Свободно-свободные переходы

Отметим, что переход электрона в атомах или молекулах с одного дискретного уровня на другой называют связанно-связанным, а переход электрона с одного из дискретных уровней атома или молекулы в состояние с непрерывным энергетическим спектром — связанно-свободным. Наконец, переход между свободными состояниями, осуществляющий- [c.145]

Слово протектор латинского происхождения, в переводе обозначает покровитель, защитник . Протекторным называют способ защиты, заключающийся в том, что к стальному изделию, которое надо защитить, присоединяют (так, чтобы между ними был электрический контакт) кусок более активного металла (цинка, магния, марганца, их сплавов). При таком контакте часть электронов с более активного металла (повышенная активность металла и обусловлена тем, что в нем большая, чем в менее активном, концентрация свободных электронов) переходит на менее активный и заряжает его отрицательно. А отрицательно заряженный металл корродирует значительно медленнее, чем нейтральный или тем более положительно заряженный. [c.71]

Свободные колебания. Переходя теперь к теории малых колебаний около положения равновесия, мы рассмотрим сперва случай свободных колебаний, предполагая, что внешних сил нет. [c.220]

До сих пор мы не касались вопроса о спектральном распределении радиационного теплового потока. Однако этот вопрос играет большое значение при выборе способа тепловой защиты. К тому же исследования спектров натолкнули на проблему излучения в атомных линиях, которая оказалась важной для суммарного теплового потока. При численных расчетах обычно учитывается непрерывное излучение п излучение в молекулярных полосах высокотемпературного воздуха. Основными механизмами, определяющими сплошное излучение, являются рекомбинация ионов атомарного азота и кислорода (свободно-связанные переходы) и ускорение свободных электронов вблизи ионов и нейтральных атомов (свободно-свободные переходы). [c.292]

Косвенный показатель интенсивности коррозионного процесса — содержание водорода в паре кислород из диссоциированных молекул воды входит в состав окислов, а водород остается свободным и переходит в пар. [c.70]

Отдельные ионы А диффузного слоя, обладающие повыщенным запасом свободной энергии, переходят из диффузного слоя в раствор одновременно из раствора в диффузный слой поступают ионы В в статистически эквивалентных количествах. На рис., 5-2, б приведена схема установившегося адсорбционного равновесия.Для данного частного случая в качестве простейшей функциональной зависимости соотношения концентраций ионов А и В (считая коэффициент активности равным 1) в диффузном слое и растворе может быть принята [Са = 2 Св = 1 Са = 1 Св = 1 см. уравнение (5-1)1 зависимость [c.172]

Укажем на ряд факторов и физических процессов, которые могут обусловить непрерывный спектр адиабатически сжатых двухатомных газов. Излучение воздуха в указанных условиях может быть обусловлено появлением молекул NO2, а также процессами, обусловленными свобод-но-свободными и свободно-связанными переходами в атомах и молекулах. [c.203]

При малых числах Рейнольдса след весьма устойчив и более заметна асимметрия относительно направления течения (слева направо), вызванная свободной конвекцией. Переход происходит при Ве = 1600 (фиг. 12). Вычисленные по результатам измерений величины Nu представлены в прямоугольных и полярных координатах на фиг. 13—15. Видно, что охлаждающее действие потока воздуха на нагретый цилиндр неоднородно. При малых числах Рейнольдса теплопередача от передней части цилиндра (особенно в передней критической точке) больше, чем от задней. При больших числах Рейнольдса точка отрыва смещается вниз по потоку. При этом отношение теплового потока в задней критической точке к среднему тепловому потоку от цилиндра становится меньше 15 [c.101]

Метод распределения яркости в континууме. При больших плотностях тока в газоразрядной плазме наблюдается сплошной спектр. Он возникает при переходах между непрерывными и дискретными состояниями электронной системы (свободно-связанные переходы), а также между ее непрерывными состояниями (свободно-свободные переходы). [c.352]

Свободно-связанные переходы дают излучение рекомбинации. Оно наблюдается при захвате свободного электрона ионом. Свободно-свободные переходы приводят к тормозному излучению, возникающему при столкновении электронов с ионами л при переходе электрона внутри непрерывной последовательности термов. [c.352]

