СРЗ-А-М1, внешний вид внешний вид

Рассмотренный далее вид ненормальности, вызванный чрезмерным влиянием внешних факторов, до сих пор, насколько известно автору, недостаточно освещен в литературе, несмотря на его распространенность и иногда весьма сильное воздействие на распределение признака качества в сменной и технологической партии продукции. Надо добавить, что влияние внешних факторов резко усложняет математическую модель, как общепринятую, так и положенную в основу расчетов, изложенных в данной книге. Перед автором был выбор — или с самого начала усложнить модель, включив понятие и связи воздействия внешних факторов, или выделить весь вопрос, рассматривая только чрезмерное влияние внешних факторов как ненормальность. Попытка пойти по первому пути привела не только к большим осложнениям, но и к такому отрыву математической модели от обычных представлений, при которых читатель едва ли смог бы разобраться в основных понятиях и методах, которым посвящена книга. Поэтому избран второй путь, а именно, те осложнения, которые вносят в математическую модель внешние факторы, выделены в параграф, посвященный соответствующему виду ненормальностей. [c.214]

Так как внешний отчет не является частью теку шей конфигурации (хотя и очень тесно с ней связан), процедура его сохранения отличается от процедуры сохранения изменений, описанной и. Сохранение конфигурации на стр. 93. Для сохранения внешнего отчета необходимо использовать пункт Сохранить или Сохранить как... из меню Файл главного меню Конфигуратора. В стандартном диалоге сохранения файла выберите тип файла Внешний отчет (обработка) (. ег1) и введите имя для сохраняемого внешнего отчета. [c.209]

Мы хотим найти решение уравнения (14) для установившегося состояния. Установившееся состояние — это движение, совершаемое осциллятором под влиянием гармонической внешней силы, которая действует в течение значительно большего времени, чем постоянная времени т. В этом случае переходный процесс, который описывает поведение системы в течение интервала времени, равного нескольким т после момента приложения внешней силы, уже закончился, и осциллятор совершает гармонические колебания с частотой вынуждающей силы ю. При этом движении амплитуда колебаний пропорциональна амплитуде внешней силы, а фазовая постоянная определенным образом связана с фазовой постоянной внешней силы. [c.106]

Понятие внешних н внутренних сил относительно. Так, например, если мы рассматриваем движение воздуха в атмосфере и Земли вместе, то сила тяжести воздуха — внутренняя сила. Если же рассматриваем движение только воздуха, то сила тяжести — внешняя. Если рассматривается движение материального тела и электромагнитного ноля, то электромагнитные силы — внутренние если же рассматривается движение только материального тела, то поле является внешним по отношению к нему агентом, и электромагнитные силы — внешние. [c.135]

F. Определение сил, действующих на различные звенья механизма прп его движении, может быть сделано в том случае, если известны законы движения всех звеньев механизма и известны внешние силы, приложенные к механизму. Поэтому общую задачу динамического расчета и проектирования новых механизмов и машин конструктор обычно расчленяет на две части. Сначала он задается приближенным законом движения входного звена механизма и внешними силами, на него действующими, определяет все необходимые расчетные усилия и по ним подбирает необходимые размеры, массы и моменты инерции звеньев. Это — первая часть задачи. После этого конструктор приступает к решению второй части задачи, а именно, к исследованию вопроса об истинном движении спроектированного механизма, к которому приложены различные действующие на него силы. Определив истинный закон движения механизма, конструктор вносит в ранее проведенный расчет все необходимые исправления и добавления. [c.205]

По форме связей между выходными, внутренними и внешними параметрами при обработке или сборке изделий различают модели в виде систем уравнений (алгоритмические модели) и модели в виде явных зависимостей (например, параметров точности от режимов резания) выходных параметров от внутренних и внешних (аналитические модели). [c.77]

Обозначим количества выходных, внутренних и внешних параметров через т, п, I, а векторы этих параметров соответственно через У=(г/,, г/2,. .., н, ), Х= (хь Хг,. .., Хп), 0.= Я, Р2, , V )- Очевидно, что свойства системы зависят от внутренних и внешних параметров, т. е. имеет место функциональная зависимость [c.22]

Более полное представление об изменении основных характеристик исследуемой системы можно получить из представленных на рис. 6.15 данных для этого же образца. Здесь изображенный на рис. 6.14 переходный процесс выглядит в виде скачка всех рассмотренных параметров при постоянной плотности теплового потока qjq =1,13 (нормирующая величина q" рассчитывается из соотношения q" = G(i - to). Слева от значения qlq = 1,13 расположена область режимов с кипящей пленкой, справа — с полностью сухой внешней поверхностью. Здесь отчетливо видно, что в режимах с кипящей пленкой при значительном увеличении тепловой нагрузки все остальные параметры системы остаются практически постоянными, затем они испытывают скачкообразное изменение в режиме высыхания внешней поверхности и далее быстро возрастают при незначительном увеличении тепловой нагрузки в режимах с полностью сухой поверхностью. Вертикальными стрелками указано направление изменения параметров в переходном процессе, например точки а, с соответствуют температуре внешней поверхности и перепаду давлений на стенке в начале переходного процесса г = О (см. рис. 6.14, точки в, с), [c.148]

Представление об особенностях внешним и внутренним зацеплением дают графики, приведенные на рис. 16.5 а — функций положения Xs Pi) и кинематических передаточных функций б — скорости и в — ускорения Е /о), выходного звена. Черные линии относятся к внешнему зацеплению, а красные - к внутреннему зацеплению. [c.442]

К стержню приложены внешние силы вес стержня G и реакции плоскостей Лп и /Vb- Работа сил Л д и No равна нулю, так как каждая из этих сил перпендикулярна к скорости ее точки приложения. Сумма работ внешних сил содержит только работу силы тяжести, определяемую по формуле (61.1) [c.189]

Величина Ж в (19.17) определяется не только внешним магнитным полем, но и всегда имеющимся остаточным магнетизмом вещества. Помимо электронных магнитных моментов, от которых зависит парамагнетизм, существуют магнитные моменты на разных уровнях организации материи, вплоть до элементарных частиц. Поэтому поле в веществе, строго говоря, никогда не равно нулю. Но при конечном Ж уменьшение Т приводит к возрастанию параметра разложения функции Jt в ряд, и при низкой температуре ограничение одним членом ряда становится необоснованным. Внешне это выражается в зависимости постоянной А в (19.17) от температуры. Разбавление парамагнетика понижает температуру, при которой наблюдается конденсация магнитного газа , но из-за существования, например, спиновых магнитных моментов атомных ядер не может снизить уровень остаточного магнетизма до нуля. [c.164]

Одна и та же сила может быть внешней или внутренней в зависимости от того, какие тела мы включили в систему материальных точек. Так, например, давление пара на поршень паровой машины является внешней силой по отношению к поршню и внутренней силой по отношению ко всей паровой машине. Другой пример велосипедист давит ногой на педаль велосипеда если за материальную систему принят велосипед, то сила эта внешняя, если же за систему принят велосипед вместе с велосипедистом, то та же сила — внутренняя. [c.255]

Интеграл количеств движения. В частном Если сумма проекций всех случае, если сумма проекций всех внешних внешних сил системы на ка- системы на какую-либо ОСЬ, например [c.298]

Пусть человек стоит на абсолютно гладкой горизонтальной плоскости вблизи скрепленного с этой плоскостью тела. Так как на человека не действуют внешние силы в горизонтальном направлении, то внутренними силами он не может вывести из равновесия в этом направлении свой центр масс. Но человек может оттолкнуться рукой от препятствия, т. е. внутренними силами вызвать внешнюю силу реакций препятствия и, таким образом, вызвать движение своего центра масс в горизонтальном направлении. [c.265]

Пусть человек стоит на абсолютно гладкой горизонтальной плоскости вблизи скрепленного с этой плоскостью тела. Так как на чел века не действуют внешние силы в горизонтальном направлении, то внутренними силами он не может вывести из равновесия в этом направлении свой центр масс. Но человек может оттолкнуться рукой от препятствия, т. е. внутренними силами вызвать внешнюю силу реакций препятствия и таким образом вызвать движение своего центра масс в горизонтальном направлении. Все, что движется по Земле, летает в воздухе, плавает по воде, совершает это с помощью внутренних сил, создавая внешние силы трения на твердых поверхностях внешних тел, отталкиваясь от воздуха или воды. [c.292]

