Состояние движения с энергией отрицательно

Внутри пограничного слоя влияние вязкости проявляется в том, что скорость, параллельная поверхности стенки, изменяется вдоль направления, перпендикулярного стенке, т. е. существует градиент скорости ди ду и — составляющая скорости, параллельная стенке, у — расстояние по нормали к стенке). За исключением разреженного газа, скорость потока на стенке равна нулю и с возрастанием расстояния у скорость и постепенно растет, достигая в конце концов величины — скорости невязкого течения на внешней границе пограничного слоя. По сравнению с основным потоком замедленное течение в пограничном слое подвержено относительно большему отрицательному ускорению вследствие этого количество движения жидкости вблизи стенки мало и ее способность к движению в направлении возрастания давления оказывается ограниченной. Ниже по течению это количество движения и энергия вдоль поверхности стенки затрачиваются на преодоление возрастания давления и трения, и, наконец, частицы жидкости останавливаются. Замедляющийся основной поток не в состоянии сообщить достаточную энергию жидкости в погранич- [c.17]

Один из способов борьбы с ним — введение положительной обратной связи для усилителя (помимо отрицательной, о которой сказано). Положительная обратная связь создает подтверждение уже достигнутого схемой состояния, фиксирует его, а потому способствует устранению явления дребезга. Более того, она исключает возможность неопределенности — выходной сигнал схемы при ее наличии принципиально может быть только нулем или единицей. Но введение положительной обратной связи придает схеме и существенный недостаток. Раз эта связь подтверждает состояние, то для преодоления этого сигнала подтверждения при обратном движении требуется энергия. В результате вместо точки срабатывания компаратора, одного уровня входного сигнала, нри котором состояние выхода изменяется на противоположное, появляются два уровня — уровень перехода выхода в 1 и уровень его перехода в О . У компаратора возникает петля гистерезиса. [c.127]

Рассмотрим теперь порядок следования точек а и а , когда энергия возрастает и приближается к нулю. При этом точки, соответствующие положительным а , движутся монотонно вправо, а точки, соответствующие отрицательным значениям а,— влево. Следовательно, подобным образом должны вести себя в среднем и точки а . При такой энергии, при которой точка а проходит через + 1 (или —1), у потенциала (или —У) появляется связанное состояние соответственно потенциал (или —Т) будет иметь виртуальное состояние при такой энергии, при которой точка а проходит через +1 (или —1). Это означает, что между любыми двумя значениями энергии, при которых у данного потенциала появляются связанные состояния, должно находиться нечетное число значений энергии, соответствующих виртуальным состояниям. Поскольку при изменении энергии движение точек, соответствующих виртуальным состояниям, происходит необязательно монотонно, то между двумя последовательными связанными состояниями может находиться больше одного виртуального состояния, даже когда потенциал V всюду отрицателен. Более того, априори возможно любое число виртуальных состояний между порогом и первым связанным состоянием. Ведущее состояние, т. е. состояние с наибольшим значением —Е, должно быть виртуальным. [c.335]

У обычных тел, внутренняя энергия которых непременно включает в себя кинетическую энергию частиц, такого максимума, очевидно, не существует. Их внутренняя энергия может быть сколь угодно велика. Поэтому они не могут иметь отрицательную абсолютную температуру. У спиновых же систем внутренняя энергия вовсе не связана с обычным движением частиц, и при заданных внешних условиях существует ее верхняя граница, которая и соответствует состоянию с Т - - 0. [c.78]

