Отражение волны искажения от свободной границы границы

Фиг. 7. Отражение волны искажения от свободной границы.

Отражение волны искажения от свободной границы 35 --расширении от свободной границы 31 [c.190]

Вначале мы покажем, что при отражении плоской волны расшире ния от свободной поверхности (в идеальном случае — от границы ваку ума, где не могут возникнуть преломленные волны) граничные условия не могут быть удовлетворены в предположении, что отражается только волна расширения. Затем перейдем к разысканию амплитуды и направления дополнительной отраженной волны искажения, которая необходима для удовлетворения этим граничным условиям. [c.30]

Рассмотрим, наконец, отражение волны искажения, падающей на свободную границу. Как и прежде, имеем плоскую волну, распространяющуюся параллельно плоскости ху и падающую на плоскую границу, совпадающую с плоскостью уг. Пусть угол падения есть 3 (фиг. 7). Чтобы решить эту задачу, надо уточнить направление колебаний в волне. Перемещение, возникающее от любой волны [c.35]

Чтобы проиллюстрировать случай полного отражения, рассмотрим вновь простейший случай плоской гармонической волны искажения, падающей на свободную границу (фиг. 7). Пусть, как и ранее, волна распространяется параллельно плоскости ху, причем колебания происходят в этой плоскости. Пусть угол падения равен и пусть волна расширения отражается под углом так что [c.43]

Когда волна расширения падает на свободную поверхность, то при ее отражении возникают две волны, одна из которых — волна расширения, угол отражения которой равен углу падения (а), а другая — волна искажения, угол отражения которой равен р причем р < а и з1и р/з1п ос = са/с . Аналогично, если на свободную границу под углом р [c.83]

При возбуждении электромагнитной волной соответствующей длины Го-моды возникает сильное взаимодействие с решеткой. В случае отсутствия свободных носителей при этой длине волны наблюдается значительное отражение. Прохождение излучения через образец является более сложным процессом. При отражении волны от поверхности твердого тела происходит изменение фазы на л, при внутреннем же отражении фаза остается постоянной. Если оптический путь волны и поглощение достаточно малы, в отраженной волне будут наблюдаться сильные интерференционные явления. При сильном же поглощении луч, отраженный от внутренней границы, будет слабым, и интерференция будет слабой. В результате этого интенсивность отраженной волны будет значительной, а пропускание уменьшится. ГО-мода с нулевым волновым числом обычно обладает малым коэффициентом затухания и линия поглощения бывает довольно острой. Таким образом, можно ожидать узких минимумов на кривой пропуск -ния при исследовании тонких пленок с помощью ГО-моды. Этим и объясняются наблюдения Барнса и Черни [132] в щелочно-га-лоидных кристаллах. Они обнаружили сильные искажения формы минимума на кривой пропускания для толстых кристаллов. Когда же были использованы пленки толщиной около микрона, наблюдался четкий минимум. В Na l оптический путь был мал ( 2 мкм) по сравнению с длиной волны поперечных оптических колебаний в Na l ( 65 мкм). [c.390]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...