Люк выхода оптической системы

Экспериментальные работы по удалению резистивных слоев проводились с использованием одномодового СОа-лазера непрерывного действия. Диаметр пучка на выходе лазера составлял 10 мм. Излучение фокусировалось линзой из оптической керамики на основе ZnS. Фокусное расстояние линзы 50 мм. Диаметр фокального пятна на полуширине гауссовского распределения составлял около 120 мкм. Мощность излучения на выходе оптической системы равнялась примерно 12 Вт. Стенд был оснащен приспособлением, позволяющим менять в широких пределах скорость вращения и перемещения резисторов. [c.169]

Знания геометрической волновой поверхности на выходе оптической системы или, что эквивалентно, семейства лучей, ортогональных к этой поверхности, во многих случаях достаточно для описания системы. Оно позволяет найти фокальные точки, каустики, другие характеристики. Однако в некоторых случаях геометрическая оптика неприменима, например в окрестности фокальной точки, т. е. там, где радиус кривизны волновой поверхности сравним с длиной волны. В этой области волновое уравнение решают с помощью интеграла Кирхгофа — Френеля. Обычно применяют комбинированный подход, заключающийся в том, что методами геометрической оптики на выходе оптической системы определяют волновую поверхность, используя ее для вычисления дифракционного интеграла в окрестности фокальной точки. Практика подтверждает допустимость и плодотворность такого метода. [c.10]

На рис. 7.2, б показано изображение на выходе оптической системы, приведенной на рис. 7.1 с использованием в плоскости Ф горизонтально-дифференцирующего фильтра (рис. 7.2, а). В качестве входного сигнала использовалось изображение буквы Н. Как отчетливо видно из рис. 7.2, б, в первом и третьем порядке [c.142]

На выходе оптической системы находятся два фотодетектора, включенные по схеме балансного модулятора, для устранения влияния флюктуаций выходной мощности лазера. [c.281]

Записанное Для пар значений координат х и углов наклона о лучей на входе и выходе оптической системы (индексы 1 и 2 соответственно), есть не что иное как сокращенная запись пары уравнений геометрической оптики в параксиальном приближении [c.71]

Отметим, в частности, содержащуюся в эТом распределении синусоидальную интерферограмму , которая выступает как настоящая оптическая интерференционная структура в усреднен ном распределении интенсивности на выходе оптической системы обработки данных, показанной на рис. 8.30. Пространственная частота этой иитерферограммы однозначно связана с расстоянием Ах между двумя компонентами. Чтобы точно изМе рить период этой иитерферограммы, потребуем, чтобы средний квадрат МПФ данной системы, формирующей изображение, имел значительную составляющую в области частот, намного больших, чем соответствующие периоду иитерферограммы. Конечно, возможность извлечения этой информации целиком за висит от отношения сигнала к шуму в данной интерферограмме, но этот вопрос мы отложим до гл. 9. На рис. 8.31 показана экспериментально зарегистрированная интерференционная картина, полученная описанным выше способом. [c.419]

Одной из причин усложнения оптических систем является требование получения гомоцентрического пучка лучей на выходе оптической системы. [c.21]

Сильная удаленность объектов от оптической системы создает необходимость увеличить угловые размеры объектива. Такие оптические системы характеризуются угловым увеличением (у). Угловое увеличение системы, так же как и у одной преломляющей поверхности, определяется отношением тангенса угла в пространстве изображений под которым луч выходит из оптической системы относительно оптической оси, к тангенсу сопряженного угла (uj) в пространстве предметов (рис. 7.10) y = tg 2/tg i- [c.185]

Для всех рассуждений, изложенных в 71, было существенно, что из точки Ь (см. рис. 12.10) выходит гомоцентрический пучок лучей, и отнюдь не важно, каким способом он получен. В частности, в Г может находиться не точечный источник света, а его стигматическое изображение, полученное с помощью какой-либо иной оптической системы. Следовательно, соотношение (71.3) можно последовательно применить к каждой преломляющей поверхности сложной оптической системы, понимая под Ь изображение точечного источника, образованное всеми предыдущими поверхностями. Очевидно, что при этом а-1 может быть и положительным, если на рассматри- [c.287]