Энергия d v, излучаемая при свободно-свободных переходах единицей объема непоглощающей плазмы в единицу времени в интервале частот с1 для водородоподобных ионов, определяется [c.352]

Количество энергии, излучаемой единицей объема плазмы в единицу времени в интервале частот при свободно-связанных переходах для водородоподобных ионов, равно [38] [c.353]

Возбуждение высших оптических гармоник лазерного излучения — многофотонное рэлеевское рассеяние света атомом — реализуется в результате двух различных процессов в зависимости от интенсивности лазерного излучения. В области субатомной интенсивности возникает многофотонное поглощение электрона за счет связанно-связанных, связанно-свободных и свободно-свободных переходов с последующей релаксацией электрона в исходное основное состояние атома, впервые обнаруженное в работе [1.20]. При этом возникает релаксационное излучение с частотой Кш, где номер возбуждаемой гармоники К может достигать величины в несколько десятков единиц (эта граница не носит принципиального характера она определяется рядом практических причин). Отметим, что этот процесс является конкурирующим к процессу многофотонной ионизации атома. [c.23]

Вследствие трения в пограничном слое кинетическая энергия свободного потока переходит в теплоту при этом повышается температура в пограничном слое и на теплоизолированной поверхности конструкции устанавливается адиабатическая температура поверхности а, определяемая по формуле [c.56]

Рекомбинация включает свободно-связанные и свободно-свободные переходы. [c.313]

СВОБОДНО-СВЯЗАННЫЕ ПЕРЕХОДЫ [c.147]

В макроскопических задачах радиационного переноса свободно-связанные переходы рассматриваются с помощью полного термодинамического баланса, который избегает неудобных для решения задач потоков в выражениях для эффективных [c.154]

Наиболее распространенные процессы излучения и поглощения света в среде атомных и молекулярных частиц обусловлены переходами между их электронными состояниями и могут быть подразделены на три типа 1) свободно-свободные переходы (тормозное излучение и поглощение света при рассеяние электронов на атомах и ионах, сплошной спектр) 2) связанно-свободные переходы (фотоионизация атомов и молекул и фоторекомбинация электронов на ионах и нейтральных частицах, сплошной спектр) и 3) связанно-связанные (дискретные) переходы (линейчатый спектр атомов и полосатый спектр молекул). [c.794]

По своему типу все электронные переходы делятся на связанно-связанные, связанно-свободные (свободносвязанные) и свободно-свободные. [c.24]

В случае свободно-свободного перехода электрон и в начальном п в конечном состояниях остается свободным. Двигаясь в электрическом поле иона, свободный электрон может либо испустить квант, отдав ему часть своей кинетической энергии, либо поглотить квант, приобретя вследствие этого дополнительную кинетическую энергию. Свободно-свободные переходы называют тормозными, исходя из механических представлений торможения электрона за счет потери им кинетической энергии на испускание кванта. Начальное и конечное энергетические состояния электрона при сво-бодно-свободных переходах, определяемые его скоростью, могут быть произвольными, вследствие чего их спектр также имеет непрерывный характер. [c.25]

Согласно квантовой теории, С. с. возникает при квантовых переходах между двумя совокупностями уровней энергии, из к-рых по крайней мере одна принадлежит к непрерывной последовательности уровней. Примером может служить С. с. атома Н, получающийся при переходах между дискретными уровнями энергии с разл. значениями гл. квантового числа п и непрерывной совокупностью уровней, энергии, лежащих выше границ ионизации (свободно-связанные переходы) в поглощении С- с. соответс вует ионизации атома Н (переходы электрона из связанного состояния в свободное), в испуслсавии — рекомбинации электрона и протона (переходы электрона из свободного состояния в связанное). Цри переходах между разными парами уровней энергии, принадлежащими к непрерывной совокупности уровней (свободно-свободные переходы), также, возникают С. с., соответствующие тормозному излучению при испускании и обратно- [c.651]

Осн. механизмами непрозрачности Ф. для эл.-магн. излучения являются фотоионизания и свободно-свободные переходы (тормозное поглощение), а также рассеяние фотонов в спектральных линиях и континууме. В Ф, наиб, холодных звёзд (спектрального класса М) преобладает рассеяние света в молекулярных полосах (гл. обр. окислов металлов TiO, ZrO и др.). В звёздах спектрального класса К доминирует поглощение излучения. металлами, в Q- и F-звёздах — отрицательными ионами водорода, в звёздах спектрального класса А — атомами водорода. В Ф. наиб, горячих звёзд, классов В и О, преобладают рассеяние на свободных электронах и по глощение атомами и ионами гелия, а в УФ-области спектра— ионами элементов С—Fe. [c.360]

