Плотность атмосферы

Существенным выводом из этого выражения является то, что Р оо)фО. Это рассматривают как доказательство неустойчивости планетарных атмосфер, рассеивающихся со временем в космическом пространстве. Надо, однако, заметить, что для верхних слоев атмосферы использованная модель является слишком грубой, чтобы основывать на ней качественные выводы. Решающее влияние на состав и на плотность верхней атмосферы оказывает поглощаемая ею солнечная радиация. Так, на высоте 600 км плотность атмосферы в дневное и в ночное время различается приблизительно в 10 раз (см., например, [16]). Иначе говоря, равновесная модель не подходит для описания свойств верхней атмосферы. [c.157]

Полезным свойством голограмм является их способность компенсировать искажения, которые могут возникать при записи волновых фронтов объектов. Например, голограмма не чувствительна к изменению плотности атмосферы, если объектный и опорный пучки проходят через одну и ту же неоднородность. Введение же целенаправленных искажений в один из пучков дает широкие возможности для осуществления кодирующих операций. [c.26]

Коэффициент k pSv, где S — площадь поперечного сечения спутника, р — плотность атмосферы [31], [c.67]

Примером неоднородного вещества может служить земная атмосфера, рассматриваемая при достаточно большой толщине. Изменение плотности атмосферы с высотой ведет к изменению и показателя преломления [c.112]

При падении тела на Землю с большой высоты, на которой плотность атмосферы мала, сопротивление воздуха в начале падения тела также мало. Но падение тела не будет свободным, так как на тело кроме силы тяжести действует сила сопротивления воздуха. В теле возникнут небольшие деформации и силы упругости, действующие между отдельными частями тела. Упругие силы, направление которых совпадает с направлением силы тяжести, и будут весом. По мере увеличения плотности атмосферы при падении тела сопротивление воздуха возрастает. При этом возрастут деформации тела и его вес. Когда сила сопротивления воздуха станет равной значению действующей на тело силы тяжести, его падение будет происходить с постоянной скоростью и вес достигнет того же значения, что и у тела, находящегося в покое. Сила сопротивления воздуха направлена противоположно скорости тела и может только уменьшать ее. Но, например, реактивная сила действует как в направлении, совпадающем со скоростью движения тела, увеличивая ее, так и в противоположном направлении, тормозя движение тела. [c.98]

ПЛОТНОСТЬ R0 = плотность атмосфер jI (кг/м ) [c.181]

Безразмерный коэф. Д. с. с ц — Xjq S, где q = P v/2. — плотность атмосферы на высоте п(ь лета, — скорость тела, S — площадь его миделевого [c.14]

В типичном случае ордината (V + v)/vb точки пересечения близка к —0,3, так что авторотация происходит при скорости снижения, несколько большей скорости идеальной авторотации, т. е. относится к режиму турбулентного следа. Наклон кривой скоростей протекания в этой области велик. Это означает, что для компенсации профильной мощности достаточно небольшое увеличение скорости снижения. Для реального вертолета при расчете скорости (К + v)/Vb должны также учитываться потери мощности на рулевой винт и на аэродинамическую интерференцию. Эти потери составляют от 15 до 20% профильной мощности, так что их учет дает лишь малую поправку к величине скорости снижения. Предельную скорость вертикального снижения можно найти, считая, что она соответствует границе режима турбулентного следа, т. е. приблизительно 2 < V/vb < —1,71. Таким образом, для плотности атмосферы на уровне моря скорость снижения I/составляет от 1,1 Т/А до ],3- /Т1А м/с (нагрузка на диск выражена в Па). [c.116]

Аэродинамические управляющие моменты определяются приближенным путем, так как неизвестна точная схема взаимодействия поверхности стабилизатора с атмосферным потоком. Кроме того, имеются существенные колебания плотности атмосферы, связанные с изменением солнечной активности и суточным вращением атмосферы вместе с Землей. [c.41]

