в между сферическими слоями

Найдем еш,е закон, по которому меняется со временем полная энергия газа в области автомодельного движения. Размеры (по радиусу) этой области — порядка величины радиуса R ударной волны и уменьшаются вместе с ним. Примем условно за границу автомодельной области некоторое определенное значение r/R = li. Полная энергия газа в сферическом слое между р диусами R и после введения безразмерных переменных выражается интегралом [c.568]

Для определения плотности состояний G E) фононов, т. е. числа фононов, энергия которых заключена в интервале от Е до E- -dE, поступим следующим образом. В р-пространстве выделим слой, заключенный между сферами радиусов р и p- -dp (ср. рис. 6.4 для А-пространства). Объем сферического слоя [c.175]

Притяжение однородного сферического слоя и, в частности, сферы, состоящей из однородных концентрических слоев. Пусть i i и 2 (jR]>-Ra) — радиусы сферического слоя К (т. е. радиусы двух сферических поверхностей, ограничивающих слой изнутри и снаружи), и р — радиус любой сферической поверхности о, концентрической с граничными поверхностями и лежащей внутри слоя (J 2элементарный слой, заключенный между сферами с радиусами р и р dp, а через dm — массу этого слоя. [c.81]

Капиллярные силы. Во влажном паре, содержащем капельки, граница раздела между фазами имеет сферическую форму. На границе раздела появляются дополнительные нормальные силы. Они возникают под влиянием сил поверхностного натяжения, действующих в тонком поверхностном слое жидкости (капиллярный слой). [c.18]

Секция теплообменника представляет собой трубки, имеющие с воздушной стороны сферическое оребрение. Трубки установлены так, что соприкасающиеся между собой шариковые поверхности расположены в шахматном порядке. В этом случае внутри трубок может перемещаться масло или вода, а между сферическими поверхностями — воздух. Для охлаждения масла примерно на 10° С можно использовать сравнительно короткие трубки длиной 125—150 мм при двухходовой конструкции теплообменника. Глубина слоя по направлению движения газа — воздуха может приниматься из 10—16 рядов трубок. Внутренний диаметр трубок 3—4 мм, наружный диаметр сферического оребрения 10—12 мм. В воздухоохладителях скорость фильтрации воздуха через слой воздухоохладителя можно принять 3— 6 м/сек, скорость масла — 0,25 м/сек и скорость воды — [c.41]

Здесь О — объемный расход жидкости через поверхность сферы, г o = = Уг(а), г — радиальная координата. Согласно полученным формулам, объемная плотность электрического заряда в несжимаемой жидкости равна нулю. В этом случае заряд располагается на бесконечности в виде слоя поверхностного заряда. Образование такого слоя становится понятным, если рассмотреть аналогичную задачу для области В, заключенной между сферическим источником г = а и сферой г = Я > а, потенциал которой полагается равным нулю. При Я оо эта сфера моделирует бесконечно удаленную область пространства. Заметим также, что сумма Ед объемного и поверхностного зарядов вне тела V определяется формулой [c.371]

Сдвиговая деформация сферического слоя. При определенном соотношении между внешней силой и моментом на поверхности сферического слон в нем реализуется простой сдвиг. Материал слоя работает как несжимаемый, расстояние между лицевыми поверхностями не меняется. Этот вид [c.74]

Рассмотрим случай сжатия цилиндрического и сферического слоев газа с наименьшей затратой энергии. Точное аналитическое решение таких задач в отличие от плоского слоя получить не удается. Это связано прежде всего с тем, что неизвестно точное соотношение между скоростью газа и скоростью звука на поршне, а это не позволяет явно написать функционал Е (/). Кроме того, неизвестно аналитическое решение задач [c.408]

Наиболее важный в практическом отношении случай неограниченного безударного сжатия газового шара исследован в [3-5] с привлечением класса автомодельных течений. Рассмотрим более общую задачу о безударном сжатии непроницаемым поршнем произвольного сферического слоя неподвижного однородного газа, расположенного в начальный момент времени между сферическими поверхностями радиусов = Rf и = Rq (О < Rf < Rq). Будем считать газ политропным. Уравнение состояния его запишем в виде [c.419]

В плотных гексагональных металлах с отношением с/а 1,633 (Zn, d, Hg и др.) перекрытие внешних сферических s -оболочек в базисных слоях (0001) больше, чем перекрытие между атомами соседних слоев, поэтому межатомные связи в слоях (0001) сильнее, чем между слоями, и скольжение происходит по базисным плоскостям (0001) вдоль плотноупакованных рядов [1120]. В d- и /-переходных металлах с плотными гексагональными структурами (S , Y, La, Ti, Zr, Hf, T , Re, Ru, Os, лантаноиды) отношение с/а < 1,633 и перекрытие внешних сферических s -оболочек атомов в базисных слоях меньше, чем между слоями. Поэтому связи атомов в слоях (0001) оказываются слабее, чем между этими слоями, скольжение происходит преимущественно по призматическим (1010) или пирамидальным (1122) плоскостям (в Y, Ti, Zr, Re и т. д.). [c.68]

Ниже приведены значения константы В, полученные в результате измерения силы взаимодействия между сферической линзой диаметром 715,2 см, покрытой слоем хрома, и плоской кварцевой поверхностью с нанесенным на нее слоем хрома различной толщины в зависимости от зазора между контактирующими телами [c.52]

Полученное равенство (12) и будет тем искомым фундаментальным соотношением между наблюдаемой интенсивностью рассеяния рентгеновских лучей и плотностью атомов р(г). Следуя данным Цернике и Принса (1927 г.), определим радиальную функцию распределения г) с помощью выражения pog r)Aлr dr, которое равно числу атомов в сферическом слое радиуса г и толщины йг. Из равенства (12) получаем [c.12]

Образование вихрей и прохождение их то по одну, то по другую сторону от клиновидного выступа вызывает колебания давления в ближайших слоях воздуха. Если распилить блок-флейту сразу же позади выступа, издаваемый ею звук окажется весьма немузыкальной смесью из шипения и свиста, и его высота будет зависеть от силы, с которой музыкант дует в мундштук. В этом случае колебания давления далеко не такие простые, как при пульсациях баллона, но принцип возникновения звука тот же. Расширяясь и сжимаясь, баллон сжимает и разрежает окружающий сферический слой воздуха это вызывает колебания давления, передаваемые во всех направлениях от одного слоя к другому со скоростью звука. Различие между баллоном и отпиленным мундштуком блок-флейты состоит в том, что последний производит сжатия и разрежения не путем колебания поверхности, а в результате колебаний самого воздуха и что возникающие при этом волны не имеют правильной сферической формы. [c.39]

На внутренней поверхности трубы могут образоваться задиры и риски из-за больших контактных напряжений между дорном и внутренней поверхностью трубы. Часто это бывает при гнутье труб из нержавеющей стали, когда на дорне вблизи границы сопряжения сферической части с цилиндрической (в области схода трубы с дорна и на торце дорна в области контакта с внутренней частью гиба) образуется налет (нагартовка) в виде тонкого слоя плотно приставшего металла. Этот слой металла не только создает риски и царапины на внутренней поверхности трубы, но и приводит к увеличению потребного усилия для гнутья при этом гибочный шаблон вращается прерывисто (скачкообразно). [c.49]

В работе [68] была рассмотрена осесимметричная задача о взаимодействии жесткого шара (штампа) радиуса Лд внутренней поверхностью сферического слоя г 2 внешняя поверхность которого неподвижна. Вне штампа поверхность г = Щ свободна от напряжений. Предполагается также, что трение между штампом и сферическим слоем отсутствует, линия действия силы Р на штамп проходит через центры сферического слоя, шара и точку первоначального касания штампа со слоем, величина А = Щ - Яд — мала (задача 16, рис. 15). [c.175]

В результате анализа искажения делительной сетки (фиг. 204, справа) и направления волокон металла (фиг. 204, слева) установлено, что при холодном обратном выдавливании возникает очаг интенсивной деформации (между сферическими поверхностями ЛБВ и ЕДГ), постепенно перемещающийся вниз и охватывающий новые слои заготовки. В расположенных ниже участ- [c.214]

Но формула (3.17) определяет силовую функцию взаимного притяжения двух материальных точек Оу и Ог с массами ту и тг, а следовательно, д в а шаровых слоя, каждый из которых обладает сферической структурой, внешние по отношению друг к другу, притягиваются взаимно с силой, прямо пропорциональной произведению их масс и обратно пропорциональной квадрату расстояния между их центрами. [c.105]

Если разность между г и г весьма мала сравнительно с самими величинами, то задача тождественна с задачей о колебаниях сферического слоя воздуха, и ее лучше всего решать независимо. В уравнении (1) 323, в случае если не зависит от г, как это очевидно должно быть приближенно при наших предположениях, мы имеем [c.262]

Интервал между низшим тоном (я= 1) и ближайшим к нему таков, что два таких интервала вместе дали бы дуодециму (октава плюс квинта). Задача о сферическом слое газа будет рассмотрена дальше, в следующей главе. [По вопросу об отклонении соотношения (5) от фундаментального определителя, эквивалентного (1), отсылаем читателя к небольшой статье Кри ).] [c.263]

В настоящее время под космосом подразумевается бесконечная во времени и пространстве Вселенная. Исследования с помощью оптических телескопов позволяют заглянуть в глубину на расстояние в 5 млрд. световых лет, что составляет около 5-10 км, а с помощью радиотелескопов это расстояние надо увеличить вдвое. Нижняя граница космоса определяется в 100 км, причем земная атмосфера ограничивается сферической поверхностью, находящейся на высоте 70 км (сферический слой между высотами 70 и 100 км - переходная область). Поэтому космическим полетом, а точнее движением в космическом пространстве называется движение искусственного объекта на высотах больших 100 км. Наблюдаемая часть Вселенной позволяет исследовать многообразие явлений и процессов, протекающих во Вселенной, включая и проблему существования внеземных цивилизаций. Ниже приведены [c.101]

Уравнения движения. В этой главе мы будем предполагать, что притягивающие тела имеют шарообразную форму и состоят из однородных концентрических сферических слоев. Тогда согласно результатам, полученным в 69, они притягивают друг друга с силой, пропорциональной произведению их масс и обратно пропорциональной квадрату расстояния между их центрами. [c.132]

Принудительную подачу жидкого металла в пространство между сферическими частицами металлической дроби называют диффузионным литьем. Для реализации этого процесса форму вначале заполняют металлической дробью, подогревают ее до температуры на 25—100 °С ниже температуры солидуса, а затем жидкий металл под незначительным давлением запрессовывают в свободные пространства между дробинками. Твердая фаза занимает обычно 5/8 объема отливки. Для предупреждения преждевременного просачивания металла в твердую фазу между дробью и жидким сплавом прокладывают слой из крупных огнеупорных частичек. После наложения давления жидкий металл просачивается через этот слой и начинается его затвердевание. При этом между расплавом и дробью, происходит взаимный массоперенос и выравнивание химического состава отливки. Продолжительность затвердевания такой отливки не зависит от ее размеров, а определяется размером свободного пространства между отдельными дробинками. В этом случае отливку получают без прибыли. [c.50]

Прошедшая через слой волна распространяется в случав тонких слоев и большой базы между датчиками с небольшим преломлением в слое, поэтому ее траекторию от излучателя к приемнику можно принять с достаточной степенью точности за прямую линию. В этом случае характеристики направленности не будут сказываться на изучаемом волновом процессе, а излучаемая волна может быть принята за сферическую. [c.99]

Хорошо известно, что некоторые сплавы, напыленные газопламенным способом, диффундируют в металлические детали, на которые они наносятся, в результате чего обеспечивается исключительно хорошее сцепление их с деталями без какой-либо последующей обработки. К таким покрытиям относится и наиболее распространенное в промышленности обогащенное никелем покрытие из алюминида никеля. Эти материалы производятся промышленностью в виде сферических порошков, частицы которых одного состава покрыты слоем другой составляющей. Такой способ создания контакта (связи) составляющих порошка необходим для повышения качества покрытий, наносимых из порошков. Он позволяет устранить расслоение составляющих в исходном материале и избежать возникновения неоднородности в напыленном слое. Сферическая форма частиц улучшает условия их прохождения через горелку. Кроме того, экзотермическая реакция между никелем и алюминием [c.116]

В расчете принималось, что АТ — разность между температурой внутри сферического топливного слоя и температурой газа [c.102]

В настоящем разделе в рамках ячеечной модели (см. разд. 3.3) будут рассмотрены постановка и решение задачи о массообмене между пузырьком газа и жидкостью в условиях стесненного обтекания. Как и в разд. 3.3, будем предполагать, что все пузырьки газа являются одинаковыми, сферическими, значения критериев Ре и Ве удовлетворяют следующим условиям Ре 1. Ве 1. В этом случае вблизи поверхности газовых пузырьков образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в пределах которого в основном осуществляется перенос целевого компонента (см..раздел 6.3). Уравнение конвективной диффузии тогда имеет вид (б. 4. 23) [c.296]

Роль размеров установки очевидна с уменьшением размеров процент нейтронов, вылетающих через ее поверхность, увеличивается, так что при малых размерах установки цепная реакция становится невозможной даже при благоприятном соотношении между процессами поглощения и образования нейтронов . Минимальные размеры ядерной установки, при которых цепной процесс еще возможен, называются критическими размерами. Аналогично, минимальная масса делящегося вещества, в котором может происходить цепная реакция, называется критической массой. Критические размеры установки могут быть снижены, если ее окружить так называемым отражателем, т. е. слоем неделящегося вещества с малым сечением захвата и большим сечением рассеяния. Отражатель возвращает значительную часть нейтронов, вылетевших через поверхность установки. Очевидно, при прочих равных условиях минимальные критические размеры должны быть у установок сферической формы. О роли конструкции установки, в частности о значении размещения в ней различных материалов, мы расскажем в 43, п. 3. [c.375]

О разлете слоев жидкости под действием взрывных волн. Пусть имеется плоский, цилиндрический или сферический заряд взрывчатого веш ества (ВВ) и охватывающий его слой жидкости. Между зарядом ВВ и жидкостью может быть слой инертного газа. После взрыва жидкость придет в движение, раздробится на капли. Требуется найти дальность разлета капель к моменту прекращения движения. Задача детального описания этого процесса сложна. Целесообразнее рассматривать отдельно две стадии и каждую в рамках своих допущений и схематизаций. Первая стадия — деформация и дробление слоя жидкости под действием взрывной волны, в результате чего струи газа прорываются через жидкость, формируя ударную волну впереди жидкости. Вторая стадия — разлет образовавшихся и разогнанных до некоторой скорости капель жидкости, которые взаимодействуют с газовым потоком, инициированным взрывной волной. [c.357]

Что касается движения газа, то по [Л. 430] результирующее поле скорости газа в псевдоом иженном слое с пузырями получается сложением скоростей, подсчитанных по закону Дарси (без учета движения материала), и скорости увлечения газа частицами, текущими вниз по бокам сферического пузыря. Увлечение газа частицами при отсутствии адсорбции должно быть существенным для потоков мелких частиц. Для расчетов требуется знать, в частности, форму пузыря и отношение его скорости к скорости газа в промежутках между частицами, т. е. W T,l(Wn.y/mn.y), если скорость в плотной фазе слоя считать равной скорости минимального псевдоожижения. Обозначим <Ш п/(Шг1,у/тп,у) =ф. При ср>1, что обычно для достаточ-ио высоких слоев мелких частиц, согласно, [Л. 430] весь газ из пузыря совершает замкнутую циркуляцию — через пузырь и вокруг него (рис. 1-2) в непосредственной близости в пределах области А, названной облаком . Это область контактирования газа пузыря с материалом. Визуальные наблюдения с помощью введенного в пузырь трассера и фотографирование подтвердили наличие такого облака вокруг поднимающегося пузыря. По (Л. 430] отношение диаметра облака к диаметру собственно пузыря [c.19]

Авторы [Л. 190, 191] провели опыты с трехмерными (диаметром 172 мм), псевдоожиженными воздухом слоями сферических частиц (диаметром 2,65—2,9 мм) алюмосиликатного катализатора, содержавшими меченую радиоактивным изотопом частицу, движение которой регистрировалось в трех измерениях. Перфорированная решетка имела отверстия диаметром 2 мм и ф = 2,1%. Скорость фильтрации lUn.y варьировала от 0,84 до 1,8 м сек. Было установлено, что оба вертикальных направления движения частиц (вверх и вниз) существуют в любой точке слоя, имея, конечно, неодинаковую вероятность (частоту). Например, у стенок превалировало движение вниз. Частицы при движении участвовали в пульсационных радиальных перемещениях, которые были менее часты при движении вверх. Наблюдались известная задержка частиц у поверхности слоя, а также как бы иодвисание их около решетки, В действительности это могло быть и подвисание частиц над струей воздуха, выходящей из отверстия решетки, и, наоборот, наличие на решетке малоподвижных частиц между отверстиями, не пропускавших меченую частицу вниз до самой решетки. [c.27]

