Сходящаяся сферическая ударная волна

СХОДЯЩАЯСЯ СФЕРИЧЕСКАЯ УДАРНАЯ ВОЛНА [c.563]

Сходящаяся сферическая ударная волна [c.563]

Процесс перераспределения энергии происходит и при распространении ударных волн в среде с убывающей плотностью. При этом в отличие от сходящихся ударных волн в данном случае вследствие уменьшения плотности давление стремится к нулю, а температура (и внутренняя энергия) бесконечно возрастает. Энергия, сообщаемая бесконечно малой массе, приводит к бесконечно большому росту скорости. В работах [15, 31] дано решение задачи о распространении сферической ударной волны по среде с переменной плотностью р1=Лх, р)->-0. при Волна распространяется по закону х = А1(—/) , / 0, при выходе ударной волны на поверхность х = () в момент = 0. В окрестности точки д = 0 распределение параметров можно записать в следующем виде [c.33]

В частности, эту формулу можно использовать для распространения результатов для сходящихся цилиндрических и сферических ударных волн и включить в рассмотрение ударные волны умеренной интенсивности. Конечно, при приближении к центру А О и М оо. Значения функции / М) для 7 = 1,4 будут приведены в табл. 8.3 (см. стр. 278). [c.265]

Для увеличения энтропийного диапазона состояний, достижимых в результате ударного сжатия и изэнтропической разгрузки металлов в лабораторных экспериментах, разрабатываются сложные взрывные устройства, в которых реализуются различные принципы кумуляции ударных волн. Так для экспериментов с ураном в [67] применялись устройства со сферической сходящейся детонационной волной. [c.368]

Изученные явления неограниченной кумуляции весьма разнообразны. В большинстве случаев она связана со сходящимся симметричным движением к точке или к оси и является импульсной, т. е. приводит к расходимости плотности энергии лишь в один момент и в одной точке (например, в фокусе сферической сходящейся ударной волны) или на линии. Позже был найден пример стационарной кумуляции, в котором расходимость существует не в один момент, а все время, но фокус при этом перемещается в пространстве (сходящаяся коническая ударная электромагнитная волна). [c.314]

Если численно решать задачу о движении всего газа в целом при каких-то начальных условиях, обеспечивающих возникновение сходящейся ударной волны (задачу со сферическим поршнем , совершающим толчок внутрь), то истинное решение в области с радиусом, который уменьшается пропорционально радиусу фронта, будет все более и более приближаться к предельному автомодельному решению. [c.619]

Различия количественного характера обусловлены тем, что амплитуды сферических и цилиндрических волн не остаются постоянными вследствие их расхождения (или схождения). Это приводит к тому, что нарастание нелинейных искажений происходит в ином темпе по сравнению с плоскими волнами. Помимо количественного отличия характерных параметров — координат — в сходящихся цилиндрических и сферических волнах возможно двукратное формирование ударной волны, чего никогда не может быть при распространении плоских и расходящихся сферических и цилиндрических волн. [c.65]

Выше показано, что, за исключением специально выбранной сходящейся цилиндрической волны, во всех случаях распространение сферических и цилиндрических волн сопровождается образованием разрывов, т. е. приводит к возникновению ударных волн, когда неправомерно пренебрежение диссипативными эффектами. [c.71]

Иными словами, поглощение пилообразной волны, образовавшейся в точке оказывается столь интенсивным, что оно приводит к локальному уменьшению амплитуды сходящейся волны при ее распространении и соответствующему увеличению толщины фронта ударной волны. Это иллюстрируется рис. 15, где кривая 1 — изменение амплитуды сходящейся сферической волны без учета поглощения, а кривая 2 — с учетом поглощения пилообразной волны. Действительно, с помощью (74) легко установить, что, например, в сходящейся сферической волне [c.31]

Обобщить решение Хохлова (см. (3.14.1)) на сферические волны и проанализировать процесс формирования ударного фронта в сходящейся волне с учетом влияния диссипации. [c.160]

Это согласуется с результатами геометрической акустики для слабых импульсов, когда М — 1 пропорционально импульсу. Далее, уравнение (8.25) можно применить к сходящимся цилиндрическим или сферическим ударным волнам, положив А с>о — —X или (а о — х) соответственно, и сравнить полученные результаты с точными автомодельными решениями Гудерлея, описанными в 6.16. Для бесконечно сильных ударных волн Я. стремится к значению ге, определяемому соотношением (8.29), и уравнение (8.25) принимает вид [c.264]