Термодинамика систем с отрицательными температурами изложена в гл. 7. Из этой главы можно заключить, что все вышеприведенные утверждения о системах с отрицательными температурами ошибочны. Спиновые состояния с отрицательными температурами — это равновесные состояния, и поэтому к ним применимо термодинамическое понятие температуры. Состояния эти являются устойчивыми, но в отличие от обычных систем их устойчивость характеризуется не минимумом внутренней энергии и энергии Гиббса, а максимумом этих функций (см. 34). Что касается того, что системы с отрицательной температурой остынут при контакте с телами, имеюш ими положительную температуру, то тело с /=10 С тоже остынет при контакте с термостатом, имеющим температуру / = 5° С, однако это не означает, что первоначальное состояние тела было неравновесным и неустойчивым. Теплый воздух в закрытой комнате зимой тоже остынет через характерное время теплопередачи через стены, хотя состояние воздуха все время равновесно и устойчиво. Состояния с отрицательной температурой нельзя представлять себе как состояния водного раствора соли в стакане в первые секунды после его переворачивания вверх дном, когда плотность раствора вверху больше, чем внизу, и система имеет избыток механической энергии, переходящей со временем в энергию теплового движения. При отрицательной температуре (см. 33) в системе могут быть проведены различные обратимые процессы, чего принципиально нельзя было бы сделать при неравновесном состоянии системы. [c.174]

Аналогичный характер имеет движение и при Я = О, однако, имея в виду промежуточное положение этого случая между состояниями с положительными и отрицательными значениями энергии, принято считать, что движение частицы с Е = О происходит по траектории параболического типа. [c.111]

В правой части этого уравнения последний член действительно отрицателен — аэродинамическое сопротивление О в любой момент времени снижает энергию птицы относительно воздуха (отметим, однако, что перпендикулярная сила L не совершает работы). Однако первый член (средняя скорость совершения работы силами инерции) может быть положительным, если среднее значение и т отрицательно, благодаря чему может быть достигнуто стационарное в среднем состояние, подобное тому, которое достигается при движении типа изображенного на рис. 45 (причем движение птицы относительно воздуха происходит в основном под углом около 45°). В аэродинамике это условие представляет собой хорошо известное условие извлечения турбулентным вихрем энергии из сдвигового Потока. У альбатроса выработалась эффективная техника достижения этой цели при помощи таких затяжных планирующих спусков с ускорением вниз и опережением по ветру, чередующихся с короткими подъемами с замедлением и с отставанием от ветра. [c.63]

Часто проводят аналогию между изменением свободной энергии в самопроизвольной реакции и изменением потенциальной энергии камня, скатывающегося с холма. Уменьшение потенциальной энергии в поле земного притяжения является причиной движения камня вню до тех пор, пока он не достигнет внизу, в долине, состояния с минимумом потенциальной энергии (рис. 13.13, а). Точно так же уменьшение свободной энергии химической системы (отрицательное АС) является движущей силой реакции, которая протекает до тех пор, пока свободная энергия не достигнет минимального значения (рис. 13.13, б). По достижении этого минимума система оказывается в состоянии равновесия. В любом самопроизвольном процессе, протекающем при постоянных температуре и давлении, свободная энергия всегда уменьшается. Как видно на рис. 13.13, б, равновесие может быть достигнуто в результате самопроизвольного изменения системы в одном из двух направлений со стороны реагентов или со стороны продуктов. [c.308]

Однако не все атомы газа находятся в одинаковых состояниях. Тепловое движение приводит к тому, что электроны в атомах имеют различные энергии, или, как говорят, находятся на различных уровнях энергии. Один или более электронов могут быть оторваны от атома и двигаться самостоятельно, образуя так называемый электронный газ. При этом остающаяся часть атома оказывается заряженной положительно и называется ионом. Возможно также и присоединение одного или нескольких электронов к нейтральному атому, что приводит к образованию отрицательных ионов. Тем самым при высоких температурах газ состоит не только из нейтральных атомов, но и из положительно и отрицательно заряженных ионов и свободных электронов. К этому следует еще добавить лучистую энергию, возникающую при переходах электронов с более высокого энергетического уровня энергии на более низкий. Эта энергия, которую мы можем себе представить не только как электромагнитные волны, но и (на корпускулярном языке) как кванты света или фотоны, заполняет пространство между атомами. [c.380]

Отрицательные термодинамические температуры достигаются не посредством отнятия у системы всей энергии теплового движения, а, наоборот, сообщением системе энергии больше той, которая соответствует бесконечной температуре. У большинства тел это сделать невозможно, так как у них при бесконечно высокой температуре внутренняя энергия бесконечна. Такие системы не могут находиться в состояниях с отрицательной температурой, если для них уже выбрана положительная температура. Однако у некоторых систем внутренняя энергия с ростом температуры Г- оо асимптотически приближается к конечному граничному значению, а это позволяет получить состояния систем с отрицательной температурой, когда ей сообщается энергия, большая данного граничного значения. В таких состояниях система, обладая энергией, большей энергии при бесконечной температуре, имеет ультрабесконечную температуру. Но в математике нет ультрабесконечности на числовой прямой, а есть только бесконечно удаленная точка, и если мы эту точку перейдем, то будем приближаться к О К с отрицательной стороны (рис. 22) направо от нуля по числовой оси, покидая +оо, [c.137]

Драматична история открытия позитрона и его аннигиляции. Началась с того, что Дирак в 1928 г. предложил для описания движения релятивистского квантового электрона замечательное уравнение, которое удивительно хорошо без всяких эмпирических констант описывало все известные тогда тонкие детали спектра атома водорода. Вскоре, однако, было подмечено, что уравнение Дирака имеет лишние решения, соответствующие отрицательным массам и энергиям электрона. Существование же отрицательных масс явно невозможно, так как в этом случае частица двигалась бы против силы и, например, диполь из двух частиц с разными по знаку массами саморазгонялся бы. Эти лишние решения не удавалось Очеркнуть, не портя уравнения и ряда проверенных на опыте выводов из него. Тогда Дирак в 1930 г. выдвинул идею, потрясшую его современников. Он воспользовался принципом Паули и принял, что вакуум — это такое состояние, в котором заполнены все состояния электрона с отрицательной энергией. В этом случае переход электрона в состояние с отрицательной энергией невозможен. Если же вырвать вакуумный электрон из состояния с отрицательной энергией, то образуется электрон с положительной энергией и дырка на бесконечном фоне заполненных состояний. Можно показать, что такая дырка будет вести себя как частица с положительной массой (энергией) и с положительным зарядом. Дирак поначалу отождествил эту дырку с протоном. Но ему вскоре указали, что, во-первых, масса дырки должна быть строго равной массе электрона, а, во-вторых, дырка будет аннигилировать при столкновении с электроном. Тогда Дирак объявил, что предсказываемая им дырка представляет собой новую еще не открытую элементарную частицу. В эпоху, когда элементарных частиц было известно всего три, такое предсказание было столь смелым, что в него не поверили даже авторы монографий того времени, посвященных уравнению Дирака. Но вскоре (С. Д. Андерсон, 1932) позитрон был открыт в космических лучах, [c.338]

Конденсированная фаза образуется в результате коллективного взаимодействия экситонов или неравновесных ЭДП при увеличении их плотности. При этом полная энергия состоит из 3 частей кинетической, обменной и корреляционной энергий. Кинетич. энергия системы представляет сумму кинетич. энергий электронов и дырок, каждая из к-рых пропорциональна соответствующим плотностям в степени 2/3. Обменная энергия является следствием прии-1шпа Паули, согласно к-рому расстояние между одинаковыми частицами должно увеличиваться. Это приводит к уменьшению кулоновского отталкивания и, следовательно, к отрицат. вкладу в энергию. Обменная энергия электронов и дырок пропорциональна соответствующим плотностям в степени 1/3. Корреляц. энергия, по определению, учитывает всё, что не входит в первые 2 части определяется корреляцией в движении и пространств, распределении частиц относительно друг друга, приводящей к уменьшению кулоновского отталкивания частиц с одинаковым зарядом. Корреляц. энергия отрицательна и зависит от концентрации частиц. При Г=0 К зависимость полной энергии от концентрации имеет минимум, к-рый определяет энергию осн. состояния и равновесную плотность частиц в конденсированной фазе. Э.-д. ж. стабильна по отношению к экситонам, если энергия осн. состояния ниже энергии связи этих квазичастиц. [c.556]

Использование подъемной силы при входе в атмосферу позволяет продлить полет- на больших высотах, где плотность атмосферы мала, и таким образом рассеять кинетическую энергию аппарата при движении с относительно низким уровнем отрицательного ускорения. Для полета в таком режиме после захвата космического аппарата атмосферой должно поддерживаться состояние равновесия между подъемной силой, с одной стороны, и разностью силы притяжения и центробежной силы, с другой. В этом случае аппарат избежит рикошетирования и будет постепенно погружаться в атмосферу. В следуюш ем разделе рассматривается устойчивость указанного режима полета относительно состояния равновесного планирования и проводится сравнение параметров таких траекторий для некоторых планет. [c.135]

Ограничение движения электронов определенными орбиталями предсказывается квантовой теорией, согласно которой для определения состояния электрона в атоме необходимо знать четыре квантовых числа. Главное квантовое число п связано с энергией электрона в данном состоянии, причем отрицательная величина энергии электрона, находящегося в той иди иной основной оболочке, обратно пропорциональна /г . Второе квантовое число является мерой момента количества движения электрона и может иметь значения от нуля до (п — 1). Значения г = О, 1, 2 и 3 связаны с подоболочками, обозначаемыми буквами , р, d и f соответственно. В связи с этим Я -оболочка может содержать только орбитали s-типа, L-оболочка орбитали s- и /)-тина, М-оболоч-ка — орбитали s-, р- и (i-типа и т, д., т. е. при каждом увеличении главного квантового числа добавляется дополнительная под-оболочка (табл. 2). Третье квантовое число mi является мерой проекции момента количества движения на определенное направление (обычно это направление очень слабого внешнего магнитного поля). Это квантовое число может принимать любые значения от до —Z, включая нуль, ограничивая, таким образом, число орбиталей в р-, d и /-подоболочках, как уже отмечалось выше. Четвертое квантовое число т связано с направлением спина электрона, определение которого также требует наличия магнитного поля. Спиновое квантовое число может принимать значения и, следовательно, каждая орбиталь, определяемая квантовыми числами п, I, mi, может содержать два электрона с противоположными спинами, соответствующими квантовым числам ms — +Va И тпа = —Vg. [c.16]

Дуговая сварка плавлением основана на использовании тепла электрической дуги, которая представляет собой длительный электрический разряд в газе, выделяющий значительное количество энергии. Сварочная дуга образуется между электродом и изделием или между двумя электродами, имеющими разность потенциалов. При соприкосновении электрода с изделием разогреваются и сгорают мелкие выступы между ними, образуя пары металла и ионизированный газ, в котором при напряжении 20—30 В образуется электрический разряд. Длительность разряда и образование дуги достигаются отрквом электрода от изделия на расстояние 2—5 мм. При высокой разности потенциалов между электродом и изделием (несколько тысяч вольт) при их сближении происходит зажигание дуги. Йод действием разности потенциалов, высокой температуры и светового излучения электроны двигаются с больщой скоростью, отрываясь первоначально с поверхности отрицательного электрода (эмиссия электронов). Ударяясь об атомы и молекулы газа испаряющегося материала, электроны добавляют или отнимают у них отрицательные заряды, превращая в положительные и отрицательные ионы, которые в свою очередь двигаются в дуговом пространстве, усиливая его ионизацик). Таким образом воздух, который в обычном состоянии не является проводником электричества, ионизируясь в дуговом пространстве, становится проводником электрического тока, вследствие чего достигается длительное горение дуги. Движение электронов и ионов в дуговом пространстве происходит при наличии двух полюсов отрицательного — катода и положительного — анода, которые в известной степени упорядочивают движение этих частиц, так как электроны, имеющие отрицательный заряд, а также отрицательные ионы, двигаются к положительному полюсу, а положительные ионы — к отрица- [c.35]

Если аппроксимировать потенциальную энергию взаимодействия электрона с деформационным потенциалом сферической прямоугольной ямой с радиусом Го и глубиной /о. то только при условии 2т и л12у (см. [5], 36) имеются стационарные состояния отрицательной энергии, соответствующие движению электрона в небольшом объеме. При кфО на это движение накладывается поступательное движение с квазиимпульсом Нк. При 2т иог1Н- < (я/2)2 связанных состояний в яме нет — движение электрона при кфО только поступательное. [c.242]

Несовместимость закономерностей излучения с к [ассическими представлениями. Исходя из классических представлений непонятен факт устойчивого существования материальных тел. Многочисленными экспериментами было установлено, что в атомы материальных тел входят положительные и отрицательные заряды. Известно было также, что они заключены в конечном объеме, определяемом размерами атома. По теореме Ирншоу, между зарядами возможно лишь динамическое равновесие. Следовательно, необходимо считать, что положительные и отр1Ицательные заряды в атоме находятся в относительном движении, точный закон которого для данного рассуждения несуществен. Но если заряд находится в постоянном движении в пределах конечного объема, он должен двигаться с ускорением. Классическая электродинамика утверждает, что ускоренно движущийся заряд излучает электромагнитные волны, с которыми уносится соответствующая энергия. Следовательно, заряды в атоме должны постоянно терять энергию в виде электромагнитного излучения. Это означает, что стационарное состояние атомов невозможно, т. е. невозможно устойчивое существование материальных тел. Поэтому классическая электродинамика в применении к атомным явлениям находится в глубоком противоречии с экспериментом. [c.80]

Такое состояние не может быть равновесным, и электроны начнут диффундировать со стороны металла с большей концентрацией свободных электронов в сторону металла с меньшей концентрацией. В результате этого концентрация электронов в некоторой области вблизи границы со стороны металла с большей энергией Ферми уменьшается и эта область заряжается положительно, а с другой стороны границы концентрация электронов увеличивается и эта область заряжается отрицательно. Благодаря возникновению зарядов по разные стороны границы образуется электрическое поле, напряженность которого направлена со стороны металла с большей энергией Ферми в сторону металла с меньшей энергией Ферми. Сила, действующая со стороны этого поля на электроны, направлена против диффундирующего потока электронов и создает упорядоченное движение электронов в противоположном диффузии направлении, т. е. электрический ток. Когда диффузионный поток электронов и электрический ток электронов уравновесят друг друга, наступает стационарное состояние. Изменение концентрации элек- [c.347]

Теперь применим к этим двум реакциям приведенные в гл. IV, 2 правила отбора по четности. Четность двухпионной системы равна произведению внутренних четностей обоих пионов на (—1) где I — их относительный момент количества движения. Так как спины каонов и пионов равны нулю, то из закона сохранения момента следует, что / = 0. А поскольку четности обоих пионов отрицательны (см, гл. IV, 2, п. 5), то для правой части (7.173) получается положительная четность. В трехпионном распаде (7.174) выделяется сравнительно небольшая энергия (75 МэВ). Поэтому распад в основном должен идти в состояние с нулевыми относительными орбитальными моментами пионов. Тем самым четность в правой части (7.174) равна просто произведению внутренних четностей пионов, т. е. отрицательна. (Этот аргумент может показаться недостаточно убедительным, так как энергия 75 МэВ не так уж мала. Не вникая в детали, добавим, что подробный анализ относительных углов разлета пионов подтверждает заключение об отрицательной четности правой части (7.174).) Таким образом, мы видим, что положительный каон распадается как на четную, так и на нечетную системы. Это и значит, что закон сохранения четности нарушается. [c.409]

Превращение в машинах и механизмах одних видов энергии в другие, преобразование форм движения, осуществление рабочих процессов неизбежно связаны с появлением переменных сил, порождающих вибрацию. Она отрицательно влияет на прочность и надежность работы машин, несущих конструкций, сооружений и оказывает вредное влияние на физиологическое состояние людей. При достижении определенных значений вибрация может вызвать нарушцрие рабочих процессов, привести к расстройке управления и регулирования, искажению показаний приборов, к усиленному износу и поломкам машин. Статистика показывает, что более двух третей поломок и аварий машин происходит по причине вибрации. [c.9]

