Волна головная сферическая

Пример 6.5.2. Определить положение и форму ударной волны перед проницаемой сферической головной частью, обтекаемой потоком воздуха с числом = 5,03 при интенсивности вдува (р1 )вд "= 0.5 радиус сферического носка = 0,5 м. [c.417]

В случае падения плоской волны на прямой двугранный угол (рис. 18) происходит двукратное отражение волны от граней угла, приводящее к параллельному ее смещению. При падении на двугранный угол сферической волны от источника О отражение происходит от плоскости MJV, отраженные волны как бы излучаются мнимым источником О, но только нижние волны становятся верхними, и наоборот. Если двугранный угол образуется поверхностями твердого тела, то при каждом отражении может происходить трансформация волн, как показано на рис. 13 и 14. Вследствие этого амплитуда волны, отраженной в сторону источника излучения, может существенно уменьшиться при определенных углах падения (рис. 19). Если волна падает под большим углом к одной из граней, то возникают поверхностные и головные (скольжения) волны, в результате чего отраженная волна ослабляется (на рис. 19 не показано). [c.200]

Рассмотрим осесимметричное затупленное тело, помещенное в равномерный сверхзвуковой поток горючей смеси газов. Примем, что смесь воспламеняется при прохождении через головную ударную волну и сгорает в прилегающем к ней тонком слое. Предположим, что возникающая детонационная волна бесконечно тонкая и тепловыделение при сгорании смеси одинаково во всех ее точках. Исходную смесь и продукты сгорания будем считать совершенными газами с показателями адиабаты 71 и 72. В сформулированной постановке рассматриваемая задача подобна хорошо изученной задаче о сверхзвуковом обтекании тела адиабатическим потоком, и для ее решения можно использовать методы, разработанные для таких потоков. Для примера рассмотрим обтекание горючей смесью сферы и цилиндра со сферической головной частью. Численное решение этой задачи производится в два этапа. [c.55]

На рис. 2.5 показано положение головной волны цунами в последовательные моменты времени (в секундах). Для больших расстояний вместо прямоугольной была использована сферическая система координат [255]. [c.59]

Ударная волна распространяется со скоростью уд, большей скорости звука. Поэтому в первый момент волна, отходящая от источника возмущений, будет распространяться и против потока. Но по мере расширения эта волна будет ослабевать, а скорость ее уменьшаться, приближаясь в пределе к скорости звука. В этих условиях огибающая семейства сферических волн уже ие будет представлять собой простую коническую поверхность. Это будет поверхность, напоминающая в своей головной части гиперболоид и переходящая затем в конус слабых возмущений. На рис. 6.25 показана эта поверхность. Там, где сила ударной волны больше (непосредственно впереди источника), огибающая вычерчена более толстой линией. [c.265]

Обтекание затупленного тела сопровождается образованием перед ним отсоединенной головной ударной волны. Ее форма и расположение относительно тела вращения могут быть определены по фотографиям, полученным при помощи различных оптических методов (см. 2.5). Это же можно сделать, используя соответствующие приближенные зависимости, найденные в результате теоретических исследований или экспериментальным путем. В частности, расстояние 5о от волны сферического затупления, отнесенное к радиусу этого затупления (см. рис. 5.1.27), определяется по формуле [20] [c.271]

При выстреле из орудия с настильной траекторией, имеющего высокую скорость снарядов, наблюдатель, над которым пролетает снаряд, слышит головную волну давления как резкий, очень громкий хлопок, причем слышит его на несколько секунд раньше, чем звук выстрела, распространяющийся в виде сферической волны. [c.243]

Качественная картина, тпример, подводного взрьша имеет следующий характер. Ударная волна детонации из взрывчатого вещества переходит в воду, распространяясь в ней в виде сферического фронта. Вслед за ней возбуждается более слабая переменная волна давления, связанная с пулыациями газового пузыря, образованного прод5гктами детонации (рис. 3.4). Здесь мы будем интересоваться главным образом головной волной, имеющей форму импульса с разрывным передним фронтом и пологим задним, близким к экспоненциальному р = р ехр(-г/т). Уже довольно давно бьши получены эмпирические формулы, определяющие параметры этого импульса в зависимости от расстояния г и от веса заряда С [Коул, 1950] [c.85]

Гиперзвуковой след за тонким телом несколько отличается от следа за туными телами. В случае тонкого тела большие градиенты в потоке, вызванные головной ударной волной, несущественны и вязкий след распространяется в области, где параметры потока близки к параметрам набегающего нотока. Явления перехода различны, кроме того, возможно различны и величины турбулентных пульсаций, которые зависят от степени затупления тела. Область ближнего следа ограничена прямыми линиями, причем его первоначальная ширина несколько больше, чем поперечные размеры тела из-за толстого оторвавшегося вязкого слоя, затем ширина следа постепенно уменьшается вниз по потоку, достигая горла. В ближнем следе оторвавшийся вязкий слой играет важную роль. За горлом ширина следа растет пропорционально длине следа. Как упоминалось в гл. I, елед за тонким телом является холодным в отличие от горячего следа за тупым телом из-за отсутствия интенсивного нагрева, создаваемого возникающими ударными волнами, и более медленного роста следа. Кроме того, след за тонким телом охлаждается гораздо быстрее, чем за тупым телом. Эксперименты с острым конусом и конусом со сферическим затуплением, имеющими угол при вершине 20 , в интервале чисел Маха М от 2,66 до 4,85 показали, что донное давление и угол наклона поверхности следа одинаковы для обоих конусов, если одинаковы местное число Маха и число Рейнольдса, вычисленное по толщине потери импульса пограничного слоя у основания конуса [82]. Из-за высокой температуры в гиперзвуковом следе за тупым телом на течение в следе влияют свойства реального газа или физико-химические процессы, как, например, диссоциация, ионизация и рекомбинация. Время, требуемое для завершения процессов диссоциации и ионизации (и для обратных процессов), в сравнении со временем движения частиц газа существенно при определении регистрируемых эффек- [c.126]

Обменная головная волна Грар. Как известно, при косом падении продольной (сферической волны на границу с твердой средой, в последней, кроме продольной, образуется еще поперечная волна с колебаниями в плоскости падения. В случае падения продольной сферической волны на твердый тонкий слой условия образования поперечных волн в слое сильно зависят от его толщины. Последнее отчетливо видно из представленных сейсмограмм. [c.111]

Проходящие волны Пррр, Пр рИ Прдр. В случае падения продольной сферической волны на твердый тонкий слой за слоем возникает ряд проходящих волн. Из сейсмограмм (рис. 26), полученных на вращающейся установке, и соответствующих годографов рис. 30, следует, что при увеличении углов I проходящая продольная волна в районе критического угла плавно переходит в головную волну, а обменная проходящая волна в области критического угла для поперечных волн в слое плавно переходит в обменную головную волну. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...