Размытия функция

Понятно, что степень размытия функции будет определять степень разупорядоченности объекта в целом. [c.205]

В 2 и 8 всюду неявно подразумевалось, что используется источник монохроматического излучения. При использовании источника белого излучения соотношение (46) следовало бы усреднить по различным длинам волн падающего света (я неявно зависит от ). Еще более усложнило бы дело различное эффективное поглощение в образце для различных длин волн. Результирующий эффект состоял бы в размытии функции распределения, что сделало бы невозможным всякое однозначное обратное Преобразование Фурье. [c.42]

Другое упрощающее предположение состоит в том, что каждая молекула считается идеально твердой и аксиально симметричной, наподобие эллипсоида или гантели. Для статистического описания жидкости, состоящей из таких молекул, надо знать функции распределения относительных ориентаций осей дв х или большего числа молекул в любой данной пространственной конфигурации. Явно, что это гораздо более слон ная геометрическая задача, нежели расчет радиальной функции распределения g (Н) для сферических атомов. Лучшее, что здесь можно сделать,— это написать кластерные интегралы для нескольких вириальных коэффициентов и вычислить их либо для типичных мягких меж-молекулярных сил [128—130], либо для модели твердых гантелей [131, 132]. Ни один из расчетов не годится для системы, плотность которой сравнима с плотностью жидкости. Однако похоже на то, что основной эффект анизотропии и вращения молекул состоит в уширении и размытии функции распределения в пространстве координат так, как если бы молекулы были просто большими мягкими сферами. [c.124]

Из уравнения (11.62) следует, что при обтекании полубесконечной пластины скорость жидкости распределена в области б > 2 б// по логарифмическому закону однако, в отличие от рассмотренного ранее случая бесконечной пластины, величины ш и 6/7, входящие в выражение для не постоянны, а представляют собой функции х. Вблизи внешней границы турбулентного пограничного слоя, т. е. при г, близких к б, в выражение для помимо логарифмического члена входят члены, пропорциональные г в степени выше второй, т. е. распределение скоростей приобретает сложный характер. Вследствие этого внешняя граница турбулентного пограничного слоя оказывается размытой. [c.411]

Определив решение при t=r в соответствии с уравнением (6.5), подвергнем его сглаживанию, примем полученную таким образом функцию за начальную, сделаем в соответствии с уравнением (6.5) еще один шаг по времени, снова произведем сглаживание и т. д. Управляя сглаживанием с помощью параметра е, можно получить приблизительное равновесие между увеличением крутизны профиля в силу внутренних свойств уравнения (6.5) и сглаживанием, действующим в противоположном направлении. При этом ударная волна заменится непрерывной размытой волной, что даст возможность использовать сеточные аппроксимации. [c.156]

Поправка Рэлея повышает порядок уравнения до четвертого, линии t X уже не служат характеристиками уравнения (13.7.2), поэтому распространение сильных разрывов вдоль характеристик теперь оказывается невозможным. Очевидно, что перемещение и не может быть разрывным, сильным разрывом в нашем случае будет разрыв деформации е — ди/дх или скорости V = du/dt. Вследствие линейности (13.7.2) и постоянства коэффициентов как деформация, так и скорость удовлетворяют тому же самому уравнению, поэтому в дальнейшем мы будем рассматривать это уравнение, в котором и заменено через v. Если граничное условие на конце, например, полубесконечного стержня задано как ступенчато изменяющаяся функция от времени, в плоскости х, t мы уже не получим разрывного решения, разрыв будет размываться. Заметим, что в уравнении (13.7.2) имеется малый параметр при старшей производной. Если длина волны L значительно больше, чем г, то дифференцирование по х эквивалентно по порядку делению на L, и безразмерный малый параметр (f/L) появляется явным и очевидным образом. Для исследования размытия фронтов мы поступим иным образом. Перейдем от переменных ж и к характеристическим переменным обычной задачи о продольных волнах [c.451]