Гораздо сложнее обстоит дело при испускании энергии молекулами, которое имеет место при температура ( ниже 8 ООО—12 ООО К, поскольку при более высоких температурах молекулы диссоциируют на атомы. Если отдельный атом излучает за счет колебания его электронов относительно равновесного состояния, то испускание молекулы помимо электронного движения может происходить также за счет колебательного и вращательного движений. В силу различных причин центры тяжести положительных и отрицательных зарядов, входящих в состав молекулы, могут смещаться относительно друг друга. Молекула при этом становится электрически полярной, обладающей дипольным моментом. Колебания электрических зарядов внутри молекулы, представляющие собой периодическое изменение их взаимного расположения, а также вращательное движение всей молекулы в целом вызывают в соответствии с законами электродинамики испускание электромагнитной энергии молекулой. Таким образом, молекула испускает электромагнитную энергию за счет электронного, колебательного и вращательного движений, что, естественно, приводит к более сложному распределению спектральных линий по сравнению с испусканием атома. За счет слияния большого числа спектральных линий опектры излучения молекул часто имеют так называемую полосатую структуру. [c.23]

В основе действия квантовых усилителей и генераторов лежит так называемое отрицательное поглощение. Сущность его заключается в том, что на поглощающую систему, содержащую некоторое количество возбужденных атомов, падает квант, соответствующий по значению кванту, который должен излучиться при переходе возбужденных атомов в нормальное состояние, и тогда из системы в одном направлении выйдут два кванта. Вместо того, чтобы поглотиться, падающий квант вынуждает излучиться второй квант, совпадающий с ним по частоте и направлению движения, т. е. создает вынужденное или индуцированное излучение. При этом испускаемая, т. е. генерируемая, световая волна оказывается точно в фазе с волной, которая была причиной ее возникновения. Вещество, содержащее большое количество атомов в возбужденном состоянии — активное вещество , — получается подачей электромагнитной энергии на длине волны, отличающейся от длины волны вынужденного излучения. Этот активизирующий процесс называется оптической накачкой. Таким образом, атомы переводятся в возбужденное состояние оптической нак -жой. Чтобы вынужденное излучение преобладало над поглоихетием, большинство атомов должно находиться в возбужденном состоянии. Активная среда помещается в резонатор, представляющий собой систему, подобную эталону Фабри и Перо. [c.69]

Столкновения первого рода. Способ получения отрицательного поглош,ения с помощью разряда был предложен впервые В. А. Фабрикантом в 1939 г. Суть его заключается в том, что при неупругих столкнове-ниях электрон — атом столкновения первого рода) атом возбуждается, а затем высвечивается. (Под столкновениями первого рода подразумевают такие, при которых кинетическая энергия поступательного движения переходит в энергию возбужденного состояния). Схематически процесс выглядит так [c.93]

При рассмотрении тормозного излучения в 2 мы применяли классическую формулу (5.8) для эффективного излучения, описывая ею переходы электрона с одной гиперболической орбиты на другую, отвечающую меньшей энергии, причем распространяли формулу вплоть до переходов на орбиту с бесконечно малой положительной энергией, почти параболическую, что соответствовало излучению почти максимальной частоты тах = Е к. При этом начальная энергия Е предполагалась достаточно малой, Е < /н > V < 2яХе к, чтобы движение в начальном состоянии было квазиклассичным. Движение в конечном состоянии тем более квазиклассично, так как электрон при переходе теряет кинетическую энергию и тормозится. Поскольку малые отрицательные энергии, как мы только что видели, также соответствуют малым скоростям и отвечающие им эллиптические орбиты также близки к параболической (но только со стороны отрицательных энергий), естественно распространить формулу [c.226]

В 4 мы нашли эффективное сечение для связанно-свободных переходов, распространяя классическое выражение для эффективного излучения при свободно-свободных переходах на случай, когда одно из состояний попадает в дискретный спектр. Оправданием для такой операции послужили те соображения, что в состояниях с большими квантовыми числами ге движение электрона квазиклассично и что движение по эллиптической орбите, соответствующей большому ге и малой отрицательной энергии, весьма близко к движению по гиперболической орбите с малой положительной энергией. Сделаем еще один шаг и рассмотрим в том же приближении случай, когда оба состояния находятся в дискретном спектре с большими квантовыми числами. [c.253]

До включения электрического поля пусть электрон находится в состоянии А = 0 и имеет скорость i> = (l/Д)gгad i = 0. Б электрическом поле А-вектор электрона пробегает состояния с возрастающим к, пока в конце концов ие достигнет точки В. На протяжении этого пути его скорость сначала возрастает, до точки перегиба W, и дальше падает снова, достигая нуля в точке В. Это падение скорости, несмотря на ускорение, вызываемое электрическим полем, конечно, означает, что действие решетки в этой области тормозит движение электрона сильнее, чем его ускоряет поле. Б конце концов в точке В взаимодействие с решеткой полностью останавливает движение электрона (брэгговское отражение). Это влияние решетки описывается с помощью эффективной массы, которая равна второй производной энергии по и выше точки перегиба—-отрицательна Но отрицательная (инертная) масса как раз и означает торможение в ускоряющем поле. [c.96]

В области энергий над порогом протекания, (13.29), соответствующим случайной потенциальной энергии f" (R), вместо компактного локализованного состояния с волновой функцией типа ф представляется более разумным искать оптимальное делокализо-ванное состояние, волновая функция которого конечна в области пространства со сложной геометрией, с отростками , проникающими в участки, разрешенные по энергии. Однако в этой ситуации остаются неразрешенными сомнения относительно внутренней согласованности феноменологических допущений, на которых основан вывод формулы (13.40) [34—36]. Пользуясь в этом круге задач методом интегралов по траекториям (см. 7.9) [37—42] 2), мы должны, как и выше, нарушить трансляционную симметрию системы с помощью предположения о локализации. Это позволяет нам вытянуть часть делокализованных состояний в область отрицательных энергий (хвост), где они становятся локализованными. При другом подходе оказывается необходимым прибегать к грубой аппроксимации в самих уравнениях, постулируя существование самосогласованного поля, действующего на электрон при его движении по образцу. Этот метод, однако, весьма сложен в математическом отношении, и его применение пока еще не дало окончательного ответа на несколько академический вопрос [c.576]

Так как время Г], связанное с релаксацией среднего намагничения М, к значению Мо, является характеристикой взаимодействия газа ядерных моментов с термостатом (с тепловым движением, например, кристаллической решетки), то значительное отличие Т] от Тг (Т превышает Тг на несколько порядков) указывает на возможность установления в короткий по сравнению с Т срок равновесия в системе ядерных спинов отдельно (т. е. без установления их равновесия с решеткой). Получаются как бы две пространственно совмешенные, но изолированные в термодинамическом смысле друг от друга квазиравновесные системы, характеризуемые разными температурами, и т.д. На возможность введения спиновой температуры, отличной от температуры решетки, указал в 1948 г. упомянутый нами выше Э. Парселл, он же в 1951 г. методом накачки энергии в спиновую систему достиг состояний с отрицательной спиновой температурой. > [c.389]

Как и в оптической теор яи, здесь предполагается не существование материальных волн, а возможность применения уравнений волновой теории для расчетов поведения электронов. Волновая механика не дает возможности проследить непосредственно движение электрона по орбите в атоме водорода Можно лишь говорить о ве1роятности нахождения электрона в данной части атома. Эта вероятность определяется с помощью волновой функции, квадрат амплитуды которой является мерой вероятно сти нахождения электрона в данном месте. Волновая механика дает методы расчета этих вероятностей. Электрон движется вокруг ядра настолько быстро, что для многих целей позволительно рассматривать атом состоящим из ядра с зарядом + Ze, окруженного облаком отрицательного электричества, плотность которого в любой точке пропорциональна вероятности нахождения там электрона. То, что электронное облако описывается в терминах вероятности, не противоречит точному значению энергии стационарного состояния. Подобно тому как колебание прямой может быть установившимся или дать стоячую волну только в том случае, если длина волны целое число раз укладывается на длине этой прямой, так и волновое уравнение движения электрона вокруг ядра может дать стацио- [c.16]

Прежде всего заметим, что движение релятивистского электрона в теории Дирака характерно быстроосциллирую-щим дрожанием , происходящим с частотой со=2 /й, что является следствием интерференции состояний, принадлежащих различным знакам энергии. Как известно, четыре компоненты волновой функции Дирака обусловлены двумя возможными проекциями спина, а также двумя различными знаками энергии. При этом можно показать, что отрицательно энергетические электронные состояния можно отнести к позитронам. [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...