Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

[<< Стр.]    [Стр. >>]

энергия ионизации одна и га же. Это означает, что полная энергия электрона в основном состоянии постоянна. Полная энергия слагается из двух частей: положительной кинетической энергии и отрицательной потенциальной энергии. Полная энергия электрона в основном состоянии атома водорода равна примерно - 13,6 эВ. Предположим, что мы не принимаем во внимание соотношения неопределенности и хотим понять распределение вероятностей электрона в рамках корпускулярной картины. Тогда мы сразу же приходим к противоречию. В самом деле, рассмотрим достаточно далекую от ядра точку, в которой электрон с определенной вероятностью может находиться. Потенциальная энергия, которую имеет электрон в этой точке, известна [?„ = - ЦАпе. г) ]. При достаточно большом расстоянии она может быть больше — 13,6 эВ, например равна — 12,5 эВ. Тогда, для того чтобы полная энергия была равна — 13,6 эВ, как это дается экспериментом, необходимо считать кинетическую энергию электрона в этой точке отрицательной, что бессмысленно. Таким образом, неосмотрительное применение корпускулярных понятий к анализу экспериментальных фактов сразу же привело к противоречию. Однако рассуждение, приведшее к противоречию, недопустимо из-за наличия соотношения неопределенности, поскольку понятие о положении электрона непригодно для описания движения электрона в атоме. Математически это выражается в том, что, зафиксировав координату электрона, мы неправомочны в дальнейших рассуждениях говорить об импульсе, а следовательно, и о кинетической энергии как об определенной величине.

[<< Стр.]    [Стр. >>]

ПОИСК



энергия ионизации одна и га же. Это означает, что полная энергия электрона в основном состоянии постоянна. Полная энергия слагается из двух частей: положительной кинетической энергии и отрицательной потенциальной энергии. Полная энергия электрона в основном состоянии атома водорода равна примерно - 13,6 эВ. Предположим, что мы не принимаем во внимание соотношения неопределенности и хотим понять распределение вероятностей электрона в рамках корпускулярной картины. Тогда мы сразу же приходим к противоречию. В самом деле, рассмотрим достаточно далекую от ядра точку, в которой электрон с определенной вероятностью может находиться. Потенциальная энергия, которую имеет электрон в этой точке, известна [?„ = - ЦАпе. г) ]. При достаточно большом расстоянии она может быть больше — 13,6 эВ, например равна — 12,5 эВ. Тогда, для того чтобы полная энергия была равна — 13,6 эВ, как это дается экспериментом, необходимо считать кинетическую энергию электрона в этой точке отрицательной, что бессмысленно. Таким образом, неосмотрительное применение корпускулярных понятий к анализу экспериментальных фактов сразу же привело к противоречию. Однако рассуждение, приведшее к противоречию, недопустимо из-за наличия соотношения неопределенности, поскольку понятие о положении электрона непригодно для описания движения электрона в атоме. Математически это выражается в том, что, зафиксировав координату электрона, мы неправомочны в дальнейших рассуждениях говорить об импульсе, а следовательно, и о кинетической энергии как об определенной величине.

[Выходные данные]

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте