Линия разрежения

Построив на основе дифференциального уравнения (9.75) характеристики, можно определить расположение линий тока, а затем и вычислить параметры движения. При построении характеристик нужно, руководствоваться следующим правилом, вытекающим из уравнения (9.75). При отражении слабых возмущений от твердой стенки тип возмущения не меняется, т, е. линия разрежения отражается в виде линии разрежения, линия сжатия— в виде линии сжатия. При отражении слабых возмущений от границы свободной струи тип возмущения изменяется линия разрежения отражается в виде линии сжатия, а линия сжатия — в виде линии разрежения. [c.329]

Расчетная картина течения с головными волнами в бесконечной решетке профилей при дозвуковой осевой составляющей скорости (Мю < 1) на положительных углах атаки показана на рис. 3.11. Здесь пунктиром показаны характеристики сверхзвукового потока на бесконечности перед решеткой, сплошными линиями — характеристики (линии разрежения), вдоль каждой из,которых скорость постоянна и равна скорости в соответствующей точке на спинке профиля. [c.75]

Сверхзвуковой поток около угла. Предварительно рассмотрим такой сверхзвуковой поток газа около стенки (рис. 229), в котором в точке А происходит небольшое прерывное понижение давления. Это понижение давления распространяется в потоке в виде волны или линии разрежения, образующей с направлением потока угол Маха а, и сообщает частицам газа ускорение, направленное перпендикулярно к скачку давления. В результате скорость потока немного увеличивается и одновременно немного изменяет свое направление. [c.377]

Теплера газовые струи, вытекающие из насадка, обнаружили, что если скорость в струе больше скорости звука, то в ней возникают правильные волны. Впоследствии существование таких волн было подтверждено также другими исследователями при помощи измерений давления. Возникновение этих волн объясняется следующим образом косые линии разрежения и уплотнения, описанные в предыдущем пункте, при пересечении проникают друг через друга без заметного взаимного влияния и, достигнув свободных границ, полностью отражаются от них, причем так, что линии разрежения превращаются в линии уплотнения, и наоборот. [c.380]

Рис. 234. Линии разрежения и уплотнения в струе при ее истечении со сверхзвуковой скоростью

Движение в газовой струе, вытекающей со сверхзвуковой скоростью из длинного прямоугольного насадка, можно рассматривать как плоское движение. На основании только что указанных свойств линий разрежения и уплотнения, картина течения такой газовой струи имеет следующий вид. Если в пространстве, в которое втекает струя, давление меньше, чем в струе (рис. 234), то с выходных ребер насадка отходят по две линии разрежения такого же вида, как и на рис. 231 эти линии расходятся в виде клина и на некотором расстоянии от насадка перекрещиваются, а затем, достигнув границ струи, отражаются от них в виде линий уплотнения. Последние распространяются дальше, суживаясь в виде клина, и, достигнув границ струи, отражаются в виде линий разрежения. Затем картина повторяется в прежнем порядке. Давление Рз в центральном поле образовавшихся волн во столько же раз меньше внешнего давления р2, во сколько раз рх больше р2 [c.380]

Если начальная скорость истечения газа равна скорости звука (как всегда бывает в случае простых насадков, т. е. насадков, не являющихся продолжением сопла Лаваля), то начальный угол Маха равен а = 90°, и картина распространения линий разрежения и уплотнения принимает вид, изображенный на рис. 235. [c.381]

Если струя вытекает из насадка не в виде параллельного потока, как это обычно и бывает, то картина расположения линий разрежения и уплотнения становится значительно сложнее. Однако длина волны остается во всех случаях довольно постоянной как показывают расчеты, она равна [c.382]

Некоторые обстоятельства значительно облегчают пользование диаграммой характеристик. Прежде всего, линии разрежения и уплотнения всегда перпендикулярны к отрезкам, соединяющим соответствующие две точки в диаграмме характеристик. В этом легко убедиться на основании следующих соображений. Как уже было упомянуто, составляющая скорости, параллельная линии разрежения или уплотнения, при переходе потока через эти линии остается неизменной изменяется только составляющая скорости, перпендикулярная к этим линиям, причем она увеличивается в случае перехода через линию разрежения и уменьшается при переходе через линию уплотнения. Но это означает, что отрезок, соединяющий в диаграмме характеристик точки, изображающие состояния потока до и после перехода через линии разрежения или уплотнения, перпендикулярен к этим линиям. Далее, если рассматриваемый газ — идеальный, т.е. если связь между его плотностью и давлением изображается уравнением [c.385]

P2-Pi = pul tge-tg а, причем вместо tg ввиду его малости можно подставить просто е. Таким образом, давление на поверхности тонкого тела, обтекаемого сверхзвуковым потоком, зависят только от наклона е элемента поверхности, если только к этой поверхности случайно не подходят линии разрежения или уплотнения от соседнего тела. Этот результат, впрочем, можно было предвидеть на основании сказанного в 7 и 8. При обтекании тела, изображенного на рис. 252, давление на передней половине тела, как уже было упомянуто, повышено, а на задней половине, наоборот, понижено по сравнению с невозмущенным давлением, но на каждом элементе поверхности оно пропорционально местному значению угла . Силы давления везде направлены по нормалям к поверхности и поэтому имеют в направлении обдувки составляющую, равную р sin е. Интеграл от этой составляющей, взятый по всей поверхности тела, дает сопротивление давления [c.404]

Фиг. 19. 5. Линеаризованная линия разрежения.