Из этого уравнения можно сделать немедленно качественный вывод о размере области размытия фронта, который был задан при х = О как разрывная функция времени. Оценим протяженность этой области линейным размером d. Сравнивая порядки величин двух членов уравнения (13.8.1), по- [c.451]

Каждая из функций Бесселя (z) в этом уравнении имеет главный максимум на частоте. v=A(u/2m и асимптотически затухает. Ширина полосы частотно-модулированного сигнала приближенно равна удвоенной девиации частоты 2Дш. Для текстильных машин, у которых основные механизмы работают с частотами вращения в пределах 500—600 об/мин, частотная модуляция при анализе, как правило, существенно не проявляется. Считая основную несущую частоту равной / =100 Гц и принимая наибольшую неравномерность хода машины 6% [2], получим в соответствии с изложенным Д/=6 Гц. Такая размытость спектра даже яри узкополосном анализе с шириной полосы Д/ =10 Гц на характере спектра не сказывается [7]. [c.74]

Экспериментальные результаты по смещению частоты резонансного поглощения в зависимости от размера наночастиц также противоречивы. В работах [389—391] при уменьшении размера частиц Ag от 10 до 1 нм наблюдали сильное красное смещение пика поглощения, тогда как для частиц Ag и Аи диаметром 2,5—10,0 нм такой зависимости не отмечено [392—394]. Голубое смещение пика поглощения наночастиц Ag при уменьшении их размера до 1—2 нм установлено в [379, 383, 384, 395]. В [396, 397] показано, что в зависимости от степени размытия электронного облака по поверхности частицы могут наблюдаться как голубое, так и красное смещение для перехода от одного эффекта к другому достаточно незначительного изменения размера области диффузного размытия электронов. Согласно [396, 397], ширина полосы поглощения света представляет собой сложную функцию размера частиц и достигает максимума вблизи d , l нм. [c.111]

Чтобы обеспечить аналогию между этим новым сценарием и дифракцией, на рис. 4.7, а представлены прямоугольная функция и преобразование от нее, обозначенные теперь в соответствии с новой переменной. Однако, как мы уже знаем, основная компонента прямоугольной функции не периодическая (т.е. нулевой частоты) с постоянной амплитудой, вследствие чего функция полностью положительна. Более подходящим примером для рассмотрения световых волн является пара преобразований на рис. 4,7,6. Здесь показана чистая синусоидальная волна с частотой Vi, представленная в виде цуга конечной продолжительности и длины. Она имеет амплитудно-частотное распределение, размытое около V] так, что суммирование дает группу волн (или волновой пакет), которая представляет собой профиль в пределах цуга, но суммарная амплитуда равна нулю с любой стороны от него. Если цуг длинный, то частотное размытие невелико и наоборот, т. е. взаимосвязь здесь такая же, как в случае с парой пространственного преобразования Фурье. Строго говоря, монохроматический свет предполагает наличие цугов бесконечной длины, но это условие физически не выполнимо, поскольку свет излучается атомами дискретно, в виде фотонов в результате все спектральные линии имеют конечную ширину. Если на рис, 4.7, б ширина частотного распределения взята в основном в пределах Vi + 5v, то мы имеем [c.77]

Изложим общую методологию прогнозирования остаточного ресурса [12]. Связь между процессами w ( ) и и (О проиллюстрирована на рис. 7.2, а. Если соотношение (7.2) вероятностное, то каждому измеряемому значению соответствует некоторое случайное (размытое) множество значений и. Переход из пространства W в пространство 1У выполним с помощью условной плотности вероятности р [и (7ft) I w(7fj]. Следующий шаг — поиск апостериорной функции надежности, соответствующей фиксированным значениям и (Г ,) процесса и (t) на множестве Т - [c.269]

Рассмотрим ситуацию, когда превалируют геометрические аберрации каждой из преломляющих поверхностей. Поскольку неустранимая дефокусировка в этом случае мала по сравнению с аберрационным размытием, то координаты 6ps пересечения луча, идущего из точки Гу(ру, Zy) нелинейного кристалла, с плоскостью Zs = Zso определяются в основном pv и практически не зависят от Zr (рис. 3.3). Если выполнены условия (3.5), в которых фаза (3.2)—линейная функция Zy, то нетрудно убедиться, что формула (3.6), а при 5 /zсферической аберрацией, определяется выражением [c.70]

Метод формирования голографического изображения по доплеровскому разбросу частоты используется главным образом при получении голограмм вращающихся объектов. Объект освещается лазерным светом, и его изображение с помощью телескопа формируется на голографической пленке. Обусловленный вращением объекта доплеровский сдвиг частоты используется для кодирования сигнала по времени. Свет, рассеянный поверхностью объекта, в любом данном направлении имеет определенную несущую частоту для данного пути освещения и пути наблюдения. Следовательно, опорный пучок имеет сдвиг временной частоты, который соответствует доплеровскому сдвигу частоты в каждом отдельном направлении. Иными словами, свойство временной фильтрации голограммы преобразует функцию размытия временного канала в пространственную функцию размытия. Ширина этой пространственной функции размытия определяется временными переменными. Изображение с такой голограммы восстанавливается обычными способами. [c.352]

Фотографические изображения, искаженные случайно (из-за перемещений, плохой фокусировки, турбулентности и т. п.) или намеренно (например, кодирование изображений при специальной обработке или синтезирование изображений), можно подвергнуть обработке и улучшить их качество. Обозначая функцию размытия, или импульсный отклик, через h x, у), искаженное изображение g(x, у ) можно записать в виде [c.595]

В [221, 222] показано, что в зависимости от степени размытия электронного облака по поверхности частицы может наблюдаться как голубое, так и красное смеш ение для перехода от одного эффекта к другому достаточно незначительного изменения размера области диффузного размытия электронов. Согласно [221, 222] ширина полосы поглош ения света является сложной функцией размера частиц и достигает максимума вблизи б 1,1 нм. [c.125]

Рис. 3.3. Функции радиального распределения плотности в натрии парабола изображает распределение для непрерывной среды осциллирующая кривая — в жидком натрии при 100°С, найденные экспериментально по интенсивности рентгеновского рассеяния размытые максимумы указывают на ближний порядок дискретные пики, изображенные в нижней части рисунка, показывают распределение плотности в кристалле натрия — ОЦК структура положения пиков определяют радиусы координационных сфер. Высоты пиков — координационные числа

Рис. 3.3. <a href="/info/739455">Функции радиального распределения</a> плотности в натрии парабола изображает распределение для <a href="/info/7000">непрерывной среды</a> осциллирующая кривая — в жидком натрии при 100°С, найденные экспериментально по <a href="/info/14638">интенсивности рентгеновского рассеяния</a> размытые максимумы указывают на <a href="/info/1445">ближний порядок</a> дискретные пики, изображенные в нижней части рисунка, показывают <a href="/info/16730">распределение плотности</a> в кристалле натрия — ОЦК структура положения пиков определяют радиусы координационных сфер. Высоты пиков — координационные числа

Электроды выполняют две функции. Они отсекают от пучка ионы, уходящие в стороны, благодаря чему пучок получается узким и параллельным. Это имеет большое значение для улучшения качества получаемого спектра при непараллельном пучке ионов спектр представлял бы собой размытые полосы, которые нельзя было бы использовать для определения масс отдельных ионов. Вторым назначением электродов является ускорение ионов и придание [c.84]

