Голограмма Френеля

Голограммы Френеля трехмерных объектов [c.241]

Различают еще голограммы Френеля, которые образуются в том случае, когда каждая точка предмета посылает на регистрирующую среду сферическую волну. По мере увеличения расстояния между объектом и регистрирующей средой голограммы Френеля переходят в голограммы Фраунгофера, а с уменьшением. этого расстояния — в голограммы сфокусированных изображений. [c.22]

Таким образом, изменяя расстояние между объектом и фотопластинкой, можно получить различные типы голограмм, в частности с увеличением этого расстояния голограммы Френеля будут переходить в голограммы Фраунгофера, а с уменьшением — в голограммы сфокусированного изображения. Рассмотренные схемы получения голограмм нашли широкое применение в оптической обработке [c.47]

При получении голограмм Френеля (рис, 22) используют набор когерентных точечных источников и опорный источник. В результате их интерференции на фотопластинке получаем голограмму точечных источников — мультиплицирующий элемент, представляющий собой набор внеосевых голографических линз, вложенных в одну апертуру. [c.62]

Голограммы, описываемые этим соотношением, будем называть голограммами Френеля. Если [c.9]

Дискретное представление голограммы Френеля [c.16]

Рассмотрим теперь дискретное представление голограммы Френеля [c.16]

Таким образом, задача синтеза голограмм Френеля сводится к расчету матрицы Г (г, s) по матрице отсчетов Ъ к, Z) и аналоговой интерполяции полученных отсчетов в соответствии с [c.21]

С точки зрения процесса восстановления волнового фронта объекта голограмма Френеля отличается от голограммы Фурье тем, что она в принципе обладает фокусирующими свойствами и способна воспроизвести конечное расстояние до объекта. [c.118]

Математически восстановление объекта по голограммам Френеля и Фурье описывается обратными преобразованиями Френеля или Фурье, соответственно. При визуальном наблюдении голограмм эти преобразования выполняются оптической системой глаза. [c.118]

Перейдя от пространственной задачи к плоской, мы, строго говоря, потеряли возможность точного учета влияния глубины и рельефа объекта на волновой фронт в месте наблюдения. Даже в голограмму Френеля входит только расстояние от объекта до плоскости наблюдения, а не глубина рельефа объекта. Тем не менее, остается возможность синтезировать поле, восстанавливающее в определенных условиях объект, а значит, остается наиболее важное свойство голографической визуализации — естественность наблюдения объекта. Что касается передачи рельефа, [c.118]

Задача восстановления голограмм Френеля или расчета поля в зоне Френеля в принципе родственна задаче синтеза голограмм Френеля. Определенные отличия имеются в подходе к выбору параметров дискретизации голограмм и рассчитываемого поля. Пусть Г ( , т]) — комплексная функция, описывающая зарегистрированную голограмму Френеля. Тогда амплитуда поля на объекте в зоне Френеля [c.164]

При анализе (восстановлении) голограмм Френеля целесообразно различать две ситуации первую, когда требуется восстановить только значения интенсивности света на объекте (задача восстановления изображения объекта), и вторую, когда необходимо определить и амплитуду, и фазу волны на объекте. Первый [c.164]

При восстановлении голограмм Френеля, так же как и голограмм Фурье, необходимо учитывать эффект маскирования объекта в результате измерения голограммы датчиками с конечной апертурой (см. (8.5) — (8.9)). [c.166]

Рис. 1.2.4. К выводу уравнения голограмм Френеля.

Об особенностях пространственной структуры голограммы Френеля можно судить по ее спектру пространственных частот. Если осуществить преобразование Фурье над распределением интенсивности, то получаем с точностью до постоянных множителей выражение, описывающее спектр пространственных частот голограммы [c.29]

Рис. 1.2.5. К выводу выражения для ширины спектра пространственных частот голограммы Френеля.

Найдем зависимость ширины спектра пространственных частот голограммы Френеля от параметров схемы голографирования, пользуясь рис. 1.2.5, на котором приведены используемые далее обозначения. [c.30]

Итак, мы рассмотрели процесс формирования голограммы Френеля, спектр пространственных частот н условия получения сфокусированных изображений объекта. [c.34]

Упрощения, выполненные при выводе этих уравнений, как и при рассмотрении голограммы Френеля, касаются только знаменателя подынтегрального выражения. [c.35]

В этом уравнении первые два члена, описывающие спектры пространственных частот распределений интенсивности опорной и сигнальной волн в плоскости регистрации, представляют собой корреляционные функции этих распределений и расположены так же, как и в случае голограммы Френеля, в области нулевых пространственных частот спектра голограммы. Спектр оптического сигнала в этом случае представляет собой не что нное, как восстановленные изображения объекта, расположенные симметрично относительно нулевой частоты и находящиеся на расстоянии, определяемом несущей пространственной частотой. [c.36]

При одинаковых параметрах схем голографирования Фурье и Френеля ширина спектра пространственных частот голограмм Фурье всегда меньше ширины спектра пространственных частот голограммы Френеля. [c.37]

Так как х(х, у] состоит из четырех слагаемых, то, как и в случае голограммы Френеля, за голограммой будут иметь место четыре [c.37]

Оптический сигнал, регистрируемый голограммой Френеля с рассеивателем, имеет вид френелевского образа произведения функций пропускания объекта и рассеивателя i[ 17] [c.41]

Таким образом, экспериментально или расчетным путем определив Gm l, т)0. находим 7ф. Можно показать, что для голограммы Френеля получается то же выражение с заменой / на d. При этом каждой точке плоскости изображения необходимо приписывать средние значения х п у. Следует иметь в виду, что получая Gm( , т] ) таким образом, мы учитываем только фоновые шумы, связанные как с флуктуацией абсорбционной способности материала, так и с фазовыми флуктуациями, приводящими к рассеянию света. [c.78]

АНАЛИЗ ПРОЦЕССА ПЕРЕДАЧИ ПО ТЕЛЕВИЗИОННОМУ ТРАКТУ ГОЛОГРАММ ФРЕНЕЛЯ И ФУРЬЕ [c.180]

Для голограммы Френеля имеем следующий ряд выражений, описывающих распределение амплитуд восстановленных волн в плоскости изображения [c.185]

Когда объект находится достаточно далеко от фотопластинки либо в фокусе линзы (рис. 13, 6), каждая точка объекта посылает на фотопластинку параллельный световой пучок, при этом связь между амплитудно-фазовыми распределениями объектной волны в плоскости голограммы и в плоскости объекта дается преобразованием Фурье или Фурье-образом, осуществляющим разложение оптического изображения объекта в двумерный спектр по пространственным частотам (более подробно о преобразовании Фурье мы поговорим в главе Голографические оптические. элементы ). Голограмма в. этом случае называется голограммой Фраунгофера. Если амплитудно-фазовые распределения объектной и опорной волн являются Фурье-образами и объекта, и опорного источника, то голограмму называют голограммой Фурье. При получении голограммы Фурье объект и опорный источник обычно располагают в фокусе линзы (рис. 13, в). В случае безлинзовой голограммы Фурье опорный источник располагают в плоскости объекта (рис. 13 г). При. этом фронт опорной во7шы и фронты. элементарных волн, рассеянных отдельными точками объекта, имеют одинаковую кривизну. В результате структура и свойства голограммы практически такие же, как у голограммы Фурье. Голограммы Френеля образуются в том случае, когда каждая точка объекта посылает на фотопластинку сферическую волну (рис. 13, <)). [c.47]

Голографические мультипликаторы с угловым делением волнового фронта содержат голограмму, представляющую собой единый мультиплицирующий элемент и обеспечивающую формирование множества микроизображений за счет дифракции на структуре голограммы световой волны, распространяющейся от объекта. При этом каждое отдельное микроизображение строится волновым фронтом, образованным всей структурой голограммы (всей ее площадью). Эти голограммы-мультипликаторы могут быть двух типов голограммы Френеля и голограммы Фурье. [c.62]

В шестой главе рассмотрены методы синтеза голограмм для визуализации информации — одного из основных применений синтезированных голограмм. Описаны методы синтеза композиционных стереоголограмм, голограмм с программируемым диффузором, имитирующих диффузные свойства поверхностей отображаемых объектов, голограмм Френеля, фокусирующихся на различных планах по глубине объектов. Рассматривается также возможность изготовления гибридных голограмм, восстанавливаемых в естественном освещении. [c.5]

В соответствии с (1.14) голограмма Френеля — это голограмма Фурье того же объекта, но наблюдаемого через линзу, описываемую множителем ехр [ijt( id) (x + г/ )1, причем сама голограмма Фурье также рассматривается на выходе линзы. Она описывается фазовым множителем ехр m( vd)"i 2 j Важно от-мотить, что параметры этих линз не зависят от объекта и голограммы, а определяются только расстоянием d между соответствующими им плоскостями. [c.10]

Расчет голограммы объекта сводится при этом к расчету голограмм Френеля для отдельных сечений. Возможны два способа расчета полной голограммы [69]. По первому способу голограмма объекта получается суммированием голограмм длякаждого его отдельного сечения [c.134]

Следует отметить, что, как указано в 1.1, голограммы Френеля — это голограммы Фурье объектов, наблюдаемых как бы через линзу, причем сама эта голограмма Фурье также записывается за линзой. При визуализации отдельных сечений первую линзу можно не учитывать, так как эффект фокусировки восстанов ленного изображения на соответствующих сечениях обеспечивается второй линзой, которую можно передать при записи голограм- [c.134]

На рис. 8.4 показан пример восстановления радиоголограммы Френеля (рис. 8.4, б), полученной методом синтезированной апертуры. На восстановленном изображении хорошо заметны точечные объекты, которым соответствуют картины колец Френеля на исходной голограмме. Отметим, что данная голограмма представляет собой набор одномерных голограмм Френеля, причем, как [c.168]

Другой интересной особенностью таких одномерных голограмм Френеля является то, что при их восстановлении выполняется скользящее одномерное дискретное преобразование Френеля, т. е. на каждом шаге преобразования находится один коэффициент Френеля фрагмента строки исходного сигнала, соответствующий главному направлению излучения при формировании голограм ш, затем фрагмент смещается относительно предыдущего па 1 элемент, выполняется следующий шаг преобразования и т. д. [c.169]

Две другие части соответствуют спектрам зарегистрированных сопряженны Х оптических сигналов п распиложены симметрично нулевой пространственной частоте на расстоянии, определяемом несу-шен частотой Vox. Ширина спектра пространственных частот оптического сигнала голограммы Френеля с точностью до мнимого мно- [c.30]

Видно, что ширина спектра пространственных частот голограммы Френеля определяется углом падения опорной волны, угловыми размерами объекта и голограммы, удвоенным угловым размером смещения центра объекта относительно центра голограммы. Последнее слагаемое в каждом из выражений (1.2.24) описывает ширину спектра пространственных частот сигнала, а предыдущие определяют значение пространствспноп несущей. [c.31]

Следовательно, в отличие от голограммы Френеля, ширина спектра пространственных частот голограммы Фурье в каждом из направлений координатных o ii определяется только угловыми размерами [c.36]

Отсюда следует, что оптический сигнал в голограмме Френеля с рассеивателем сложным образом зависит от спектра пространственных частот рассеивателя и френелевского образа голографируемого объекта. Справедливость этого подтверждается тем фактом, что в практических схемах голографирования расстояние между объектом, рассеивателем и плоскостью регистрации гарантирует получение в этой плоскости фурье-образа функции пропускания рассеивателя, так как условия получения френелевского образа рассеивателя выполняются на расстояниях порядка миллиметра. В этом случае спектр пространственных частот оптического сигнала [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...