Прежде всего, надо принять во внимание, что само представление о взаимном тяготении тел имело уже давнюю историю и было достаточно распространенным. В частности, об этом писал Кеплер (см. гл. V). Высказывалось и предположение о том, что тяготение между телами обратно пропорционально квадрату расстояния (Борелли в 1665 г., коллеги Ньютона по Королевскому обществу Гук, Врен, Галлей в 70-х и 80-х годах XVII в.). Неудивительно, что сам Ньютон еще в 60-е годы подверг анализу некоторые следствия из такого допущения (к которому, впрочем, он мог прийти вполне самостоятельно) и к которому приводило сопоставление третьего закона Кеплера и выражения для центробежной силы. В отличие от названных выше его современников, Ньютон, благодаря своему математическому гению, был в состоянии построить на этой основе обширную теорию. Он не выступил с нею в 60-е годы вряд ли лишь потому, что у него не совпали данные об ускоряющей силе, действующей со стороны Земли на Луну, с данными об ускоряющей силе на поверхности Земли. В отличие от всех своих предшественников и современников, Ньютон смог удивительно просто доказать, что материальная точка внутри бесконечно тонкого сферического слоя, притягивающего эту точку по закону (а), находится в равновесии в любом возможном для нее положении (теорема 70 Начал ) он доказал, что такой сферический слой притягивает частицу, расположенную вне слоя, с силой, обратно пропорциональной ее расстоянию от центра сферы (теорема 71) он обобщил эти результаты на случай взаимодействия (однородной) сферы и частицы, сферы и сферы [c.148]

Звук, бегущий по трубе, — это частный случай, но все изложенные здесь положения носят общий характер. Разумеется, на открытом воздухе звук не передаётся вдоль одной прямой. Вообразим вместо трубы и поршня открытое пространство и маленький круглый баллон, соединенный с насосом, как зто показано на рис. 3. Если воздух попеременно накачивать 15 баллон и откачивать из него, баллон будет расширяться и сжиматься. При расширении действие баллона на окружающие молекулы воздуха сходно с действием движущегося вперед поршня на молекулы воздуха в трубе. Пружины , отделяющие молекулы от баллона, сожмутся, и молекулы отойдут дальше двигаясь, они сожмут пружины , действующие между ними и молекулами следующего сферического слоя, и т. д. При сжатии баллона зтот процесс повторяется в обратном порядке. Единственное принципиальное" различие между рассмотренными случаями возникновения звуковых волн состоит в том, что в трубе сжи-ма19тся или растягиваются последовательно расположенные плоские слои молекул (так как волны сжатия, бегущие вдоль т убы, — это плоские волны), тогда как вокруг баллона колеблющиеся молекулы воздуха образуют сферические слои. Это, однако, очень суще- [c.28]

Измерения теплоемкости жидких фреонов ср проведены с помощью метода охлаждения —нагревания [2], ранее широко использовавшегося для исследования твердых тел [6]. Калориметр имел форму сферического слоя с внешним диаметром 60 мм и внутренним — 50 мм. Оболочка калориметра толщиной 0,3 мм изготовлена из стали 1Х18Н9Т. Выбранные размеры обеспечивали удовлетворительное соотношение между теплоемкостями калориметра и заполняющей его жидкости, а также малый перепад температуры в слое исследуемой жидкости. Калориметр свободно висел внутри сферического медного блока на стальном капилляре диаметром 1 мм. В опытах снимались 3 кривые нагрева (пустого калориметра, калориметра, заполненного водой и исследуемым веществом) при постоянной разности температур между калориметром и медным блоком. [c.127]

Диференциальные уравнения движения. Предположим, что рассматриваемые тела состоят из однородных сферических слоев, тогда они притягивают друг друга так, как если бы их массы были сосредоточены в их центрах. Пусть от,, от,,. .., от, представляют их массы, и x ,yi,z ( = 1,...,л) обозначают координаты л отнесенные к неподвижной системе осей координат. Пусть r j представляет расстояние между центрами m и ntj и k —постоянную тяготения, зависящ]гю от единиц измерения. Тогда составляющие силы, действующей на массу от,, параллельные оси х, будут [c.233]