Входной зрачок (зрачок входа) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве предметов. Выходной зрачок (зрачок выхода) — изображение апертурной диафрагмы в пространстве изображений. Апертурная диафрагма может находиться в пространстве предметов, т. е. перед оптической системой, и тогда она сама будет служить зрачком входа если она будет находиться в пространстве изображений, т. е. позади системы, то она будет служить зрачком выхода. Она определяет угол раскрытия прямолинейно ограниченного конуса, внутри которого распространяется свет угол этого конуса обычно обозначают 2н, где — апертура, причем произведение синуса и на показатель преломления среды перед оптической системой называют числовой апертурой. [c.92]

Пример 4. Пусть О, О будут некоторые точки, а F, — главные фокусы оптической системы, симметричной относительно оси. Частица света входит в систему параллельно оси и на коротком расстоянии от нее выход т через F. Рассматривая незначительное возмущение прямолинейной траектории ОО, мы можем написать [c.282]

Для научных исследований, связанных с изучением поведения различных объектов в условиях космоса, требуются оптические системы, создающие на площадях большей или меньшей величины значительную освещенность с достаточно большой степенью равномерности. Эти системы должны хорошо имитировать спектральное распределение Солнца, и, как правило, угол расходимости лучей на выходе из системы ие должен превышать нескольких градусов. [c.460]

В настоящее время многими фирмами за границей и у нас изготавливаются гибкие волоконные шнуры, с помощью которых оказалось возможным строить оптические системы чрезвычайно малого сечения для осмотра полостей человеческого тела, внутренних поверхностей труб и каналов различной формы, микроскопы-иглы и т. д. Эти приборы успешно заменяют прежние сложные н громоздкие оптические системы из линз. Применение волоконно-оптических дисков позволило на 1—2 порядка увеличить световые потоки, падающие на приемник после выхода из электронно-опти-ческого преобразователя, светящейся поверхности люминофора и т. д. [c.569]

Известно, что если линейная оптическая система имеет точечную функцию рассеивания h х, у), то при предъявлении на вход этой системы изображения с интенсивностью / х, у) иа выходе возникает сигнал с интенсивностью g х, у) [c.143]

В классической оптике давно существует способ, позволяющий составить интегральное преобразование произвольного распределения монохроматического поля на входе в оптическую систему в распределение на выходе он основан на использовании понятия о точечном эйконале. Первым воспользовался этим способом применительно к теории резонаторов, по-видимому, Коллинз [152]. В результате ему удалось установить весьма общие свойства резонаторов, имеющих две взаимно перпендикулярные осевые плоскости симметрии и относящихся, таким образом, к так называемым ортогональным оптическим системам (или системам с простым астигматизмом). [c.7]

Пусть имеются две оптические системы с функциями отклика G x2, У2 Xi,yi) и G(x ,ys х2,У2)у выход первой из которых совмещен со входом второй индексы 1, 2 и 3 здесь соответствуют входной плоскости первой системы, общей промежуточной плоскости и выходной плоскости второй системы. Подставив и(х2, у2) II2, У2> уi) X [c.19]

Линейная оптическая система на входе и выходе преобразователя оптимальным для процесса преобразования образом формирует ИК-излучение и делает сигнальное излучение удобным для дальнейшего использования. [c.45]

Зависимости (16), (17) и (21) определяют преобразование оптической системой поля излучения в пространстве предметов в произвольную область пространства изображений. Такс>й способ описания преобразующего действия оптической системы используется прежде всего в том случае, когда анализ оптического поля на выходе оптической системы с помощью анализатора изображения осуществляется в произвольной плоскости пространства изображений, в общем случае е совпадающей с плоскостью изображений, определяемой геометрическо11 оптикой. Тогда моделью оптической системы является выражение (21), а преобразования (16) и (17) осуществляются с помощью модельных представлений слоя пространства. [c.47]

ПРИЗНАК 2=(1 - если на выходе оптической системы пользователя интересует спектр пространственчпю сигнала. О - епли на входе поле освещенности) [c.176]

Даваемые объективами 6 и 10 вторичные изображения полевой диафрагмы проектируются на испытуемую поверхность 7 и зеркало 11. Компенсационная пластина 9 уравнивает длины хода в стекле двух пучков лучей. Отразившись от испытуемой поверхности и зеркала, пучки лучей, вновь пройдя микрообъективы 6 и 10, соединяются полупрозрачной пластиной 8 и объективом 13 вместе с зеркалом 14 направляются в окуляр 12, в фокальной плоскости которого и наблюдается изображение испытуемой поверхности и система интерференционных полос, образованная соединившимися пучками когерентных лучей. При фотографировании интерференционной картины зеркало 14 выводят из хода лучей и с помощью объектива 15 и зеркала 17 лучи направляют на фотопленку, помещенную в кадровом окне 16. Разность хода когерентных световых пучков создается децентрированием объектива 10. Оно вызывает разделение зрачков выхода оптической системы и тем самым создает в поле интерференции переменный наклон пучков, которые разделяет и собирает в фокальной плоскости объектив 13. [c.92]

Лучевая матрица. Лучевая (или AB D-) матрица в ее исходном определении имеет простой геометрический смысл она связывает значения поперечных координат х, у и наклонов OLy световых лучей на входе и выходе оптической системы. Итак, [c.8]

Эксперимент [4] проводился по следующей схеме. Пучок света, выходящий из лазера типа ЛГ-38 (>- = 0,63 мкм), модулировался по амплитуде с частотой 3 кГц и, пройдя через коллиматор, имел на выходе оптической системы эффективный радиус а = 2,5 см. После прохождения трассы длиной 4 км излучение попадало на приемники, которыми служили фотодиоды ФД-2 с выходной апертурой 0,5 мм. Принимаемые сигналы /(pi, t) на первом и /(р2, t- -x) на втором диоде усиливались, детектировались и регистри- [c.118]

Обобщенная структурная схема оптического приемника приведена на рис. 14.1. Как видно из нее, фотодиод преобразует принимаемый оптический сигнал в агпектрический ток, пропорциональный мощности оптического сигнала. Следующий за фотодиодом усилитель усиливает полученный токовый сигнал и преобразует его в напряжение. Как и в любой системе связи, отношение сигнал-шум на выходе оптической системы и ее характеристики определяются тем звеном оптического приемника, где принятый сигнал имеет наименьший уровень. Следовательно, характеристики этого звена являются основными при проектировании всей системы связи. В 14.2 будут рассмотрены различные источники шума в приемнике оптических сигналов. В последующих параграфах определяется зависимость отношения сигнал-шум от уровня принимаемого сигнала для различных схем усилителей. И, наконец, в заключительных главах будет найдено минимальное значение отношения сигнал-шум, необходимое для нормальной работы системы связи при использовании различных видов модуляции. [c.346]

Электронные пучки легко модулировать, поэтому электронный преобразователь может быть использован в качестве модулятора или оптического затвора, менее инерционного, чем лаж(, ячейка Керра. Работает такой затвор с малыми энергетическими потерями, а часто даже с усилением потока электронов. Следует иметь в виду, что описываемое устройство не является чисто оптической системой — электронные пучки можно усиливать различными способами, поэтому яркость на выходе з.яектронного преобразователя может заметно превосходить яркость оптического изображения на его входе. Современные ЭОП с сурьмяноцезиевым фотокатодом позволяют увеличивать яркость изображения в 20 раз. При некотором усложнении электронной схемы может быть проведена временная развертка исследуемых сигналов. При этом временное разрешение достигает значений 10 с. Надо думать, что приборы подобного типа в ближайшем будущем будут широко использовать в научном эксперименте и при решении различных технических задач. [c.444]

Преобразующее действие оптической системы описывается опЬрато-ром преобразования комплексной амплитуды поля на входном зрачке оптической системы v) в комплексную амплитуду поля в выход- [c.46]

После настройки образец из мягкого сплава заменяют испытуемым, вырезанным из слитка стекла в виде цилиндра или призмы с выходом на торец (2x2 мм) участка контактной поверхности. В положении П наклон объектодержателя нивелируется винтами так, чтобы изображение нити накала осветителя (12) оптической системы вошло в очерченные по пробному образцу контуры на экране (15). Поскольку длина оптического рычага (ломанная ГДЕЖЗ, рис. 2, б) превышает величину 1500 мм, совмещение изображения нити накала осветителя на экране относительно очерченного контура с погрешностью до 2 мм обеспечивает точность нивелирования более 1 мкм по всей поверхности исследуемого образца (до 4 мм ). [c.213]

Методика обнаружения дефектных трубок исследовалась на полномасштабном трубном пучке. Воздух, находящийся под давлением в межтрубном пространстве, поступал в заполненные водой трубы через небольщие отверстия в отдельных трубах на раз ной высоте. Проверялась опытная конструкция оптической системы, позволяющая фиксировать выход пузырьков воздуха из дефектных труб. Экспериментальным путем подбирались оптимальные размеры и материалы для заглущек дефекционных труб. [c.259]

