется здесь за счет контраста светлого на темном. Вся композиция при такой тональной разработке соответствует случаю лобового освещения объекта единым источником света. С удалением в глубину пространство все более темнеет и уплотняется, вокруг предметов переднего плана образуются как бы подпирающие их сзади тени — ореолы. На рис. 1.5.10,е много-уровневость достигается комбинацией двух основных алгоритмов передачи глубины пространства. [c.61]

Находясь в пространстве модели, можно рассматривать сформированные объекты с любой точки зрения. Точкой зрения (видом) называется направление, задаваемое из трехмерной точки пространства на начало системы координат. Установка направления взгляда производится в начале работы с моделью или при необходимости рассмотреть завершенную модель из какой-либо конкретной точки. Auto AD позволяет взглянуть на рисунок из любой точки пространства, даже изнутри изображаемого объекта. [c.313]

Поскольку прямая общего положения пересекается с плоскостями П, и Пз, то ее можно задать следами. Каждый след (рис. 16) задается двумя параметрами (координатами) и, следовательно, положение прямой в пространстве определено четырьмя параметрами. На эпюре (рис. 17) проекции и /2 прямой общего положения / проходят через проекции горизонтального М и фронтального N следов. Выделим на прямой / произвольный отрезок [АВ Для этого в пространстве необходимо указать дополнительно параметр положения отрезка (ЛВ] на прямой I, например, длину отрезка МА и длину АВ , являющуюся параметром формы отрезка. В результате отрезок [ЛВ] определен пятью параметрами положения и одним параметром формы (см. рис. 17). Эти параметры могут быть реализованы заданием координат концевых точек отрезка в системе координат Охуг, связанной с плоскостя- [c.24]

В расширенном евклидовом пространстве (пространстве, дополненном несобственными точками и прямыми) две прямые, прямая и плоскость, две плоскости всегда пересекаются. Различие по сравнению с о()ычным евклидовым пространством состоит лишь в том, что точка пересечения прямых или прямой и плоскости и прямая, являющаяся результатом пересечения двух плоскостей, могут быть как собственными, так и несобственными. В последнем случае прямые, прямая и плоскость, плоскости считаются параллельными. [c.44]

Эти три условия выполняются далеко не всегда, и механика изучает методы, с помощью которых законы, полученные для систем, удовлетворяющих этим условиям, могут быть использованы и в тех случаях, когда какое-либо из этих условий не выполняется. Как мы уже видели выше, предположение о том, что время не зависит от пространства и материи и что пространство является евклидовым, однородным и изотропным, сделало невозможным рассматривать причины такого в 1Жиейшего явления материального мира, как взаимодействие материи, и заставило в рамках этой простой модели искать для описания взаимодействия обходные пути —ввести понятие о дальнодействии. Тот же прием используется в механике, если условия Г —3° не выполнены помимо сил, возникающих при выполнении условий 1° —3°, в этих случаях вводятся дополнительные силы, которые подбираются так, чтобы скомпенсировать нарушение условий 1° —3° и распространить законы механики на случай, когда не все эти условия выполняются. Так, например, поступают в механике для того, чтобы распространить ее законы на случай, когда изучается движение относительно неинерциальных систем отсчета. Аналогичным образом изучается движение системы, материальный состав которой меняется во время движения. Этот же прием используется иногда и для исследования движений в тех случаях, когда в пространстве существуют ограничения, наложенные на координаты [c.65]

Периодические движения в консервативной системе отличаются той особенностью, что они никогда не бывают изолированными. Это связано с тем, что если при некотором значении произвольной постоянной в интеграле движения мы имеем замкнутую фазовую траекторию, то в силу непрерывной зависимости решения дифференциальных уравнений от начальных условий и при близких значениях этой постоянной фазовые траектории будут оставаться замкнутыми. Таким образом, замкнутые траектории образуют континуум, заполняя целые области двумерного фазового пространства. При этом возможны два случая в первом случае замкнутые траектории, вложенные одна в другую, стягиваются либо к особой точке типа центра, либо к сепаратрисам седловых особых точек. В случае, когда фазовое пространство представляет собою цилиндрическую поверхность, замкнутые траектории могут охватывать фазовый цилиР1др. [c.29]

Дж. А. Уилер так излагает сущность вопроса Фактически время — это длина, а не независимое от нее понятие. Чтобы уяснить, насколько неверно обычное различие между пространством и временем, представим себе такое-несовместимое применение различных мер длины, когда ширина шоссе измеряется в футах, а его длина — в милях. Однако в такой же степени несовместимо измерение интервалов в одном направлении пространства — времени в секундах, а в трех других направлениях — в сантиметрах. Пересчетный множитель, переводящий одну метрическую единицу длины в пространственных направлениях (см) в другую метрическую единицу тоже длины во вре-менном направлении (с), равен скорости света, числовое значение которой— это 3-10 ° см-с. Но ведь значение этого множителя в такой же мере обусловлено историческими причинами, а по существу случа1л о, как и значение пере-счетного множителя 5280, переводящего футы в мили. Можно обойтись без объяснения множителя 3-10 , точно так же, как нет необходимости объяснять множитель 5280 . [c.364]

