Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Энергия жидкостей

Гидродвигатель (аппарат, в котором энергия жидкости превращается в механическую энергию вращающей массы) постоянного расхода общее обозначение (а)  [c.323]

Аналогичная энергия жидкости перед входом в насос может бить вычислена по уравнению (1.149)  [c.131]

Диссипация кинетической энергии жидкости в ее тепловую энергию главным образом из-за теплопроводности приводит к затуханию колебаний и пузырек из начального состояния, характеризуемого параметрами а , pgQ, То, перейдет в состояние с параметрами йе, pgg, Tq, где  [c.281]


В соответствии с [50] будем предполагать, что функция распределения пузырьков газа по размерам зависит от отношения турбулентной энергии жидкости к поверхностной энергии пузырька газа  [c.135]

Следует ожидать, что диссипация энергии жидкости зависит не только от физико-химических свойств жидкости, но и от геометрии объема, занимаемого газожидкостной системой. Будем предполагать, что процесс дробления пузырьков газа происходит в трубе длиной Ь и площадью поперечного сечения И. В соответствии с [50] будем считать, что среднее значение диссипации энергии е зависит только от макроскопических параметров системы  [c.136]

Значения внутренней энергии жидкости можно вычислить из общей зависимости  [c.172]

Слева стоит изменение в единицу времени энергии жидкости в некотором заданном объеме пространства. Стоящий справа интеграл по поверхности представляет собой, следовательно, количество энергии, вытекающей в единицу времени из рассматриваемого объема. Отсюда видно, что выражение  [c.27]

Входящий в (11,2) вектор А связан определенным образом с полным импульсом и с полной энергией жидкости, обтекающей движущееся в ней тело. Полная кинетическая энергия жидкости (внутренняя энергия несжимаемой жидкости постоянна) есть  [c.49]

Наконец, произведя интегрирование ) и умножив на р/2, получаем окончательно следующее выражение для полной энергии жидкости  [c.50]

Первый член справа определяет изменение кинетической энергии жидкости в объеме V благодаря наличию потока энергии через поверхность этого объема. Второй же член (взятый с обратным знаком) представляет собой, следовательно, уменьшение кинетической энергии в единицу времени, обусловленное диссипацией.  [c.79]

Область масштабов X I называют областью энергии-, в ней сосредоточена основная часть кинетической энергии жидкости. Значения X Хо составляют область диссипации — в ней происходит диссипация кинетической энергии. При очень больших значениях R обе эти области достаточно раздвинуты друг от друга, и между ними расположен инерционный интервал, в котором  [c.191]

После всего сказанного выше смысл этой формулы очевиден положительная величина (й)/(2я) представляет собой спектральную плотность кинетической энергии жидкости (отнесенной к единице массы) в к-простраистве. Энергия же, заключенная в пульсациях с величиной волнового вектора в интервале dk, есть E(k)dk, где  [c.205]

Слева стоит скорость изменения энергии единицы объема жидкости, а справа — дивергенция плотности потока энергии. В вязкой жидкости закон сохранения энергии, конечно, тоже имеет место изменение полной энергии жидкости в некотором объеме (в 1 сек.) должно быть по-прежнему равно полному потоку энергии через границы этого объема. Однако плотность потока энергии выглядит теперь иным образом. Прежде всего помимо потока pv (и /2 + w), связанного с простым переносом массы жидкости при ее движении, имеется еще поток, связанный с процессами внутреннего трения. Этот второй поток выражается вектором— (v t ) с компонентами (см. 16). Этим, однако, не исчерпываются все дополнительные члены в потоке энергии.  [c.270]


Что касается компонент представляющих плотность импульса, то в локальной собственной системе отсчета они равны нулю. Компонента же равна собственной плотности внутренней энергии жидкости, которую мы будем обозначать в этой главе посредством е.  [c.693]

Уменьшение среднего значения полной удельной энергии жидкости вдоль потока, отнесенное к единице его длины, иазивается гидравлическим уклоном. Изменение удельной потенциальной энергии жидкости, отнесенное к единице длины, называется пьезо-метрическим уклоном. Очевидно, что в трубе постоянного диаметра с ноняменным распределением скоростей указанные уклоны одинаковы.  [c.48]