Движение звеньев механизма происходит под влиянием действующих на них сил. Их величины, характер воздействия и точки приложения циклически изменяются по трем основным причинам изменение нагрузок сопротивления как на рабочем органе, так и в самом механизме изменение движущих сил, обусловленных процессами, происходящими в двигателе машины изменение положения звеньев за цикл работы механизма. Совокупное изменение условий нагружения приводит к ускорениям или замедлениям движения звеньев, что вызывает инерционные воздействия на них и, как следствие,— изменение скоростей. Следован ел ьно, кинематические параметры звеньев — функции внешних сил. Они зависят от масс звеньев и их распределения по ним с учетом конкретной формы и размеров. Задача определения закона движения звеньев о определенной геометрической формой, размерами и массой при известных внешних силах и моментах сил и законов их изменения во времени решается на основе обидах принципов теоретической механики и называется динамическим расчетом. [c.278]

Величину A называют дополнительной работой внешних сил, а П — дополнительной энергией. Уравнение (6.48) выражает принцип дополнительной энергии по сравнению с различными системами напряжений, которые удовлетворяют уравнениям равновесия внутри тела и на той части граничной поверхности, где заданы внешние силы, истинное напряженное состояние, удовлетворяющее уравнениям совместности, отличается тем, что для него дополнительная энергия П имеет стационарное значение. В условиях устойчивого равновесия величина П минимальна. [c.125]

Таблица Менделеева содержит смесь горизонтальных рядов, т.е. семь периодов и восемь вертикальных рядов, названных группами. К периодически изменяющимся свойствам, которые определяются внешними электронными оболочками, относятся наряду с химическими свойствами также атомный объем, напряжение ионизации, температура плавления, коэффициент расширения, строение оптических спектров и др. Элементы, расположенные в одном вертикальном столбце, обладают близкими свойствами при перемещении в направлении горизонтального ряда свойства элементов постоянно изменяются, но характер их изменения повторяется в следующем периоде. С каждым периодом в электронной оболочке атома начинается новое главное квантовое число, которое равно номеру периода. Это иллюстрирует схема для подуровней первых четырех электронных оболочек (рисунок 3.28). Первая оболочка относится к самому легкому элементу водороду, с порядковым номером 1, т.е, он имеет 1 электрон на внешней оболочке. Следующий элемент в этом ряду гелий имеет 2 электрона на той же первой оболочке. Литий имеет 3 электрона 2 электрона на Is подуровне и 1 электрон на 2s подуровне.

Надо отметить, что указанные два способа деления сил на две группы совершенно независимы. Среди реакций, например, можно найти как внутренние, так и внешние силы. Как конкретный пример рассмотрим балку (рис. 112), состоящую из двух частей, соединенных шарниром в точке D. На балку действуют силы Рх и Ра. Реакции опор А, В, С принадлежат к внешним силам, а реакции в шарнире О — к внутренним, так как они являются результатом взаимодействия частей АО и ОС рассматриваемой балки. Силы Р1 и Ра— активные силы, они являются также внешними силами. [c.242]

При световых частотах внешнего поля дипольная молекула, вследствие своей инерционности, не успевает ориентироваться в такт с изменениями направления напряженности поля следовательно постоянный дипольный момент молекулы перестает вносить свой вклад в постоянную Керра. Поэтому при световых частотах внешнего поля постоянная Керра нитробензола, например, в 100 раз меньше, чем в статическом поле. [c.533]

Применяя это рассмотрение, мы легко объясним, почему в некоторых случаях происходит разрушение быстро вращающихся тел, например разрыв маховиков. Внутренние части маховика (спицы) должны сообщать внешним частям ускорения, необходимые для движения по окружности. Для этого они должны развивать достаточные силы. Если даже при наибольших допустимых деформациях внутренние части маховика все еще не развивают сил, необходимых для движения внешних частей по окружности, то эти внешние части будут двигаться по раскручивающимся спиралям, деформации внутренних частей будут нарастать, превзойдут наибольший допустимый предел и маховик разлетится на части (дальше части маховика будут двигаться с той скоростью, которую они имели при отделении от спиц и друг от друга, т. е. по касательным к окружности маховика). Таким образом, причиной разрыва маховика являются не силы, а, наоборот, отсутствие сил, достаточных для того, чтобы сообщить внешним частям маховика нужные ускорения. Силы необходимы для того, чтобы маховик вращался как целое, и маховик разрывается, если величина этих сил оказывается недостаточной. [c.167]

