ТЕЛЕСКОПЫ 295 ТЕОРИЯ

Оптические телескопы. Теория и конструкция, [c.2]

За последнее время появились работы, в которых исследуются возможности значительно превзойти общепринятый пр дел разрешения оптической системы без увеличения диаметра объектива или уменьшения длины волны излучения. Это связано с применением для решения данной задачи методов теории информации. Охарактеризуем суть этих весьма перспективных исследований в приложении к рассматриваемой задаче — возможности увеличения разрешающей силы телескопа, хотя, конечно, они имеют более общее значение. [c.337]

Телескоп из счетчиков 521 Тензорные силы 507 Теория возмущений 524, 528, 532 Теория возраста 308 Тепловые нейтроны 298 Тепловые реакторы 387 Термализация 298 Термоядерная реакция 479 Тета — пинч — эффект 482 Томсона модель атома 15—16 Томсоновское рассеяние у-лучей 244 Ториевая вилка 142 Тормозное излучение 233 Транспортная длина 307 Трансурановые элементы 413 Триплет см. Мультиплет Туннельный переход 126, 396 Турбулентный нагрев 483 [c.719]

Телескоп из счетчиков 65 Теория возмущений 284 Тэта — тау (О—т)-проблема 169 Тонкой структуры постоянная 17 Тормозное излучение 108, 109 и -спин 309 [c.335]

Пятым вопросом Максвелл исследует задачу о чистом изгибе балки прямоугольного профиля здесь автором дается интересное дополнение к элементарной теории, посвященное рассмотрению давления между продольными волокнами, возникающего в результате искривления балки. Далее Максвелл обсуждает (как шестой случай) изгиб равномерно нагруженной круглой пластинки. Эта тема была им поставлена с целью выяснения возможности приготовления вогнутого зеркала из посеребренного стекла путем выгибания. Максвелл вычисляет радиус кривизны в центре пластинки и замечает, что телескоп, выполненный по этому принципу, мог бы служить одновременно и барометром-анероидом, поскольку в нем фокусное расстояние изменялось бы обратно пропорционально атмосферному давлению. [c.324]

Поскольку атмосфера Земли неподвижна относительно системы 5, в соответствии с теорией относительности, луч света на пути от точки Р к телескопу не подвергается в дальнейшем никакой аберрации. В электронной теории Лоренца этот результат подтверждается лишь в первом приближении (см. 1.10). [c.50]

Применять увеличение меньше нормального не имеет смысла, так как при этом будет использоваться не весь объектив. Поэтому в дальнейшем достаточно ограничиться случаем, когда диаметр выходного зрачка телескопа D меньше или равен диаметру входного зрачка глаза d (D sg d). Тогда размер дифракционного кружка будет определяться величиной D. Как будет показано в теории дифракции (см. 55), диаметр дифракционного кружка будет обратно пропорционален D, а его площадь обратно пропорциональна D . Световой поток, попадающий в глаз, Ф D , где D — диаметр объектива, а освещенность дифракционного кружка на сетчатке [c.161]

Конечный объект можно рассматривать как совокупность точечных источников, каждый из которых изображается кружком Эйри (1801—1892) с окружаюш,ими его дифракционными кольцами. Изображение объекта есть наложение таких кружков и дифракционных колец. Задача теории сводится к расчету распределения интенсивности света в такой картине. Следует различать два предельных случая 1) точечные источники некогерентны 2) точечные источники когерентны. В первом случае складываются интенсив ности волновых полей, во втором — их напряженности. Приближенно первый случай реализуется для самосветящихся, второй — для освещаемых объектов. Первый случай имеет основное значение в теории телескопа, а второй — микроскопа. [c.358]

Из наблюдений дрожания изображений звезд в телескопах можпо найти величину Сп, характеризующую более низкие слои атмосферы. Предварительно необходимо определить порядок величины эффективной толщины слоя атмосферы, ответственного за это явление. Такую оценку можно произвести, сравнивая с теорией данные о коэффициенте корреляции флуктуаций угла прихода света от звезд с близкими угловыми координатами. В гл. 3 была получена формула для коэффициента корреляции флуктуаций угла прихода двух лучей, расходящихся под углом у. [c.448]

Слово дифракция в этом смысле встречается во многих общепринятых физических терминах, таких, как дифракционная картина телескопа и дифракционная теория аберраций . В таком смысле оно будет употребляться также и в этой книге, а именно как закон рассеяния, который выполняется асимптотически для очень больших частиц и для весьма малых углов. Для дифракции в этом смысле выполняются следующие правила [c.37]

Галилей (1564—1642), итальянский астроном, современник Кеплера, человек исключительной гениальности, впервые применил телескоп к изучению небесных объектов. Он открыл четыре спутника, обращающиеся вокруг Юпитера, кольца Сатурна и пятна на Солнце. Он, подобно Кеплеру, был ревностным защитником гелиоцентрической теории. [c.42]

Исаак Ньютон (1643-1727) — выдающийся английский ученый, заложивший основы современного естествознания, президент Лондонского королевского общества с 1703 г. Окончил Кембриджский университет (1665). В 1669 1701 гг. возглавлял в нем кафедру. С 1695 г. — смотритель, с 1699 г. — директор Монетного двора. Работы относятся к механике, оптике, астрономии, математике. Создал огромный труд Математические начала натуральной философии , изданный в 1687 г. Оптические исследования изложил в Оптике (1704). В 1666 г. при помощи трехгранной стеклянной призмы разложил солнечный свет на семь цветов (в спектр), а затем соединил их снова, получив исходный белый свет. Открыл хроматическую аберрацию и, пытаясь ее избежать, сконструировал отражательный телескоп-рефлектор оригинальной системы. Исследовал интерференцию и дифракцию света, изучая цвета тонких пленок, открыл так называемые кольца Ньютона, установил закономерности в их размещении, высказал мысль о периодичности светового процесса. Пытался объяснить дву-лучепреломление и близко подошел к открытию явления поляризации. Свет считал потоком корпускул, однако на разных этапах рассматривал возможность существования и волновых свойств света, в частности, в 1675 г. предпринял попытку создать компромиссную корпускулярно-волновую теорию света. [c.20]

Вот почему телескопы изготовляются с возможно большим диаметром объектива. Уменьшение длины волны также приводит к увеличению разрешающей силы телескопа. Пользуясь методами теории информации, при данных г ш X можно получить разрешающую силу, значител1>но превышающую разрешающую силу, вычисленную по (7.36). [c.199]

Изложение намеченного круга вогтросов начнем с краткого анализа аберраций оптических систем и способов их устранения. Затем исследуем разрешающую силу телескопа и микроскопа. Рассмотрение этих двух очень важных частных задач позволит ознакомиться с основами дифракционной теории оптических инструментов и современными способами повышения разрешающей силы оптических приборов. [c.328]

Здесь — p. время жизни мюона, а — экспериментально определяемый коаф. асимметрии, величина P(t) определяется временной зависимостью ср. значения распределения проекции мюонных спинов на ось детектора позитронов. Выражение (1) является следствием V — А теории слабого взаимодействия, определяющей энергетич. и угл. распределения позитронов ja е-распада. Среднее по энергии позитронов значение коэф. асимметрии а в соответствии с V — А теорией равняется Однако в действительности знак и величина а определяются особенностями формирования пучков мюонов, энергетич. порогом регистрации позитронов и геометрией позитронного телескопа детекторы Дз. ДД. [c.227]

Слитки весом 100 г, предварительно выплавленные в индукционной печи, просверливают по центру, и в это отверстие вставляют смотровую трубу. Установка медленно нагревается и дегазируется диффузионным насосом, соединенным с механическим насосом. Это предотвращает загрязнение спл1ава газами, выделяемыми горячими огнеупорными материалами. При температурах около 1000° в установку впускают очищенный водород или аргон, чтобы предупредить сильное испарение металла. На определенном расстоянии от призмы помещают телескоп оптического пирометра пирометр устанавливают так, чтобы раскаленная нить была видна поперек изображения отверстия в перегородке смотровой трубы. Температуру измеряют, сопоставляя интенсивность излучения абсолютно черного тела с известной интенсивностью измерения нити накаливания, о которой судят по величине тока, проходящего через нить. Теория и работа оптического пирометра с исчезающей нитью накаливания рассматривались выше. [c.181]

Рассмотрев все, что было здесь сказано относительно Купфера, можно удивиться, почему его работа вообще здесь обсуждается ). Карл Цёпприц (Zoppritz [1866, 1]), который присоединился почти ко всем другим теоретикам и экспериментаторам второй половины XIX века в выражении восхищения самой массой результатов Купфера, сокрушается о том, что теория, которой пользовался Куп р для вычисления своего коэффициента упругости 8 при изгибе тонкого бруса с помещенным на него большим грузом, совершенно неверна. Экспериментальная установка Купфера показана на рис. 3.45 а и б. Через телескоп, изображенный на рисунке, он наблюдал движение медленно перемещающихся масс. [c.395]

II ротяженный предмет можно рас-сматривать как совокупность точечных источников, каждый из которых отображается системой в виде диска Эйри с окружающими его дифракционными кольцами. Если соседние точки предмета можно считать некогерентными источниками, то испускаемые ими волны не интерферируют и происходит сложение интенсивностей, т. е. результирующее изображение находится как простое наложение дифракционных картин от отдельных точек. Этот случай реализуется для самосветящихся (или некогерентно освещенных) объектов и важен в теории телескопа. Другой предельный случай когерентно освещенных объектов может быть реализован при наблюдении в микроскоп. Здесь для нахождения изображения требуется сложить напряженности полей в дифракционных картинах от отдельных точек предмета. [c.366]

Измеряя доплеровское смещение линий в спектрах галактик, американский астроном Э. Хаббл сделал в 1929 г. на самом большом в то время телескопе с диаметром зеркала 2,5 м важнейшее открытие в астрофизике. Он установил, что удаленные галактики разбегаются, причем их скорость v растет пропорционально расстоянию Я до них в соответствии с соотношением v=HR, получившим название закона Хаббла. В модели однородной и изотропной Вселенной закон Хаббла соответствует равномерному расширению, когда скорость удаления любых двух точек пропорциональна расстоянию между ними. Картина разбегания галактик выглядит одинаково из любой точки. Расширение Вселенной подтверждает нестационарную космологическую модель, построенную в 1922 г. советским ученым А. А. Фридманом на основе общей теории относительности. [c.409]

Другой выдающийся успех волновой теории был зафиксирован в 1835 г. в связи с публикацией в Трудах Кэмбриджского Философского общества фундаментальной статьи сэра Джорджа Биддела Эйри (директора Кэмбриджской обсерватории), в которой он вывел свое знаменитое выражение, описывающее изображение звезды, видимой через хорошо скорректированный телескоп. Изображение состоит из яркого ядра (называемого с тех пор диском Эйри), окруженного сла-босветящимися кольцами, из которых только первое глаз ощущает как достаточно яркое. [c.247]

Принятая теория разрешающей силы, кратко изложенная в настоящем разделе, особенно применима к прямым визуальным наблюдениям. При других методах наблюдения (например, при фотомегрическом методе) част о удается обнаружить существование двух объектов с угловым расстоянием, значительно меньшим указанного критерием Рэлея. В связи с этим интересно также сравнить разрешающие силы телескопа и звездного интерферометра Майкельсона (см. п. 7.3.6). Если о существовании двух звезд судят по первому исчезновению полос, образованных в интерферометре, и если максимальное расстояние между внешними зеркалами последнего равно d, то, согласно (7.3.42), пользуясь таким прибором, можно обнаружить двойные звезду с угловым расстоянием [c.382]

Результаты всех рассмотренных нами экспериментов соответствовали постулату относительности, однако точность измерений (за исключением эксперимента Айвса, выполненного значительно позже) была недостаточна для учета эффектов второго порядка малости и выше. В таком приближении электронная тесфим Лоренца, основанная на концепции абсолютного эфира, согласовывалась с постулатом относительности. Движение Земли относительно эфира, в соответствии с теорией Лоренца, приводило к эффектам лишь второго порядка малости. Поэтому для решающей экспериментальной проверки справедливости принципа относительности чрезвычайно важно было найти способ измерения этих эффектов. Это было сделано в 1881 г. Май-кельсоном [153, 155], который измерял скорость света с помощью интерферометра, схематически изображенного на рис. 6. Полупрозрачной посеребренной пластиной Р луч света из источника L разделялся на два перпендикулярных луча 1 и 2. Первый луч, пройдя сквозь пластину, отражался зеркалом обратно на эту пластину, где опять частично отражался и попадал в телескоп Т. Второй луч отражался зеркалом Sg и также попадал в телескоп 7, где интерферировал с лучом 1. Если даже аппаратура и покоится относительно эфира, в телескопе и в этом случае должны наблюдаться интерференционные полосы. [c.26]

В связи с этим затронем один вопрос, поставленный в эфирной теории света. Что будет с углом аберрации, если телескоп для его измерения заполнить водой На этот вопрос эфирные теории света давали различный ответ, в зависимости от того, какие предположения вводили они о движении эфира относительно Земли и т. п. Опыт был поставлен Эйри в 1871 г. Оказалось, что при заполнении телескопа водой угол аберрации не изменяется. Объяснение этого результата в теории относительности не представляет затруднений. Для простоты рассуждений обратим направление распространения света, предположив, что источник света помеш,ен в главном фокусе объектива телескопа. Поскольку нет никакого эфира, в системе отсчета, где телескоп покоится, вода или воздух, заполняющие его, а также стекло самого объектива телескопа оптически изотропны. В этой системе отсчета лучи выйдут из телескопа параллельно главной оптической оси, независимо от того, заполнен ли телескоп водой или не заполнен. Для определения угла аберрации надо выполнить переход к движущейся системе отсчета S. Но это можно сделать для волны, уже вышедшей из телескопа. Направление этой волны совершенно не зависит от того, какой средой заполнен сам телескоп. Н аличие телескопа и этой среды на таком переходе никак не отразится. Следовательно, и угол аберрации не будет зависеть от среды, заполняющей телескоп. [c.658]

До сих пор мы рассматривали только монохроматические лучи, т. е. лучи строго одного цвета, обусловленные излучением в одной длине волны л. В зеркалах лучи разных длин иолн отражаются совершенно одинаково. Поэтому все рассун деиия, приведенные выше, достаточны в прибли кепии, описываемом теорией аберраций третьего порядка для чисто, зеркальных систем, которые являются ахроматическими. Но в рефракторах и в зеркально-линзовых системах имеются линзы.-Линзовые элементы используются и в рефлекторах в качестве корректоров, расширяющих полез-йое поле телескопа. Показатели преломления линз различны для лучей разных длин волн. В результате лучи разных длин волн после преломления собираются на разных расстояниях от выбранной плоскости фокусировки (рис. 2.8). Это явление носит название хроматизма положения или продольного хроматизма. [c.38]

Вопрос о проницающей силе телескопа для звезд обстоятельно изучен в работах О. А. Мельникова и А. Н. Геращенко [92], У. Баума [69, 93], И. Боуэна [68, )4], К. Банера [95, 96], Г. Чин-карини [97] и др. Предел разрешения проявленной фотопластинки составляет около 20 мкм, т. е, наименьишй элемент площадки, который может дать информацию, имеет размер около 20 X 2 )мкм . Если на негативе фон имеет среднюю плотность от 0,5 до 1, то такая площадка содержит около 100 зерен серебра. Одпако распределение зереи фона неравномерно, оно случайно и вызывает шум эмульсии. Отдельные сгустки зерен можпо принять за слабые звезды. Из теории случайных процессов известно, что вероятность р флуктуации связана с величиной флуктуации KN соотношением р = ДЛ - Быть уверенным, что зарегистрирована звезда, а не случайный сгусток зерен, можно лишь, если число зерен в изображении значительно, превышает возможную ошибку в распределении зерен фона. [c.108]

Смотреть страницы где упоминается термин ТЕЛЕСКОПЫ 295 ТЕОРИЯ : [c.2] [c.366] [c.132] [c.84] [c.603] [c.311] [c.312] [c.6] [c.18] [c.454] [c.497] [c.383] [c.2] [c.7] [c.51] [c.241] [c.243] [c.247] [c.272] [c.370] [c.419] [c.373] [c.66] [c.67] [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...