Функция давления

Насыщенный пар, в котором отсутствуют взвешенные частицы жидкой фазы, называется сухим насыщенным паром. Его удельный объем и температура являются функциями давления Поэтому состояние сухого пара можно задать любым из параметров — давлением, удельным объемом или температурой. [c.35]

Уравнение (1-47) представляет собой отношение начальной температуры к конечной для необратимого адиабатного расширения или сжатия идеального газа при постоянном давлении в функции давления. Это отношение аналогично уравнению (1-37) для обратимого процесса.. [c.45]

Другая частная производная может быть вычислена в функции давления, объема и температуры по уравнению (5-1) [c.152]

Аналогично (2. 5. 8) можно представить функцию давления в жидкости как [c.41]

Зто есть наиболее общий вид уравнений движения вязкой жидкости. Величины т), 5 являются, вообще говоря, функциями давления и температуры. В общем случае р, Т, а потому и т], не постоянны вдоль всей жидкости, так что ti и не могут быть вынесены из-под знака производной. [c.73]

Корреляционная функция давления н скорости равна нулю [c.198]

Где 2(Р) — произвольная функция давления. [c.602]

Выведенное уравнение носит название обобщенного уравнения Бернулли. Оно выражает скорость движения в функции давления и плотности газа с учетом производимой газом технической работы (L), изменения потенциальной энергии g z2 — Zi) [c.27]

Если из уравнения (1.3) найти Т и подставить в выражение (2.8), то получим и=Су pVI (mR)+Uq, т. е. внутренняя энергия идеального газа будет функцией давления и объема и, следовательно, (St/l8V)p 0. [c.41]

Если отсюда определить V и подставить в уравнение Ван-дер-Ваальса, то мы найдем Г, как функцию давления р [c.350]

При помощи первого предельного условия найдем отсюда, что произвольная функция давления (р) равна К.1р. [c.204]

Уместно отметить, что для газов, молекулы которых не имеют внутренних степеней свободы (или если последние не успевают возбуждаться при столкновениях молекул, т. е. заморожены ), коэффициент объемной вязкости равен нулю Для многоатомных газов величина имеет тот же порядок, что и ц, а для жидкостей может быть больше ц. Коэффициенты вязкости т] и являются функциями давления и температуры. Однако во многих случаях изменение ц и в потоке жидкости столь незначительно, что они могут считаться постоянными величинами и вследствие этого выносятся за знак производной. [c.363]

Химический потенциал компонента является функцией давления, температуры и состава фазы. Выбирая в качестве независимых переменных, характеризующих состояние каждой из фаз, температуру Т, давление Р и мольную долю второго компонента J 2, имеем [c.131]

Для получения конкретного вида функции давления для сжимаемой жидкости нужно использовать функциональную за-64 [c.64]

Для идеального (невязкого) газа функция давления имеет различный вид для разных термодинамических процессов. Для баротропных процессов она выражается в элементарных функциях. Рассмотрим два частных случая. [c.103]

При этом функция давления [c.104]

Для получения конкретного вида функции давления в случае сжимаемой жидкости нужно использовать функциональную связь р = / (р), которая, как известно, задается уравнениями термодинамических процессов. [c.70]

Поскольку гидростатическое давление покоящейся жидкости является функцией только координат, т. е. p=f(x, у, г), то правая часть уравнения — полный дифференциал некоторой функции давления [c.10]

Записав химические потенциалы как функции давления и температуры и обозначив р1 = р2 = р и Ti = Ti, = T, получим для условия равновесия [c.250]

Термодинамический потенциал системы G будет функцией давления, температуры и концентраций всех компонент. От этих же переменных будут зависеть химические потенциалы компонентов [c.254]

В рамках указанных представлений можно учесть изменение прочностных свойств при изменении состояния среды, считая, например, сдвиговый предел текучести и модуль сдвиговой упругости G функциями давления, температуры и объемного содержания фаз, причем обычно растет (упрочнение) с увеличением давления и падает (разупрочнение) с увеличением температуры. Часто можно принять линейный закон упрочнения по давлению [c.148]

Для интегрирования полученного выражения необходимо предварительно установить связь между давлением р и плотностью р. Простейшую зависимость дает закон Бойля—Мариотта, который верен при условии постоянства температуры. По этому закону плотность есть линейная функция давления, т. е. [c.24]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Скорость потери платины и родия с поверхности массивного слитка сплава есть функция давления паров и, следовательно, зависит как от температуры, так и от состава сплава. На рис. 6.6 показано давление паров платины и родия и их окисей над сплавом платины с 10 % родия. Представляется удивитель- [c.284]

Будем цредполагать, что внешних сил нет (учет силы тяжести люжет быть осуществлен путем модификации функции давления). В соответствии с [17] представим скорость движения жидкости V в виде [c.41]

Конкретный набор независимых переменных при описании одного и того же состояния системы может различаться, и среди переменных совсем не обязательно должны быть представлены все внешние свойства. Если например, система находится в механическом контакте с окружением и давление в системе является параметром, то удобно его считать независимой переменной, а объем рассчитывать как функцию давления, температуры и других внешних переменных Ь (в данном случае Ь обозначает набор внешних переменных, из которого исключен объем системы см. условные обозначения). Возможность такой замены видна из следуюн его давление — внутреннее свойство, следовательно, его можно выразить в виде Р= Р(Т, V, Ь ). Решение этого уравнения относительно V приводит к требуемой замене переменных, V=V(T, Р, Ь ). Но такое решение возможно, очевидно, не всегда, а только при условии существования взаимно однозначного соответствия между давлением и объемом, т. е. при строго монотонной зависимости Р от V. В гетерогенной изотермической системе, состояи ей из чистого вещества в виде жидкости или кристаллов и насыщенного пара, сделать это, например, не удастся, поскольку (дР/дУ)г.ь-=0 (см. 9). [c.26]

А. А. Ильюшиным был сформулирован постулат изотропии [8] образ процесса нагружения в пятимерном пространстве деформаций полностью опреде- Рис. 5.7 ляется только внутренней геометрией траектории деформаций Э з) и скалярными функциями — давлением P —dQ темпепатцпой T(s), скоростью s. —т. е. образ процесса инвариантен относительно преобразований вращения и отражения всего образа в (рис. 5.7). [c.99]

Если жидкость баротропна, т. е. плотность является однозначной функцией давления, то интеграл (906) всегда может быть вычислен при установившемся движении несжимаемой жидкости (р = onst) интеграл Лагранжа выглядит так [c.94]

Для случая сжимаемой жидкости из-за переменной плотности р ее нельзя ввести под знак grad. Чтобы для этого случая получить интеграл уравнения (4.2), введем в рассмотрение новую функцию у, г), называемую функцией давления и определяемую дифференциальным равенством [c.64]

Чтобы получить удобную для интегрирования форму в общем случае сжимаемой жидкости, предположим, что процесс баро-тропен, т. е. плотность зависит только от давления р = р(р). Введем в рассмотрение функцию давления [c.107]

Если движение баротропно (плотность р = р (р) есть однозначная функция давления, в частном случае р = onst), то можно ввести функцию давления [c.184]

Для принятого нами условия р = onst функция давления [c.185]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.64 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.0 ]

Механика сплошной среды. Т.2 (1970) -- [ c.20 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.15 ]

Механика жидкости и газа (1978) -- [ c.87 , c.92 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.232 , c.233 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.108 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...