В дальнейшем будем изображать линию уплотнения сплошной линией, а линию разрежения — пунктиром. [c.447]

Рис. 168. Образование косого скачка уплотнения (а) и линий разрежения (б) при обтекании плоскости стенки, заканчивающейся в точке О, сверхзвуковым потоком.

Эти представления позволяют объяснить волновую структуру свободной воздушной струи, фотография которой приведена на рис. 248. На этом рисунке мы видим, что косые линии разрежения и уплотнения проходят друг через друга и, дойдя до свободной границы струи, отражаются от нее линии разрежения при отражении от границы струи переходят в линии уплотнения и, наоборот, линии уплотнения переходят в линии разрежения. В случае истечения газа из круглого отверстия со сверхзвуковой скоростью в пространство, где давление меньше, чем давление в струе, при [c.421]

Проверка гидровакуумного усилителя тормозной системы. Работу гидровакуумного усилителя проверяют при отсутствии разрежения, для этого несколько раз нажимают на тормозную педаль и отпускают ее при выключенном двигателе. Выжав тормозную педаль до отказа и удерживая ее в таком положении, пускают двигатель. Если линия разрежения исправна, то педаль опускается, при этом слышен шум воздуха, поступающего через фильтр усилителя, который находится в кабине за сиденьем водителя. [c.179]

Однако получение дополнительной информации из измерений показателя преломления вблизи линии поглощения требует более подробного обсуждения. Заметим, что исследование зависимости п(Х) в разреженных газах и парах металлов представляет наи- [c.151]

Из этого свойства характеристик С+ простой волны можно в свою очередь заключить, что они представляют собой семейство прямых линий в плоскости X, V, скорость имеет постоянные значения вдоль прямых x = t[v - v) +/(о) (101,5), В частности, в автомодельной волне разрежения (простая волна с f(v) = 0) эти прямые образуют пучок с общей точкой пересечения— началом координат плоскости х, t. Ввиду этого свойства автомодельную простую волну называют центрированной. [c.543]

Легко видеть, что волна разрежения не может иметь места во всей области вокруг особой линии. Действительно, поскольку [c.575]

Определить фор.му линий тока в волне разрежения. [c.577]

Еще более сложная картина линий разрежения и давления получается при истечении струи из круглого отверстия, так как в этом случае линии разрежения и уплотнения расходятся и сходятся в виде конусов. Снимок струи, вырывающейся из суживающегося отверстия, следовательно, имеющей скорость истечения, равную скорости звука, был изображен выше, на рис. 216. Согласно опытам Эмдена (R. Emden), для сжатого воздуха длина волны в такой струе равна [c.382]

Над центробежным регулятором (фиг. 96, а) расположен прерыватель, собранный на пластине ПЛ. Пластина прерывателя смонтирована на шарикоподшипнике ШП, запрессованном в неподвижную пластину ПП. Пластина прерывателя ПЛ может поворачиваться на некоторый угол под воздействием тяги Г вакуумного регулятора ВР. Полость этого регулятора соединена трубкой с от вер1стием в стенке нижнего патрубка карбюратора. Когда дроссельная заслонка почти полностью открыта, разрежение в патрубке невелико и ва1суумный регулятор не работает. При частично закрытой заслонке (показано штриховой линией) разрежение в патрубке возрастает и мембрана М регулятора втягивается, поворачивая посредством тяги Т весь прерыватель против направления вращения валика, увеличивая тем самым опережение зажигания. Чтобы при холостом ходе двигателя не было чрезмерного опережения зажигания, отверстие расположено та им обр азом, что дроссельная заслонка в положении холостого хода перекрывает его и оно оказывается с той стороны заслонки, где -практически разрежение отсутствует. Таким образом, при холостом ходе двигателя вакуум в полости регулятора ВР почти исчезает и его пружина возвращает прерыватель в положение позднего зажигания. [c.190]

Чтобы обнаружить негерметичность трубопроводов линии разрежения, отсоединяют гибкий шланг от корпуса гидровакуумного усилителя и подсоединяют вакуумметр. Разрежение должно быть не менее 0,5 кГ/ лi . После остановки двигателя разрежение должно оставаться постоянным. Если оно падает, то причиной этого является отсутствие герметичности на линии разрежения. Падение раарежения может быть вызвано также неисправностью воздушного клапана в клапане управления, который не открывается вследствие заедания поршня клапана, повреждения его рабочей поверхности или разбухания манжет. Чтобы установить причину неисправности, устраняют разрежение в системе и, нажав на тормозную педаль, запускают двигатель. Затем отсоединяют шланг от задней половины корпуса гидровакуумного усилителя. При исправной системе педаль должна перемещаться по направлению к полу. [c.180]

