Некогерентное освещение

Аналогичная ситуация имеет место при некогерентном освещении правильной структуры, так как и в этом случае разность фаз между дифрагировавшими пучками также непостоянна. При использовании частично когерентного света (например, в случае протяженного источника, находящегося в фокальной [c.290]

Правда, Б грубом приближении, которое оказывается достаточным при решении большинства практических задач, опенки разрешающей силы в обоих случаях (j е. при рассмотрении когерентного или некогерентного освещения) не расходятся очень сильно. С принципиальной же точки зрения чрезвычайно интересно замечание Д. С. Рождественского, впервые предложившего считать освещение объекта в микроскопе частично когерентным. О его работах стоит вспомнить теперь, когда понятие частичной когерентности квазимонохроматической волны получило столь существенное развитие, истоки которого часто связывают лишь с формулировкой теоремы Цернике. [c.339]

Оцените разрешающую силу микроскопа при когерентном и некогерентном освещении объекта. [c.459]

При некогерентном освещении световые колебания от разных участков щели совершаются с различными, случайно распределенными фазами. Интерференции волн от элементарных зон щели в таком случае не происходит. Освещенности, создаваемые элементарными зонами в фокальной плоскости, просто суммируются, а в распределении освещенности по контуру линии не наблюдается дополнительных интерференционных максимумов. Почти некогерентное освещение можно получить с помощью одной конденсорной линзы при четкой фокусировке на щель прибора, когда [c.21]

Зависимость интенсивности в центре изображения щели и его ширины от ширины щели для когерентного и некогерентного освещения иллюстрируется кривыми 1—4 на рис. 6. Различиями в этой зависимости (кривые 3 и 4) объясняется небольшое ухудшение четкости изображения линий на спектрограммах при фокусировке источника света на щель прибора. [c.21]

Получение дифракционной картины от двух круглых апертур, расположенных на расстоянии D друг от друга, во многом аналогично двум щелям. Здесь нет нужды разбирать все подробности. Как показано на рис. 2.4, в, снова мы имеем дифракционную картину одиночной апертуры (в данном случае это картина Эри), умноженную на тот же, что вьппе, член os , т.е. член, который обусловлен расстоянием D между апертурами. Обратите внимание на различие между картинами б и в ш рис. 2.4. Напомним, что картина б представляет результат суммирования по интенсивности двух различных картин Эри, полученных при некогерентном освещении от различных источников. На рис. 2.4, в, где имеется когерентность, происходит суммирование по фазе двух амплитудных картин Эри. [c.39]

В этой главе в общих чертах показаны главные положения фурье-анали-за при формировании оптического изображения и его обработке в условиях когерентного и некогерентного освещения. Они включают как одиночное преобразование Фурье, так и преобразование в сочетании со сверткой и корреляцией. Следует, однако, сразу же привлечь внимание к тому факту, что важность этих положений не ограничивается обработкой данных, имеющих оптическое происхождение. В настоящее время можно привести большое число примеров, когда методы оптической обработки используются для данных, по своей природе не являющихся оптическими. Основная причина кроется в том, что математические операции, которые применяются для большинства оптических систем, часто используются также в системах связи. Оптический аналог весьма привлекателен, поскольку ему свойственно преимущество двумерного представления и параллельной обработки данных. Этот способ во все увеличивающейся степени внедряется в практику в связи с разработкой электронно-оптических устройств сопряжения в сочетании с ЭВМ. Когда по каким-то причинам оптические методы не употребляются, ЭВМ может применяться изолированно в целях использования тех же фундаментальных принципов для цифрового изображения и обработки. [c.84]

Вторая модель формирования изображения, которую мы рассматриваем в разд. 5.2, применима к условиям как когерентного, так и некогерентного освещения. И здесь Рэлей внес важный вклад [51], на этот раз под влиянием более ранних работ Эри и Гельмгольца. Модель представляет изображение как комбинацию картин Эри (или более сложных картин, если присутствуют аберрации), которые оптическая система должна создавать отдельно для света из каждой точки объекта. Если освещение некогерентно, то интенсивности картин Эри, определяемые всеми точками объекта, являются просто аддитивными. Если же оно когерентно, то присутствует интерференция и тогда изображение математически представляет собой комбинацию картин Эри с комплексными амплитудами, Рэлей рассматривал оба предельных случая. При пред- [c.85]

Рис. 5.2. Передаточные функции (некогерентное освещение), а-модуляция отдельного частотного компонента, определяемая величиной В/А б-соответствующий а фазовый сдвиг в-примеры модуляционных передаточных функций (МПФ).

