Бернулли постоянная

Задачи со свободной границей. Свободной границей пространственного течения называется поверхность, па которой давление всюду постоянно, а по интегралу Бернулли постоянна и величина скорости. Здесь мы отметим несколько особенностей, отличающих пространственный случай от плоского. [c.228]

Заметим, что первое уравнение в (3.59) можно получить также из (1.36) после подстановки в него (1.38) с учетом сделанных выше предположений и если использовать факт, что для стационарных винтовых потоков константа Бернулли постоянна во всей области течения. [c.150]

Пограничный слой, возникающий при обтекании плоской пластины в продольном направлении, имеет особенно простую структуру потому, что при таком обтекании статическое давление во всем поле течения остается постоянным. В самом деле, во внешнем течении, которое можно считать происходящим без трения, скорость имеет постоянное значение, и поэтому здесь, на основании уравнения Бернулли, постоянно и давление. Далее [c.40]

Описанная конструкция находит наиболее содержательное применение в задаче о баротропных течениях идеальной жидкости в потенциальном силовом поле. Согласно теореме Бернулли, функция Бернулли / постоянна на линиях тока и вихревых линиях. Следовательно, интегральные поверхности М совпадают с поверхностями уровня интеграла Бернулли f = с. [c.23]

Атаки угол 7,97, 104, 130, 135 Атмосфера стандартная II Безвихревое движение 36 Бернулли постоянная 14,35 —уравнение 13, 16, 35 Биплана крылья 124 Вентилятор 144 Ветряк 143, 148 [c.162]

Для приближенных инженерных расчетов можно дальше упростить решение задачи [731. В частности, если принять 61 = 1, то это приведет к дифференциальным уравнениям, вытекающим из обычного уравнения Бернулли без учета влияния путевого расхода [45]. В уравнениях, полученных в работе [45], кроме того, вместо переменного по длине коэффициента сопротивления трения принят постоянный коэффициент сопротивления определяемый экспериментально и учитываюш.ий приближенно кроме потерь в самом подводящем (отводящем) канале изменение удельной энергии за счет отделения (присоединения) масс жидкости п произвольность выбора значения 61. [c.295]

Оценка степени равномерности распределения радиальных скоростей вдоль аппарата (но боковым ответвлениям коллектора) постоянного сечения может быть произведена иным путем. Так, в случае изолированного раздающего или собирающего канала уравнение Бернулли для двух сечений н—н и о—о (или зг—зг) (см. рис. 10.29) имеет вид [c.298]

Течение жидкости около сферической поверхности пузырька будем считать потенциальным, а давление газа внутри пузырька Ро — постоянной величиной. Используя уравнение Бернулли, вычислим давление жидкости в любой точке поверхности пузырька, считая, что в точке набегания потока оно равно Ро- Имеем [c.69]

Таким образом, уравнение Бернулли гласит, что вдоль линий тока остается постоянной сумма [c.25]

Предполагают, что поперечные нормальные сечения стержня, плоские до деформации, остаются плоскими и после деформации (гипотеза Бернулли). Таким образом, сдвиги не учитываются и поперечные силы определяются из условий равновесия, а уравнения деформаций составляются лишь для нормальной силы , изгибающих и крутящих моментов. Поперечное сечение принимается малым в сравнении с общими размерами стержня и при деформации не меняется, отсюда получается, что для любой точки сечения стержня радиус-вектор г является постоянным и все производные по г равны нулю, а следовательно, и [c.73]

Закон Бернулли, строго говоря, применим только к отдельным токовым трубкам. Для разных токовых трубок значение постоянной в уравнении Бернулли (16.3), вообще говоря, различно. Но в некоторых частных случаях закон Бернулли можно применять ко всему потоку в целом. [c.528]

Тогда в этой области можно пренебречь членами с o " в уравнении (16.3), а так как р /г + р для покоящейся жидкости во всей области имеет одно и то же значение, то и постоянная в уравнении Бернулли для всех токовых трубок будет одна и та же. Поэтому уравнение Бернулли можно применить ко всему потоку в целом. [c.529]

Как следует из соотношения (20), давление поперек пограничного слоя остается постоянным. Поэтому продольные градиенты давления в пограничном слое и во внешнем потоке совпадают. Дифференцируя по х интеграл Бернулли ( 4 гл. I), который связывает значения давления и скорости при течении идеального газа, получим [c.289]