Итак, мы убедились, что возникновение в стержне под действием гармонической внешней силы стоячих волн значительной амплитуды представляет собой явление резонанса внешняя сила поддерживает сильные вынужденные колебания, частота и распределение амплитуд которых очень близки к частоте и распределению амплитуд одного из нормальных колебаний стержня. Роль внешней силы сводится при этом лишь к компенсации потерь энергии в стержне. Представим себе, что после установления стоячей волны потери энергии в стержне начинают уменьшаться, но вместе с тем мы уменьшаем амплитуду внешней силы (или заданного движения) так, чтобы амплитуда стоячей волны оставалась неизменной. В пределе, когда потери энергии в системе совсем прекратятся и амплитуда внешней силы обратится в нуль, в стержне останется стоячая волна, совершенно идентичная с соответствующим нормальным колебанием стержня. Таким образом, свойственные сплошной системе без потерь нормальные колебания тождественны со стоячими волнами, которые могут возникать в этой системе. [c.692]

Можно сделать еще одно дальнейшее замечание относительно этого соответствия вдоль обеих границ кольца. Если мы будем рассматривать преобразование кольца, переводящее каждую точку (i , ср) в соответствующую ей (г 1, pi), то при этом преобразовании Г как внутренний, так и внешний круг сделает несколько полных оборотов, ибо, как мы только что видели, точки этих границ являются инвариантными. Мы можем принять, что внутренняя окружность остается неподвижной, но тогда то же не будет верно относительно внешней окружности, которая, как мы сейчас покажем, окажется совершившей один полный оборот в положительном направлении. В самом деле, будем изменять для данной точки Р и соответствующего ей постоянного ср угол от пуля до тг. Очевидно, что в этом случае будет возрастать от О до тг, а pi возрастать па 2тг, так как точка Pi обойдет, исходя из Р, полный цикл по кривой С в положительном направлеиии. Иначе говоря, преобразование Г превращает радиальный отрезок, пересекающий кольцо, в кривую, исходящую из той же точки иа виутреиней окружности, по делающую один полный оборот в кольце, прежде чем закончиться на внешней окружности. Следовательно, при преобразовании Т внешняя граница делает один полный оборот. [c.178]

В применении к механизмам сущность метода может быть сформулирована так если ко всем внешним действующим на звено механизма силам присоединить силы инерции, то под действием всех этих сил можно звено рассматривать условно находящимся в равновесии. Таким образом, при применении принципа Далам-бера к расчету механизмов, кроме внешних сил, действующих на каждое звено механизма, вводятся в рассмотрение еще силы инерции, величины которых определяются как произведение массы отдельных материальных точек на их ускорения. Направления этих сил противоположны направлениям ускорений рассматриваемых точек. Составляя для полученной системы сил уравнения равновесия и решая их, определяем силы, действующие на звенья механизма и возникающие при его движении. Метод силового расчета механизма с использованием сил инерции и применением уравнений динамического равновесия носит иногда название кинетостатического расчета механизмов, в отличие от статического расчета, при котором не учитываются силы инерции звеньев. [c.206]

При любом повороте потока возникают центробежввые силы, повышающие статическое давление потока в направлении от центра кривизны. Так как полное давление вдоль радиуса кривизны остается постоянным, повышение статического давления приводит к соответствующе.му понижению скорости в том же направлении. Наоборот, к центру кривизны статическое давление падает, и соответственно скорость возрастает (рис. 1.33). В отводе или колене при переходе жидкости из прямолинейного участка в изогнутый вблизи внутренней стенки скорость потока возрастает, а статическое давление соответственно падает (коифузорный эффект), вблизи внешней стенки скорость уменьшается, а давление повышается (диффузор-ный эффект). Переход потока из изогнутой части отвода или колена в прямолинейный участок сопровождается противоположными эффектом диф-фузорным вблизи внутренней стенки и конфузорным вблизи внешней стенки. [c.38]

Увеличение высоты головки зуба npi- переходе от расчетного сечения на внешний торец lS.haei == L tgSai == 0,5й , tg 3 34 = 0,5-27,8 X X 0,06239 = 0,867 мм. Увеличение высоты ножки зуба при переходе от расчетного сечения на внешний T ipeu A/ifd = h tgG/i = 0,5 X X 27,8 tg 3°34 = 0,867 мм. Уменьшение высоты головки зуба в расчетном сечении [c.304]

Взаимодействие частей стержня заменим крутящим моментом Т, уравновещивающим внешний момент Те. Для равновесия отсеченной части необходимо, чтобы алгебраическая сумма всех моментов, действующих на нее, была равна нулю. Отсюда в рассматриваемом случае Т =Те. Если на отсеченную часть будет действовать несколько внешних моментов, то, проведя аналогичные рассуждения, можно убедиться, что [c.110]