Преобразование пространственно-случайных (спекл-оо-лей) в оптических системах. Из теории фильтрации случайных сигналов линейными колебат. системами хорошо известна связь между спектрами мощности (фурье-образами корре.г1яц. ф-ций) сигналов на входе и. выходе фильтра H( i))i , где Я((в) — частотная характеристика фильтра. Аналогичное равенство справедливо для решения задачи фильтрации спекл-полей в оптич. (пространств.) фильтрах [c.388]

Параметр q обеспечивает весьма удобный способ описания распространения гауссова пучка, как видно, например, из очень простого вида закона распространения пучка, записанного через параметр q [см. (4.109)]. Это удобство связано также и со следующим общим результатом если гауссов пучок на входе некоторой оптической системы, описываемой данной AB D-na-трицей, характеризуется комплексным параметром q[, то на выходе этой системы параметр пучка 2 запишется весьма просто [c.209]

В устройствах ввода с бегущим лучом в качестве осветителя используется электронно-лучевая трубка, обычно с программноуправляемой разверткой (рис. 3.5). Световое пятнышко, перемещаемое разверткой по экрану ЭЛТ, проектируется оптической системой на фототранспарант, освещая разные его участки. Интенсивность света, прошедшего через фототранспарант, преобразуется ФЭУ в электрический ток, поступающий в квантователь. С выхода квантователя в ЦВМ поступают отсчеты цифрового сигнала. [c.54]

Напомним, что при прохождении пучком света линзы с фокусным расстоянием / комплексная амплитуда поля умножается на ехр[- (ikl2f) (xi + 7i)]. Добавление этого множителя в функцию отклика (1.6) приводит к взаимному сокращению членов, содержащих х] я если расстояние до плоскости наблюдения / равно /. Отсюда вытекает простейший рецепт наблюдения распределения в дальней зоне, которому все и следуют на выходе источника размещается линза или более сложная оптическая система с фокусным расстоянием / > 0. Картина в фокальной плоскости полностью подобна распределению в дальней зоне для перехода к угловому масштабу необходимо линейный масштаб разделить на /. Поскольку угловое распределение излучения остается в пустом пространстве на любом удалении от источника одним и тем же, расстояние от источника до измерительной линзы не играет особой роли. Необходимо только следить, чтобы линза всегда перехватывала весь световой пучок и чтобы плоскость наблюдения действительно была фокальной. [c.58]

Две оптические системы, показанные па рис. 5.1, можно соединить каскадно. В результате получится система с тремя плоскостями (рис. 5.2), где н плоскости Рз формируется фурье-образ пространственного спектра функции пропускания плоскости Pi. Таким образом, выходом является инвертированное изображение входных данных. Чтобы такая оптическая схема могла выполнять как прямое, так и обратное преобразование Фурье, достаточно изменить направление координатных осей в плоскости Pi, как показано на рис. 5.2. Теперь в плоскости Рз наблюдается обратное преобразование Фурье от амплитуды света в плоскости Рг-Если бы входным сигналом такой системы была 6-функция точечный источник света), а пропускание в плоскости Р2 описывалось функцией Я(и v), тогда выходной сигнал h X, у) в плоскости Рз представлял бы собой фурье-образ функции Я(и v). По определению функция Л х у) является импульсным откликом системы Отсюда видно, что, варьируя пропускание в плоскости Р2, можно управлять импульсным откликом системы, Если пропускание плоскости Р] равно g x у), а в плоскости Рг записан фурье-образ Н и у), тогда на выходе системы появляется сверт-ка функций g и где символ обозначает операцию сверт- [c.263]

Один из новых и весьма привлекательных методов извлечеиия признаков опознаваемого объекта состоит в вычислении статисти- ческих моментов [228]. В оптической системе, реализующей этот метод рис. 5.12), исходное изображение f(x, у) проецируется на маску с пропусканием g x-, у) и результирующее произведение интегрируется по пространственным координатам. На выходе од-ноэлементного фотоприемника появляется сигнал, пропорциональный величине f x-, y)g x-, y)dxdy. Если пропускание маски имеет вид одночлена g x у) х у", то сигнал фотоприемника представляет собой один из геометрических моментов входного изображения. Использование голографической маски позволяет [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...