Использование лазера необязательно. Хорошие результаты дает также некогерентное освещение мощной лампой с точечной диафрагмой и широкополосным монохроматическим светофильтром. [c.122]

Это означает, что при диффузном освещении разрешающая способность голограммы, определенная ао Релею, должна быть такой же, как при некогерентном освещении. [c.81]

Рассмотрим принципы обработки изображений оптическими методами с целью улучшения их качества. Будем полагать, что обрабатываемое изображение предварительно зарегистрировано на некотором носителе, т. е. оптическая обработка изображений носит апостериорный характер. Это не означает, конечно, что рассматриваемые алгоритмы обработки нельзя реализовать в реальном времени (при наличии соответствующей элементной базы), однако анализ обработки фотоизображений удобен в методическом отношении и, кроме того, значительное число практических применений метода пространственной фильтрации связано с необходимостью обработки именно фотоизображений, получаемых при некогерентном освещении. [c.244]

Как известно [13], распределение интенсивности в сформированном оптической системой изображении i( , v) при использовании некогерентного освещения представ- [c.244]

Результаты расчетов, выполненных в этом параграфе, позволяют сделать вывод о весьма существенном изменении формы АК реального ИФП с параболическим дефектом зеркал при освещении его пространственно-когерентным светом по сравнению с АК идеального ИФП, а также и по сравнению с АК такого же ИФП при пространственно-некогерентном освещении. [c.83]

Эту формулу, как и ранее приведенное выражение (3.10), можно получить, если использовать зависимость, связывающую АК реального ИФП (при любом виде дефектов) при некогерентном освещении и АК того же ИФП при когерентном освещении [c.84]

Определим в качестве примера параметры АК ИФП с взаимно наклоненными зеркалами, освещаемого когерентным светом. Пусть параметр 2 = гД = 0,05, где Я2 — максимальная амплитуда клина, коэффициенты отражения и поглощения зеркал R = 0,93 6 = 0,02 и, таким образом, параметр 02 = 2/60 = = 4,328. Расчет АК такого ИФП при некогерентном освещении был приведен ранее в п. 1.3. Пропускание реального ИФП в [c.85]

Для реального ИФП с малым взаимным наклоном зеркал при пространственно-некогерентном освещении контур интерференционной полосы определяется формулой [c.97]

АК ИФП, для которого основным дефектом является параболический дефект круглых зеркал, при когерентном и некогерентном освещениях (табл. П1, П4), а также наблюдаемый с таким ИФП контур спектральной линии (табл. П6). [c.141]

АК ИФП, зеркала которого ограничены прямоугольной апертурой и имеют наклон относительно друг друга, при когерентном и некогерентном освещениях зеркал (табл. П1, П4), а также наблюдаемый с ним контур спектральной линии (табл. П6). [c.141]

АК ИФП, зеркала которого обладают одновременно параболическим дефектом и клином, при некогерентном освещении (табл. П2), а также наблюдаемый с помощью такого ИФП контур спектральной линии (табл. П7). [c.141]

АК ИФП, круглые зеркала которого имеют отклонения от плоскости по случайному закону и одновременно с этим обладают клином и параболическим дефектом, при некогерентном освещении (табл. П7). [c.142]

АК ИФП, зеркала которого имеют прямоугольную входную апертуру и имеют отклонения от плоскости по случайному закону, при некогерентном освещении (табл. П6). [c.142]

В связи с ограниченным объемом предлагаемых таблиц мы не приводим результатов расчетов вида интерференционной картины для случая конечной временной когерентности падающего на ИФП излучения (см. подробно об этом п. 3.3). Но в этом случае формулы для расчета наблюдаемой интерференционной картины содержат конечное число простых слагаемых и расчет легко может быть выполнен. Все формулы, по которым рассчитывались. таблицы для пространственно-когерентного и некогерентного освещений ИФП, приведены в гл. 1—3. [c.146]

Таким образом, случай когерентного освещения подобен случаю некогерентного освещения при условии выполнения суммирования изображений различных точек объекта по комплексным амплитудам, а не по освещенностям. [c.66]

Таким образом, в главных максимумах амплитуда в N раз, а интенсивность в раз больше, чем дает в соответствующем направлении одна щель. Если бы интерферировали волны, прошедшие через N некогерентно освещенных щелей, то интенсивность возросла бы только в N раз, т. е. была бы в N раз меньше, чем при интерференции когерентных пучков, обусловленных решеткой. Кроме того, в случае решетки отдельные яркие главные максимумы разделены темными областями, а при N некогерентно освещенных щелях мы имели бы Л -кратное наложение сравнительно широкрй дифракционной картины от одной щели (ср. с пунктирной кривой рис. 9.11, где N = 2). Формула (46.1) показывает, что в выражение [c.200]

Сказанное подтверждается расчетами, проведенными в 22, согласно которым размер области когерентности в плоскости освещаемого объекта есть 2/ ог = где 6 — угловые размеры источника. Если 24ог меньше минимально разрешаемого интервала й, то мы имеем дело с некогерентным освещением в противоположном случае 21 = Х % й разрешаемое расстояние находится внутри области когерентности, и освещение следует считать когерентным. Следовательно, и при таком способе рассуждений мы приходим к сделанным выше заключениям. [c.355]