Связи в рамах и стержневых системах деляг обычно на связи внешние и связи внутренние, или взаимные. Под внешними связями понимаются условия, накладываемые на абсолютные перемещения некоторых точек системы, Если, например, на левый конец бруса (рис, 215, а) наложено условие, запрещающее вертикальное перемещение, говорят, что в этой точке имеется одна внешняя связь. Условно она изображается в виде двух шарниров пли катка. Если запрещено как вертикальное, так и горизонтальное смещение, говорят, что наложены две внепание связи (рис. 215, б). Заделка в плоской системе дает три внешние связи. Пространственная заделка соответствует шести внешним связям (рис. 215, в). Внешние связи часто, как уже упоминалось, деляг па необходимые и дополнительные. Ианример, на рис. 216, а и б показана плоская рама, имеющая в первом случае три внешние связи, а во втором—пять внешних связей. Для того чтобы определить положение рамы в плоскости как жесткого цел010, необходимо наложение трех связей. Следователыиа, в нервом случае рама имеет необходимые внешние связи, а во втором, кроме того, две дополнительные внешние связи. [c.197]

Определим, какие внешние силы действуют на раму при этом вращении По теореме Резаля главный момент внеиншх сил Л с относительно точки С геометрически равен скорости и. На раму с укрепленным в ней маховиком действуют внешние силы сила тяжести G гироскопа и реакции подшипников Л и S, в которых находится ось рамы. Сила тяжести G, приложенная в точке С, не имеет относительно нее момента, и, следовательно, главный момент внешних сил Мс представляет собой суммарный момент реакций ПОДИ]КИННКОВ. [c.251]

Конкретный набор независимых переменных при описании одного и того же состояния системы может различаться, и среди переменных совсем не обязательно должны быть представлены все внешние свойства. Если например, система находится в механическом контакте с окружением и давление в системе является параметром, то удобно его считать независимой переменной, а объем рассчитывать как функцию давления, температуры и других внешних переменных Ь (в данном случае Ь обозначает набор внешних переменных, из которого исключен объем системы см. условные обозначения). Возможность такой замены видна из следуюн его давление — внутреннее свойство, следовательно, его можно выразить в виде Р= Р(Т, V, Ь ). Решение этого уравнения относительно V приводит к требуемой замене переменных, V=V(T, Р, Ь ). Но такое решение возможно, очевидно, не всегда, а только при условии существования взаимно однозначного соответствия между давлением и объемом, т. е. при строго монотонной зависимости Р от V. В гетерогенной изотермической системе, состояи ей из чистого вещества в виде жидкости или кристаллов и насыщенного пара, сделать это, например, не удастся, поскольку (дР/дУ)г.ь-=0 (см. 9). [c.26]

При воздействии внешних сил, температурного расширения и др. в деформируемом твердом теле возникает напряженно-деформированное состояние (НДС). Кроме напряжений и деформаций оно характеризуется такими физическими параметрами, как температура, интенсивность электромагнитного поля, доза радиоактивного облучения и т. д. Со временем эти параметры могут изменяться. В связи с этим вводится понятие процесса нагружения. Напряженно-деформированное состояние в точках тела в конечном счете определяется не только заданными значениями параметров внешнего воздействия, но и историей процесса нагружения. В главе описываются законы связи между напряжениями, деформациями и другими параметрами, характеризующими механическое состояние тела с учетом истории процесса его нагружения в случае произвольного неупругого поведения. Дается математическая постановка краевых задач МДТТ. [c.78]

Закон сохранения энергии утверждает, что для системы частиц, взаимодействие между которыми неявно ) зависит от времени, полная энергия системы постоянна (рис. 5.6—5.9). Этот результат мы считаем достоверно установленным экспериментальным фагктом. Если выражаться точнее, то этот закон говорит нам Q Том, что существует некоторая скалярная функция [такая, как функция Mv J2- -Mgx в (13)] положения и скорости частиц, которая не изменяется со временем при условии, что в течение рассматриваемого промежутка времени внешнее взаимодействие явно не изменяется. Например, элементарный заряде не должен изменяться со временем. Помимо функции энергии существуют также и другие функции, которые сохраняют постоянное значение в условиях, о которых только что было сказано. (Другие такие функции мы рассмотрим в гл. 6, в которой речь пойдет о сохранении импульса и момента импульса.) Энергия представляет собой скалярную величину, сохраняющую постоянное значение при движении. Когда мы говорим о внешнем взаимодействии, то имеем в виду, что в течение рассматриваемого [c.153]

Проследим за изменением режима вытекания газа при уменьшении давления ро внешней среды, в которую газ выпускается. При уменьшении внешнего давления от значения, равного давлению ро в сосуде, и вплоть до значения р одновременно с ним падает также и давление pi в выходном сечении трубы, причем оба эти давления (pi и ре) остаются равными друг другу другими словами, все падение давления от ро до внешнего происходит внутри сопла. Выходная. же скорость и, и полный расход газа Q = y,Smiii монотонно возрастают. При р = р выходная скорость делается равной местному значению скорости звука, а расход газа — значению Qmax-При дальнейшем понижении внешнего давления выходное давление перестает падать и остается все время равным р падение же давления от р до ре происходит ун е вне трубы, в окружающем пространстве. Другими словами, ни при каком внешнем давлении падение давления газа в трубе не может быть ббльш им, чем от ро до р так, для воздуха (р , = 0,53 Ро) максимальное падение давления составляет [c.504]

Наиболее простым и очень важным случаем является тот, когда момент внешних сил относительно неподвижной точки равен нулю. Тогда говорят, что имеет место случай Эйлера движения твердого тела вокруг неподвижной точки. Этот случай, очевидно возможен, когда вненп1их сил нет совсем или тогда, когда внешние силы, приложенные к телу, приводятся к равнодействующей, проходящей через неиодвижпую точку. В случае Эйлера уравпения (4) принимают вид [c.157]

Вместе с тем, и разобранный пример и соображения, развиваемые во введении к главе, показывают, что следует воздержаться н от предположения, чтО внешние силы равны нулю, а силы натяжения остались. Любая трактовка последних и как концевых иатяжени конечного участка нити, и как реакций ставит эти силы и их существование в прямую зависимость от де ктвующих внешних активных сил. [c.441]

Третий водородный ожижитель Лейденской лаборатории, руководимой Гортером, был оппсан в 1953 г. [152]. Конструкция ожижителя показана на фиг. 57 и особых пояснений не требует. Теплообменник А состоит из 12 параллельных трубок внешним диаметром 6 мм и внутренним 4 мм, длиной 7 м, намотанных в трп ряда в первом ряду—5 трубок, во втором—4 трубки, в третьем—3. Теплообменник В состоит из 6 трубок внешним диаметром 6 мм и внутренним 4 мм, длиной 10 м, навитых в два ряда. Три трубки первого ряда в середине навивки переходят во второй ряд, трп трубки второго ряда в середине навивки переходят в первый ряд. Теплообменник С состопт пз 4 параллельных трубок внешним диаметром 6 мм и внутренним 4 мм, длиной [c.71]

Всякое изменение амплитуд или фаз гармоник в спектре какого-либо негармонического колебания сопровождается изменением формы данного негармонического колебания. Поэтому, если при воздействии негармонической внешней силы на какую-либо систему соотношения между амплитудами и фазами вынужденных колебаний, возбуждаемых разными гармониками внешней силы, оказываются не такими, как в спектре внешней силы, то это указывает на искажение формы колебаний при их вос-произвдении в системе. Чтобы негармоническое колебание воспроизводилось без искажений, амплитуды всех гармоник спектра вынужденного колебания должны быть пропорциональны соответствующим амплитудам спектра внешней силы, причем коэффициент пропорциональности не должен зависеть от частоты сдвиги фаз всех гармоник вынужденного колебания относительно фаз соответствующих гармоник внешней силы долнгны быть пропорциональны частотам гармоник. Однако точно эти условия никогда не выполняются. [c.621]

Связи, наложенные на тело или совокупность тел, делятся на внутренние и внешние. Внутренней связью называется связь, которая налагает ограничения только на отиоснтелыюе расположение точек рассматриваемой системы. Если связь не явл.яется внутренней, ее называют внешней. Другими слова.ми, если связями служат точки или тела рассматривае.мой системы, то эти связи считаются внутренними. Если же в качестве связей выступают тела, не принадлежащие рассматриваемой системе, то такие связи считаются внешними. Например, для железнодорожного вагона рельсы—внешняя связь, а соединение тележки вагона с кузовом (при рассмотрении равновесия или движения всего вагона) — внутренняя. В случае же, если рассматривается не весь вагон, а только кузов, связь между ним и тележкой следует считать уже внешней. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...