Сферические и цилиндрические волны

Быстрый прогресс в решении волновых задач теории пластичности тесно связан с запросами современной техники применением импульсного нагружения, созданием полостей в грунтах, действием землетрясений на конструкции, сейсморазведкой. Книга известного польского специалиста содержит обзор и современное изложение методов решения волновых задач на основе различных вариантов теории пластичности. Рассматриваются основные уравнения динамики неупругих сред, математические основы теории распространения волн, сферические и цилиндрические волны в различных средах. Подробно обсуждаются численные методы решения задач, приведены числовые примеры по распространению волн в пластических средах. [c.487]

Взаимодействие сферической и цилиндрической волн в параксиальном приближении (преобразователь изображения в схеме КВС в случае малых углов зрения) [c.103]

В этом разделе будут рассмотрены одномерные сходящиеся и расходящиеся сферические и цилиндрические волны. Амплитуда этих волн, в отличие от плоских, меняется не только под действием диссипативных процессов, но и из-за геометрических условий распространения. Очевидно, что это обстоятельство должно сказаться на масштабах различных явлений, связанных с искажением формы волны в расходящихся волнах амплитуда волны быстро убывает и нелинейные искажения тормозятся не только тем, что в среде есть диссипативные потери, но и расходимостью наоборот, в сходящихся волнах амплитуда волны возрастает и геометрические условия распространения в какой-то мере компенсируют затухание в среде, что способствует развитию нелинейных эффектов. Есть некоторая аналогия между распространением плоской волны в диссипативной среде и распространением неплоских волн. Эта аналогия связана с тем, что нелинейные явления не чувствительны к причинам, вызывающим изменение амплитуды волны. Однако она недостаточно глубока, ибо как для цилиндрических, так и для сферических волн не может быть введен какой-то не зависящий от координат дополнительный коэффициент эффективной вязкости . [c.123]

СФЕРИЧЕСКИЕ И ЦИЛИНДРИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ [c.111]

Сферические и цилиндрические волны в пузырьковых жидкостях [c.111]

Сферические и цилиндрические волны 783 [c.783]

Задача теории ударных труб очень близка к той, которую называют задачей о взрыве. Разница состоит в том, что в задаче о взрыве обычно предполагается, что газ высокого давления образуется в результате быстрого сгорания конденсированного (твердого или жидкого) взрывчатого вещества, т. е. имеет очень высокую (для газа) плотность, а также в том, что в задаче о взрыве очень важно изучение движений не только с плоскими, но и со сферическими и цилиндрическими волнами. При взрывах развивается весьма высокое давление (для типичных взрывчатых веществ оно достигает сотен тысяч атмосфер), причем, в отличие от теории ударных труб, основной теоретический интерес представляет определение интенсивности ударной волны от взрыва не только на начальной стадии ее распространения, но и, притом даже в большей степени, на стадии взаимодействия ударной волны с догоняющими ее возмущениями вплоть до расстояний, очень больших по сравнению с первоначальным объемом взрывчатого вещества и даже по сравнению с областью, занятой расширившимися продуктами взрыва. (Для типичных взрывчатых веществ объем расширившихся до атмосферного давления продуктов взрыва превышает первоначальный объем взрывчатого вещества в 800—1000 раз, т. е. в случае сферического взрыва радиус объема продуктов взрыва всего примерно в 10 раз больше начального радиуса.) Расчет движения газов после взрыва в конкретных случаях можно произвести с помощью уже описанных ранее решений задач о взаимодействии ударной волны и контактного разрыва с подходящими к ним сзади возмущениями. [c.219]

Аналогично плоскому случаю можно рассматривать сферически или цилиндрически симметричные волны разрежения, которые образуются, если сферический или цилиндрический поршни в начальный момент t = О начинают выдвигаться из газа, занимающего пространство г > Гд или г -< Го. При этом также образуется волна разрежения, голова которой бежит по невозмущенному газу со скоростью звука Со. Однако в этих случаях не существует областей постоянного течения между поршнем и хвостом волны разрежения. Заметим, что сферическая и цилиндрическая волны разрежения, в отличие от плоской, не автомодельны в задаче имеется характерный масштаб длины — начальный радиус поршня Гд. [c.45]

Волновое уравнение для сферических и цилиндрических волн [c.31]

Гл. IV. Сферические и цилиндрические волны [c.154]

Сферические и цилиндрические волны в однородной среде 175 [c.175]

СФЕРИЧЕСКИЕ И ЦИЛИНДРИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ КОНЕЧНОЙ АМПЛИТУДЫ 1. Вывод уравнений [c.65]

Впоследствии появилось много работ по этому вопросу, в которых изучено затухание сферических и цилиндрических волн в тех же или аналогичных предположениях, что и у Ландау. В работе Ландау было показано также, что соответствующие методы, рассуждения и результаты переносятся непосредственно на случа11 затухания криволинейных ударных волн, образующихся при обтекании тел сверхзвуковым поступательным потоком газа в плоскопараллельном и осесимметрическом случаях. [c.258]

Первой работой, имеющей отношение к НГА, можно, по-видимому, считать работу Л.Д. Ландау, который еще в 1945 г. рассмотрел сферическую и цилиндрическую волны на большом расстоянии от места взрьша с учетом одновременного действия нелинейности и сферической расходимости [Ландау, 1945]. В 60-е годы детальный анализ подобных задач был проведен С.А. Христиановичем [1956]. В этой связи следует также упомянуть работы К.А. Наугольных и др. [1963], где сферические волны рассматривались с учетом вязкости, когда использовалось обобщенное на сферический случай уравнение Бюргерса. Общая схема НГА для неоднородных сред рассматривалась К.Е. Губкиным [1958]. Однако реализации этого приближения для конкретных задач появились за редкими исключениями значительно позже. [c.75]

Сферические и цилиндрические волны распространяются примерно так же, как только что рассмотренные плоские волны. За подробностями отсылаем к курсам классической теореаической физики. [c.118]

Задача о сверхзвуковом обтекании затупленного тела горючей смесью с образованием детонационного фронта репталась в работах [1, 2]. Исходная смесь и продукты сгорания считались соверпЕенными газами с разными показателями адиабаты 7. В этих работах изучено влияние величины теплового эффекта реакции и скорости потока на картину течения и распределение газодинамических функций за детонационной волной. В частности, расчеты показали, что сильная детонационная волна, образующаяся перед сферой, ослабевая, быстро переходит в волну Чепмена-Жуге. Для плоского течения на примере обтекания кругового цилиндра показано, что режим Чепмена-Жуге устанавливается липеь асимптотически. Это соответствует выводам работ [3, 4], в которых дан теоретический анализ поведения нестационарных течений с плоскими, сферическими и цилиндрическими волнами детонации при их ослаблении. [c.78]

Гармонические волны в термоупругих изотропных средах на основе уравнений классической взаимосвязанной динамической теории термоупругости исследуются В. Новацким [431. В работе [531 для изучения гармонических плоских волн в пространстве и полупространстве, сферических и цилиндрических волн в пространстве и гармонических волн в слое используется обобщенная взаимосвязанная динамическая теория термоупругости. Плоские гармонические волны в пространстве определяются также в работе И. М. Штера [64]. [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...