На рис. 1 представлены интенсивность излечения абсолютно черного тела (1) и коэффициенты поглогцения компонент продуктов сгорания природного газа в воздухе, обогагценном О2 до 40 % с 2 % калия (Т = 2600 К, давлениер = 1 атж) 2—Н2О, 3—С02(4.3жкж), 4 — СО2 (2.7 мкм) 5 — СО2 (15 мкм), 6 — свободно-свободные переходы в полях нейтралов, 7 - N0, 8 — СО, 9 — ОН, 10 — дублет калия. [c.224]

В гидрэпоршнзвых насосных агрегатах свободного тина переход от втулочных к безвтулочным цилиндрам позволяет в некоторых конструкциях увеличивать полезное поперечное сечение их на 35—40%. [c.86]

Наконец, подчеркнем, что Лоберо и Кайзеру (см., напри-ме р, [9.32] и цитированную там литературу), а также Пискар-скасу [9.11] удалось получить возбуждающие и пробные импульсы длительностью до субпикосекунд на основе одиночных импульсов от твердотельных генераторов, используя их в качестве импульсов накачки соответствующим образом подобранных параметрических генераторов (см. гл. 8). Полученные таким путем импульсы отличаются от импульсов лазеров на красителях особенно фронтами, на которых энергия спадает на несколько порядков ниже максимума круче, чем по экспоненциальному закону. Это позволяет очень точно измерить и малые пробные сигналы, что делает возможным определение времен релаксации в пять раз более коротких, чем длительность импульса [9.32]. Такие параметрические генераторы могут быть включены как в канал возбуждения, так и в канал пробных импульсов, что обеспечивает свободный выбор переходов возбуждения и излучения в широком диапазоне (рис. 9.13). Особый интерес представляет возможность выбора обеих длин волн в ближней инфракрасной области спектра, что позволяет непосредственно возбуждать и изучать колебательные переходы. Подчеркнем, что фотометрическая точность при измерении поглощения узкополосных параметрических пробных сигналов в общем случае превышает точность измерений с использова- [c.340]

При преднамеренной задержке кабины одного из лифтов пассажирами свободный лифт переходит в одиночную работу за счет включения в цепь реле РОН замыкающего контакта реле РКД (113а—1136). [c.155]

Появление сплошного спектра з лаймановском источнике связано со свободно-свободными и свободно-связанными переходами [48]. Крамерсом [49] разработана теория, позволяюш,ая [c.15]

Излучение высокоионизованной плазмы [90—92]. При больших плотностях тока в импульсных источниках водород полностью диссоциирован на атомы и происходит его сильная ионизация. В этих условиях возникает непрерывное излучение электрона тормозное (свободно-свободные переходы) и рекомбинационное (свободно-связанные переходы). Распределение яркости В К) в спектре можно найти по формуле (5.15) 191] [c.250]

При частотах, больших у , зависимость излучаемой энергии от частоты та же, что для свободно-свободных переходов. Поэтому для определения температуры по яркости сплошного спектра можно не вдаваться в анализ того, наблюдаются ли свободно-свободные или свободно-связанные переходы. Как следует из формул (9.2) и (9.3), график зависимости gdEldv от V — прямая линия, тангенс угла наклона которой зависит от Т . [c.353]

При распрострапепии гауссова пучка в свободном пространстве переход от одного сечения к другому описывается лучевой матрицей [c.19]

Теперь в случае свободно-связанного перехода имеем = = neOзg,xъsL Ve, где и — соответственно плотность и скорость электронов. Введем далее следующие обозначения [c.154]

Для оптически разрешенных переходов (см. 4.17) эффективное сечение может быть выражено через дипольные матричные элементы, связанные с двумя состояниями [см. формулу (4.99)]. Таким образом, неупругое рассеяние рассматривается как поглощение (или вынужденное испускание) фотона, испущенного при свободно-свободном переходе падающего электрона в поле атома. Следуя Ситону ([35], стр. 414), найдем [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...