Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Ослабление звука для сферических волн

Ослабление звука для сферических волн. Мы хорошо знаем, что при удалении от источника звук постепенно замирает и, наконец, совсем перестаёт быть слышным. Почему происходит ослабление звука с расстоянием К этому явлению приводит ряд причин, и одна из них заключается в следующем. Обычно, в особенности на низких частотах, звуковые волны распространяются от источника в виде шаровой или вообще расходящейся волны. Шаровая, или сферическая, звуковая волна со временем заполняет всё больший объём движения частиц воздуха, вызванные источником звука, передаются всё увеличивающейся массе воздуха. Поэтому с увеличением расстояния движение частиц воздуха всё более ослабевает. Как же происходит это ослабление в зависимости от расстояния от источника  [c.80]


Из уравнения видно, что с увеличением расстояния от излучателя дефекта, т. е. глубины залегания дефекта, чувствительность резко падает. Минимальная поверхность обнаруживаемого дефекта возрастает приблизительно -пропорционально четвертой степени глубины залегания. Это следует из наличия прямолинейного рассеивания, приводящего к ослаблению звука в сферической волне пропорционально квадрату расстояния от излучателя. Однако при небольших поперечных размерах изделия, как например длинные тонкие стержни, проволока, вследствие отражения энергии от боко-8 115  [c.115]

Для вышеприведенных значений констант / = 9,56 10 . Таким образом, влияние вязкости на ослабление колебаний очень невелико, за исключением случаев звука очень высокой частоты и, следовательно, малой длины волны. Даже для = 10 см расстояние I равно почти 10 км. Когда мы перейдем к рассмотрению волн в трех измерениях, то увидим, что в большинстве случаев влиянием вязкости можно пренебречь по сравнению с уменьшением интенсивности вследствие сферического расхождения. Интересно, однако, отметить, что существует физический предел частоты колебаний, могущих распространяться на значительные расстояния.  [c.239]

Все описанные выше методы измерения поглощения звука предполагают наличие плоской звуковой волны. Однако это условие никогда не Осуществляется в полной мере на опыте, на что уже ыло указано в 1, п. 2 настоящей главы. В частности, чрезвычайно трудно построить излучатель для более низких частот, диаметр которого настолько превышал бы длину волны, чтобы возбуждаемое им поле можно было считать плоским, хотя бы в непосредственной близости к излучателю. Чтобы избежать возможных ошибок, Гроссман [749, 750] пользовался в качестве излучателя торцевой поверхностью кварцевых стержней, колеблющихся по длине, и диафрагмировал излучающую поверхность так, чтобы излучаемые волны можно было считать сферическими. Тогда измерение коэффициента поглощения сводится к сравнению фактического ослабления силы звука при удалении приемника от излучателя с ослаблением по закону обратных квадратов. Пользуясь этим методом, Гроссман произвел измерения в воздухе, СОд и ЗОд.  [c.331]


Смотреть страницы где упоминается термин Ослабление звука для сферических волн : [c.43]   
Смотреть главы в:

Звуковые волны Издание 2  -> Ослабление звука для сферических волн

Звуковые и ультразвуковые волны Издание 3  -> Ослабление звука для сферических волн



ПОИСК



Волна сферическая

Звука волны

Ослабление



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте