Штамп жесткий

В этом случае также допускаются две постановки задачи. В первом случае система штампов жестко соединена между собой и задано усилие Ру, приложенное ко всей системе, во втором же случае допускаются независимые перемещения каждого штампа и задаются усилия Рук, приложенные к каждому штампу. [c.421]

Можно рассмотреть случай, когда поверхность произвольно нагруженного штампа жестко связана (спаяна) с частицами упругой полуплоскости. Тогда граничные условия записываются [c.525]

Штамп жесткий, давление на упругую полуплоскость 525 [c.568]

Пусть штамп жестко закреплен на грани Р — В2 в области а А < R и сдвигается вдоль положительного направления оси 2 усилием Т, приложенным к каждой единице его длины грань (3 — В защемлена, а грани о = R защемлены (задача Qn) или свободны от напряжений (задача Qi2)- На рисунках 3.11, а и 3.11,6 на стр. 154 изображены схемы соответственно задач Qn и Q12 в случае биполярных координат для усеченной луночки. [c.25]

Рассмотрим цилиндрическое тело, описываемое в координатах а, Р, Z а и Р — криволинейные ортогональные координаты на плоскости) соотношениями о R, В (3 В2, —оо < < оо. Пусть штамп жестко закреплен на поверхности /3 — В2 в области о А < [c.153]

Крышка 1 во время работы штампа жестко соединена с корпусом матрицы 6 при помощи клиновых гидравлических затворов 3 ж 7. Во время рабочего цикла в резиновый чехол от насоса под требуе- [c.245]

В работе [59] методом однородных решений построено решение осесимметричной задачи о стационарных крутильных нерезонансных колебаниях штампа, жестко сцепленного с одной плоской гранью, под действием момента М ехр(-го 0 когда другая плоская грань и цилиндрическая поверхность неподвижны (задача 5). [c.167]

Пусть в задаче А (когда штампы жестко связаны друг с другом) е обозначает угол поворота системы штампов, отсчитываемый против часовой стрелки ). Тогда в граничном условии (2) следует заменить ( ) на (О -(- Ш, что повлечет во всех последующих формулах замену ё ( ) на ё 1) + е. В соответствии с этим в выражении для Ф (г) появится добавочное слагаемое, содержащее е в качестве множителя ). [c.414]

К последним относятся пневматические или гидропневматические подушки для зажима заготовки при операциях вытяжки и для выталкивания отштампованной детали из нижней части штампа жесткие выталкиватели в ползуне для удаления детали из верхней части штампа автоматические подачи для полосы, ленты и штучных заготовок. [c.323]

Регулировка длины хода ползуна (фиг. 17) при отсутствии изменяемого числа ходов у пресса, большого практического значения не имеет и является необходимой лишь при некоторых специальных конструкциях штампов, жестко связанных с длиной хода ползуна. Это может иметь место, например, при применении некоторых систем автоматических подач, встроенных в штамп, при применении в конструкциях штампов клиновых механизмов двойного (прямого и обратного) действия и в ряде других случаев. [c.142]

Начнем с изложения более универсальных вариационных методов и рассмотрим сначала задачу о соприкосновении деформируемого тела с абсолютно жестким гладким неподвижным штампом [15]. Будем предполагать, что граница 5 тела состоит из трех частей S = S и S<, и S . На части S будем считать известными перемещения (для простоты будем полагать их нулевыми), на части Sa — напряжения [c.286]

Для описания условий на предположим, что граница абсолютно жесткого штампа, который может соприкасаться с телом Q по части поверхности S , задается уравнением [c.287]

Применив общий вариационный метод В. 3. Власова (см. главу IX), рассчитать фундамент в форме усеченной пирамиды (рис. 138). По верхнему сечению фундамента приложена равномерно распределенная нагрузка интенсивностью ро Т/м ). Реакция основания по подошве фундамента распределяется как под жестким штампом по закону [c.364]

Найти распределение реакций упругого полупространства под бутовым фундаментом — абсолютно жестким штампом с размером основания 2,5X2,5 м, нагруженным силой 8Q (рис. 140). Модуль деформации упругого полупространства o= 1000 коэффи- [c.369]

Рассмотрим задачу о вдавливании абсолютно жесткого штампа (рис. 10.24) при отсутствии трения на границе контакта между штатном и полуплоскостью. [c.328]

Основная смешанная задача в такой постановке соответствует случаю п жестко соединенных штампов. [c.158]

Применим формулы (1.20) к решению задачи, когда на верхнюю сторону слоя действует гладкий жесткий штамп по площадке й, а вне Й все напряжения обращаются в нуль. Пусть [c.459]

Считаем, что штампы жестко соединены (вставлены в недеформиру-емую обойму). Тогда перемещение системы штампов будут определять следующие величины вектор S = (61,62,33) поступательного смещения и вектор /3 = поворота обоймы относительно осей координат. [c.147]

Предполагается, что штампы жестко соединены (вставлены в неде-формируемую обойму), тем самым перемещение системы штампов определяют следующее величины <5о — осадка системы штампов (вертикальное перемещение точек обоймы, проецируемых в начало координат), j3i и 2 — углы поворота обоймы относительно горизонтальных осей Ох и 0x2. Горизонтальное смещение не принимается в расчет, поскольку трение между контактирующими поверхностями отсутствует. [c.151]

Готовая деталь отделяется от пуансона отлипателем 4 и сбрасывается со штампа очередной заготовкой в направлении стрелки М. Пуансон 3 не связан с верхней частью штампа жестким пуансонодержа-телем, а поддерживается пружиной 2 через державку 1. Случайное попадание заготовки на деталь исключается тем, что в нерабочем положении между выталкивателем 9 и пуансоном 3 остается зазор 2,5 мм. Заготовки в штамп подаются шибером под воздействием пружины 10 в момент подъема верхней части штампа. Шибер отводится клином 6 через ролики 7 и тягу 11. Пружина 8 исключает застревание выталкивателя в нижнем положении. [c.105]

Отметим, что в работах [13, 57] и др. также рассматривалась осесимметричная задача о кручении штампом кругового цилиндра конечных размеров (задача 4). Штамп жестко сцеплен с одной плоской гранью цилиндра, другая его плоская грань неподвижна, а на цилиндрической поверхности заданы условия отсутствия перемещ,ений или напряжений. Для исследования были использованы изложенные выше методы метод сведения парного ряда к БСЛАУ первого рода с сингулярной матрицей коэффициентов и метод однородных решений. Эти задачи имеют самостоятельный интерес и в то же время их можно рассматривать как модельные для проверки эффективности предложенных методов. Расчеты показали высокую эффективность предложенных методов и в совокупности позволили полностью их исследовать при всех значениях параметров. [c.167]

В 1936 г. В. А. Флорин [346] дал приближенное решение задачи о штампе, жестко связаннол с основанием, введя представление искомого давления в виде полинома, а В. А. Гастев [137] нашел решение одной частной задачи о весомой полуплоскости, нагруженной бесконечной жесткой стенкой . [c.14]

Л. А. Галиным [84] решена также задача о вдавливании в анизотропную полуплоскость штампов, жестко с ней связанных (граничные условия второго типа). Здесь производные перемещений и(х) и и(х) под штампом выражаются уже через обе функции w и w , для которых и составляется система краевых задач Римана — Гильберта. Интересным приемом Л. А. Галин вводит новые функции, являющиеся линейными комбинациями w, и w , и для них получает независимые друг от друга задачи линейного сопряжения с кусочно-постоянными коэффициентами. [c.156]

Краткий обзор иностранных работ. Одна из первых смешанных задач, о кручении тел вращения была решена в работе Рейснера и Са-гоцн [342, 344]. В этой работе исследовалось скручивание полупространства под действием поворота жесткого круглого штампа, жестко сцепленного с полупространством. Решение задачи строится в специальной сфероидальной коордйнатной системе. [c.244]

В работе И. Г. Миткевич [37] получено решение задачи о вдавливании штампа, жестко связанного с изотропной упругонаслед--ственной полуплоскостью. На шта-мп с прямолинейным плоским основанием шириной 21 действуют внешние силы, имеющие вертикальную равнодействующую, так что Х=0, У=—Р . Поверхность вязкоупругой полуплоскости вне штампа предполагается свободной от усилий. [c.365]

Здесь б (х) — осадка границы полосы под штампом, определяемая формулой (8.6), Y( ) — функция, описывающая закон перемещения точек границы полосы в области контакта в горизонтальном направлении. Например, для случая не деформируемого штампа, жестко сцепленного с границей полосы, = Т onst. Поставим целью определить закон распределения нормальных и тангенциальных контактных напряжений о х, k)= —q x), хху х, к) = = —х х) (Ы < а). [c.248]

Остановимся еще на задаче о сжатии плоским вполне гладким штампом жестко-пластического клина с углом наклона а, предполагая, что пластическая масса выдавлива-ется с обеих сторон. [c.300]

Остановимся теперь более подробно на постановке задачи, когда имеет место именно последовательное сближение штампа с упругим телом. Для простоты будем считать, что штамп является абсолютно гладким, а вне контактной поверхности напряжения обращаются в нуль. Наиболее очевидной является постановка такого рода задач в случае, когда жесткое тело, ограниченное выпуклой поверхностью, вдавливается в упругое полупространство. Обозначим через 51 зону контакта. Будем предполагать, что тело перемещается поступательно, и допустим, что первоначальный контакт произошел в некоторой точке, которую и примем за начало декартовой системы координат (расположив оси х и I/ по границе полупространства). Обозначим через г = Цх,у) уравнение поверхности штампа. Если пренеб- [c.248]

Остановимся теперь на задаче о контакте двух упругих полуплоскостей с разными характеристиками. Данная схема может служить основой для рассмотрения контакта двух тел достаточно произвольной конфигурации, когда величина площадки контакта мала по сравнению с размерами тел. В этом елучае надлежит независимо воспользоваться решением для каждой полуплоскости и из условия равенства контактных напряжений и смещений на границе сформулировать краевую задачу Римана. В результате, как и в общем проетранственном случае, придем фактически к задаче о жестком штампе на полуплоекости, когда профиль штампа будет определенным образом зависеть от профилей каждого из упругих тел и их упругих постоянных. [c.423]

Случай, когда на части границы г < заданы скорости Vг r,0,t), а на части д/< г < оо — напряжения aгir,0,t), рассматривается аналогичным образом и приводит к задаче типа (10.26) для функции G (v). Подобные задачи возникают при рассмотрении динамических задач о вдавливании жестких конических штампов в упругое полупространство. [c.453]

Контактной задачей для полуплоскости называется смешанная задача теории упругости, когда одна часть границы свободна от усилий или на ней действуют заданные усилия, тогда как на другой части границы осуществляется контакт с упругим или жестким телом, вдавливаемым в полуплоскость. Здесь мы рассмотрим простейшую контактную задачу на участке х [—а, а в полуплоскость вдавливаетеся жесткий штамп без трения таким образом, на участке контакта u (x, 0) = g(x), а,2 = 0 всюду, Озг равно нулю вне участка контакта, на участке контакта (Т22 = = —q(x). Полагая а(х) = g (х) и подставляя в (10.9.4), получим [c.353]

Рассмотрим задачу о действии на полуплоскость загруженного плоского жесткого штампа, так что (а ) = onst, ==0. Применяя к решению уравнения (10.9.5) формулу (10.9.6), найдем, что интегральный член будет равен нулю и давление дается следующим выражением [c.354]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...