Левая часть уравнепия (l.loO) лредставллет собой энергию жидкости па выходе из насоса, отнесенную к единице веса.  [c.131]

Найдем приращепие энергии жидкости п насосе, т. е. определим ту анергию, которую приобретает, проходя через насос, каждая единица веса жидкости. Эта энергия сообщается жидкости насосом, поэтому она посит название напора, создаваемого насосам, и обозначается обычно // ас-  [c.131]

С этой скоростью 5кндкая колонна (рис. 1.106, г) стремится оторваться от крана, в результате возникает отрицательная ударная волна под данлением — Руп> которая направляется от крана к резервуару со скоростью с, оставляя за собой сжавшиеся стенки 1рубы и расширившуюся жидкость, что обусловлено сни кением давления (рис. 1.106, д). Кинетическая энергия жидкости вновь переходит в работу деформаций, но противоположного знака.  [c.141]

Объемные потери. Рассмотрим o67jeMHKe потери в одноступенчатом насосе. Жидкость, выходящая из рабочего колеса в количестве в основном поступает в отвод Q) и, следовательно, в напорный патрубок насоса, и частично возпрахцается в подвод через зазор в уплотнении 1 между рабочим колесом и корпусол насоса (утечка q , рис. 2.6). Энергия жидкости, возврап],ающейся в подвод, теряется. Эти потери называются объемными. Утечки обусловлены тем, что давление на выходе из рабочего колеса больше, чем в подводе.  [c.159]

Ранее было указано, что аустенито-графитная смесь является термодинамически более устойчивой, чем аустенито-цементитная смесь. Это значит, что если на схеме рис. 162 провести линию, которая будет характеризовать сво- бодную энергию смеси аустенит+графит, то она должна располагаться при B eix температурах ниже линии, характеризующей свободную энергию смеси аустенит-Ьдементит. Следовательно, линия свободной энергии аустенит+графит пересечет линию свободной энергии жидкости при температуре более высокой чем 1147° . т. е. при 1153°С.  [c.204]

Можно видеть, что движущий реактивный момент на трубке (которому отв,ечают турбинные режимы — получение полезной работы за счет уменьшения энергии потока) возникает только при углах выхода р < ЭО". Значениям р 90° соответствуют насосные режимы — реактивный момент потока направлен противоположно угловой скорости трубки (М < 0) и для ее вращения затрачивается внешняя работа, идущая на увеличение энергии жидкости.  [c.385]

Гидропривод состоит из источника энергии жидкости, которым ос5нчно служит насос, гидродвигателя, аппаратного управления, гидролиний и вспомогательньпс устройств.  [c.57]

Внутренняя энергия воды в тройной точке uo io poVo, но так как f o = 0, то Uo =—откуда Wo==—0,00611-0,001 х X 10 = —0,611 дж кг — величина очень небольшая, поэтому можно считать, что внутренняя энергия жидкости при О С о = 0.  [c.178]

Условные графические обозначения общего применения приведены в ГОСТ 2.721—74 (СТ СЭВ 1984—79), который устанавливает обозначения направления потоков электрической п магнитной энергии, жидкости и газа, направления движения и обозначения линий г 1еханической связи. Часть из них приведена в табл. 16.1.  [c.259]

Показано, что вплоть до значений ш = 10 сек для частиц радиусод а = 2,5 мк спектральная интенсивность пульсаций скорости частицы близка к спектральной интенсивности пульсаций скорости жидкости. Однако в этой точке относительная спектральная энергия жидкости уже на 20% меньше своего дшкшшального значения. При со = 10 сек = 0,28,  [c.55]

Число таких молекул пропорционально площади поверхности, ст, и при увеличении последней внутренняя энергия жидкости — при прочих равных условиях—возрастает, а при уменьшении уменьшается. Это добавочное изменение внутренней энергии, связанное с изменением площади поверхности тела, принято записьшать в виде  [c.132]


Иайти приведенную эквивалентную скорость звука в упругой оболочке, e j H модуль упругости материала оболочки толщшга h, коэффициент объемного сжатия жидкости к. Оболочку считать работающей на растяжение — сжатие в окружном направлении. Изменением виутреипс энергии жидкости пренебречь.  [c.317]