Уравнение (149) представляет собой уравнение Бернулли для струйки несжимаемой электропроводной жидкости, находящейся в поперечном магнитном поле. Третий член этого уравнения называется магнитным давлением = j- При сложении рт с полным давлением р получается эффективное полное давление Рс, сохраняющее в данном случае постоянное значение по длине струйки. [c.227]

Значит, в вихревом потоке постоянная уравнения Бернулли будет сохранять свое значение для каждой вихревой линии в отдельности, но, вообще говоря, будет различной для различных вихревых линий. [c.55]

При движении реальной жидкости с постоянным расходом уравнение Бернулли для потока, как известно, имеет вид [c.129]

Составляя уравнение Бернулли для двух сечений трубопровода постоянного сечения (см. рис. Х.7) и учитывая, что в соответствии с формулами (Х.23) и (Х.25) члены, зависящие от кинетической энергии, сократятся, мы получим формулу (Х.22). [c.153]

В случае безвихревого движения постоянная, входящая в уравнение Бернулли, имеет одно и то же значение для всех линий тока. [c.292]

В этом заключается гидравлический (геометрический) смысл уравнений Бернулли. Из уравнений (4.13) и (4.14) и графиков напоров (рис. 4.3) следует, что вдоль элементарной струйки невязкой жидкости статические и скоростные напоры могут быть различными, но сумма их — полный напор Я — постоянна. Следовательно, линия полного напора при невязкой жидкости имеет вид прямой, параллельной плоскости сравнения. [c.52]

Не учитывая несущественную постоянную С, получим интеграл Бернулли в виде [c.103]

Опуская несущественную постоянную С, интеграл Бернулли получим в виде [c.111]

Здесь h — теплосодержание V — модуль скорости Н — полная энтальпия. Соотношение (1.57) есть обобщение интеграла Бернулли на случай установившегося течения газа с произвольными физико-химическими превращениями (равновесными или неравновесными). В соответствии с равенством (1.57) полная энтальпия постоянна вдоль линии тока, но на каждой линии тока эта константа может быть различной. В случае адиабатического процесса (Q = 0) уравнение энергии из системы (1.56) можно записать в виде [c.30]

Внутренняя энергия несжимаемой жидкости при условии, что течение происходит без подвода или отвода теплоты, является постоянной величиной. Таким образом, в уравнении Бернулли для несжимаемой весомой жидкости можно ввести внутреннюю энергию V единицы массы в постоянную и уравнение представить в виде [c.84]

Следовательно, гео.метрический смысл уравнения Бернулли заключается в том, что при установившемся движении идеальной жидкости сумма трех высот напоров) — геометрической, пьезометрической и обусловленной скоростным напором — есть величина постоянная вдоль потока. В связи с этим линия полного напора будет параллельна плоскости сравнения (рис. 22.9). [c.280]

Графическая интерпретация уравнения Бернулли. Рассмотрим графическую интерпретацию уравнения Бернулли в случае н е-равномерного движения жидкости (рис. 22.11 и 22.12). Жидкость движется по горизонтальному трубопроводу под действием постоянного напора И. Трубопровод состоит из трех участков разного диаметра. [c.283]

Если смесь является нереагирующей, то из (2.36) следует, что а, = Ф1 (г] ), и тогда энтропия S сохраняется постоянной вдоль линий тока, т. е. In (рр ) =Ф2( 1з) Из уравнения (2.33) получаем интеграл Бернулли [c.39]

На луче /=0, v=0, а и и р связаны интегралом Бернулли и постоянны по g. Для определения их значений на каждом шаге по времени требуется, чтобы расход газа в сечении /=0 и в минимальном сечении сопла бы одинаков. [c.142]

Этот интеграл уравнений Эйлера называется интегралом Бернулли для потенциального стационарного потока идеальной несжимаемости жидкости. Постоянная будет одной и той же для всей области потенциально го потока. Этот интеграл, часто [c.90]

Это уравнение получено при отсутствии предположения о потенциальности потока. Уравнение (IV. 16) тождественно уравнению Бернулли для потенциального потока. Различие состоит в том, что при потенциальном потоке постоянная С сохраняет значение для всей области потока, а при вихревом потоке каждая линия тока имеет свое значение постоянной С. Если все линии тока начинаются в области, в которой жидкость покоится или движется равномерно и прямолинейно, постоянная С будет одинакова для всех линий тока. В случае вихревого движения постоянная С сохраняет свое значение и вдоль вихревой линии. [c.92]

Пусть в сечении k — k рабочей камеры (рис. 6.3, д) будет установлена решетка постоянного сопротивления ( р = onst). Тогда при отсутствии подсасывающего действия выходного отверстия уравнение Бернулли для сечений k—k и k —k за решеткой [c.143]

Считаем полное давление в любой точке сечения АС постоянным. Тогда уравнение Бернулли для отруйци с радиусом г будет иметь вид [c.53]

Среди выдающихся ученых XVIII в. следует отметить Иоганна Бернулли (1667—1748), Жана Лерона Даламбера (1717—1783), членов Петербургской академии наук — гениального Михаила Васильевича Ломоносова (1711—1765), Леонарда Эйлера (1707— 1783) ). С именами этих ученых мы будем постоянно встречаться в дальнейшем. [c.22]

Необходимо подчеркнуть здесь следующее существенное отличие между уравнениями Бернулли в лyчat потенциального и непотенциального движений. В общем случае произвольного движения onst в правой части этого уравнения есть величина, постоянная вдоль каждой данной линии тока, но, вообще говоря, различная для разных линий тока. При потенциальном же движении onst в уравнении Бернулли есть величина, постоянная во всем объеме жидкости. Это обстоятельство в особенности повышает роль уравнения Бернулли при исследовании потенциального движения. [c.36]

На свободной поверхности струя (ВС и В С на рис. 5, а) давление р -—О, а скорость согласно уравнению Бернулли имеет постоянную величину 1 1 = /2pJp. Линии стеяк , продолжающиеся в свободную границу струи, представляют собой линии тока. Пусть на линии AB = 0 тогда на линии А В С г) = —Q/p, где Q = pfliUi — расход жидкости в струе (ai, tii—ширина [c.47]

Работы Кренига и Клаузиуса не позволяли вычислить входящий в (ЗЗ) квадрат скорости молекул v . Бернулли, Кренит и Клаузиус полагали скорость всех молекул одинаковой и равной некоей постоянной величине. Но молекулы газа сталкиваются, обмениваются энергией и, следовательно, имеют самые различные скорости. Вместо невыполнимой задачи расчета скорости отдельных молекул Максвелл в 1860 г. указал на принципиально иной путь расчета средних величин, характеризующих состояние газа. Он предложил распределить все молекулы по группам в соответствии с их скоростью и дал метод расчета числа молекул в таких группах. Максвелл использует механическую модель газа, состоящего из большого числа твердых и совершенно упругих шаров, действующих друг на друга только во время столкновений. Если свойства подобной системы тел соответствуют свойствам газов,— отмечаег он,— то этим будет создана важная физическая аналогия, которая может привести к более правильному познанию свойств материи . (Большинство цитат этого параграфа, за особо оговариваемыми исключениями, взяты из [49, 50].) [c.73]

В связи с зем что в любом поперечном сечении области кавитации статическое давление и массовый расход иосгоянны, согласно закону Бернулли, скорости течения двухфазной пузырьковой среды в произвольно взятом поперечном сечении кавитационной области также постоянны и равны скорости течения потока W в критическом сечении сопла. [c.146]

Легко видеть, что с энергетической точки зрения уравнение Бернулли показывает, что сумма потенциальной энергии (положения и давления) и кинетической энергии есть величина постоянная, т. е. одинаковая по пути данной элементарной струйки невязкой жидкости. Полная удельная энергия остается неиз- [c.76]

Для определения скорости истечения и расхода жидкости рассмотрим истечение жидкости через малое отверстие в тонкой боковой стенке резервуара (см. рис. 7.1, а) при постоянном уровне жидкости в резервуаре Н = onst, т. е. когда через отверстие имеет место установившееся движение жидкости, и проанализируем его с помощью уравнения Бернулли. Проведем два сечения [c.111]

Скорость течения в бесконечно удаленной точке А (наверху) равна нулю. Если расход жидкости в исходном течении обозначить через 2Q, то Q = Voo , где — модуль скорости на бесконечности в точке С (внизу) с — полуширина струи на бесконечности. Принимая, что на линии тока А"В"С" функция тока rjj = О, на линии тока AB имеем ф = Q. На части ВС этой линии тока, являющейся свободной границей струи, давление постоянно, и поэтому на основании уравнения Бернулли скорость имеет постоянный модуль [c.253]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...