Фронт волны сферический

Если фронт волны сферический, а радиометр плоский, то в показания радиометра следует вводить поправку. [c.355]

Измерения проводятся вдали от излучателя (расстояние от излучателя много больше длины волны), но фронт волны сферический. [c.356]

Случай 1. Оптическая ось положительного кристалла лежит в плоскости падения под косым углом к преломляющей грани кристалла (рис. 10.13). Параллельный пучок света падает под углом к поверхности кристалла. Очевидно, что за время, в течение которого правый край В фронта волны А В достигает точки D на поверхности кристалла, вокруг каждой из точек на поверхности кристалла между А н D возникают две лучевые поверхности — сферическая и эллипсоидальная. Эти две поверхности соприкасаются друг с другом вдоль оптической оси. Из-за положительности кристалла эллипсоид будет вписан в сферу, т. е. все точки эллипсоида будут расположены внутри сферической поверхности. Для [c.262]

Если источник возмущения очень мал (точка) и скорость распространения возмущения во все стороны одинакова (изотропная среда), то, очевидно, фронт волны должен иметь вид сферической поверхности с центром в источнике. В таком случае волна называется сферической. Уравнение такой монохроматической сферической волны имеет вид [c.40]

Строго говоря, сферическая волна соответствует источнику точечного размера, т. е. представляет абстракцию. Однако даже при источнике конечного размера фронт волны на достаточно большом расстоянии г будет сферической поверхностью с достаточным приближением. [c.40]

Фронт волны перемещается вдоль направления нормали к.фронту. В случае сферической волны нормали эти совпадают с проведенными из источника радиусами-векторами, вдоль которых передается возмущение из источника, называемыми лучами. Таким образом, распространение фронта сферической волны происходит вдоль лучей. Совпадение направления распространения фронта волны [c.40]

Если г достаточно велико, т. е. источник находится очень далеко от области наблюдения, то фронт волны представляется частью сферической поверхности очень большого радиуса. Ее можно с достаточным приближением считать плоскостью. Волна, фронт которой представляется плоскостью, называется плоской волной. Если оси координат выбраны так, что плоскость фронта параллельна плоскости ZY, то уравнение такой плоской монохроматической волны имеет вид [c.41]

ИЗ голограммы сосредоточенных в ней вполне регулярных и закономерных сведений о предмете сложной формы. В противоположность этому, в кольцевой структуре голограммы сферической волны глаз с первого взгляда улавливает общую закономерность, и такая голограмма представляется регулярной. Если, однако, речь идет не о констатации сферичности волны в первом приближении, но о точном измерении ее радиуса кривизны или об изучении малых отступлений фронта волны от сферической формы, то и здесь ситуация может приобрести сложный характер и потребовать для своего описания большого числа сведений и соответственно большой площади голограммы. [c.268]

Предположим теперь, что в пространстве расположен точечный монохроматический источник, испускающий волны равномерно во всех направлениях. В этом случае в любом направлении от источника волновой процесс будет описываться одной и той же синусоидальной кривой. Чтобы охарактеризовать распространение. этих волн в пространстве, необходимо рассмотреть движение уже не одной точки, а целого семейства точек, расположенных на одинаковом расстоянии от источника излучения, т. е. точек, в которых все волны имеют одну и ту же фазу. Поверхность, образуемая в пространстве этими точками, называется волновым фронтом. По форме волновых фронтов различают волны плоские (плоские волновые фронты), цилиндрические (цилиндрические волновые фронты) и сферические (сферические волновые фронты). Волновые фронты точечного источника, излучающего равномерно во все стороны, имеют форму концентрических сфер (в плоскости они будут выглядеть как концентрические окружности), распространяющихся от источника со скоростью света с по мере удаления от источника радиус этих сфер увеличивается. Следовательно, определив в какой-либо точке пространства кривизну волнового фронта, мы в принципе можем определить расстояние до источника излучения. [c.9]

Рассмотрим некоторые случаи преломления света в одноосных кристаллах. При анализе будем пользоваться принципом Гюйгенса (см. 2.4) —простым и в то же время достаточно эффективным способом изучения распространения света в анизотропных средах. Поверхности, фигурирующие в построении Гюйгенса, есть лучевые поверхности, а не поверхности нормалей. Действительно, по правилу Гюйгенса для получения фронта плоской волны проводят плоскость, касательную к поверхности Гюйгенса. А фронт волны касателен именно к лучевой поверхности И пересекает поверхность нормалей. Таким образом, используя представление о сферической и эллиптической волновых поверхностях, можно найти направления обыкновенного и необыкновенного лучей в одноосных кристаллах. Разберем частные случаи. [c.47]

Первичной является область возмущений нагрузки, ограниченная частью свободной поверхности преграды, включая ее загруженную область, и поверхностью переднего фронта волны нагрузки, который распространяется с конечной скоростью Ло- Область возмущений нагрузки произвольна, форма ее зависит от вида загруженной части свободной поверхности преграды и может быть прямоугольной, круглой или другой со сферическим окаймлением (при ударе плоским торцом тела), сферической (при ударе шара и тела другой формы с малой площадкой контакта). [c.137]

Рис. 4.5.8. Распределение приведенной плотности дисперсной фазы (капель воды) при ее разгоне сферической (v = 3) взрывной волной в различные моменты времени t (мс), указанные цифрами на кривых. Условия те же, что и на рис. 4.5.6. Сплошные линии соответствуют случаю, когда облако капель а = = 30 мкм, р2о/рю = 1Д, L = 0,2 м) имеет начальную скорость гго = = 340 м/с и находится за фронтом волны (схема (Ь)). Штриховые ли-нин соответствуют случаю, когда такое же, но неподвижное (Уго = 0) облако капель в исходном состоянии находится перед фронтом ударной волны (схема (а))

Написанная формула становится очевидной, если фронт волны имеет сферическую форму, скорость распространения одинакова во всех точках фронта, а среда перед волной покоится. В этом случае [c.52]

Фронт волны черенковского излучения (рис. 8.10) является огибающей сферических волн, испущенных частицей. Эту огибающую, как легко видеть, можно провести только в том случае, если частица движется со скоростью и, большей скорости с = с/п света в среде. Отсюда следует, что при v i Ып черепковское излучение отсутствует. Угол под которым испускается черенков-ское излучение, легко найти из треугольника А ВО (рис. [c.455]

Поверхность, во всех точках которой в данный момент времени фаза одинакова, называется фронтом волны. Фронт волны может быть плоским, сферическим и т. п. Распространение волны можно трактовать как движение фронта волны в среде. [c.317]

Метод фокального пятна состоит в том, что преобразование поля ближней зоны идеальной положительной линзой приводит к образованию в ее фокальной плоскости амплитудного распределения интенсивности излучения, совпадающего с распределением поля в дальней зоне. Плоский фронт волны преобразуется идеальной линзой в сферический, сходящийся в фокусе. Вблизи фокальной плоскости образуется пятно радиусом а. Расходимость определится из соотношения 0 = 2а//, где / — фокусное расстояние линзы. Пятно минимального радиуса находится не в фокальной плоскости. В этом методе рекомендуется использовать длиннофокусные линзы с большей апертурой. Таким образом, измерение расходимости этим методом сводится к точному измерению радиуса а фокального пятна. Существует несколько способов его определения. [c.102]

Рассмотрим сферическое нарушение покоя, как, например, изменение давления в некоторой неподвижной точке паровой среды (фиг. 8,а). Фронт волны, сам собой получившийся от произведенного нарушения в точке о, будет распространяться по всем направлениям [c.24]

Пространственная избирательность фокусирующих Г, а, см. Фокусировка звука) образуется с помощью отражающих или преломляющих границ или сред, производящих фокусировку звуковой энергии, сопровождающуюся преобразованием фронта волны (напр., из сферического в плоский), [c.462]

Рис, 1. Отражение от плоеного зеркала if <г — плоской волны 1, б — сферической волны г 4 — фронт отражённой плоской волны J — фронт отражённой сферической волны. [c.84]

Был решен также ряд задач о развитии волны детонации при концентрированном подводе к газу энергии. При этом за начальное распределение параметров принималось, в частности, то, которое соответствует известному решению задачи о сильном взрыве. Известно, что в предположении о мгновенном тепловыделении на фронте волны детонации при таких начальных условиях волна сильной детонации постепенно ослабевает и выходит на нормальный режим распространения. В случае плоских волн этот режим достигается лишь асимптотически, а в случае цилиндрических и сферических волн — за конечное время. [c.138]

В случае неустойчивых резонаторов с Л экв 1 ( 2.5) просветление поверхностей раздела не помогает, если хоть одна из них совпадает с поверхностью следующей в одном из направлений сферической волны геометрического приближения (напомним, что фронты волн, идущих навстречу друг другу, там не совпадают). Дело в том, что просветленные поверхности каким-то остаточным отражением все же обладают (обычно коэффициент отражения по интенсивности при просветлении составляет 0,2 0,5 %) образующаяся за счет этого волна при указанном совпадении является сходящейся. [c.137]

Плоскость сечения николя встречает очевидно волновую поверхность бальзама по окружности. Следовательно, фронт обыкновенной волны должен пересекать эту окружность. Предельное положение для фронта обыкновенной волны является таким образом касательной плоскостью к конусу, проходящему через вышеуказанную окружность и касающемуся сферической полы волновой поверхности шпата. Этот конус, являющийся прямым круговым конусом, встречает плоскость, параллельную фронтальной поверхности шпата по эллипсу. Общие касательные плоскости к этому эллипсу и к волновой поверхности в воздухе дают предельные фронты волны для падающего луча, и лучи от О к точкам их соприкосновения с волновой поверхностью в воздухе лежат на конусе, внутри которого находятся возможные направления падающего луча и который определяет поле зрения. николя. [c.58]

Когда благодаря отражениям или преломлениям световая волна, первоначально расходящаяся сферически из точечного источника, снова представляет сферический фронт волны, то центр этого нового фронта волны называется изображением первоначального точечного источника. Так как фаза колебания является одинаковой во всех точках фронта волны, то получается действие точно такое же, как если бы колебания исходили из действительного источника, помещенного в том месте, где находится изображение. [c.77]

Мы заметили, что фронт волны, т. е. поверхность раздела между возмущенной и невозмущенной областями, в нашем случае сферическая поверхность с центром в начале, движется нормально самой себе (т. е. по радиусу). Скорость этого движения равна [c.456]

На рисунке 12.27 показано построение фронта волны для более поздних моментов времени в случае плоской и сферической волн. При построении огибающая сферических волн берется с той стороны от фронта волны, которая соответствует направлению распространения волны. [c.387]

По мере распространения звуковой волны амплитуда ее уменьшается. Это связано с рядом причин с убылью плотности энергии волны вследствие увеличения поверхности, занимаемой фронтом волны (сферические, цилиндрические и вообще расходящиеся волны), поглощением энергии волны вследствие диссипативных процессов, вызываемых вязкостью и теплопроводностью среды, рассеянием на неоднородностях. Для плоской бегущей волны убыль ее амплитуды из-за процессов диссипации характеризуется коэффициентом поглощения а, который показывает, на каком расстоянии амплитуда волны (например, звуковое давление р ) убывает вераз, т. е. [c.38]

Выражение (1.1) является приближенным прежде всего потому, что поверхность взаимодействия организуют в ближней зоне, где фронт волны сферический. Это приводит к погрешности, учитываемой коэффициентом к. На результат измерения непосредственное влияние оказывает плотность, и поэтому стремятся компенсировать эту погрешность, например, используя у-плотпомеры или производя измерения на двух частотах. В [7] предлагается повысить чувствительность метода измерением затухания при двух значениях /), выбираемых из условия [c.8]

Пусть фронт сферической волны в данный момент времени будет сг. Цуги волн, исходящие из соответствующих точек фронта волны а, приходят в точку В вследствие их спмметричн01 0 расположения относительно линии SB с одинаковой фазой. По мере удаления по поверхности экрана от точки В должно происходить уменьшение когерентности световых колебаний от разных точек поверхности а. В конечном счете дифракционная картина исчезнет. Этот вывод можно пояснить следующими рассуждениями. [c.131]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Рассмотрим отраи енпе волн от плоской поверхности. Основываясь па принципе Гюйгенса, плоскую волну можно считать образованной из очень большого числа сферических волн, расходящихся из точек, распололгенных на плоскости, параллельной фронту волны (рис. 173). Пусть в момент волна, исходящая из точки 1, достигла преграды в точке А, тогда эта точка становится источником и начинает излучать вторичные волны. В момент 2 волна от точки 2 достигнет преграды в точке В, которая также начнет излучать вторичные волны, и т. д. Ког.да в момент /з до преграды (точка С) дойдет волна от точки 3, вторичные [c.217]

Крайним проявлением потери сферической формы пузырьков является их дробление. Реализация дробления ] ардинально влияет на структуру волны в пузырьковой среде. В частности, интенсивное дробление исходных пузырьков па мелкие, происходящее в достаточно сильных волпгх, как правило, уже при первом сжатии пузырьков на переднем фронте волны приводит к тому, что в релаксационной зон волны находятся мелкие пузырьки, имеющие много меньшие, чем у исходных пузырьков, период пульсаций и время охлаждения. Это во много раз сокращает толщину релаксационной зсны волны. В результате может стать достаточной равновесная схема смеси, сводящаяся к модели идеальной баротронно сжимаемой жидкости с заранее определяемым (см. (1.5.26)) уравнением состояния р(р). [c.107]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

В воде за фронтом волны образуются очень большие градиенты давления, плотности и скорости. Несмотря на большие начальные давления за фронтом ударной волны в воде, порядка 150—200 кбар по сравнению с воздухом 1000 бар, действие взрыва заряда ВВ проявляется на расстояниях, определяемых предельным расширением ПД, так как давление в воде быстро падает и уже на расстоянии 10от центра сферического заряда составляет 1/100 начального давления. Скорость распространения ударной волны также очень быстро падает до скорости звука. [c.126]

Звуковое поле. Непрерывная упругая поверхность, все точки которой находятся одиовременпо в одинаковой фазе колебательной скорости, называется фронтом волны. В зависимости от вида фронта различают сферические (шаровые), цилиндрические и плоские волны. Следует отметить, что все виды волн по мере удаления от источника приближаются к плоским. [c.17]

Эта огибающая поверхность будет геометрическим местом характеристик и называется поверхностью Монжа. Характеристики — это кривые касания огибающей поверхности к йаждой из огибаемых. Поверхность Монжа по своей физической сущности характеризует совмещенные процессы. Примером может служить ф онт световой волны, который является огибающей поверхностью вторичных волн (принцип Гюйгенса — Френеля).-Согласно принципу Гюйгенса—, Френеля для нахождения нового фронта световой волны необходимо каждую точку фронта волны считать источником, самостоятельно испускающим сферические волны. Огибающая всех этих вторичных волн и дает новый фронт световой волны. [c.89]

Сферическая волна может не только исходить из точечного 15СТ0ЧНЙКа (выпуклый фронт волны), по и сходиться в одну точку (вогнутый фронт волны), в случае, когда одна из интерферирующих волн сходится в точке, интерференционное поле будет иметь совершенно иную конфигурацию. В выражении (2.36) разности фаз заменяются их суммой, что соответствует системе эллипсоидов вращения. Произведя расчет, получим выражение, аналогичное (2.37), описывающее обе системы поверхностей. Если знаменатель второй дроби положительный, то это гиперболоиды, если же отрицательный, то — эллипсоиды. Значения п ограничены для гиперболоидов областью [c.34]

Точность, с которой должны выполняться условия (58), лучше всего выразить через число полос. Максимально допустимое отклонение волнового фронта от сферической формы без потери разрешающей способности, согласно оценке Глазера [9], равно 0,4 от длины волны, а согласно оценке Брука [10] — одной длине волны. Вторую оценку можно считать более реальной. Следовательно, условие (58) для s должно быть выполнено с точностью до одной полосы. Принимая снова l см и предел разрешения 1 А, в соответствии с правилом Аббе найдем, что необходимая апертура sin — 0,025 или, используя более точный числовой множитель 0,6 вместо 0,5, sin = 0,030. Это дает 200 и 400 полос на краю поля, в соответствии с чем и выбирают численный множитель. Таким образом, сферическая аберрация в оптической модели должна имитировать s с точностью около одной полосы на 200 или 400 полос. [c.261]

Одновременно с Ньютоном голландский физик Гюйгенс выдвинул волновую теорию света. На рис.2 показано, каким образом источник излучает свет согласно волновой теории. Хорошо видно, что есть лучи и волновые фронты, образованные сферическими поверхностями. Чем дальше волновой фронт от источника, тем более плоским он становится. На большом расстоянии от источника мы имеем дело с плоскими фронтами. Световые волны, приход шо1е непосредственно от источника или от отражающего их объекта, вызывают ощущение видения, т.е. те же ощущения, которые Ньютон приписывал корпускулам. [c.10]

В 1690 г. Гюйгенс сформулировал принцип, позволивший объяснить распространение волны и известные из опыта законы отражения и преломления каждая точка фронта волны является самостоятельным источником сферических вторичных волн, огибаюш,ая которых дает новое положение фронта волны. [c.387]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...