В большинстве случаев изменение плотности атмосферы р по высоте h достаточно хорошо описывается экспоненциальной зависимостью [c.129]

Отношение плотности атмосферы на те/ ущей вь/соте к плотности атмосфера на уровне моря р=р/ро [c.130]

Отсюда видно, что величина восстанавливающей силы (L/m) обратно пропорциональна масштабному коэффициенту плотности атмосферы, а устойчивость движения зависит от знака подъемной силы положительная подъемная сила соответствует устойчивому движению, отрицательная — неустойчивому. Этот вывод согласуется с формой траекторий, показанных на рис. 9. [c.140]

Н — масштабный коэффициент плотности атмосферы, м высота, м [c.158]

Если проследить за изменением плотности атмосферы на больших высотах, то следует воспользоваться другим выражением для потенциальной энергии [c.120]

Высота 170 км до некоторой степени условна. Время существования спут ника определяется значениями плотности атмосферы в области перигея орбиты. Экспериментально доказано, что плотность верхних слоев (170—250 км) атмосфе- ры увеличивается в 1,5—3 раза в годы максимумов солнечных пятен экспериментально выявлены также сезонные и суточные изменения плотности верхних слоев атмосферы. См. Исследования космического пространства .— Труды всесоюзной конференции по физике космического пространства , разд. 1 Верхняя атмосфера земли . М., 1965, с. 11—123. [c.25]

Из наблюдений за сгорающими в атмосфере метеорами ( падающие звезды ) известно, что их траектории мало отличаются от прямых линий и, следовательно, влияние силы тяжести на закон движения метеора пренебрежимо мало по сравнению с силой аэродинамического сопротивления. При такой схематизации мы приходим к простой задаче динамики точки. Если принять экспоненциальный закон изменения плотности атмосферы и постоянство аэродинамического коэффициента сопротивления, то мы получаем простую, решаемую Б квадратурах задачу, исследование которой позволяет разъяснять любознательным студентам многие вопросы входа объектов в [c.29]

На фиг. 10.18 и 10.19 показаны основные элементы этой установки. По существу она представляет собой герметичный резервуар с водой и газовой атмосферой над ней. Поверхность воды имеет размеры 3,6x9,16 м, высота ее уровня 3,05 м. Метательная система центробежного типа, расположенная внутри резервуара, метает модели в вертикальной плоскости под любым желаемым углом и с любым углом атаки (угол между осью симметрии тела и траекторией его центра тяжести) в диапазоне 10° и любой скоростью до 75 м/с. Давление и плотность атмосферы над поверхностью воды можно изменять путем регулирования давления (от 1 до Vis атм) и использования тяжелых газов вместо воздуха. Поскольку наблюдения проводятся с помощью подводной фотографии, были предусмотрены следующие меры по обеспечению прозрачности воды плакирование стального резервуара пластмассой (поливинилхлорид), предотвращающей коррозию, дистилляция воды с использованием сжатого пара, использование песчаных и квасцовых фильтров для удаления взвешенных частиц и герметичных ультрафиолетовых ламп, расположенных внутри резервуара, для предотвращения биологического загрязнения. [c.588]

Далее, наличие выделений не изменяется под действием поля напряжений вокруг дислокации и потому такая блокировка дислокаций будет оказывать тормозящее влияние на вновь генерируемые свободные дислокации. Как показано на рис. 31, при высоких температурах, слева от кривой растворимости, выделений не наблюдается, и вокруг дислокации образуется атмосфера растворенных атомов. С увеличением температуры атмосфера становится менее плотной. Наибольшая плотность атмосфер достигается при концентрации растворенных атомов, равной примерно предельной растворимости при заданной температуре. [c.313]

Уо — скорость полёта, -г о угол наклона траектории, Л — логарифмический градиент плотности атмосферы по высоте. [c.51]

Движение спутника Земли происходит в таких областях пространства, где плотность среды в миллиарды раз меньше плотности атмосферы у поверхности Земли. Так, например, плотность атмосферы на высоте 240 км меньше плотности атмосферы на уровне моря в 10 раз, а на высоте 360 /сж — в 10 раз. Однако длительное торможение низко летящего спутника в разреженной атмосфере приводит к постоянно накапливающимся изменениям некоторых параметров его орбиты. [c.284]

После того как ракета или космический корабль достигли требуемой большой скорости, которая в зависимости от назначения ракеты или космического корабля должна быть различной (см. 76), двигатели выключаются если при этом космический корабль уже поднялся на такую высоту, где плотность атмосферы очень мала и поэтому она не создаег сколько-нибудь заметного сопротивления движению, то корабль и все заключенные в нем тела находятся под действием только сил тяготения Земли, Луны, планет и Солнца (какие из этих сил практически следует учитывать — зависит от места нахождения корабля). Вследствие этого для кораб.пя и всех находящихся в нем тел наступает состояние невесомости. Исчезают деформации тел и обусловленные ими силы, действующие со стороны частей тела друг на друга и со стороны одних тел на другие например, тела перестают давить на подставки, на которых они покоятся, и если тело приподнять над подставкой, то оно будет покоиться в таком положении ( висеть в воздухе) жидкость, налитая в сосуд, перестанет давить на дно и стенки сосуда, поэтому она не будет вытекать через отверстие внизу сосуда и ее надо будет через это отверстие выдавливать отвесы будут покоиться в любом положении, в котором их остановили. Тела, которым сообщена относительно кабины корабля начальная скорость в любом направлении, будут двигаться в этом направлении прямолинейно и равномерно (если пренебречь сопротивлением воздуха, находя-Н1егося в кабине), пока не придут в соприкосновение с другими телами, после чего возникнут явления типа соударения. [c.190]

Уменьшение плотности атмосферы с высотой влече за собой уменьшение подъемной силы аэростатов. Когда подъемная сила, уменьшаясь, становится равной весу аэростата, дальнейший подъем аэростата прекращается, аэростат достигает потолка . Стратостаты, предназначенные для подъема на большие высоты, должны обладать достаточной подъемной силой на большой высоте. При неизменном объеме их подъемная [c.513]

Следовательно, по теореме Томсона вихрь существует вечно. Он не может возникнуть и не может исчезнуть в идеальной и баротропной жидкости. В действительности из-за наличия вязкости жидкости или нарушения баротропности (например, зависимость плотности атмосферы от температуры, влажности и пр.) вихри возникают и вырождаются, т. е. теорема Томсона не верна. Несмотря на это, теорема Томсона н теоремы Гельмгольца о вихрях имеют большое значение для решенигмногих практических задач. [c.94]

Атмосфера М. разреженная, давление у поверхности в зависимости от рельефа изменяется от 0,18 до 1 1сПа. За ср. давление, примерно соответствующее давлению на поверхности ср. уровни (от этого уровня отсчитывают высоту гор и глубину впадин), принято давление в тройной точке на фазовой диаграмме воды (0,61 кИа). Состав атмосферы (%, по объёму) СОз — 95 N2 — 2,7 Аг — 1,6 О2 — 0,15. Содержание водяного пара очень низкое и испытывает заметные суточно-сезонные колебания от менее 1 мкм осаждённой воды в зимнем полушарии до почти 100 мкм осаждённой воды над полярной шапкой летом. Обнаружены отд. районы ловыш. влажности в ср. широтах, а также небольшое кол-во озона, практически не влияющее на ослабление интенсивной солнечной УФ-радиации, проникающей сквозь разреженную атмосферу М. до поверхности. Ср. теми-ра у поверхности близка к эффективной, днём темп-ра поверхности выше, ночью ниже, чем темп-ра атмосферы. Суточно-сезонные вариации темп-ры составляют 100—150 К, мивим. темп-ра на полярных шапках зимой опускается ниже темп-ры конденсации СО2 (148 К при 0,61 кПа). Из-за больших температурных контрастов на поверхности и малой плотности атмосфера М. очень динамична, скорости ветра достигают неск. десятков м/с, а во время пылевых бурь 80—100 м/с. Периоды глобальных пылевых бурь обычно совпадают с противостояниями М. Облака пыли поднимаются да высот 10 км, почти полностью сглаживая температурные контрасты на поверхности. Распределение [c.48]

