Зеркало сферическое

Бели у резонатора лишь одно зеркало сферическое, а два плоских (рис. 8,6), то его спектр определяется соотношением [c.457]

В результате падения на зеркало сферической волны рождается отраженная сферическая волна, центр кривизны которой находится в точке, являющейся изображением центра кривизны падающей волны. Поэтому две распространяющиеся в противоположных направлениях сферические волны переходят после отражения от концевых зеркал, друг в друга при условии, если центры их кривизны 0 и О2 являются изображениями [c.116]

Рис 115 Блок-схема установки внутрирезонаторной генерации второй гармоники лазерного излучения (78] 1, 1 — эллиптические отражатели, Я — лампа накачки, з — кристалл ИАГ Nd, Л — нелинейный кристаллу S, 5 — печь для нагревания нелинейного кристалла, R и Ла — зеркала сферического резонатора [c.36]

Спектр резонатора в форме равностороннего треугольника, у которого одно зеркало сферическое и два плоских (рис. 1.21, в), опреде- [c.108]

Для параболических зеркал сферической аберрации не будет, а кома остается такой же, что и для сферических зеркал. [c.385]

Временные спектры флуктуаций интенсивности отраженной от плоского зеркала сферической волны изображены на [c.195]

Оставляя постоянной мощность излучения, можно увеличить силу света в одном направлении. В качестве примера можно привести прожектор, где с помощью сферических зеркал из-за перераспределения светового потока резко увеличивается сила света в направлении вдоль оси прожектора и сводится к нулю ее величина в остальных направлениях. [c.12]

Формальной заменой величины п на —и, из формулы сферической преломляющей поверхности получается формула сферического зеркала [c.175]

При fli = сж получим Да = /2 = F. Следовательно, фокусное расстояние сферического зеркала равно половине радиуса его кривизны. При R = ОС получим Й1 = — Й2. Г- е. изображение в плоском зеркале получается за ним, на том же расстоянии от зеркала, на котором находится сам предмет. [c.176]

Полученные выражения легко обобщаются на другие задачи. Так, например, для сферического зеркала можно допустить, что i будет углом отражения, а п = —п. Тогда закон преломления световых лучей переходит в закон отражения г = —i, а формула (6. 26) преобразуется к выражению, позволяющему по положению объекта найти положение изображения, даваемого сферическим зеркалом [c.280]

Рис. 10.13. Прибор Фуко с вращающимся зеркалом (1850 г.). Этот прибор состоит из источника света S со щелью, полупрозрачного зеркала Ми вращающегося зеркала R (плоскость вращения перпендикулярна к странице) и сферического зеркала М2. Показан ход пучка света только от S к М,.

Важным практическим примером одной преломляющей сферической поверхности является система, эквивалентная глазу и носящая название приведенный глаз (см. 91). В качестве второго примера рассмотрим сферическое зеркало. Согласно сказанному в 70, формулу (71.3) можно применить и к случаю отражения, если [c.283]

Для исправления сферической аберрации зеркал (например, прожекторов) им обычно придают не сферическую форму, а вид параболоида вращения, располагая источник в фокусе в таких зеркалах при тщательном их выполнении сферическую аберрацию можно сделать очень малой. Хорошо исправленными могут быть отражатели, обе поверхности которых сферические, но разной кривизны задняя, посеребренная, имеет меньшую кривизну. Отраженный свет испытывает дополнительное преломление в стекле отражателя, который играет роль рассеивающей линзы (тоньше в середине), рассчитанной так, чтобы исправить аберрацию задней поверхности. Такие зеркала употребляются в настоящее время только в небольших сигнальных аппаратах (диаметром не свыше 100 мм). [c.305]

Таким образом, удается создать, применяя эллиптические и гиперболические зеркала, системы, в которых исправлена не только сферическая аберрация, но и кома. На этом пути, по-видимому, можно будет получить наиболее совершенные гигантские телескопы. [c.335]