Возникает интересный и важный вопрос об устойчивости сходящихся цилиндрических и сферических ударных волн. Ожидаемое высокое давление в центре будет значительно ослаблено несовершенной фокусировкой. В экспериментах Перри и Кантрови-ца [1] были обнаружены очень симметричные формы для слабых и умеренных ударных волн и некоторые признаки неустойчивости для сильных ударных волн, хотя выводы не представляются достаточно четкими. [c.299]

В лабрратории сходящиеся ударные волны получают в ударной трубе за телом каплеобразной формы, при отражении плоской ударной волны От выемки, с помощью сферического слоя взрывчатого вещества, инициирование которого происходит на внешней стороне в нескольких точках одновременно. [c.32]

Ударные волны. Сходящиеся ударные волны подробно изучены теоретически и во многих случаях обнаружена неограниченная кумуляция. По этим вопросам опубликовано много работ, асимптотика для детонационной волны перед фокусировкой была впервые изучена Л. Д. Ландау и К. П. Станюковичем и описана последним в его докторской диссертации, а также в статье (1945) и в книге (1955). Интенсивность волны оказалась неограниченно растущей, откуда видно, что взрывчатые свойства материала перестают играть роль (концентрация энергии к волне сильно превосходит калорийность взрывчатки) и, следовательно, решение описывает сходящиеся волны не только детонационные, но и ударные. Эти работы положили начало изучению нового класса движений, для которых показатели степени в решениях вытекают не из размерностей определяющих величин, как, например, в широко известном решении Л. И. Седова (1944), а из условий прохождения особых точек дифференциальных уравнений задачи. Это же обстоятельство было обнаружено и описано Г. Гудерлеем (Luftfahrt-Fors hung, 1942,19 9, 302—312), работа которого стала известна у нас лишь через несколько лет после войны. В дальнейшем было поставлено и решено множество подобных задач, одна из которых подробно описана в 4 настоящего обзора (сферический пузырек в сжимаемой жидкости). [c.323]

В воде, напр., для волны интенсивностью в неск. дэсят-ков вт/см-, Ь — порядка сотен длин волн. В расходящихся (напр., сферических или цилиндрических) волнах эффект изменения формы волны вследствие измененпя амплитуды с расстоянием проявляется слабее, а в сходящихся — сильнее, чем в плоских. В случае стоячих волн конечной амплитуды также образуются ударные волны, причем полны эти движутся, периодически отражаясь от границ объема, в к-ром возбуждена стоячая волпа. Со спектральной точки зрения изменение формы первоначально г.оно-хроматич. волпы можно рассматривать как процесс нарастания ее высокочастотных гармоник. [c.408]

Во-первых, происходит рассасывание фронта ударной волны, обуслов.лешюе уменьшением ее амплитуды из-за поглощения. Так что безразмерная ширина фронта 6 растет, как 1н (г/г ) д.пя сферических волн и как для цилиндрических волн. Этот диссипативный механизм рассасывания полностью аналогичен соответствующему механизму, действующему в случае плоских волн. Он одинаков как для сходящихся, так п для расходящихся пространственно-симметричных волн. [c.78]

В середине пятидесятых годов во ВНИИЭФ уже были получены термоядерные нейтроны при фокусировке образующейся от взрыва сферического заряда ВВ сходящейся ударной волны в твердом веществе, содержащем дейтерий и тритий. В шестидесятые годы были пол ены нейтроны из ДТ-газа, сжимаемого тяжелой оболочкой. Однако эти достижения также, как и получение в настоящее время термоядерных нейтронов в лазерных термоядерных мишенях, были далеки от решения проблемы зажигания термоядерного горючего путем его сжатия химическим ВВ. Дело в том, что при получении нейтронов в указанных экспериментах количество термоядерных реакций относительно мало, и выделившаяся энергия в реакциях на много порядков меньше внутренней энергии, внесенной при сжатии в вещество, рождающее эти нейтроны. Поэтому термоядерные реакции практически не влияли в этих экспериментах на температ фу вещества. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...