Струя, ее свободная граница струя свободная

Струя, ее свободная граница 625, 652, 657 [c.710]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

О встречи с телом на дуги О А и ОВ. Поскольку в точке разветвления О скорость течения не должна иметь разрыва по направлению, эта точка является критической — в ней скорость течения равна нулю. Дуги ОА и ОВ идут вдоль контура тела соответственно до точек отрыва Л и Б, за которыми линии тока снова уходят в бесконечность Е. Части линий тока и BE являются границами области II неподвижной жидкости и областей ///и /// движущейся жидкости, называемых струями. На свободных границах АЕ и BE давление постоянно и равно давлению неподвижной жидкости в области II. [c.251]

Теперь в общем решении (7.70), (7.75) исходной задачи перейдем к пределу при А -> 1. Это значит, что точка А сливается с точкой Н (см. рис. 7.25, а), т. е. стенка канала НА перестает существовать, и нижней границей течения становится лишь свободная граница струи НВ (рис. 7.27, а). Если же это течение симметрично продолжим вверх через стенку канала ЯО, то получим отрывное обтекание пластины свободной струей (рис. 7.27, б). [c.262]

Вторая группа режимов рис. 8.16, зона 11) характеризует истечение из сопла при повышенном отношении давлений Еа>Ег. В этом случае в сечении AAi рис. 8.17,а) также устанавливается расчетное давление р. Так как давление среды ра выше давления р, то в точках AAi образуются два косых скачка АС и Ai , пересекающихся в точке С. Косые скачки выходят на свободную границу струи (после пересечения в точке С углы косых скачков увеличиваются). При прохождении через скачки АС и А С линия тока отклоняется на угол б к оси. За скачками СВ и СВ скорости параллельны оси потока. В этой области устанавливается давление, превышающее ра. Следовательно, из точек В я El распространяются волны разрежения, в которых давление падает до Ра и струя расширяется. За волнами разрежения давление равно pi. [c.235]

Отсюда заключаем, что волна разрежения от свободной границы струи отражается, как волна сжатия. Характеристики отраженной волны сходятся. Это очевидно, так как угол между отраженными характеристиками и границей остается одинаковым (в точках В, С, В, Е давление, скорость и температура одинаковы). [c.128]

Из условия симметрии за скачками СВ и СВ скорость должна стать параллельной оси потока, т. е. линии тока должны повернуться в обратно м направлении на угол б. В этой области устанавливается давление, повышенное по сравнению с давлением среды. Следовательно, в точках В и В1 со стороны -струи давление более высокое и из этих точек распространяются волны разрежения. При переходе через волны разрежения давление падает до давления окружающей среды и линии тока отклоняются от оси — струя расширяется. После пересечения волн разрежения давление равно р. В точках выхода волн разрежения на свободную границу струя имеет ширину, равную ААх. Рассматриваемая группа режимов характеризуется. потерями энергии в струе, обусловленными возрастанием энтропии в системе косых скачков уплотнения. Поле давлений по оси и в поперечных сечениях приобретает значительную неравномерность. [c.351]

Особенностью свободной затопленной струи при турбулентном режиме течения является ее турбулентное перемешивание с окружающей неподвижной средой. По мере продвижения вперед струя увлекает за собой все большую массу неподвижной среды, которая тормозит течение на границе струи. В результате подторможенные частицы струи вместе с увлеченными ими частицами окружающей среды (присоединенной массой) образуют турбулентный пограничный слой, толщина которого по мере удаления от начального сечения непрерывно возрастает. При этом происходит непрерывное сужение центрального ядра струи (ядра постоянных скоростей) до полного ее исчезновения, а пограничный слой распространяется на все сечение струи. Таким образом, размывание струи сопровождается не только ее расширением, но и уменьшением скорости по оси (рис. 1.46). [c.49]

Затопленная свободная турбулентная струя. Струя, попадая в массу окружающей ее жидкости, постепенно расширяется и в конечном счете рассеивается в жидкости (рис. 10-26). Рассматривая такую струю, мы должны различать ее границу, т.е. поверхность раздела, отделяющую саму струю от окружающей ее жидкости. [c.401]

Примем, что начало движения потока газа зарождается по поверхности аЬ. В этом месте параметры среды сохраняют неизменные значения У , / 1 и /i, а начальная скорость Ясно, что профиль свободно(1 струи будет суживающимся, а стенки насадки будут являться ее естественными границами. Так как давление р. во внешней среде меньше, чем давление то движение потока будет ускоренным. [c.215]

Задачи, о которых шла речь выше, характеризуются подобием граничных условий для скорости и температуры. Например, в свободной струе-источнике скорость и избыточная температура максимальны на оси струи и равны нулю на ее границах и т. д. Такой вид симметричных граничных условий, очевидно, не является единственным. Практический интерес (например для задачи о перемешивании разнородных по составу или температуре объемов газа с помош ью острой струи, ориентированной по границе раздела, — идеализированной схеме острого дутья в топках), а также теоретический интерес представляют задачи с симметричными граничными условиями для скорости и асимметричными для температуры. Рассмотрению такой задачи посвяш ен следуюш ий раздел. [c.83]

II, т. е. при ламинарном движении газо-воздушной смеси до ее истечения из кратера горелки, профиль скоростей будет иметь параболический характер. Однако для участков потока, располагающихся вблизи от стенки, можно отрезок параболы заменить прямой линией. Можно считать, что аналогичным образом будет изменяться скорость потока и у границы струи при ее свободном истечении в атмосферу (т. е. в сечениях III—VI). [c.53]

Пусть сверхзвуковой поток движется между параллельными стенками, причем верхняя в точке А имеет излом (рис. 5.8). Нижняя стенка заканчивается в точке В. Давление в окружающем пространстве равно давлению в канале = р. Отрезок АС изображает элементарную волну сжатия, которой в плоскости годографа соответствует характеристика 12, выбранная из условия, что поворот потока происходит по часовой стрелке, а скорость его должна уменьшаться (площадь, через которую идет сверхзвуковой ноток, уменьшается). Отрезок ВС изображает границу струи, которая также называется свободной границей. Давления по обе стороны свободной границы, т. е. в потоке и окружающем пространстве, должны быть равны, что в данном случае соблюдается по условию задачи. После прохождения элементарной волны сжатия АС поток в области 2 имеет более высокое давление, чем в окружающем пространстве (скорость 02 меньше скорости 01). Следовательно, прежде чем поток образует дальнейший участок свободной границы, давление в нем должно понизиться до давления в окружающем пространстве. [c.107]

При вытекании из сопла сверхзвуковой струи в пространство, где давление выше, чем на срезе сопла, образуются скачки уплотнения (рис. 5.29, а). Интенсивность скачков определяется тем, чтобы давление после них было равно давлению в окружающем пространстве. Граница струи на участках АО и ВЕ параллельна скоростям потока после скачков. Скачки после пересечения падают на свободную границу в точках О и Е. Давление в потоке после прохождения двух скачков становится больше, чем давление в окружающем пространстве, поэтому скачки отражаются от границы струн волнами разрежения. Дальнейшая картина строится точно так же, как на рис. 5.14, так как волны разрежения отражаются волнами сжатия. Построенная система волн не является единственно возможной. [c.125]

Струя в ограниченном пространстве. В печах, отапливаемых газом или мазутом, движение газов в рабочем пространстве печи определяется в основном струями, выходящими из горелок или форсунок. Если размеры рабочего пространства велики по сравнению с диаметром струи, то ее можно рассматривать как свободную. В этом случае в печи можно различить основную струю и окружающую среду, состоящую из печных газов. Однако подсос из окружающей среды в струю затруднен. Поэтому по мере расширения струи статическое давление по ее длине начинает увеличиваться, т. е. струя течет в направлении увеличения статического давления. Малоподвижные частицы на границе будут ответвляться от нее и под действием разности давлений возвращаться к началу струи. Образуются так называемые циркуляционные зоны, которые и составляют атмосферу печи — среду, окружающую основную струю. Так как между струей и атмосферой печи происходит непрерывный массообмен, то атмосфера печи все время обновляется. [c.48]

Приближенные схемы и основные расчетные зависимости для затопленной свободной турбулентной струи несжимаемой жидкости. Согласно опытам, уже на небольшом расстоянии от начального сечения в струйном пограничном слое профили продольной скорости приобретают форму, характерную для автомодельного течения. Поэтому в практических приложениях часто вместо полной схемы струи с тремя участками, используется упрощенная схема (рис. 22, б). В этой схеме исключается из рассмотрения переходной участок. При этом вместо двух ограничивающих его сечений рассматривается одно, называемое переходным. Границы пограничного слоя принимаются линейными. Продолжив внешние границы струи на основном участке до пересечения с ее осью, получаем в точке О пересечения полюс основного участка струи. [c.85]

С тем, чтобы упростить расчеты, в этой работе принят ряд допущений. Считается, что струя является изобарической, т. е. статическое давление в ней не меняется, и не учитывается действие объемных сил. Вводятся в рассмотрение скорости течения, осредненные в направлении, перпендикулярном к стенкам, между которыми распространяется струя при этом считается, что векторы абсолютной скорости коллинеарны для точек, находящихся на любой прямой, перпендикулярной к стенкам. Границы струи, внешняя и внутренняя, которой очерчено ядро струи, предполагаются линейными. Вместе с тем учитывается, что в отличие от свободной турбулентной струи в рассматриваемых здесь струях скорость в ядре, будучи постоянной для точек заданного поперечного сечения ядра, меняется вследствие действия сил трения при переходе от одного сечения ядра к другому (подробнее этот вопрос рассмотрен в работе [29]). Угол расширения внешних границ струи задается таким, чтобы расчетные значения скорости на оси струи совпадали бы с их значениями, получаемыми из опыта. [c.78]

Во всех этих случаях имеется в точности две струи и в формуле (3.30) гл. III п = 2 и По = П2 = nd = n s = 0. Чтобы иметь точку возврата на свободной границе, должно быть 2 + >3, т. е. необходимо большее число струй. В частности, на рис. 52 представлен такой случай, который иллюстрирует неопределенность асимметричных течений Кирхгофа — Рэлея ), [c.132]

Случай гладкого препятствия р= 1 лучше рассматривать в условиях первоначальной параметризации Леви-Чивита [53]. При этом область течения конформно отображается на полукруг Г (6.3) так, что дуга АСВ переходит в дугу окружности, а свободная граница — в ее действительный диаметр. Однако поток повернут так, чтобы набегающая струя была параллельна положительной части действительной оси, и бесконечно удаленная точка J набегающей струи переходит в точку t = 0. В симметричном случае точка разветвления С также отображается в точку t = i, и поэтому результаты п. 1—6 применимы. Однако в общем случае образ точки (to = e ) неизвестен, как и образы ti, (2 бесконечно удаленных точек отходящих струй. Согласно (6.5), имеем [c.179]

I = и = а свободные границы отображаются на действительный диаметр. Бесконечно удаленным точкам струй между кавернами соответствует 2= +оо. Это отображение можно выполнить в два приема. Во-первых, посредством функции е гг/в (3 —разность комплексных координат двух сходственных точек соседних дужек) решетка отображается на односвязную область, граница которой взаимно однозначно соответствует границе одного периода течения, а бесконечность перед решеткой переходит в начало координат. Во-вторых, по известной теореме конформного отображения, полученная область может быть конформно отображена на единичный полукруг с указанным выше соответствием. Комплексный потенциал, очевидно, имеет логарифмические особенности в точках t = t и = О, причем первая соответствует вихреисточнику, а вторая — стоку той же интенсивности. При дифференцировании эти точки становятся [c.188]

Общие замечания. В гл. И—XI обычно предполагалось, что кавитация возникает в жидкостях спонтанно, как только местное давление падает ниже давления насыщающих паров (см. гл. I, п. 6), т. е. как только (Ср)тах > Q Из уравнения Бернулли следует, что кавитация должна возникать при Q < Qi = ( т/и/) —1, где — максимальная скорость и ы/ = / — скорость свободной струи. Предполагалось также, что струи жидкости в воздухе имеют гладкие границы, положение которых определяется условием постоянства давления на свободной границе. [c.401]

При повышении давления в окружающем пространстве регулярное отражение скачка от линии симметрии сменяется неправильным— маховым (рис. 3.15.12,6, см. также рис. 3.15.7,6). Вызванная взаимодействием отраженного скачка со свободной границей волна разрежения приводит к ускорению дозвукового потока за центральным маховым скачком это ускорение может разогнать поток в центральной части струи до сверхзвуковой скорости. При дальнейшем повышении давления махов скачок перекрывает все сечение канала. Повышение давления в окружающем пространстве до значения, большего давления за прямым скачком, делает невозможным истечение струи без ее перестройки внутри канала. [c.317]

При истечении струи дутья из фурмы, находящейся в полости конвертера, вследствие турбулентного массообмена вблизи внешних границ струи с движущимися вверх от ванны реакционными газами происходит вовлечение в струю частиц окружающей ее среды. Это приводит к возрастанию массы движущегося газа и дополнительному увеличению поперечного сечения струи. Ее общее количество движения при этом остается постоянным. По мере удаления от выхода из сопла увеличивается доля газа, вовлеченная в струю, и уменьшается доля остающегося свободного кислорода. Поскольку в окружающей среде реакционных газов главным компонентом является окись углерода, образующаяся при обезуглероживании расплава, вовлечение ее в струю дутья приводит к реакции взаимодействия с кислородом. Последнее должно существенно изменять окислительные свойства дутья до его контактирования с поверхностью ванны. Равновесные характеристики предполагают установление парциальных давлений 164 [c.164]

На фиг. 20 приведена общая схема распространения турбулентной свободной струи в неподвижной среде. Вследствие беспорядочного движения частицы газа при своем поперечном перемещении попадают за пределы струи, смешиваются с окружающим газом, в свою очередь проникающим в струю. В результате массообмена между струей и окружающим ее газом масса струи растет, ширина ее увеличивается, скорость у границ струи убывает. [c.90]

Задачи о струях. Характерным признаком таких задач является наличие гак называемых свободных границ. Этим термино.м принято называть такие части границы области течения, которые сами заранее неизвестны, но на которых задается два граничных условия кинематическое и динамическое, Кинематическое условие состоит в требовании, чтобы свободная граница была контактной линией, т.е. состояла все время из одних и тех же частиц. Для установивщихся течений это равносильно тому, что свободная граница является линией тока. Динамическое условие заключается в задании распределения давления вдоль свободной границы. Обычно заданное давление считается постоянным. Это позволяет интерпретировать струйное течение как такое, которое происходит в некотором окружающем изобарически покоящемся газе, линия раздела с которым и представляет собой свободную границу, Действительно, тогда линия раздела является контактным разрывом, при переходе через который на ней выполнено условие непрерывности давления. Кроме свободных границ в задачах о струях могут быть и другие участки границы течения, которые считаются заданными твердыми непроницаемыми стенками. На таких участках задается Д словые обтекания (говорят также условие непротекания), равносильное условию, что и эта часть границы является линией тока (заранее заданной). Таким образом, каждая струя, имеющая конечную величину поперечного сечения, течет между двумя линиями тока, и потому расход газа (см. 22) в ней постоянен. Наконец, в струях, уходящих в бесконечность и имеющих либо обе границы свободными, либо одну из них в виде твердой прямолинейной стенки, требуется вы- [c.242]

На рис. 8-12, г и д приведены спектры второй группы режимов (еа>Ёр). При неизменных начальных параметрах увеличение давления среды приводит к образованию на срезе двух косых скачков уплотнения АС и Л С, пересекающихся на оси. Косые скачки выходят на свободную границу струи (после пересечения в точке В углы косых скачков увеличиваются). Из точек С и i в поток распространяются волны разрежения, отражающиеся от свободной границы в виде волн уплотнения, и т. д. При некотором отношении давлений e = e нормальное пересечение косых скачков становится невозможным и система двух косых скачков перестраивается в мостообразный скачок. Последующее повышение еа вызывает деформацию мостообразного скачка и постепенный переход его в криволинейный, расположенный в выходном сечении сопла (при а = ек). [c.227]

Как известно (гл. 5), при обтекании угловой точки А (рис. 8.5,а) звуковым потоком, вытекающим в среду с пониженным давлением еа<е, возникает волна разрежения miAB, состоящая из множества характеристик. При пересечении волны граничная линия тока в точке А отклоняется на угол б. Слабые волны разрежения, попадающие на линию перехода в точках В, С, D под углом, меньшим л/2, отражаются от нее с обратным знаком, т. е. в виде волн уплотнения, так как внутри язычка скорости дозвуковые. От свободной границы струи (точки Е, F и т. д.) волна уплотнения отражается в виде волны разрежения, например ED, которая вновь попадает на линию перехода и снова отражается от нее волной уплотнения. [c.213]

В этом случае в точке А начала свободной границы струи образуется центрированная волна разрежения ABD (в плоскости годографа ей соответствует дуга эпициклоиды BD). В области B D эта волна взаимодействует с линией симметрии течения (как с жесткой стенкой), образуя отраженную волну разрежения Прандтля—Майера D FE (в плоскости годографа области взаимодействия соответствует треугольник B D, а отраженной волне разрежения—дуга эпициклоиды D ). Отраженная волна взаимодействует со свободной поверхностью в области EFEi (в плоскости годографа участку свободной поверхности ЕНЕ соответствует дуга окружности EHE,, двум [c.316]

Свободная граница струи. Применим полученные выше соотношения для оценки возрастания ширины зоны перемешивания, возникаюш,ей при соприкосновении двух потоков, по мере увеличеция расстояния х. Для свободной, границы струи мы имеем [c.652]

Струйное движение. Если струя металла, истекающая из подводящего литника, распространяется в среде той же плотности и не контактирует с твердыми поверхностями (крупная отливка), то такую струю называют затопленной. Ее развитие происходит по законам свободной турбулентности. На выходе из подводящего канала границы струи в металле расходятся под углом ф = 30-7-35°, вовлекая в движение окружающие объемы металла (рис. 4). При распространении крупных осесимметричных струй максимальная осевая скорость Ищах и длина 0 основного участка струи равны [c.14]

При наличии сверхзвуковых надставок в критическом сечении сопла течение в нем зависит от относительной площади среза надставок F (или числа на срезе надставок) и от длины надставок 4 (или угла конусности надставок 0 ), т. е. от длины свободной границы струи внутри эжекторного контура 4 или угла конусности 0экв)- Анализ экспериментальных данных показал, что наиболее обобщающим параметром, коррелирующим величину поправки для давления запуска эжекторных сопел со сверхзвуковыми надставками, является число на срезе надставок (рис. 3.78). Эта поправка представляет собой разность давления запуска эжекторных сопел со звуковым насадком (Л4 = 1) и сверхзвуковыми надставкаш 1) при одинаковых других основных геометрических параметрах F , и т. д.). [c.151]

Различие между этими процессами состоит в том, что течение газов в начальном участке свободной струи происходит без воздействия внешних сил, т. е. при сохранении суммарного импульса потоков, в то время как при ускорении в сверхзвуковом сопле вследствии силового взаимодействия с его стенками суммарный импульс потока может измениться. В первом случае сверхзвуковой поток в сечении запирания существенно перерас-ширен в центральной части потока статическое давление значительно ниже, а скорость соответственно выше, чем на границе струи. [c.535]

Течение газа в косом срезе при сверхзвуковых скоростях истечения. Благодаря косому срезу в выходном сечении межлопаточ-ного канала может быть достигнута сверхзвуковая скорость потока. Если перепад давления в сопловом аппарате критический или меньше критического, то давление в узком сечении СА практически равно давлению на выходе из СА (/ р- . При перепаде давления больше критического рУр- > 1,85) в узком сечении СА устанавливается критическое давление Рт = ро/1,85, а в косом срезе происходит дальнейшее расширение газа, сопровождаемое увеличением скорости (М > 1) и поворотом потока. По аналогии работу косого среза можно сопоставить с работой расширяюш,ейся части сопла Лаваля, в котором одна граница струи является жесткой (выходной участок спинки лопатки), а другая свободной. Расширение сечения струи, необходимое для разгона сверхзвукового потока (в соответствии с уравнением профиля струи dflf == = (М — 1) dele) происходит за счет отклонения потока в сторону свободной границы струи. [c.154]

Скорость Б области 2 выше, а давление ниже, че.м на границе струи. Поэтому первая элементарная волна разрежения отражается от свободной границы элементарной волной сжатия, которая изображается эпициклоидой 25. Точка 5 лежит на окружности радиуса 01 и, следовательно, в соответствующей ей области 5, которая граничит с окружающим пространством, давление такое же, как в области 1. Дальнейшее построение очевидно из принятой нумерации. Очевидно, что построение проводится таким образом, что давление в областях 1, 5, 7, 10 постоянно (1—10 в плоскости годографа — дуга округкности) и равно давлению в окружающей среде. Участки границы струи для областей 5, 7, 10 строятся параллельно векторам 05, 07, 010. Падающая волна разрежения. 4 D (пунктир) отражается от границы струи волной сжатия DEF (сплошные линии). В области интерференции DG харак-зеристпки в действительности криволинейны, также в действительности криволинейна и граница струн на участке D. [c.112]

Передача возмущений от границы струи на линию перехода продолжается и при меньших отношениях давлений. Следовательно, деформация язычка при изменении га будет происходить до тех пор, пока линии слабых возмущений (волны уплотнения), исходящие от звуковой линии АН, будут попадать на свободную границу струи на участке AG. Однако существует такое значение внешнего давления / , при котором линия перехода занимает стабильное положение дальнейшее снижение давления внешней среды ул<е не приводит к ее деформации. Этот режим соответствует такому положению предельной характеристики Д1П2, исходящей из точки А, при котором она касается линии перехода в точке Я и не пересекает свободную границу (рис. 8.5,г). Давление р было названо Ф. И. Франклем вторым критическим давлением (соответствующее отношение е, =р /ро выше определено как второе критическое отношение давлений). В этом характерном ре- [c.213]

При сверхкритических перепадах давления в плавно суживающихся соплах переход от критической скорости вблизи выходного сечения к сверхзвуковой происходит в свободной струе за соплом. В этом случае кромка выходного сечения AAi (рис. 8.11,а) является источником возмущения звукового потока. За выходным сечением струя встречает давление среды ра<р, и, следовательно, в точках Л и Л1 давление меняется от р до Ра- В результате от кромки сопла распространяется волна разрежения AA Bi и А АВ. Первая граница ЛЛ, представляет собой характеристику, угол которой 01=90° последние по потоку характеристики ЛВ, и А В должны проходить в свободной струе под углом a2=ar sin I/M2 (М2 — число Маха, соответствующее еа= Ра(Ро)- Все промежуточные характеристики, а также ABi и AiB, являются криволинейными, так как волны разрежения из точек Л и Л1 в пределах струн пересекаются. Характеристики, попадая на свободную границу АВ и А В, вдоль которой давление постоянно, отражаются от нее с обратным знаком, и волна разрежения переходит в волну сжатия. В результате пересечения волн разрежения в струе образуется конус (клин) разрежения АОА (рис. 8.11,а), основание которого расположено в выходном сечении сопла, и конус сн атия DBB. В пределах конуса разрежения давление становится ниже давления среды ра- В пределах [c.220]

Что истечение из неограниченного сосуда происходит в начале, следует из того, что точки плоскости ху, соответствуюш,ие изображаемой полосе плоскости фф, заполняют всю плоскость ху за исключением лежагцих между границами канала ф 2А-К и свободными частями струи. Для этих плогцадей, следовательно, пе сугцествует никакого ф, т. е. в них не происходит никакого течения. [c.80]

Газ в пределах одного периода струи ускоряется до наибольшей скорости в области однородного потока СРС , а затем вновь тормозится до начальной скорости. При уменьшении внешнего давления интенсивность центрированной волны разрежения при выходе струи из канала растет, начальный угол свободной границы (ему соответствует угол наклона к оси и луча ОО в плоскости годографа) увеличивается, скорость в области СРСг растет соответствующая этой области точка С плоскости годографа сдвигается вдоль оси и к окружности максимальной скорости У ах и при понижении давления до некоторой величины достигает ее. Точки С и Р плоскости течения уходят при этом в бесконечность. При дальнейшем понижении давления частью границы области течения в плоскости годографа становится все больший участок окружности Vи во все большей угловой области плоскости течения поток на боль [c.316]

Истечение симметричной струи. Одной из простейших эталонных задач о газовых струях является задача об истечении си.мметричиой струи из бесконечного угловидного (или конусовидного) сосуда. Качественная картина всей конфигурации на плоскости течения показана на рис. 1. Здесь АВ и А В — стенки симметричного относительно оси х сосуда, ВС и В С — свободные границы газовой струи, а сечение ВВ представляет собой отверстие, через которое и вытекает газ в окружающее пространство. Заданы ширина (диаметр) отверстия 2/io и угол во наклона стенок к оси х, причем О < 00 тт. В бесконечности вверх по течению, т. е. в сосуде вдали от отверстия, газ покоится и имеет заданные параметры ро, ро (значит, известна и скорость звука со). Тем самым определена константа — 1 с1), интеграл Вернулли (22.24) становится конкретным [c.244]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...