Плотность состояний может быть определена из числа состояний, приходящихся на тонкий сферический слой к-прост-раиства, заключенный между сферами, радиусы которых равны к и к -f dk. Объем такого сферического слоя равен Аяк йк. Поскольку единица плотности состояний в к-прОстранстве есть величина, обратная единичному объему, определяемому формулой [c.137]

В работах [62, 137] получено распределение концентрации в диффузионном пограничном слое каждой капли цепочки. Здесь в зависимости от расстояния между каплями приходится различать две ситуации 1) когда диффузионный пограничный слой фиксированной капли взаимодействует с конвективно-погранслойной областью диффузионного следа предыдущей капли (близкое взаимодействие), 2) когда взаимодействие происходит с областью смешения. В частности, в случае близкого взаимодействия сферических капель (пузырей) равного радиуса, расположенных на безразмерном расстоянии г 0(1) <г<о( Р ) за характерный масштаб длины принимается радиус капли) друг за другом на оси однородного стоксова потока, полный диффузионный поток на поверхность к-ж капли цепочки (нумерация ведется от впереди идущей капли) определяется формулой [62, 137] [c.209]

Проходя через слой сферических твэлов, газовый теплоноситель нагревается. Стенки 5, внутри которых расположеа слой микротвэлов 1, имеют перфорацию, а между стенками и графитовым блоком 2 расположены подводящие и отводящие газ каналы 3 я 4. В случае использования макротвэлов блокя могут иметь щели 6. [c.31]

В опытах 1210], проведенных со слоем из сферических зерен, выполненных из различных материалов и имеющих различные диаметры, при = Я(./й1з = 9-ь36, во всех случаях скорость на расстоянии 0,5(1, от стенки возрастала до ш = 1,2ч-1,5, причем резко с расстояния, примерно равного (рис. 10.9). Такое возрастание скорости объясняется тем, что при оптимальной укладке слоя между шариками и стенкой образуются проходные каналы шириной 0,5 з. В этих опытах в отличие от всех других непосредственно за слоем устанавливали яч( Йковую решетку — хонейкомб, а измерение скоростей проводили с помощью пневмонасадки, приемный носик которой находился непосредственно на выходе из каждой ячейки. Таким образом, исключалась возможность в месте измерения скоростей подсоса одними струйками (сильными) других (слабых). Этим можно объяснить резко выраженную узкую область (размером к,) повышенных скоростей в данных опытах. Широкая область повышенных скоростей, наблюдаемая для сферических тел (рис. 10.9), может быть объяснена именно тем, что измерение ско1 юстей проводилось в свободном пространстве за слоем, где более быст]1ые струйки вблизи стенки канала могли подсасывать более медленные струйки из остальной области сечения. [c.274]

Рассмотрим сначала задачу о стационарном массообмене между жидкостью и газовым пузырьком, форма которого слабо отличается от сферической. Буде.м предполагать Ре 1. Поскольку толщина диффузионного пограничного слоя 8 много меньше радиуса кривизны пузырька, можно рассмотреть уравнение конвективной диффузии внутри пограничного слоя, предполагая, что межфазная поверхность на расстояниях порядка является п.лоской. Выберем систему координат так, как это показано на рис. 79. Обозначим соответствующие компоненты скорости жидкости и Уравнение стационарной конвективной диффузии внутри"пограничного слоя в этом случае имеет следующий вид [c.254]

Однако в общем случае следует принимать во внимание, что между детектором и излучающим сферическим поясом имеется защита, в которой происходит ослабление излучения по экспоненциальному закону. Толщина защиты возрастает по мере удаления от оси, связывающей детектор с центром источника. Увеличение мощности источника, обусловленное возрастанием его поверхности, компенсируется увеличением поглощения излучения защитой. Это позволяет ориентироваться на постоянную величину F. В частном случае, соответствующем направлению //, площадь поверхности сферических поясов ограничена конструкциями реактора (рис. 1.4). Эти конструкции являются более слабым источником захватных уквантов, чем охватываемый ими слой защиты (сказывается повышенное самопоглощение у-квантов в стали). [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...