Весьма удачным решением задачи получения превосходных в оптическом отношении и сравнительно недорогих систем являются смешанные системы, где зеркальная оптика сочетается с линзовой, приводя к весьма полному устранению ряда вредных аберраций. Наиболее совершенной системой этого рода являются менисковые системы Д. Д. Максутова (рис. 14.19), где отражательное сферическое зеркало В сочетается с мениском М (см. 77), также ограниченным сферическими поверхностями. Применяя соответственно рассчитанный мениск так, чтобы его аберрации компенсировали аберрации зеркала, удается получить систему, главные аберрации которой во много раз меньше соответствующих аберраций линзовой системы того же относительного отверстия. Так, по данным Д. Д. Максутова, при относительном отверстии 1 5 у менисковой системы сферическая аберрация меньше в 11 раз, кома — в 11 раз, сферохроматическая аберрация — в 124 раза, вторичный спектр — в 640 раз и хроматизм увеличения — в 3,8 раза, чем у эквивалентного линзового объектива. Эти огромные преимущества в соединении с относительной простотой расчета и изготовления (сферические поверхности ) делают менисковые системы замечательным дости- [c.335]

Давление гелия в трубке примерно равно 1 мм рт. ст., давление неона — 0,1 мм рт. ст. Трубка имеет катод 2, накаливаемый низковольтным источником питания, и цилиндрический пустотелый анод 3. Между катодом и анодом на трубку накладывается напряжение 1—2,5 кВ. Разрядный ток в ней равен нескольким десяткам миллиампер. Разрядная трубка гелий-неонового лазера помещается между зеркалами 4, 5. Зеркала, обычно сферические, делаются с многослойными диэлектрическими покрытиями, имеющими высокие значения коэффициента отражения и почти не обладающими поглощением света. Пропускание одного зеркала составляет обычно около 2%, другого — мене е 1%. [c.792]

В случае резонатора со сферическими зеркалами амплитуда поля описывается гауссовой функцией (229.2), и согласно общим выводам 43 выходящий пучок будет гауссовым, а его параметры йо и 2о могут отличаться от параметров, определяе.мых (229.3) и (229.4), только за счет фокусирующего действия толщи подложки зеркала. Последнее легко установить по законам преобразования гауссовых пучков линзами (см. 43). [c.807]

Основным понятием, которым мы оперировали на протяжении всего курса, служила плоская (или сферическая) волна. В данной главе выяснилось, что применительно к оптическим квантовым генераторам более адекватным физическим образом является совокупность когерентных между собою волн, удовлетворяющая требованиям принципа цикличности. Такая совокупность, характеризующаяся определенными частотой, поляризацией и стационарной геометрической конфигурацией, носит название типа колебаний резонатора ). В резонаторе, образованном плоскими зеркалами, типом колебаний служит стоячая волна (229.8), в случае резонатора со сферическими зеркалами, — стоячая волна, состоящая из двух гауссовых пучков, распространяющихся навстречу друг другу, волновые фронты которых совпадают с поверхностями зеркал. В других случаях конфигурация поля будет иной, характерной для каждой конкретной геометрии резонатора. [c.809]

Прожектор снабжен зеркалом (вполне исправленным на сферическую аберрацию), имеющим фокусное расстояние /= 100 см и диаметр отверстия В = 100 см. Источником света служит кратер электрической дуги, который можно рассматривать как диск диаметром 4 мм, центр которого совмещен с фокусом зеркала. Яркость кратера 10" чд/м , излучение его подчиняется закону Ламберта. [c.890]

Для расширения пучка лазера используют одну или несколько линз или сферических зеркал. При этом не происходит значительных потерь мощности излучения или заметного изменения структуры пучка. Равномерность освещения достигается применением диафрагм для ограничения размеров пучка и устранения тем самым влияния несовершенства оптической системы. Однако это всегда сопровождается потерей части выходной мощности лазера. [c.39]

В голографической схеме, основанной также на методе локального опорного пучка, но применимой для непрозрачных объектов (рис. 14, б), опорный пучок с помощью линзы фокусируется в некоторую точку на объекте, в которой для увеличения отражательной способности и формирования необходимого пучка наклеивают плоское или сферическое зеркало. Поскольку при смещении объекта как жесткого целого в опорный и объектный пучки вносится одинаковый фазовый сдвиг, картина интерференционных полос будет отражать только деформацию поверхности. Эти схемы нашли широкое применение при анализе ко- [c.49]

Изменяя расстояние между линзами объектива II, можно регулировать в широких пределах размеры освещаемого поля. Зеркало Я можно повернуть на 90° и освещать объект без сферического зеркала 9, таким образом удается менять расстояние от излучаемого объекта. [c.77]