Световая волна в вакууме представляет собой переменное электромагнитное поле высокой частоты, распространяющееся с постоянной скоростью (с = 2,9979-10 см/с), не зависящей от частоты. Последнее обстоятельство может считаться установленным с большой степенью достоверности наблюдениями над астрономическими явлениями. Так, исследование затмения удаленных двойных звезд не обнаруживает никаких аномалий в спектральном составе света, доходянщго до нас в начале н конце затмений. Между тем затмение звезды или выход ее из тени своего спутника означает обрыв или начало распространения светового импульса, далеко не монохроматического и могущего рассматриваться как результат наложения многих монохроматических излучений. Если бы скорость этих излучений в межпланетном пространстве была различна, то импульс должен был бы дойти до нас значительно деформированным. Например, предположим для простоты, что этот импульс можно уподобить двум почти монохроматическим группам, синей и красной , и примем, что скорость распространения красной группы больше, чем синей мы должны были бы наблюдать при начале затмения изменение цвета звезды от нормального к синему, а при окончании его — от красного к нормальному. При огромных расстояниях, отделяющих от нас двойные звезды, даже ничтожная разница в скоростях должна была бы дать заметный эффект. В действительности же такой эффект не имеет места. Так, наблюдения Aparo над переменной звездой Алголь привели его к заключению, что разность между скоростью распространения красного и фиолетового излучения во всяком случае меньше одной стотысячной величины самой скорости. Эти и подобные наблюдения заставляют признать, что дисперсия света в межпланетном пространстве ) отсутствует. При [c.538]

Расширение эйнштейновского пространства-времени, с тем чтобы в нем появились новые степени свободы, которые можно было бы сопоставить электромагнитному полю, являйся вопросом глубокой теории. Дело в том, что все степени свободы эйнштейновского пространства без остатка тратятся на описание гравитащюнного поля. Дополнительные степени свободы появляются в нем при использовании выдвинутого в 1918 г. немецким математиком Г. Вейлем принципа на характере физических законов не сказывается изменение в каждой точке пространства длины. При этом допустимы неоднородные замены с меняющимся от точки к точке отношением масштабов. Такую замену масштабов называют калибровочным преобразованием, а построенное таким путем пространство — пространством Вейля. Однако эта интересная теория не нашла приложения [103]. [c.211]

Поскольку величина st-кванта конечна и не равна нулю st= Vt Q, то ни пространственный объем V, ни время t не могут быть в принципе равны нулю. Физически это понятно, ибо обратное означало бы отсутствие события. Не менее важны и философские следствия, вытекающие из этого положения. Пространство и время, являюпщеся формами существования материи, неуничтожимы, как вечна и сама материя. Условие st=F/, 0 является краткой математической записью этого философского положения. На уровне st-кванта происходит вечное кипение материи, пространство-время динамично, оно непрерывно творит само себя с меняющимися в каждом акте топологией, физическими законами и свойствами. [c.219]

Если в паровом слое произошла конденсация, и в паровом слое не хватило среды для заполнения пространства от сконденсировавшейся газовой фазы, т.е. величина А из (4.2.93) меньше нуля, то рассчитываются параметры смеси, которая состоит из газовой фазы парового слоя и низконапорной среды из окружающего сггрую пространства. Определяется объемный расход м из (4.2.97) низконапорной среды, ее массовый расход из (4.2.98). Далее находятся параметры смеси ее массовый расход Есм " (4.2.98), скорость - (4.2.105), удельная энтальпия 4м - (4.2.100), удельная теплоемкость Qm - (4.2.101), температура Г м - (4.2.102), компонентный состав С -м -(4.2.103) и плотность р м - (4.2.104). [c.125]

Блок-схема определения параметров потока парового слоя (с индексом еи) а среды (с индексом см), поступающей в ячейки на место сконденсировавшейся газовой фазы, представлена на рис. 4.10. Если в некоторых ячейках "п" не произошло ни конденсации, ни испарения, т.е. = 0 - (4.2.81), то параметры вьеходящих из таких ячеек потоков, определенные из уравнений (4.2.61) - F n> (4.2.57), (4.2.58), (4.2.61) - W , (4.2.71) или (4.2.75) - С, л- (4.2.74) или (4.2.79) - Т , остаются без изменений и являются результирующими. Если в ячейках "Г произошла конденсация и количество среды из парового слоя оказалось недостаточно для заполнения пространства от сконденсировавшегося газа, т.е. Д < 0 - (4.2.93), то параметры потоков, выходящих из ячеек, рассчитываются следующим образом. Определяются коэффициент (р из выражения (4.2.107), массовый расход среды, заполняющей пространство от сконденсировавшегося газа в данной ячейке Арм/ - (4.2.106), массовый расход потока, выходящего из ячейки (4.2.108), плотность потока р - (4.2.109), скорость И , - (4.2.110), удельная энтальпия / /- (4.2.111), удельная теплоемкость С /- (4.2.112), температура Tul (4-2.113), общий компонентный состав M - (4.2.114). Если в ячейках I произошла конденсация и количество среды из парового слоя оказалось достаточно для заполнения пространства от сконденсировавшегося газа, т.е. А 0 (4.2.93), то параметры потоков, выходящих из ячеек рассчитываются следующим образом массовый расход среды, поступаюЕцей из парового слоя АЕм/ - (4.2.115), массовый расход потока, истекающего из ячейки - (4.2.116), плотность p i - (4.2.117), скорость -(4.2.118), удельная теплоемкость - (4.2.120), удельная энтальпия - (4.2.119), обгций компонентный состав С i - (4,2.121), температура T i - (4.2.122). Если в ячейках "q" произошло испарение, то после выделения в паровой слой части газовой фазы, параметры потоков, выходящих из этих ячеек, рассчитываются из уравнений (4.2.123) - массовый расход (4.2.124) - плотность р , (4.2.125) - общий компонентный состав, остальные параметры потоков, такие как, удельная энта.пьпия l q, удельная теплоемкость С (, температура находятся из системы уравнений (4.1.2>-(4.1.40) (см. блок-схему рис. 4.2.1), скорость Wиз системы уравнений (4.2.57), (4.2.58), (4.2.61). [c.125]

Связь топологии поверхности Ферми и гальваномаг-нитных эффектов. В случае шт>1 траектория движения электрона в магнитном поле описывается уравнениями e = onst (е — энергия) и рг = сопз1 (рг — проекция импульса на направление магнитного поля), что соответствует линии сечения ПФ в импульсном пространстве (пространстве скоростей) плоскостью, перпендикулярной магнитному полю. Если ПФ замкнутая, то все траектории в реальном пространстве — замкнутые орбиты, подобные сечению ПФ в импульсном пространстве и повернутые на я/2. Если ПФ — многосвязная бесконечная поверхность, то кроме замкнутых сечений имеются открытые траектории, которым в реальном пространстве соответствует движение электрона в направлении, повернутом на угол я/2 относительно направления открытости в пространстве скоростей. [c.737]

Зависимости (16), (17) и (21) определяют преобразование оптической системой поля излучения в пространстве предметов в произвольную область пространства изображений. Такс>й способ описания преобразующего действия оптической системы используется прежде всего в том случае, когда анализ оптического поля на выходе оптической системы с помощью анализатора изображения осуществляется в произвольной плоскости пространства изображений, в общем случае е совпадающей с плоскостью изображений, определяемой геометрическо11 оптикой. Тогда моделью оптической системы является выражение (21), а преобразования (16) и (17) осуществляются с помощью модельных представлений слоя пространства. [c.47]

Представим неподвижную в абсолютном пространстве систему координат 0 г (см. рис. VIII.9). Пусть точка 0 , совпадающая с центром наружного кольца подшипника и неподвижная относительно платформы, описывает вокруг центра О, неподвижного относительно основания, окружность радиусом р. Угол между изменяющимся направлением Об 1 и осью параллельной вектору перегрузки (платформа вместе с основанием движется с ускорением, направленным в сторону, противоположную перегрузке п6 направление перегрузки здесь предполагается неизменным по отношению к абсолютному пространству), обозначаем через yi и полагаем, что точка 0 вращается вокруг точки О против часовой стрелки, как показано на рис. УИ1.9. [c.232]

В дальнейшем не будем конкретизировать пространства функций, которые используются в примерах. Будем всегда считать их такими, что с любой функцией из этого пространства можно проделать все операции, которые встречаются в математической модели. Так, если математическая модель объекта представляет собой систему уравнений (2.1.1) с условиями (2.1.2), (2.1.3), то будем считать, что функции a x,t) и L x,t) берутся из пространства кусочно-непрерывных по переменным х и t функций (на промежутке [О, 1] по л и на промежутке [О,- -оо] по t), а функции Wo(i), wl(0, авх(0, SiBxit) из пространства /([О, оо кусочно-непрерывных по t функций (для реальных абсорберов функции We(i) и WL(t) всегда непрерывны). [c.42]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...