Флуктуации давления

Первый член в фигурных скобках формулы (160.2) определяет интенсивность света, рассеянного вследствие адиабатических флуктуаций плотности (флуктуаций давления), а второй — вследствие изобарических флуктуаций плотности (флуктуаций энтропии). Приближенно можно считать, что [c.585]

Флуктуации давления, энтропии или температуры, концентрации и анизотропии возникают и рассасываются во времени. Разные флуктуации образуются и изменяются, следуя различным законам. [c.592]

Возникшая флуктуация давления, которую можно рассматривать как локальное повышение или понижение давления, разумеется, не может застыть на месте в упругом теле, но побежит по объему вещества со скоростью распространения упругого возмущения. Флуктуации концентрации будут изменяться со скоростью, которая определяется коэффициентами диффузии, а флуктуации энтропии — со скоростью, определяемой коэффициентом температуропроводности вещества. [c.592]

В спектре рассеяния аморфного вещества и жидкости кроме компонент расщепления имеется еще и несмещенная компонента. Появление этой компоненты объяснить трудно, так как необходимо рассматривать флуктуации плотности в связи не только с флуктуациями давления, но и с флуктуациями энтропии >. [c.124]

Было замечено существование корреляции между геометрической конфигурацией системы и флуктуацией давления для области, лежащей между изотермами упорядоченного и однородного состояний. [c.199]

Локальные флуктуации приводят к нарушению термического механического, диффузионного (химического) равновесия. Нарушение термического равновесия связано с локальными флуктуациями температуры, нарушение механического равновесия — с флуктуациями давления. Диффузионное равновесие нарушается вследствие флуктуаций химического потенциала, которые для термически и механически однородной системы обусловлены локальными флуктуациями концентраций компонентов. Если система находится в состоянии устойчивого равновесия, то последующая временная эволюция возникшей флуктуации приводит к возврату системы в равновесное состояние. Согласно гипотезе Онзагера,. пространственно-временная эволюция флуктуаций в среднем описывается законами неравновесной термодинамики ( 7.7). Таким образом, флуктуации позволяют охарактеризовать устойчивость состояния равновесия по отношению к непрерывным изменениям состояния системы и, кроме того, получить информацию о некоторых свойствах динамических характеристик неравновесных процессов. [c.150]

Допустим, что зародыши между собой не взаимодействуют (не сливаются и не дробятся при столкновениях) и что изменение размеров каждого из них происходит исключительно в результате обмена элементарными частицами между зародышем и основной фазой. Кроме того, исключим из рассмотрения флуктуации давления и температуры, которые могут сопутствовать формированию или [c.125]

Рассмотрим теперь характерные особенности движения караванов пузырей в другом предельном случае,когда инерционным слагаемым в уравнении (7.2) можно пренебречь. Будем рассматривать движения, инициируемые смешением крайней ламеллы. Точнее, представим себе, что к крайней ламелле прикладывается внешнее давление, под действием которого она смещается, заставляя остальные ламеллы каравана также двигаться под действием локальных флуктуаций давления в пузырях. В такого рода движениях основную роль играют две силы - это капиллярная лапласовская сила и упругая сила, вызванная сжатием газа в пузыре. [c.144]

Рис. 7.5. Пульсационное перемещение каравана пузырей за счет периодических флуктуаций давления вдоль цепочки. Р/Р - перепад давления на 1 - хвостовой ламелле, 2 - средней ламелле, 3 - головной ламелле. Число ламелл в караване - 80, К = 1, ц = 10 (Мусин, 1996)

Г. Стенли [44] приводит результаты измерения флуктуаций давления в жидком СО2 при помощи самонастраивающегося лазерного спектрометра. [c.38]

Броуновская частица перемеш ается за счет хаотических ударов многих молекул, бомбардирующих ее со всех сторон. Тела, которые достаточно велики, испытывают в каждый момент времени большое число ударов молекул. Импульсы, которые им передаются в двух ка-ких-нибудь противоположных направлениях, всегда оказываются практически одинаковыми. Малые различия противоположно действующих сил, возникающих вследствие флуктуаций давления, не способны вызвать заметные смещения достаточно больших тел. Частица же с относительно малой поверхностью получает значительно меньшее число ударов. Воздействие на нее молекул жидкости или газа по некоторым направлениям часто оказывается некомпенсированным. Равнодействующая сил, действующих на броуновскую частицу, отлична от нуля. Она испытывает частые хаотические колебания по модулю и направлению. Результирующая сила в определенные моменты достаточна, чтобы сдвинуть частицу малой массы, поэтому частица беспорядочно двигается в среде. Модуль и направление ее скорости изменяются с большой частотой. [c.185]

Для примера рассмотрим пружинные весы (рис, 36). Стрелка чувствительных весов будет беспорядочно колебаться под воздействием тепловых движений молекул в пружине и флуктуаций давления в окружающей прибор воздушной среде, Смеще нию стрелки на Да соответствует работа внешних сил [c.191]

Для этого нужно воспользоваться основным уравнением аэродинамической генерации звука и соответствующими граничными условиями, воспользоваться также обобщенной математической формулировкой принципа взаимности в акустике [3] и, если результат выражать не через флуктуации давления, а через флуктуации плотности, то от давления нужно перейти к плотности р. [c.428]

Как было отмечено в 1 этой главы, турбулентные флуктуации давления и скорости вблизи твердых границ, находящихся в потоке, ответственны за появление напряжений. Нормальные компоненты напряжений представляют собой пульсирующие давления, тангенциальные компоненты — напряжения сдвига. Далее мы увидим, что напряжения сдвига меньше, чем нормальные давления [c.445]

Измерения показали, что вихри как больших, так и малых масштабов затухают по прохождении расстояния, пропорционального их масштабу. Эти вихри или пульсации давления, как показывают измерения корреляции давления вдоль потока, переносятся со скоростью, изменяющейся в пределах 0,5 -Ь 0,8 от Уоо. Низкие скорости переноса получаются, когда пространственное разделение приемников давления мало или когда коррелированы только флуктуации давления на высоких частотах. Большие конвективные скорости получаются в том случае, когда пространственное разделение приемников давления велико или когда коррелированы только низкие частоты. Таким образом, низкочастотные флуктуации давления проносятся мимо приемников с большей скоростью. Поперечные (в плоскости стенки) и продольные масштабы пульсаций давления, как показали измерения, имеют один и тот же порядок — порядок эффективной толщины пограничного слоя б. [c.448]

Таким образом, уровень флуктуаций давления весьма мал при малых М, поэтому измерение этого отношения при малых скоростях потока затруднено, так как ошибочно можно за шум пограничного слоя принять другие источники шумов. [c.452]

Чтобы вычислить флуктуацию давления дР, воспользуемся локальным уравнением состояния P(g,s), где s — энтропия на единицу массы, и запишем [c.247]

Флуктуации давления распространяются в форме высокочастотных звуковых мод, в то время как флуктуации энтропии соответствуют медленным диффузионным модам, связанным с вязкостью и теплопроводностью. [c.251]

Флуктуация давления Sp r t) = р г) — р г)У удовлетворяет уравнению [c.263]

Хотя механизм генерации звука окончательно еще не выяснен, в последнее время наметились некоторые сдвиги. Во всяком случае частотные характеристики неплохо качественно объясняются резонансной теорией возбуждения, если рассматривать зону струи между отсоединенным скачком и отражающей поверхностью резонатора, как своеобразную четвертьволновую линию, обеспечивающую поддержание осцилляции скачка при возникновении в нем флуктуаций давления. Количественные зависимости частоты генерации приходится пока находить опытным путем, так как расчет даже стационарного отсоединенного скачка представляет значительные трудности и, в частности, расстояние, на котором он образуется при торможении струи отражающей плоскостью, приходится рассчитывать с помощью электронно-вычислительных машин. [c.107]

Задача. Потренируйтесь сами введите понятие давления газа с молекулярной точки зрения объясните флуктуации давления во времени выясните, при каких условиях и как можно ввести среднюю величину давления. [c.141]

Что можно сказать об исходных возмущениях в других двигателях, например в турбореактивном двигателе Здесь дело обстоит иначе хотя для получения струи сгорание топлива необходимо, флуктуации давления не нужны. Постоянное давление в цилиндре двигателя дизеля бесполезно, но постоянное давление в камере сгорания реактивного двигателя было бы идеалом Действие реактивной струи никак не связано с колебаниями давления, которых мы пока не можем избежать просто из-за недостаточно высокого уровня современной техники. [c.223]

Наиболее нежелательные флуктуации давления возникают ие в камере сгорания, а после выбрасывания газов из сопла при турбулентном смешении их с окружающим воздухом. Множество исследований проводилось и продолжает проводиться с целью добиться более плавного смешения отработанных газов и воздуха на выходе из сопла. Испытывались сопла [c.223]

Здесь будет качественно рассмотрен только один из типов вынужденного рассеяния — вынужденное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна (ВРМБ), начало которому дает рассеяние света, обусловленное тепловыми флуктуациями давления (см. выше). [c.598]

Для проведения реакции получения элементарного фосфора из среднего фосфата кальция — эндотермической реакции с участием двух твердых веществ автор [Л. 467] попытался применить другой вариант ллазменного слоя со струей плазмы, направленной вниз (ipH . 5-30). Генератор плазмы был с открытой дугой и расположен был над псевдоожи-женным слоем еэлектропро-водных частиц АЬОз так, что плазма и продукты реакции могли быть направлены вниз на поверхность слоя. В таком варианте плазменного слоя по сравнению с первым улучшалась стабилизация дуги, так как не было существенных флуктуаций давления в ней. [c.183]

Акустический шум. Источником акустич. Ш. могут быть любые нежелательные механич. колебания в твёрдых, жидких и газообразных средах. Различают механич. Ш., вызываемый вибрацией, соударениями твёрдых тел (Ш. станков, машин и т. п.) аэро- или гидродинамич. Ш., возникающий в турбулентных потоках газов или жидкостей в результате флуктуаций давления (напр., Ш. в струе реактивного двигателя) термодинамич. III., обусловленный флуктуациями плотности газа (напр., в процессе горения), а также резким повышением давления (напр., при взрыве, электрич. разряде) кавитац. Ш., связанный с захлопыванием газовых полостей и пузырьков в жидкостях кавита-щЛ). Акустич. Ш. (напр., авиац. и ракетных двигателей) — источник НЧ-помех в работе радиоэлектронных устройств и одна из причин нарушения их работоспособности. В ряде случаев акустич. Ш. служит источником информации, т. е. выполняет роль сигнала. Так, по Ш. подводных лодок и надводных судов осуществляют их пеленгацию шумоподобные сигналы используются в радиоэлектронике для разл, измерений. [c.479]

Эта система уравнений описывает генерацию, перенос и диссипацию слабых флуктуаций завихренности в вязкой несжимаемой среде. Следует отметить, что слабая завихренность не порождает флуктуаций давления того нее порядка, поскольку последние пропорциональны квадрату флуктуаций скорости. По той же причине, поскольку вязкие потери — величина второго порядка малости, не происходит поронедения энтропии поле скоростей солено-идально, как и должно быть для несжимаемой жидкости. [c.42]

Уравнение (10.81) представляет собой исходное уравнение теории. Это есть волновое уравнение в полных производных, как и должно быть в акустике движуп ,ейся среды. Правая часть этого уравнения состоит из трех членов каждый из них представляет источник, генерирующий флуктуации давления за счет пульсаций скоростей (первый член), за счет флуктуаций энтропии (второй член) и флуктуаций вязких напряжений (третий член). [c.407]

Вторая задача — это определение шума в ближнем поле непосредственно под турбулентным пограничным слоем (практически важная задача о воздействии пульсаций давления на вмонтированный заподлицо с обтекаемой поверхностью приемник звука см. ниже). В этом случае мы имеем дело с непосредственным воздействием на обтекаемую поверхность пульсаций поля давлений, вызванных полем пульсаций скоростей турбулентного пограничного слоя. Эти пульсации давления (или псевдозвук, по терминологии, введенной Блохинцевым [43]) действуют на помещенный в поток приемник звука так, как если бы они были истинным звуком, поскольку приемник не знает, звук это или не звук. Однако эти флуктуации давления не есть истинный звук они не связаны со сжимаемостью [c.444]

Формального определения давления как динамической неременной Р = —dHldV достаточно для вывода термодинамических соотношений, но нри его использовании в практических расчетах (например, при вычислении равновесных флуктуаций давления) возникает ряд нетривиальных проблем, так как гамильтониан зависит от объема нелинейным образом и до совершения термодинамического предельного перехода эта зависимость определяется потенциалом стенок. Проблема флуктуаций давления в методе Гиббса подробно обсуждается в работе [49]. [c.63]

Эти уравнения нужно линеаризовать по флуктуациям, записав Р = Р- -SP д= g- -Sg s = s- -Ss v = v- -SvhT = Т - - ST где средние величины (с чертой) удовлетворяют стационарным гидродинамическим уравнениям. Па основании приведенных выше соображений можем считать, что Р = onst и SP = 0. Кроме того, поскольку в стационарном состоянии жидкость покоится, имеем v = 0 поэтому Sv = v. Если флуктуации давления пренебрежимо малы, то V v = О, т. е. низкочастотные флуктуации скорости распространяются в форме поперечных вязких мод. [c.252]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...