Сферическая волна расходящаяся

При исследовании коэффициентов отражения и прохождения ультразвука используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. Поэтому значения коэффициентов отражения и прелом- [c.198]

Действительно, пользуясь тем, что при условии у. < 1 движение среды вблизи открытого конца должно быть приблизительно таким же, как течение несжимаемой жидкости (ср. [17], стр. 197—199), можно связать амплитуду колебаний внутри трубы с амплитудой сферической волны, расходящейся от конца, вычислить излучение и вызываемое им затухание. Если цилиндрический резонатор [c.113]

При исследовании коэффициентов отражения и прохождения ультразвука используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. Поэтому значения коэффициентов отражения и преломления усредняются в некотором интервале углов падения. В результате приведенные выше [c.174]

Так, если плоская волна встречает на своем пути звуконепроницаемую преграду с точечным отверстием, то она распространяется по другую сторону преграды в виде сферических волн, расходящихся от отверстия преграды как от нового точечного источника (рис. 16.75, а). [c.291]

Можно представить себе, что выбор одного из лучей произошел по той причине, что небольшие внешние возмущения несколько сбивают относительные фазы волновой функции на разных лучах, превращая их в "лучевые пакеты". Но если это так, то и вдоль луча может происходить процесс сбоя фазы, так что волновая функция а-частицы вместо сферической волны, расходящейся из точки А может превратиться в набор волновых пакетов, изображенных на рис. 106. Сама частица может попасть только в один из этих пакетов (он на рис. 106 изображен черным кружком), а остальные пакеты — это всего лишь упущенные возможности для пребывания там частицы. [c.145]

Сферическая волна расходящаяся 145 [c.600]

Проблема сферических волн, расходящихся из точки, по существу уже вошла в круг нашего внимания и до некоторой степени была рассмотрена, по ввиду ее важности требует более детальной трактовки. Если центр симметрии взять в качестве полюса, то потенциал скорости есть функция одного только г, и ( 241) [c.113]

Поле внутри резонатора телескопического типа описывают суперпозицией плоской и сферической волн. Расходящаяся сферическая волна распространяется в резонаторе от выпуклого зеркала к вогнутому, а плоская — от вогнутого к выпуклому. Соответствующие этим волнам световые лучи показаны на рис. 2.65. Легко видеть, что в данном случае [c.206]

На практике весьма трудно получить плоскую волну, для которой строго выполняются приведенные выше графики и формулы для коэффициентов отражения и преломления. Вместо этого используют сферические волны, расходящиеся в пределах некоторого телесного угла. Поэтому значения коэффициентов отражения и преломления усредняют в некотором интервале углов падения, вследствие чего экспериментально измеренные значения несколько отличаются от теоретических. [c.33]

Предположим сначала, что С] > Сг. Тогда на больших (по сравнению с X) расстояниях от источника движение в первой среде будет представлять собой совокупность двух расходящихся волн. Одна из них есть сферическая волна, непосредственно [c.388]

С Другой стороны, на расстояниях г > X (в волновой зоне) ср должно представлять расходящуюся сферическую волну, т. е. должно иметь вид [c.396]

Ищем решение уравнения (1) в виде расходящейся сферической волны [c.130]

При освещении зонной пластинки плоской волной возникают две сферические волны — одна сходящаяся, другая расходящаяся (см. рис. 3). Это означает, что зонная пластинка (голографическая линза) одновременно выполняет функции двух линз — выпуклой (положительной) и вогнутой (отрицательной). Направления распространения образованных сферических волн зависят от направления восстанавливающей плоской волны. [c.57]

Если восстанавливающая волна направлена противоположно опорной, использованной при записи, то можно показать, что при таких условиях восстановленная сходящаяся сферическая волна будет фокусироваться на оптической оси, в то время как расходящаяся сферическая волна будет распространяться под углом к оптической оси. [c.57]

Когда голографическая линза освещается сферической волной, совпадающей с волной, используемой при записи, за голографической линзой, кроме расходящейся волны, являющейся продолжением падающей, возникают плоская волна, соответствующая выпуклой линзе, и рас- [c.57]

В процессе рассеяния плоская волна взаимодействует с полем другой частицы V r), в результате чего, наряду с плоской волной появляется расходящаяся из центра взаимодействия сферическая волна вида [c.491]

Как уже упоминалось, процесс рассеяния сводится к появлению добавочной расходящейся сферической волны. Поэтому заключительная стадия рассеяния уже не может быть описана выражениями вида (69.21) и (69.22), так как соотношение между сходящимися и расходящимися сферическими волнами должно измениться. [c.493]

