Расход жидкости массовый

Понятие о расходе жидкости. Массовый расход жидкости - массовое количество жидкости, протекающее через поперечное сечение за единицу времени [c.60]

Пренебрегая гидравлическими потерями и разницей высот точек в сечениях 1—1 и 2—2, из уравпения Бернулли для относительного движения получим — Wi- Массовый расход жидкости относительно стенки [c.152]

С — массовый расход жидкости или газа, кг/ч [c.4]

Вращающий момент оказывается не зависящим от формы канала и обусловливается значениями величин и направлений абсолютных скоростей жидкости во входном и выходном сечениях. Формула (83) дает выражение момента, вращающего турбину, если под м подразумевать секундный массовый расход жидкости через все каналы колеса турбины. [c.192]

С , С , С () - удельные теплоемкости соответственно высоконапорной жидкости, низконапорной среды и их смеси, Дж/кг К с, , , С о массовая доля i-ro компонента соответственно высоконапорной жидкости, низконапорной среды и их смеси F - массовый расход жидкости через сопло, кг/с - расход низконапорной среды, захваченной кавитирующей жидкостью, кг/с [c.144]

При расходе высоконапорной среды, ее исходной температуре Т , компонентном составе С/ц и давлении Р по алгоритму на рис. 4.1 рассчитываются параметры кавитирующей жидкости массовые расходы жидкой Ь и газовой С фаз, их компонентные составы X, и К,, удельные энтальпии / , с, и удельные теплоемкости С , Ср, С, число Пуассона к, газовая постоянная Лд, плотности р , рс и плотность парожидкостной смеси р. [c.235]

Здесь второе слагаемое является массовым расходом жидкости, которая дожимает и вытесняет газ из емкости при температуре [c.244]

Для второго варианта процесса сжатия газа (рис. 9.2.2) рассчитываются параметры общего потока истекающей жидкости массовый расход Рр (9.2.21), его температура Тр (9.2.22), компонентный состав С, (9.2.23) и остальные параметры 1р, Ср, р по алгоритму на рис. 4.1. [c.245]

Здесь G,, Gj —секундные массовые расходы жидкости соответственно в сопле и на выходе из смесительной трубы, и — значения скорости истечения из сопла и смесительной трубы. [c.42]

Если плотность жидкости в активной струе и в окружающем пространстве одинакова, то отношение массовых расходов жидкости равно отношению диаметров смесительной трубы и сопла [c.42]

В турбинном колесе главный момент количества движения массового расхода жидкости, протекающей через колесо, уменьшается, так как поток приводит колесо во вращение и создает теоретический крутящий момент [c.228]

В реакторе главный момент количества движения массового расхода жидкости может уменьшаться или увеличиваться в зависимости от соотношения между моментами и [c.228]

Калориметрические расходомеры служат для измерения массового расхода жидкости и газа. Действие их основано на зависимости перепада температуры от подведенного количества теплоты и средней скорости потока измеряемой среды. [c.213]

При использовании в качестве тепловоспринимающего тела движущихся жидкости или газа в формуле (14.1) следует сделать замену рК/т=<7, где О — массовый расход жидкости или газа. [c.273]

Расход жидкости — отношение массы или объема жидкости, перемещаемой через живое сечение потока к промежутку времени, за который это перемещение происходит. Расход может быть объемным Q (м ч и л/с) и массовым Qm (кг/с) Qm=pgQ). [c.24]

Достаточно знать массовый G , кг/(м с), или объемный Гц, м /с, расход жидкости в пленке, приходящийся на единицу ее ширины. По определению [c.156]

Такую деформацию параболического профиля скоростей можно легко понять, если учесть, что при одном и том же массовом расходе ЖИДКОСТИ объемный расход будет увеличиваться в точках с повышенной температурой и убывать в точках потока с пониженной температурой. Приведенное рассуждение можно распространить и на турбулентные потоки. [c.255]

Каждая струйка характеризуется объемным dQ или массовым dM расходом жидкости [c.31]

Обозначим Ubx(/)—суммарный объемный расход жидкостей, поступающих в аппарат v(t) — объемный расход жидкостей на выходе из аппарата Gi( ) — массовые потоки веществ, участвующих в реакциях, на входе в аппарат (если какой-то из компонентов не поступает в аппарат, а образуется в нем в ходе реакции, будем считать соответствующий этому компоненту расход Gi = 0) с — концентрации веществ в реакторе т —число веществ, участвующих в реакциях д —число одновременно протекающих реакций. [c.36]

По существу вывода уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости представляет собой закон сохранения механической энергии, составленный применительно к единице массового расхода жидкости. Это следует из того, что в процессе вывода значения работы сил, приложенных к выделенному объему струйки, и значения кинетической энергии этого объема были поделены на величину pq АТ. [c.72]

Будем исходить из уравнения (3.18). Умножив все члены этого уравнения на (массовый расход жидкости), получим [c.77]

Работа насоса характеризуется его подачей, напором, потребляемой мощностью, КПД и частотой вращения. Подачей насоса называется расход жидкости через напорный (пыходной) патрубок. Так же как н расход, подача может быть объемной (Q) и массовой (Q, ). Напор Н представ.пяет собой разность энергии единицы взса жидкости и сечешги потока после насоса z -1- /)(,/ ( pg) -i- >," / -g) и перед ним -г pj (pg) + vl/ (2g) [c.158]

Массовые расходы жидкости во входном и выходном отверстиях должны быть одинаковыми, вся присоединенная масса перед выходом из аппарата отделяется от основного ядра струи (ядра постоянной массы) и возвращается к входному отверстию, увлекая окружающую среду. Таким образом, вся среда, заполняющая объем, начинает участвовать в циркуляционном движении вне струи происходит непрерывный перенос ксшичества движения и вещества. [c.327]

Почему происходит уменьшение массового потока со временем Наличие граничных слоев жидкости должно только уменьшать проницаемость по жидкости по сравнению с проницаемостью по газу, делать эту характеристику воспроизводимой при повторных испытаниях, но не вы-зьшать непрерывного уменьшения расхода жидкости со временем при постоянных условиях фильтрации. [c.26]

Основной причиной указанного скачка является значительная неоднородность лучистого теплового потока по радиусу, из-за которой высьь хание внешней поверхности всегда начинается в центре. Это вызывает перераспределение массового расхода охладителя. В центре, где сопротивление паровому потоку выше, расход охладителя уменьшается за счет увеличения расхода жидкости по периферии образца. При этом перепад давлений на образце возрастает незначительно. Увеличение расхода по периферии требует дальнейшего повышения теплового потока для испарения всего охладителя. [c.149]

Элемент работает следующим образом. После завихрителя закрученный поток газа попадает в патрубок центробежного элемента. За счет образования в центре патрубка зоны разрежения туда подсасывается жидкость, и она попадает на наружную поверхность вытеснителя, с кромок которого за счет действия центробежных сил капли определенного диаметра срываются и отбрасываются на внутреннюю стенку патрубка, на которой образуется вращающаяся пленка жидкости, движущаяся за счет трения газа о ее поверхность в направлении канала между пленкосъемником и наружной стенкой патрубка. Частицы меньшего диаметра за счет сил, образованных разностью давлений на оси и кромках вытеснителя, заполняют чашу последнего. Там частицы укрупняются, образуя жидкость. При переполнении вытеснителя крупные частицы отбрасываются к стенке, т.е. происходит рециркуляция жидкости во внутренней полости вытеснителя. Массообмен между газом и жидкостью осуществляется на поверхности капли жидкости и на поверхности жидкостной пленки. Для увеличения поверхности контакта используют принцип рециркуляции жидкости, в результате которого часть отсепарированной жидкости обратно засасывается в элемент, что приводит к увеличению количества капель, а, следовательно, поверхности контакта и кпд тарелки. При этом возрастает общий расход жидкости, поступающей на контактную тарелку (и в элемент), и отбираемой с нее. Рециркуляцию жидкости используют обычно в процессах с малым массовым соотношением жидкости и газа ( 0,01), коэффициент рециркуляции при этом дает положительный эффект при его значениях не более 5-6. Дальнейшее его увеличение уже мало влияет на повышение кпд тарелки из-за возрастания капельного уноса, вызванного значительным ростом расхода жидкости. [c.275]

В расчете приняты следующие допущения конструкция всех анализируемых варианз ов прямоточно-центробежных элементов однотипна номинальная скорость газа в элементах одинакова, т.е. их гидравлические сопротивления практически равны отношение высоты к диаметру элемента -- величина постоянная энергетические затраты на нодачу абсорбента в аппарат для всех исследуемых вариантов одинаковы (что правомерно для промысловых абсорберов осушки газа, работающих при больших давлениях и малых соотношениях массовых расходов жидкости и газа). [c.293]

Величины p2t 2[c.79]

При выводе уравнения, связывающего локальные скорости жидкой аУж и газообразной м>г фаз с другими параметрами, принимают допущение о том, что расход жидкости Сж и газа Сг через отверстие датчика с площадью / дат равен расходу фаз через такой же элемент площади потока, но в отсутствие датчика. Составляя баланс количества движения и сил, действующих на идеальный коаксильный цилиндр, выделенный в потоке у отверстия датчика, найдем связь между паросодержанием ф, динамическим напором Ар, локальными массовыми расходами и плотностями фаз, которые измеряются в опыте [c.251]

В течение последних 20 лет известные успехи были достигнуты в численном моделировании волн конечной амплитуды (нелинейная теория). Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы (поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде прость(х аналитических соотношений основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока (т " ) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т" (при заданном расходе жидкости Fq), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина—Гельмгольца. [c.171]

Расходом называется количество жидкости, протекающей через живое сеченне потока в единицу времени. Разлячаюг объемный V, массовый М и весовой G расходы жидкостей [c.276]

На входе в экспериментальный участок (г = 0) непосредственно из опыта обычно известны. (ишь два параметра массовое расходное наросодержание х,п = т /то н давление ро. Для проведения расчетов, т. е. решения задачи Коши для системы обыкновенных дифференциа.льных ураш енпй, необходимо задать еще ряд параметров потока температуры составляющих смеси Tta (г = 1, 2, 3), их скорости г ,, оп )еделяемые коэффициентами скольжения f , Кщ, относительный расход жидкости в пленке Xjo И средний радиус капель а в яд1 е потока. [c.291]

Пусть плотность жидкости постоянна р = onst, тогда масса жидкости в объеме йхйуйг должна сохраняться постоянной как при стационарном (скорость потока W не изменяется во времени), так и нестационарном режиме течения. Результирующий массовый расход жидкости через все шесть граней элементарного объема должен быть равен нулю. [c.179]

Массовый расход жидкости вдоль оси х в точке х, у, г равен pw через единицу площади, а через левую грань элементарного объема (рис, 19.1, б) равен pw dydz. Разность массовых расходов жидкости через две грани, перпендикулярные оси х, или скорость накопления (расхода) массы в элементе dxdydz через указанные грани равна [c.179]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...