В этой главе букиа е будет обозначать среднюю диссипацию энергии, а не внутреннюю энергию жидкости  [c.187]

Первый член в этом выражении (еоро) представляет собой энергию единицы объема неподвижной жидкости и не имеет отношения к звуковой волне. Что касается второго члена (jUop ), то это есть изменение энергии, связанное просто с изменением количества вещества (массы жидкости) в каждой данной единице объема. В полной энергии, получающейся интегрированием энергии единицы объема по всему объему жидкости, этот ч.пеи выпадает поскольку общее количество жидкости остается неизменным, то p dF = 0. Таким образом, полное изменение энергии жидкости, связанное с наличием звуковой волны, равно интегралу  [c.357]

Отметим также, что выражение (139,10) соответствует и определению давления как производной р —d(EaV)ldV от полной энергии жидкости при заданных ее полной массе pV, полной энтропии и полном импульсе относительного движения pvvK  [c.716]


Смотреть страницы где упоминается термин Энергия жидкостей : [c.40]    [c.41]    [c.97]    [c.137]    [c.143]    [c.156]    [c.189]    [c.228]    [c.156]    [c.337]    [c.57]    [c.172]    [c.59]    [c.59]    [c.186]    [c.206]    [c.335]    [c.219]    [c.246]    [c.247]    [c.810]   
Жидкости для гидравлических систем (1965) -- [ c.10 , c.27 ]



ПОИСК



Анализ вынужденных разрывных колебаний жидкости в трубопроводе в приближении, не учитывающем диссипацию энергии

Баланс турбулентной энергии в сжимаемой жидкости

Бюджет турбулентной энергии и сжимаемой жидкости

Влияние неравномерности распределения скоростей по плоскому живому сечению на величину количества движения и величину кинетической энергии некоторой массы жидкости, протекающей через данное живое сечение (второе вспомогательное положение)

Влияние потенциальной энергии давления на преобразование энергии в потоке упругой жидкости

Влияние потерь энергии при входе жидкости в межлопастные каналы осевого шнекового преднасоса на устойчивость системы

Выбор схемы гидроприводов ударных машин ударного действия с использованием кинетической энергии жидкости и заготовки

Гидравлическое уравнение кинетической энергии (уравнение Бернулдля целого потока реальной (вязкой) жидкости при установившемся движении

Гидравлическое уравнение кинетической энергии. Уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости при установившемся движении

Диссипация механической энергии в вязкой жидкости

Диссипация энергии в вязкой жидкости

Диссипация энергии в несжимаемой жидкост

Диссипация энергии в несжимаемой жидкости

Диссипация энергии в несжимаемой при колебаниях в жидкости

Диссипация энергии при движении жидкости Уравнение Навье—Стокса

Дифференциальные уравнения движения и баланса энергии для невязкой жидкости

Дополнительные замечания о диффузии механической энергии через боковую поверхность элементарных струек, составляющих поток реальной жидкости. Функция диссипации механической энергии

Жидкости вязкие, действие силы диссипация механической энергии в них

Жидкость баротропная энергии

Жидкость диссипация энергии

Жидкость. Свободная энергия поверхности и поверхностное натяжеРабота адгезии и когезии. Методы измерения поверхностного натяжения

Закон сохранения энергии в движущейся идеальной жидкости Адиабатическое движение. Сохранение энтропии

Закон сохранения энергии для идеальной жидкости

Закон сохранения энергии для реальной жидкости

Закон сохранения энергии для установившегося потока вязкой несжимаемой жидкости

Использование энергии текущей жидкости

КУМУЛЯЦИЯ ЭНЕРГИИ ПРИ СХЛОПЫВАНИИ ЦИЛИНДРА из жидкости

Кинетическая энергия жидкостей

Кинетическая энергия жидкости, занимающей бесконечную область

Кинетическая энергия. Коэфициент присоединенной массы. Представление движения жидкости вдали от тела диполям

Конденсация пар — жидкость баланс энерги

Коэффициенты кинетической энергии п количества движения для потока реальной жидкости

Кудряшев, В. М. Головин. Влияние диссипации механической энергии на теплообмен при ламинарном движении жидкости в круглой цилиндрической трубе

Неравномерное напорное движение несжимаемой жидкости. Характерные особенности течения и потери энергии

Обобщение Кельвина для теоремы Грина динамическая интерпретация энергия безвихревого движения жидкости в циклической области

Обозначения направления потока энергии, жидкости, газа (табл

Общие уравнения движения вязкой жидкости. Динамические уравнения и уравнение баланса энергии. Граничные условия движения жидкости с трением и теплопроводностью

Определение коэфффициента местных потерь энергии при течении вязких и аномальновязких жидкостей

Определение теплового потока по балансу энергии жидкости

Отрыв потока жидкости турбулентного, коэффициент сопротивления энергии

Плотность потока диффузионная энергии в идеальной жидкости

Плотность энергии когезии органических жидкостей и полимеров. Параметр растворимости Гильдебранда

Поверхностная энергия чистой жидкости

Поглощение энергии упругих волн в вязких и теплопроводных жидкостях

Полная энергия частицы текущей жидкости

Потенциальная энергия жидкости

Потенциальная энергия жидкости. Потенциальный напор

Потери напора (энергии) при равномерном движении жидкости

Потери энергии при ламинарном движении жидкости Коэффициент Дарси

Приток энергии к выделенному контрольной поверхностью объему жидкости

Рассеивание энергии в вязкой жидкости

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости на основе интегрального уравнения кинетической энергии

Случай сжимаемой жидкости. Баротропность и бароклннность Уравнение притока энергии

Составление первого баланса энергии жидкости

Тензор энергии-импульса жидкости

Теорема Бернулли о сохранении полной механической энергии при стационарном баротропном движении идеальной жидкости и газа

Теорема Гельмгольца о разложении движения частицы жидкост осреднённого значения кинетической энергии полного движения жидкости в конечном объ

Теорема Гельмгольца о разложении осредненного значения кинетической энергии пульсационного движения жидкости в конечном объ

Теорема об изменении кинетической энергии осреднённого движения жидкости

Тепловая энергия жидкостей

Тепловые явления в жидкостях и газах. Закон сохранения энергии и уравнение баланса энергии

Теплота жидкости, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия жидкости

Течение жидкости вращательное уравнения движения и энергии

Течение жидкости вращательное энергии

Удельная потенциальная энергия жидкости. Закон Паскаля

Уравнение Бернулли (уравнение баланса удельной энергии) для элементарной струйки реальной жидкости при установившемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной (вязкой) жидкости (уравнение баланса удельной энергии) при установившемся движении

Уравнение Бернулли для целого потока реальной жидкости, учитывающее локальные силы инерции жидкости (уравнение баланса удельной.энергии при неустановившемся движении)

Уравнение баланса удельной энергии для неустановившегося движения несжимаемой жидкости в недеформируемой цилиндрической трубе

Уравнение баланса удельной энергии для потока вязкой жидкости

Уравнение энергии жидкости

Уравнения гидродинамики и энергии двухфазных жидкостей

Уравнения движения и энергии для излучающей жидкости

Уравнения движения идеальной жидкости. Закон j сохранения энергии

Ураьнение Д. Бернулли и его интерпретаГидравлические сопротивления и потери энергии при движении жидкости

Усиков, 3. Д. Иванова. Характеристическое поглощение высокочастотной электромагнитной энергии жидкостью в системе с сеточным электродом

Эйлера энергии жидкости во вращающемся колесе

Эйлерова форма законов сохранения массы и энергии, теоремы количеств движения н момента количеств движения при стационарном движении идеальной жидкости

Энергии поверхностного слоя и поверхностное натяжение жидкостей

Энергия жидкости и газа Блэкборн Дж. Ф Почему используется энергия жидкости и газа

Энергия кинетическая несжимаемой жидкости при потенциальном движени

Энергия несжимаемой жидкости внутрення

Энергия поверхностная жидкости

Энергия потоков жидкости несжимаемой световая — Единицы измерения

Энергия потоков жидкости несжимаемой формоизменения

Энергия потоков жидкости несжимаемой—Потеси из-за трения 170 —Потери местные

Энергия, количество движения, момент количества движения жидкости при движении в ней твердого тела и основы теории присоединенных масс



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте