Жидкости количество движения

Так как в общей части объема жидкости количества движения, входящие в С и взаимно уничтожаются при вычитании, то из (а) получаем [c.289]

Так как при установившемся движении скорость жидкости в данной точке не меняется, а происходит только замена одних материальных частиц другими, то при рассматриваемом перемещении жидкости количество движения в объеме С не [c.95]

Наконец, мы приходим к эвристическому выводу формул, связывающих Л и С, Л и С с лобовым сопротивлением, обусловленным влиянием вязкости. С точки зрения наблюдателя, неподвижного относительно невозмущенной жидкости, количество движения следа (направленное вперед) должно создаваться препятствием со скоростью D на единицу времени или со скоростью DIU на единицу длины следа. Отсюда и заключаем, что в плоском течении [c.343]

В случае установившегося течения жидкости количества движений в общей части Q объемов, заключенных в 5 и 5, одинаковы, следовательно, изменение количества движения жидкого объема 5 за время dt выразится геометрической разностью [c.67]

Таким образом, в случае стационарного движения жидкости количество движения меняется со временем лишь внутри геометрического круга. Например, в случае [c.349]

Так, в первой части введены дифференциальные уравнения движения жидкости, теорема о количестве движения в применении к жидкости, понятие о я-тео-реме и методе размерностей и др. [c.3]

Поперечная сила сопротивления решетки равна разности проекций на ее плоскость количества движения жидкости перед решеткой и за ней. Проекция количества движения на плоскость решетки в сечении перед ней [c.120]

Уравнение закона сохранения количества движения в случае идеальной жидкости называют уравнением Эйлера [c.159]

Обмен количеством движения в неоднородном потоке жидкости [c.40]

Поскольку в явлениях турбулентного переноса эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности обычно пренебрежимо малы в сравнении с явлениями вихревого перемешивания (исключая случаи очень больших градиентов скорости и температуры), пульсации температуры в основном связаны с вихревым перемешиванием элементов жидкости, при котором сохраняются их первоначальные температуры. Если элементы жидкости имеют различные температуры, то необходимо ввести средний температурный градиент в потоке с осредненными свойствами. Можно предполагать поэтому, что статистические свойства пульсации температуры зависят от двух факторов 1) от среднего температурного градиента в поле потока и 2) от характера поля скоростей. Далее на простом примере будет показано, какую роль играют средний температурный градиент для пульсаций температуры и соотношения между соответствующими статистическими свойствами для переноса количества движения и тепла. Такой подход был впервые использован Коренном 1130] при изучении теплообмена в условиях изотропной турбулентности. Рассмотрим изотропный и однородный турбулентный поток с постоянным средним температурным градиентом вдоль оси у, перпендикулярной направлению основного потока — оси х. Необходимые допущения для описания турбулентного поля течения сводятся в данном случае к следующим [c.83]

Измерения переноса количества движения в случае полностью развитого течения в трубе позволяют непосредственно оценить затраты энергии на перемещение жидкости. Еще более важно отметить, что полностью развитое течение в трубе является очень удобной моделью для изучения механики жидкости, позволяющей продемонстрировать основные ее законы. Это очевидно из рассмотрения уравнения Навье — Стокса для осевой компоненты скорости при стационарном ламинарном осесимметричном течении в отсутствие массовых сил. В цилиндрических координатах оно имеет вид [686] [c.152]

Распространение звуковых волн в взвесях представляет собой в основном явление переноса количества движения. К техническим применениям данной проблемы относятся поглощение звука в дисперсной системе, образованной газом и твердыми частицами или жидкими каплями, определение среднего размера частицы, а также задачи усиления и поглощения звука [361]. Вызывает также интерес с.лучай распространения звука в жидкости, содержащей большое число газовых пузырей, что существенно для военных подводных лодок. [c.255]

Исходя из допущений теории пограничного слоя, уравнение количества движения жидкости в направлении оси у опускается. Из уравнения количества движения частиц в направлении у [c.345]

Рассмотрим вновь случай разреженной взвеси с размерами частиц больше 1 льк, когда распределение скорости в жидкости слабо зависит от присутствия частиц, а броуновская диффузия частиц незначительна. Ясно, что 1) рассеивание частиц в струе обусловлено движением жидкости 2) так как множество частиц замедляется, их концентрация увеличивается и в конечном счете они осаждаются 3) суммарное количество движения системы сохраняется, как и в случае струи однофазной н идкости, но количество движения частиц при этом диссипирует. Используя метод, предложенный в предыдущих разделах, запишем уравнение неразрывности и движения для дискретной фазы в виде [c.374]

Уравнения (9.1) и (9.2) отражают тот факт, что по мере оседания твердых частиц конечного объема жидкость вытесняется вверх. Уравнение (9.3) описывает силы, действующие на твердые частицы подъемную силу, силу сопротивления жидкости и градиент давления. Уравнение (9.4) выражает общее количество движения системы. Из уравнений (9.1), (9.2) и (9.5) следует [c.387]

Равенство (23) выражает теорему об изменении количества движения для установившегося движения жидкости (или газа) в трубке тока (или в трубе). Величину G v называют секундным количеством движения жидкости. Тогда теорему можно сформулировать так разность секундных количеств движения жидкости, протекающей через два поперечных сечения трубки тока (трубы), равна сумме внешних сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). Теорема позволяет при решении задач исключить из рассмотрения все внутренние силы (силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1-2). [c.285]

Рассмотрим опять (см. 113), установившееся течение жидкости (газа) в трубке тока (или в трубе). Выделим в трубке объем жидкости 1—2, ограниченный сечениями 1 н 2, который за промежуток времени dt переходит а положение 3—4 (рис. 30J). Найдем, как за время dt изменится мо.мент количеств движения Ко этого объема жидкости относительно некоторого центра О. Рассуждая так же, как в ИЗ, придем к выводу, что это изменение определится равенством, аналогичным полученному при выводе формулы (23), т. е. что [c.298]

Скорость приобретения этой жидкостью количества движения, а именно поток массы (194), умноженный на ж-составляющую скорости щ, которую она получает, можно приравнять к суммарной силеРу — Ро в -направлении, действующей на жидкость, пересекаемую единицей площади ударной волны, что дает [c.198]

Таким образом, при установившемся движении вектор равнодействующей всех внешних сил, действующих иа жидкость в фиксированном объеме, равен геометрической разности количеств движения жидкости, вытекающей из этого объема и втекающей и него за единицу времени. В этом заключается теорема Эйлера об изменении количества движения ягидкого объема. [c.56]

Уравнение моментов количества движения для установившегося движения жидкости в равномерно вр)ица1шцихся каналах [c.152]

Объем A B состоит из объемов А А м JB. Момент количества д и5кения /кидкости в объеме А В рапон сумме моментов количества движения жидкости в объемах А у1 и АВ [c.153]

Приближенно силу F давления жидкости на открытый клапан, представленную выражением (3.75), можно оцеиитЕ. при помощи уравнения количества движения для потока в области, ограничен-пой контрольными сечениями 1 — 1 ш 2 — 2 (си. рис. 3.74, а). Принимая равномерное распределение скоростей н г,,, и давлений [c.368]

М — коэффициент количества движения потока (Буссииеска) т — расход жидкости или газа, кг/с показатель степени [c.4]

Указание. Воспользоваться следующей системой уравнений. При параллельном смешении двух потоков однородной жидкости в цилиндрической камере повышение давления в камере (с учетом потери эиер1ии при смешении) равно по теореме количества движения [c.167]

Результирующая сила Я действия потока на стенки неподвижного канала (реакция потока) при установившемся движении жидкости определяется по теореме количества движения векторным уравнением (рис. XIII—I) [c.376]

При установившемся двилсенин жидкости в равномерно враща1ощемся канале динамический реактивный момент действия потока на стенки канала относительно оси его вращения определяется изменением секундного момента количества движения потока (рис. XIII—9) [c.382]

Для выполнения расчетов процессов переноса на основе кинетической теории (уравнение переноса Больцмана) [588] требуются данные о молекулярном взаимодействии, которые значительно усложняют расчеты для некоторых газов [342] и неизвестны для большинства жидкостей [229]. Введением соответствующих феноменологических соотношений в механике сплошной среды [686] удается эффективно заменить фазовое пространство (координаты положения и количества движения) уравнения переноса Больцмана конфигурационным пространством (координаты положения) и свойствами переноса пос.ледние могут быть определены экспериментально. Это составляет основу второго из указанных выше методов исследования, который сравнительно недавно используется при изучении многофазных систем. [c.16]

Безант в 1859 г. сформулировал задачу о схлопывании сферической полости [49]. Релей учел влияние инерции [768]. Следующим шагом был учет поверхностного натяжения [160]. В работе [607] исследовано влияние инерции жидкости на кавитационные пузырьки и решены уравнения количества движения для перемещения стенки пузырька, включая эффект поверхностного натяжения, для случая постоянного внутреннего и меняющегося по времени внешнего давления. Рост паровых пузырьков в кипящей жидкости, определяемый одной лишь теплоотдачей, изучен в работе [62]. [c.134]

Уравнение (6.34) справедливо в случае медленного относительного движения или высокой концентрации твердых частиц. Эти определения становятся более понятными при рассмотрении передачи количества движения от частиц к жидкости. Заметим, что, согласно уравнению (6.34), дискретная фаза считается сплошной средой, т. е. количество движения передается не только от газа к частицам, но и наоборот. Следовательно, в диффузоре, где частицы тормозятся, они также вносят вклад в повышение давления. Очевидно, это не всегда так. Фрёсслинг [686] показал, что даже при ламинарном режиме относительного движения перед отрывом толщина пограничного слоя б потока около сферы (фиг. 2.2) определяется по соотношению [c.279]

Следовательно, теорема о движении центра масс и теорема об изменении количества движения системы представляют собой, по существу, две разные формы одной и той же теоремы. В тех случаях, когда изучается движение твердого тела (или системы тел), можно в равной мере пользоваться любой из этих форм, причем уравнением (16) обычно пользоваться удобнее. Для непрерывной же среды (жидкость, газ) при решении задач обычно пользуются теоремой об изменении количества движения системы. Важные приложения эта теорема имеет также в теории удара (см. гл. XXXI) и при изучении реактивного движения (см. 114). , [c.282]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2. [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...