Скорость отражения

Скоростью падения называется скорость VI, с которой материальная точка приходит в соприкосновение со связью. Скоростью отражения называется скорость V, с которой точка покидает связь. Углом падения а называют угол между отрицательным направлением скорости VI и нормалью и к граничной поверхности. Нормаль направлена внутрь допустимой области (рис. 3.15.1). Углом отражения / называют угол между направлением скорости V и нормалью и. [c.292]

Допустим, что вектор скорости точки и в момент начала удара 1й ( скорость падения ) образует угол а с нормалью к поверхности, вектор скорости точки v в момент времени -/о + т ( скорость отражения ) образует с этой же нормалью угол 3 (рис. 63). Пусть вектор и, а значит, и угол а известны. Найдем вектор V. Согласно теореме об изменении количества движения имеем [c.461]

На рис. 275, а показан прямой удар точки о преграду. В этом случае величина Аг равна сумме величин скоростей отражения V-2 (несколько меньшей скорости падения) и падения V, т. е. [c.133]

Возникает задача зная направление и величину скорости падения, найти величину и направление скорости отражения, а также вектор удара. [c.135]

В этом уравнении два неизвестных Uix и ог задача останется неопределенной, если не задаться дополнительно характером удара, т. е. коэффициентом восстановления, определяемым как частное от деления относительной скорости отражения на [c.138]

Из этого уравнения непосредственно видно, что приращение скорости за любой промежуток в течение удара направлено одинаково с положительной нормалью. Другими словами, если бы мы построили годограф скорости частицы за время удара, то получили бы отрезок прямой, параллельной нормали. Скорость Фд падения и скорость отражения лежат, следовательно, в плоскости, нормальной к поверхности f(x, у, г, /) = 0, и их проекции на касательную плоскость равны между собой [c.611]

Поставим следующую задачу пусть для момента /ц начала удара известна радиус-вектор Гд частицы и её скорость Оц (скорость падения) требуется найти скорость частицы в конце удара (скорость отражения), а также импульс реакции за время удара. [c.611]

Теперь по уравнению (55.11) мы определим искомую скорость отражения с, [c.613]

Однако этого уравнения недостаточно, чтобы, зная скорости тел до удара, определить, как они изменятся в результате удара. Для этого еще необходимо задаться характером удара, т. е. коэффициентом восстановления. Поскольку теперь оба тела двигаются, то под коэффициентом восстановления следует понимать частное от деления относительной скорости отражения на относительную скорость падения, т. е. [c.32]

В этом уравнении два неизвестных Ш] и со2. Для решения зададимся характером удара и выразим коэффициент восстановления, как частное от деления относительной скорости отражения на относительную скорость падения, т. е. [c.64]

Удар точки о поверхность. Скорость падения (до удара) v и скорость отражения V (после удара) разлагаются на нормальные и тангенциальные составляющие [c.412]

Исследования отражения влаги показывают, что скорость отраженных частиц при нормальной скорости соударения 30 м/с находится в пределах от 0,2 до 0,8 скорости падения [7.1]. В расчетах траекторий частиц в турбинной ступени (см. рис. 7.13) принята максимальная скорость отраженных частиц Ск.отр = 0,8 [c.282]

Как видно из этой таблицы, значения скоростей отраженных молекул весьма близки к тепловым скоростям при температуре пластинки (порядка комнатной). Поэтому в терминах коэффициента аккомодации [c.543]

Определенный эффект дает увеличение зазора между сопловой и рабочей решетками. Увеличение зазора, во-первых, способствует разгону абразивных частиц и меньшей скорости встречи с рабочей лопаткой (см. рис. 16.41, а), вследствие чего уменьшается их износ. Во-вторых, скорость отражения абразивных частиц от входных кромок рабочих лопаток будет меньше, число частиц, достигающих сопловых лопаток (см. рис. 16.41, б), также уменьшится, что приведет к уменьшению износа стороны разрежения сопловых лопаток. [c.467]

Это поле течения отражалось от одиночной сферы радиуса а, причем, как и в решении Эйнштейна, использовалось граничное условие обращения в нуль скорости отраженного поля на бесконечности. Таким образом, было получено следующее отраженное поле [c.513]

При произвольных функции распределения молекул на входе и законе отражения молекул от стенки канала вероятность Pi 2 может быть определена следующим образом. Разыгрываются с постоянной плотностью вероятности две случайные величины, определяющие некоторую точку (у, z) входного сечения канала. Далее с плотностью вероятности, соответствующей функции распределения входящих в канал частиц, в точке (3), z) разыгрываются еще три случайные величины, определяющие направление и скорость входящей в канал частицы. Если выбранное направление оказывается таким, что частица выходит через сечение 2, то в запоминающее устройство посылается единица. В противном случае находится точка падения частицы на Степку. В этой точке разыгрываются направление и скорость отраженной частицы в соответствии с законом отражения частиц (плотность вероятности KQ,i, lr)> 6.2). Возможны три исхода [c.378]

Для частных конфигураций канала и законов отражения процедура может быть упрощена. В частности, если молекулы отражаются по закону косинусов, то нет надобности разыгрывать величину скорости отраженной частицы ). [c.378]

Отражение молекул будем считать диффузным с максвелловским распределением. Средняя скорость отраженных молекул l/g определяется температурой стенки и коэффициентом аккомодации а . [c.392]

В единицу времени пластинку покидает молекул. Все эти молекулы испытывают столкновения внутри слоя с молекулами набегающего потока. Так как скорость отраженных молекул порядка тепловой скорости a < V, то грубо можно считать, что при столкновении налетающая молекула не имеет тепловой скорости, а отраженная стоит. Тогда в среднем при столкновении половина молекул пойдет к пластинке, а половина—к верхней грани слоя. Таким образом, на стенку возвращаются почти молекул. Утечка молекул [c.399]

Пусть этот поток падает на пластинку под малым углом 0. Пусть, 1 роме того, скорость отраженных молекул 5 2 [c.404]

В качестве средней скорости отраженных молекул можно принять, например, наиболее вероятную скорость или скорость молекул, при которой уносимый ими импульс равен импульсу, уносимому молекулами, обладающими максвелловским распределением. [c.415]

Ньютон ввел гипотезу, содержание которой сводится к тому, что отношение нормальной скорости отражения и к нормальной скорости падения о есть величина постоянная, не зависящая ни от скорости соударения, ни от размеров тел, а только от материала соударяющихся тел, т. е. [c.130]

Как выяснено было в предыдущем параграфе, при неупругом ударе скорость отражения меньше скорости падения [c.185]

Поэтому удар можно разделить на две стадии. Первая происходит за время to, t )—сжатие, вторая за время t, о + т)—отражение. Удар называют абсолютно неупругим, если вторая стадия отсутствует и x = ti—/о- В противном случае удар называют упругим. Скорость Vo, с которой материальная точка приходит в соприкосновение со связью, называют скоростью падения материальной точки, а скорость v — скоростью отражения. Угол а между отрицательным направлением скорости Vq и нормалью к поверхности связи называют углом падения, а угол р между нормалью и направлением скорости Vi — углом отражения. [c.607]

При любом не вполне упругом ударе (е< 1) модуль скорости отражения всегда меньше модуля скорости падения и угол отражения больше угла падения. В самом деле, [c.383]

На поверхности жх = О поле скоростей отраженных от цилиндра волн должно удовлетворять граничному условию (8). Воспользовавшись методом мнимых изображений, можно удовлетворить этим условиям, оставаясь в цилиндрической системе координат. Мысленно считаем, что жидкость заполняет все пространство и имеется второй цилиндр, симметричный относительно плоскости х = 0. Тогда достаточно подчинить поле скоростей, создаваемое отраженными от цилиндров волнами, граничному условию (8). Свяжем со вторым цилиндром систему координат 02 2 22 3. В каждой из локальных цилиндрических систем координат решения [c.345]

Здесь учтено, что отраженная волна идет по среде в состоянии (1) и — скорость отраженной волны относительно среды в состоянии (1), индуцированном падающей волной О — скорость отраженной волны относительно стенки. [c.97]

С увеличением концентрации частиц рао в набегающем потоке отход сепаратрисы уменьшается как за счет уменьшения скорости отражения частиц на теле (уменьшается скорость подлета падающих частиц к телу из-за более нитепсивноро тормо- [c.394]

Скорость о, с которой частица прихоаит на связь, обыкновенно называется скоростью падения частицы, а скорость которую она имеет в момент окончания удара, скоростью отражения (фиг, 154). Угол а между отрицательным направлением скорости и положительным направлением нормали к поверхности / (х, у, г, () = 0 носит название угла падения, а угол скорости с положительным направлением той же нормали называется углом отражения. [c.610]

Удар точки о пмерхность. Скорость падснш (до удара) v и скорость отражения и (после удара) разлагаются на [c.402]

Схема этого опыта представлена на рис. 2, и, как указывалось выше, он состоит в измерении скоростей частиц в падаюш,е1м и отраженном пучках. Измерение скоростей падающих частиц производится с помощью механического селектора (Л. 5]. Скорость отраженных частиц определяется по изменению времени пролета расстояния пластина— приемник, возн-икающето за счет изменения скорости. Изменение времени пролета может быть связано, помимо изменения скорости, с адсорбированием и пребыванием молекул на поверхности. Однако в нашем случае можно ожидать, что среднее время пребывания молекул на поверхности не будет превышать величины порядка 10 ° сек. Поскольку измеряемые в опыте времена соответствуют величинам порядка 10 —Ю "" сек, то время пребывания не может искажать измеряемых величин. [c.543]

Определенная выше граница свободно-молекулярного режима (Л/г л 10) справедлива для газа, движущегося с малой скоростью или покоящегося, а также для неохлаждаемого тела при гиперзвуковых скоростях. Если тело сильно охлаждается, то при высоком коэффициенте аккомодации скорость отраженных молекул будет намного меньше скорости налетающих и плотность потока молекул от тела будет столь большой, что возможные столкновения между молекулами вблизи тела будут играть существенную роль. В этом случае критерием свободно-молекулярного режима является число Кнудсена, [c.331]

Чаще всего под теорией первых столкновений понимают теорию, в которой учитываются лишь столкновения между набегающими н отраженными молекулами. Выше показано, что в пространственном случае учет лишь первых столкновений достаточен для получения поправки порядка е на теле. Однако в общем случае необходимо учитывать как столкновения отраженных молекул с набегающими, так и столкновения молекул обеих групп между собой. По мере увеличения чисел Маха набегающего потока роль двух последних видов столкновений уменьшается. В предельном случае гипертерми-ческого течения (М=со) столкновения набегающих молекул отсутствуют. Если при этом скорости отраженных молекул много меньше скорости набегающих молекул, то импульс и энергия, приносимые на тело в результате столкновения отраженных молекул между собой, малы по сравнению с импульсом и энергией, приносимыми на тело в результате столкновения отраженных молекул с набе1-ающими. [c.389]

При —L, т. е, при Кп- 1, все отраженные молекулы испытывают столкновения между собой и с молекулами набегающего потока на расстояниях порядка L от пластинки. Столкновения отраженных молекул между собой не меняют порядка плотности и скорости отраженных молекул. Столкновение же отраженной молекулы с молекулой набегающего потока как бы превращает отрансенную молекулу в молекулу другого сорта с в М раз большей длиной пробега, равной Я, М- [c.404]

Выше коррелировались данные для холодного тела (S l)-Если тело горячее или мало, то скорость отраженных молекул порядка V и, следовательно, относительная скорость молекул при первых столкновениях будет более чем вдвое превышать скорость 1отн( о)- В этом случае пересчет по температуре торможения (по формуле (8.16)) значительно менее оправдан, чем пересчет по формуле (8.1а). С такой ситуацией можно часто встретиться в аэродинамических трубах непрерывного действия, где температура тела порядка температуры торможения, а в близких к свободномолекулярным течениях, как отмечалось в 6.1, и больше температуры торможения. [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...