Обычно при изучении процесса рассеяния нас интересуют его начальная и заключительная стадии, т. е. поведение частиц вдали от рассеивающего центра. В этом случае (при больших/") радиальная функция ф (г) для каждого I может быть представлена в виде двух парциальных сферических волн — сходящейся ехр — kr—Zn/2) и расходящейся exp kr—/л/2) . [c.31]

Рассмотрим волну, расходящуюся от центра. Поскольку продольный потенциал ф зависит лишь от г и то в сферических координатах (г, гр, ф) отличной от нуля проекцией вектора а будет [c.252]

Зафиксируем в какой-либо точке в тот или иной момент времени значение амплитуды и проследим за изменением со временем положения точки, в которой амплитуда будет иметь постоянное значение. Из первой формулы (6.40) следует, что такая точка удаляется в бесконечность. Само решение называется поэтому расходящейся сферической волной. Второе же решение приводит к сходящейся сферической волне. [c.97]

Вследствие сложности точного метода решения рассмотренных выше уравнений рядом авторов были предложены различные приближения. В частности, в [95] предлагается считать, что все возмущения распространяются со скоростью звука. В этом случае предполагается, что скорость течения жидкости мала по сравнению со скоростью звука. На основании теории волн потенциал скорости расходящихся сферических волн определяется формулой [c.37]

Решение волнового уравнения (17.5) представляет собой движение с расходящимися от точки г = о сферическими волнами. Аналогичным путем можно рассмотреть решение волнового уравнения вида [c.215]

Амплитуда волны уменьшается обратно пропорционально расстоянию. При больших расстояниях г небольшую часть фронта сферической волны можно рассматривать как локальную плоскую волну. Для случая излучателя в виде сферы радиусом а С а, пульсирующей по объему с постоянной частотой и амплитудой колебательной скорости , давление в расходящейся сферической волне [c.7]

Учет деформаций ei, 2 в плоскости датчика не составляет затруднения для одномерных волн. В случае расходящейся цилиндрической или сферической волны деформации [c.192]

Другой важный тип симметрич. В.— цилиндрическая волна, расходящаяся, напр., от точечного источника на плоскости (поверхность воды, мембрана, плоский волновод) или источников, равномерно распределённых вдоль оси в однородном трёхмерном пространстве. Структура цилиндрич. В. сложнее, чем сферической,— даже в среде без дисперсии её форма не повторяет временного поведения ф-ции источника, как в случае (21а),— В. тянет за собой длинный шлейф и только на больших (по сравнению с X.) расстояниях этим шлейфом можно пренебречь, представив В. в виде, сходном с (21а) [c.321]

Наиб, просто обратить плоскую волну. Если известно направление её распространения п, то для обращения достаточно установить плоское зеркало строго перпендикулярно . Однако сферическую волну плоским зеркалом обратить не удаётся расходящейся сферич. волне для обращения должна соответствовать сходящаяся к тому же источнику сферич. волна. Для обращения волны произвольной структуры необходимо иметь зеркало с профилем, в точности совпадающим с профилем волнового фронта, т. е. для каждой волны требовалось бы своё особое зеркало, способное менять свою форму (см. Адаптивная оптика). [c.390]

СФЕРИЧЕСКАЯ ВОЛНА — волна, радиально расходящаяся от нек-рой точки (источника) или сходящаяся к ней (к стоку) и имеющая сферич. волновые фронты (поверхности равных фаз). Простейшим примером является сферически симметричная скалярная волна вида [c.37]

Фсф = rtV(- — Xaf + (г/ — yof + (2 —, где п — показатель преломления среды. Приведенное выражение следует из физического смысла эйконала как оптического пути света между двумя точками [7] (в данном случае между источником и соответствующей точкой пространства). Эйконал сферической волны, сходящейся в точку, отличается от эйконала расходящейся волны только знаком. [c.18]

Выражение (1.12) в области z < Zo описывает сходящуюся в точке с координатами Хо, г/о, Zo сферическую волну с отрицательным эйконалом, а в области z > Zo —расходящуюся из этой точки волну с положительным эйконалом. Ясно, что в этой точке может и не быть реального источника, если существует сходящаяся волна, поэтому в дальнейшем будем говорить о центре кривизны сферической волны, так как все ее волновые поверхности являются сферами с центром в этой точке. [c.18]

Рассмотрим отраи енпе волн от плоской поверхности. Основываясь па принципе Гюйгенса, плоскую волну можно считать образованной из очень большого числа сферических волн, расходящихся из точек, распололгенных на плоскости, параллельной фронту волны (рис. 173). Пусть в момент волна, исходящая из точки 1, достигла преграды в точке А, тогда эта точка становится источником и начинает излучать вторичные волны. В момент 2 волна от точки 2 достигнет преграды в точке В, которая также начнет излучать вторичные волны, и т. д. Ког.да в момент /з до преграды (точка С) дойдет волна от точки 3, вторичные [c.217]

Если цилиндрические и сферические волны расходящиеся, то нелинейные эффекты проявляются значительно слабее, чем для плоской волны. Здесь вступает в силу геометрический фактор и плотность энергии волны, приходящаяся на единицу площади волнового фронта, убывает. Если произвести для сферически симметричных волн (/г=2) замену и=иг1гд и г= п г1гд), а для цилиндрически симметричных волн (/г=1) замену и=и г1г ) я г=2(г/г У то получаются уравнения [c.85]

Решение (1.20) представляет собой сферическую волну, расходящуюся от источника, находящегося в начале координат. Отметим, что в отличие от плоской волны амплитуда сферической волны убывает с увеличением ее радиуса. Испускать сферическую волну может любой источник, размеры которого ма 1Ы по сравнению с длиной волны. При этом сам источник может состоять из большого количества элементарных излучателей, например атомов. Гакой источник называют физическим точечным источником. [c.32]

Найдем поле от неравномерной части тока, обусловленной изломом поверхности. Образно говоря, рассеянное цилиндром поле создается светящимися областями на его торце и боковой поверхности. Математический это поле оетисывается суммой сферических волн от гсве-тящихся точек 1, 2 я 3 (см. рис. 24). Очевидно, что и поле от неравномерной части тока будет иметь вид сферических волн, расходящихся от этих же точек. [c.93]

Первый член представляет собой расходящуюся волну, распространяющуюся во все стороны из начала координат. Второй же член есть волна, сходящаяся к центру. В отлачие от плоской волны, амплитуда которой остается постоянной, в сферической волне амплитуда падает обратно пропорционально расстоянию до центра. Интенсивность же волны, определяющаяся квадратом амплитуды, обратно пропорциональна квадрату расстояния, как и должно было быть, поскольку полный поток энергии в волне распределяется по поверхности, площадь которой р стет про-иорционально г . [c.379]

Рассмотрим сферическую расходящуюся волну, занимающую в пространстве область в виде шарового слоя, позади которого движение либо отсутствует вовсе, либо быстро затухает такая волна может возникнуть от источника, действовавшего в течение конечного интервала времени, или от некоторой начальной области звукового возмущения (ср. конец 72 и задачу 4 74). Перед приходом волны в некоторую заданную гочку пространства потенциал в ней ф О, После же ее прохождения движение снова должно затухнуть это значит, что во всяком случае должно стать ф = onst. Но в сферической расходящейся волне потенциал есть функция вида ср = f( t — г)/г такая функция может обратиться в постоянную, только если функция f обращается в нуль. Таким образом, потенциал должен обращаться в нуль как до, так и после прохождения волны ). Из этого обстоятельства можно вывести важное следствие, касающееся распределения сгущений и разрежений в сферической волне. [c.380]

На больших же расстояниях от тела волна должна переходшть в расходящуюся сферическую волну. Решение уравнения (74,1), удовлетворяющее этим граничным условиям и условию на бесконечности, определяет излучаемую телом звуковую волну. [c.394]

Любой точечный источник света создает пространственно когерентные колебания. И сферические, и плоские волны обладают пространственной когерентностью. Сферические волны пространственно когерентны именно потому, что они как раз и представляют собой колебания, которые создаются точечным источником света. Пространственная когерентность плоских волн обьясняется тем, что любой строго параллельный пучок плоских волн можно рассматривать как исходящий из бесконечно удаленного точечного источника. С помощью линзы пучок нетрудно сф Окусиро-вать в точку, а будучи сфокусированными таким способом в точку, волны затем распространяются в виде конусообразного пучка света волновые фронты в. этом пучке искривляются подобно поверхности сферы, т. е. образуется уже известная расходящаяся сферическая волна (или пучок). В описанном явлении скрыта одна из причин непригодности обычной. электрической лампы накаливания для получения интерференционных картин по размерам ее явно нельзя отнести к точечным источникам света. [c.12]

В 1941 г. Херринг при решении задачи о подводном взрыве исследовал случай произвольного изменения давления внутри каверны и ввел поправку первого приближения на ее сжимаемость. Он принял известное из акустики допущение, что скорости жидкости всегда малы по сравнению со скоростью звука. В 1952 г. Триллинг принял условие, что потенциал скорости приближенно удовлетворяет акустическому уравнению расходящихся сферических волн, и получил на основе акустического приближения более общее уравнение движения стенки газового пузырька. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...