Аав = 0,25). Энтальпия газов при этом практически не изменится, поскольку энтальпия подсасываемого холодного воздуха близка к Ь1улю. Следовательно, подмешивание (присос) холодного воздуха к продуктам сгорания изобразится в /У,/-диаграмме горизонтальной линией Я,=сопз1. В пашем примере газы охладятся за счет присосов (с 1 100 до 950 "С, линия ВС). Чем больше присосы, тем меньше окажется разность энтальпий при той же разности температур (сравните Н — Н и — на рис. 16.1), поэтому из-за присосов через неплотности в газоходах, когда газ движется под разрежением, экономичность теплообменника снижается так же, как и из-за утечек части горячего газа через те же неплотности, когда газ по газоходу движется под давлением. [c.130]

Фракталами называют самоподобные объекты, инвариантные относительно локальных дилатаций, т.е. объекты, которые при наблюдении при различных увеличениях повторяют один и тот же (самоподобный) рисунок. Фракталы обладают также свойством универсальности. Слово "универсальный" означает "всеобъемлющий", а самоподобный означает подобный сам себе (подобно матрешкам, вложенным друг в друга). Понятия универсальность и самоподобие с развитием синергетики и теории фрактальных структур получили новую жизнь, так как принципы синергетики и фрактальной геометрии объединяют все науки. Универсальность фракталов заключается в том, что они инвариантны к природе объекта - физической, химической, биологической или какой-либо другой. Свойство универсальности фрактальных структуф позволяет использовать фрактальную размерность как единую количественную меру разупорядоченности структуры различной природы. В материаловедении традиционно используется евклидова размерность d, позволяющая описывать точечные дефекты размерностью d=0, отрезки прямых линий - d=l, плоских элементов - d=2, объемных - d=3. Однако, природа изобилует объектами с дробной размерностью, т.е. не отвечающей ни одной из указанных значений. Их структура может быть количественно оценена фрактальной размерностью, которая в силу того, что объект разрежен, всегда больше топологической размерности. [c.77]

Линейчатые спектры излучения. Наблюдения спектров света, испускаемого нагретыми разреженными атомарными газами, показали, что спектр нагретого вещества в газообразном состоянии состоит из узких линий разного цвета. Такой спектр называется линейчатым спектром излучения. Для получения линейчатого спектра излучения исследуемое вещество нужно нагреть до высокой температуры, достаточной для перевода вещества в газообразное состояние н возбуя -дения атомов. Обычно для этой цели используют дуговой или искровой разряд. [c.277]

Для количественных измерений дисперсии в разреженных газах 4.8. Разрыв линии на экране, И парах металлов обычно проводят отображающий зависимость п от интерферометрическив измерения, я в опыте Кундта-Вуда [c.152]

V есть монотонно возрастающая функция ф, то при полном обходе вокруг начала координат (т. е. при изменении ф на 2л) мы получили бы для V значение, отличное от исходного, что нелепо. Ввиду этого истинная картина движения вокруг особой линии должна представлять собой совокупность секториальных областей, [разделённых плоскостями ф = onst, являющимися поверхностями разрывов. В каждой из таких областей происходит либо движение, описываемое волной разрежения, либо движение с постоянной скоростью. Число и характер этих областей для различных конкретных случаев будут установлены в следующих па-рагря(1)ах. Сейчас укажем лишь, что граница между волной разрежения и областью однородного течения должна быть непременно слабым разрывом. Действительно, эта граница не может быть тангенциальным разрывом (разрывом скорости Vr), так как на ней не обращается в нуль нормальная к ней компонента скорости = с. Она не может также быть ударной волной, так как нормальная компонента скорости (о,,,) по одну сторону от такого разрыва должна была бы быть больше, а по другую — меньше скорости звука, между тем как в данном случае с одной из сторон границы мы во всяком случае имеем Уф == с. [c.575]

Из сказанного можно вывести важное следствие. Возмущения, вызывающие образование слабых разрывов, исходят от особой линии (оси z) и распространяются по направлению от нее. Это значит, что ограничивающие волну разрежения слабые разрывы должны быть исходящими по отнон1ению к этой линии, т. е. компонента скорости v,- касательная к слабому разрыву должка быть положительна. Таким образом, мы оправдали сделанный в (109,8) выбор знака у Vr- [c.575]

Смотреть страницы где упоминается термин Линия разрежения : [c.98] [c.237] [c.96] [c.379] [c.381] [c.384] [c.386] [c.395] [c.400] [c.412] [c.263] [c.264] [c.265] [c.420] [c.421] [c.422] [c.272] [c.380] [c.253] [c.383] [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...