Известно, что физическая ширина рентгеновских линий функционально зависит от нескольких переменных (см. гл. П1). Есть основания полагать, что составляющие f>(hki) сложно зависят от внешних условий контактного взаимодействия металлических поверхностей в присутствии активных смазочных сред. В связи с этим выделены некоторые факторы, приводящие к размытию линий на рентгенограмме чистого металла методом Холла определены средний размер блоков мозаики и микродеформаций кристаллической решетки. Интенсивность износа в функции е- V2 и т) /2 (рис. 51) иллюстрирует принципиально разный характер. взаимосвязи интенсивности износа и параметров субструктуры деформированного при трении металла среднего размера блоков е и микродеформаций т]. В функции г не выявлено явной зависимости максимальному износу в смазке ВНИИ НП— 293 и минимальному при трении в среде глицерина (избирательный перенос) соответствует примерно одинаковый уровень микроискажений. Остальные точки на координатной сетке /—т] расположены хаотично. [c.132]

Если в структуре были нарушения первого рода, то функция распределения ху) вследствие наличия дальнего порядка будет идеально периодичной, но ее пики будут размытыми (рис. 67, а). Если в структуре возникают нарушения второго рода,то У ху) имеет вид, показанный на рис.67,б. В функции распределения второго [c.95]

На рис. 102 приведены схемы, иллюстрирующие, как происходит такое размытие для приведенного выше гипотетического примера [28]. На рис. 102,а нанесены точки, определяющие номера бесселевых функций на слоевых номера I нри р/д=7/2. Семейство [c.152]

Эта функция показана на рис. 124 (N = 5) (ср. рис. 120, б). Если исходная функция распределения была задана как набор некоторых размытых пиков или как непрерывная функция, то искажения первого рода в ней можно учесть, образуя свертку ее во всех точках, кроме г = О, с функцией гх (г). [c.198]

Размытие пиков функции распределения можно характеризовать величиной среднего квадратичного отклонения. Для первого [c.207]

Величина (/ 1, а значит и свойства функции Z X), определяются видом Н- х) и главным образом размытием этой функции, которое характеризуется ее средним квадратичным отклонением (51). Мы уже указывали, что функция Н х) в общем случае должна иметь асимметричный характер иметь более крутой спад в направлении к началу координат — направлении сближения структурных единиц и быть более пологой в направлении от начала координат — направлении удаления. В первом приближении для анализа свойств Н х) и Р Х) можно пренебречь этой асимметрией [c.211]

Если при Л з О функция 21(8) описывала бы систему идеальных плоскостей, перпендикулярных а, то при Д з О эти плоскости размываются с увеличением координаты 2, причем в направлении размытие не возрастает, поскольку от этой координаты в нашем случае 21(8) не зависит. Схема строения 21(8) показана на рис. 163,а. Совершенно аналогично построена функция [c.263]

Радноннтерферометр 58, 60 Разброс длин воли ПО Размытия функция 39. 40 Распределение рассеивающей способности 118, 129 [c.423]

В первом хметоде, иредложеином Блохом, для построения волновых функций системы электронов в кристалле исходят из функций для отдельных атомов (приближение сильно связанных электронов). Перекрытие волновых функций, соответствующих двум соседним ионам, приводит к тому, что в кристалле дискретные энергетические уровни отдельных атомов размываются в широкие полосы, ширина которых зависит от того, в какой степени перекрываются волновые функции соседних ионов. Так, полосы или зоны, соответствующие внутренним электронам атома, размыты очень слабо, тогда как зоны, соответствующие основным и возбужденным состояниям валентных электронов, имеют такую ширину, что могут даже перекрываться. В случае неперекрывающихся соседних зон между ними имеется зона запрещенных значений энергии. [c.324]

И е (особые точки в плоскости Vip, в которой ое является сепаратрисой), нужно исследовать поведение решения в малой окрестности начальной точки о. Пример такого аналитического исследования, основанного на линеаризацпи системы дифференциальных уравнений в малой окрестности точки о и позволяющего выйти па особой точки о вдоль искомой сепаратрисы, дан в 3—5 и 10 гл. G применительно к исследованию структуры ударных волн в жидкости с пузырьками газа. Интегральную кривую ое можно найти и численно с помощью пристрелки по двум параметрам по следующей схеме. Так как л не входит в правые части дифференциальных уравнений (4.4.15), интегральные кривые допускают произвольное смещение вдоль оси х. Поэтому фиксируем для х/ = 0 некоторое v,f, такое, что 1г 1/1 < va и Vif мало отличается от Va (для размытой волны индекс / внизу относится к начальной точке интегрирования, в которой производится пристрелка). Далее при фиксированном Vtf подбираем такие Mif и Pf (как указано в обсуждении после (4.4.17), остальные искомые функции однозначно определяются по значениям Vif, Pf при этом Мг И Pf ДОЛЖНЫ быть такими, чтобы v i < 1 2/1 < 1 о1), чтобы интегральная кривая с этими граничными условиями в точке Xf имела при х оа ъ качестве предела начальное состояние. [c.345]

Что же касается третьей функции, реализуемой в АСНИ, САПР и АСТПП, то границы, разделяющие творческую деятельность от рутинной, не творческой, очень размыты и диалектически изменчивы. Естественно ожидать, что по мере развития вычислительной техники и связанных с ней систем искусственного интеллекта все большая часть труда, требующего творческого участия человека, будет формализовываться и передаваться ЭВМ. На современном этапе развития ИНПК АСНИ, САПР и АСТПП работают обычно в режиме диалога между человеком и ЭВМ. На практике это реализуется с помощью автоматизированных рабочих мест (АРМ) научных сотрудников, конструкторов и технологов. Перечисленные АРМы органически входят в состав АСНИ, САПР и АСТПП и связаны с соответствующими конструкторско-технологическими банками данных и знаний. [c.9]

Эти выражения описывают распределения амплитуд в изображении сечения восстанавливающего пучка плоскостью восстановленного изображения н представляют собой первое—френелевский образ растра, а второе — френелевский образ корреляционной функции объекта. От аналогичных выражений (1,2,31), (1.2,32) их отличает наличие размытой растровой структурЫ1 п влияния апертурной характернстикп голографической телевизионной системы. [c.185]

Наличие боковых максимумов sin -функции накладывает ограничение на разрешение полученного изображения, чем обуславливается их размытость, которая может быть устранена [c.78]

В общем случае свертка (Т Т ) не равнадельта-функции, если только источник не обладает двукратной симметрией вращения относительно оптической оси (рис. 2 гл. 7). Таким образом, необходимо четко различать обычно полезную функцию автокорреляции источника (Гз Ts) от не всегда полезной свертки Т Та). Это различие иллюстрирует рис. 28, а. Верхнее изображение получается при помощи операции корреляции, и поэтому его размытие удается компенсировать. Нижнему изображению соответствует операция свертки, и оно остается размытым. [c.155]

Размазка 437 Размытого слоя режим 422 Распределения функция од1ючастич-пая 43—45, 65, 66, 78, 99, 118, 451 [c.490]

Если цепные молекулы связаны в жесткие слои, то лишь одна из функций Hi и Яа, например Я , сохраняет свой вид, другая — Яа обращается в б-функцию. Тогда на рис. 170 лишь одна система плоскостей (А = onst) сохранит свой расплывающийся вид, другая же к = onst) станет идеальной, резкой системой. В этом случае стержни кк обратного пространства примут вид плоских лент , тянущихся вдоль Z и параллельных своими плоскостями направлению X (рис. 173). Вращение такой обратной решетки вокруг оси с даст сложную картину налагающихся друг на друга резких и размытых рефлексов, причем, как и во всех случаях нарушений сетки, эта картина должна быть одинакова в смысле резкости или размытия рефлексов по всем слоевым. Интенсивности же вследствие различия будут разными. [c.273]

Хоземан [V,8] сделал примерную оценку вида функции и по рентгенограммам а- и -кератина и некоторых других веществ, пайдя на них границы перехода функций Zg(S) и (S) от резких рефлексов к размытым и используя соотношения (52), (56), (59). [c.283]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...