Ко второй группе атмосферных эффектов относятся прежде всего явления, связанные с турбулентным характером атмосферы. Турбулентные потоки воздуха обусловливают возникновение местных флуктуаций плотности атмосферы и, следовательно, изменение ее коэффициента преломления. Эти флуктуации имеют микромасштабное время корреляции порядка нескольких миллисекунд. Изменения коэффициента преломления вызывают изменение оптической длины пути луча. В результате в пределах лазерного пучка могут нарушиться существовавшие в нем фазовые соотношения. В силу случайного характера турбулентности коэффициент преломления вдоль всего пути распространения лазерного излучения изменяется случайным образом. Поэтому в качестве основной характеристики в данном случае выступает некоторый поперечный корреляционный размер ркор- В соответствии с определением ркор — есть минимальное расстояние между двумя ближайшими лучами, которые из-за прохождения участков атмосферы с различными коэффициентами преломления оказываются некоррелированными у цели. [c.52]

На высотах менее 600 км от Земли плотность атмосферы относительно велика, поэтому аэродинамические силы, действующие на спутник, не являются пренебрежимо малымц и могут быть использованы для создания управляющих моментов. Если центр давления аэродинамических сил не совпадает с центром масс спутника, то появляется аэродинамический момент, который может быть использован для ориентации и стабилизации спутников. [c.41]

Использование подъемной силы при входе в атмосферу позволяет продлить полет- на больших высотах, где плотность атмосферы мала, и таким образом рассеять кинетическую энергию аппарата при движении с относительно низким уровнем отрицательного ускорения. Для полета в таком режиме после захвата космического аппарата атмосферой должно поддерживаться состояние равновесия между подъемной силой, с одной стороны, и разностью силы притяжения и центробежной силы, с другой. В этом случае аппарат избежит рикошетирования и будет постепенно погружаться в атмосферу. В следуюш ем разделе рассматривается устойчивость указанного режима полета относительно состояния равновесного планирования и проводится сравнение параметров таких траекторий для некоторых планет. [c.135]

Допустимая глубина коридора входа для различных планет подробно исследовалась в работе [19]. Было показано, что глубина коридора главным образом зависит от скорости входа, аэродинамического качества и масштабного коэффициента плотности атмосферы. Интересно отметить, что глубина коридора не зависит от величины СоА1пг или от плотности атмосферы на поверхности планеты. В табл. 2 [c.146]

Предположим, что точка на высоте проходит слой малой тол-ш ины dz = onst с постоянной плотностью атмосферы, где величина М dR также постоянна. Продифференцируем уравнение (5.38) по R, обеспечивая минимум расхода массы dM/dz = О [dM/dz = 0) [c.165]

Однородная атмосфера. Предположение, что плотность атмосферы не зависит от давления и, следовательно, от высоты, конечно, не соответствует действительности и допустимо только в целях получения приближенных формул для небольших разностей высот. В частности, такое предположение означало бы неустойчивость равновесия воздуха Предполагая v— = onst., получаем из равенства (1) [c.34]

Смотреть страницы где упоминается термин Плотность атмосферы : [c.204] [c.167] [c.185] [c.257] [c.214] [c.182] [c.18] [c.41] [c.129] [c.129] [c.130] [c.138] [c.140] [c.149] [c.158] [c.158] [c.93] [c.215] [c.110] [c.165] [c.593]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...