Так как выражение (29) по аналогии с выражением (25) описьтает связь между входным и выходным игналами пространственно инвариантной оптической системы, то оно приставляет собой одно из возможных модельных представлений оптической системы при некогерентном освещении и лежит в основе частотного описания когерентной системы. [c.50]

Оптические сигналы, которые не вписываются в рамки рассмотренных ранее случаев,- это фоновь е оптические сигналы, имеющие случайный характер. Так как излучение фона некогерентно, то при преобразовании фона оптической системой последнюю можно рассматривать как систему с некогерентным освещением. [c.54]

Рис. 5.1. Функция рассеяния и передаточная функция. Схема функциональных связей при некогерентном освещении. (Т-преобразование Фурье ФРИ-функция распределения интенсивности ЧСРИ-частотный спектр распределения интенсивности ФРТ-функция рассеяния точки ОПФ-оптическая передаточная функция -свертка х -умножение.)

Выходную диафрагму при расходимости лазерного пучка порядка угловых минут и меньше можно считать малой. В случае диафрагмы конечных размеров различия АК ИФП при коге-)ентном и некогерентном освещениях рассмотрены в работе 47] (сам ИФП предполагался идеальным). [c.79]

Построенный no формуле (3.5) AK приведен на рис. 25. Для сравнения на этом же рисунке приведен АК ИФП при параболическом дефекте зеркал и пространственно-некогерентном освещении. Из рис. 25 видно, что при достаточно большом коэффициенте отражения зеркал и дефекте ( i л 0,04) вид АК напоминает контур слегка самообращенной линии. Положение (рис. 25) максимального значения АК (мы, как всегда, приводим здесь АК в единицах пропускания в максимуме интерференционной картины идеального ИФП) может быть получено [c.80]

Рассмотрим в качестве примера АК реального ИФП при параболическом дефекте зеркал и когерентном освеш,ении, если зеркала интерферометра имеют коэффициент отражения R = = 0,9, коэффициент поглош,ения е = 0,03 и параметр 0j = = ai/6o = 2, т. е. ai == 0,0336. Такими же параметрами мы пользовались при рассмотрении АК при некогерентном освещении в п. 1.2, что позволяет сравнить АК реального ИФП при когерентном и некогерентном освещениях. Пропускание в мадсимуме интерференционной картины реального ИФП в единицах мак- [c.82]

Примеры АК ИФП с клином между зеркалами при когерентном освещении даны на рис. 26, гдедля сравнения приведена и функция Эри. В приложении для 0,75 0,95 при 2 = = 0,01- 0,05 имеются таблицы АК (табл. П5). Из рис. 26 и таблиц видно, что интерференционная картина ИФП с клином в когерентном свете значительно отличается как от интерференционной картины идеального ИФП, так и от интерференционной картины того же ИФП при некогерентном освещении. А именно, уменьшается максимальное пропускание, контрастность, увеличивается полуширина АК- [c.85]

Tmix — 0,3254)- Пропускание в минимуме интерференционной картины (в единицах пропуокания идеального ИФП в максимуме интерференционной картины) составляет rnln(tt2)— 1,316 X X 10 [формула (3.17)], что практически совпадает с аналогичным значением при некогерентном освещении /min(a2) = = 1,324-10 . Полуширину АК ИФП в случае когерентного освещения можно легко получить, если построить АК в окрестности [c.86]

АК ИФП, основным дефектом круглых зеркал которого является клин или синусоидальный дефект зеркал, при когерентном и некогерентном освещениях (табл. П2, П5), а также на блюдаемый с ним контур спектральной линии (табл. П7). [c.141]

При некогерентном освещении график Yo(ai) построим для сравнения двумя способами 1) рассчитаем Yo( i) по точной формуле (1.27) и 2) применим снова интерполяционную формулу (3), используя данные из табл. П1, Для 1 = 0,05, например, сравнение, расчета по формуле (3) Yo( i) =0,052 с вычисленным по точной формуле (1.27) значением Yo( i) = 0,051 позволяет нам оценить точность интерполяции. Зависимость yo( i) для некогереит-ного освещения дана на графике пунктирной линией (рис. 49,0). Из рис. 49, а видно, что различие в полуширинах АК при когерентном и некогерентном освещениях достигает 20% при дефекте Л/20, а уже при Oi = 0,02 полуширина АК (и при пространственно-когерентном, и при некогерентном освещениях) примерно в два раза отличаются от полуширины АК идеального ИФП. [c.146]

На рнс. 143 показана схема растровой съемки кинофильма с трехмерным изображением при некогерентном освещении с помо- [c.268]

Передача пространственных частог при некогерентном освещении [c.58]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...