Рассмотрим схему голографического интерферометра фазовых объектов (рис. 43). Узкий пучок света от лазера 13 через щель II падает на полупрозрачную пластину 5, где он делится на два. Отраженный пучок зеркалом 6 направляется на микрообъектив 4, который находится в фокусе сферического зеркала 1. Расширенный луч, отражаясь от зеркала 1, формирует плоскую волну, проходящую через рабочую зону интерферометра и направляется вторым сферическим зеркалом 2, плоскими зеркалами 7, 4 и линзой 15 на фотопластинку 17. Это объектная световая волна. [c.105]

Рис. 43. Голографический интерферометр фазовых объектов на основе двух сферических зеркал

Произведем такую оценку, следуя [13]. Пусть активная среда сечения 2а X 2а размещена внутри телескопического резонатора (рис. 3.11) ее показатель преломления для простоты примем равным единице. Проследим, скажем, за судьбой затравочного излучателя, которое в начальный момент времени испускается вблизи выпуклого зеркала в сторону вогнутого. В качестве отсчетной выберем расположенную у выпуклого зеркала сферическую эквифазную поверхность расходящейся волны, центр кривизны которой находится в общем фокусе зеркал. [c.171]

Если фронт падающей волны не плоский и его диаметр сравним с диаметром плазменного потока, то вместо плоских зеркал используются зеркала сферической формы, образующие конфокаль- [c.186]

Методом Джонса рассмотрено больпюе количество кольцевых анизотропных резонаторов. В качестве примера приведем результаты исследования кольцевого анизотропного резонатора (см. рис. 1.21, г), приведенные в работе [26]. Резонатор, рассмотренный там, образован тремя зеркалами, расположенными в вершинах правильного треугольника (одно из зеркал сферическое, а два — плоские). В резонаторе имеется 12 брюстеровских границ, ячейка Фарадея и полуволновая пластинка, развернутая на угол относительно системы координат, связанной с резонатором. [c.108]

В 5.6 мы покажем, что у сферического зеркала сферическая аберрация приблизительно в восемь раз меньнге чем у одиночной простой тонкой линзы со сферичес к и м и п о-верхностями с тем же фокусным расстоя-в Е е м. [c.137]

Определим уравнение поверхности коррекциоппой пластинки. Для этого сравним два зеркала сферическое с фокусным расстоянием / и параболическое с фокусным расстоянием / . Пусть вершины этих зеркал совмещены и обе поверхности пересек (ются на зоне /д. Уравнения меридионального сечения сферы и параболоида соответственно будут [c.263]

Другим типом осветительной системы, особенно для мощных источников света, является вогнутое зеркало—сферическое или эллиптическое. Применяется также комбинация парабо-лич. зеркала с плосковьшуклой конденсорной линзой. Применение зеркал дает больший угол захвата (100—135°) по сравнению с конденсорами и кроме того уменьшает потери света в осветительной системе вследствие уменьшения числа стеклянных поверхностей. Для эпископической проекции наряду с перечисленны- [c.36]

Если сферическая волна падает на вогнутое зеркало, сферическая поверхность которого имеет радиус г и исходная точка волны отдалена на расстояние а от вершины зеркала, то после отражения лучи пересекаются в точке, находящейся на pa тoянии Ь (рис. 3.6). По аналогии с (Геометрической оптикой эту точку называют точкой изображения. Если через ( обозначить фокусное расстояние зеркала для плоской волны, то зависимость между волнами будет следующей [c.67]

По законам дифракции наименьший размер сфокусированного пятна равен длине волны X и для оптического диапазона составляет размер порядка 1 мкм. Полихроматичность увеличивает размер до сотен и тысяч микрометров, в результате чего максимальная концентрация энергии в пятне нагрева в данном случае не превышает 10 Вт/мм , что соизмеримо с нагревом пламенем горелки и на 4...5 порядков меньше, чем для монохроматического луча лазера. Кроме того, фокусировка ухудшается в связи с тем, что применяющиеся фокусирующие линзы и фокусирующие зеркала со сферическими поверхностями имеют отклонения от требуемой для точной фокусировки геометрии поверхности. Ухудшает фокусировку и то, что светящееся тело обычно имеет конечные размеры и проецируется в виде определенной геометрической фигуры. [c.116]

Существуют также сферические интерферометры, прототипом которых явился интерферометр Фабри — Перо. Сферические интерферометры состоят из двух вогнутых зеркал одинакового или разного радиуса кривизны. Зеркала располагаются так, чтобы фокусы их были совмещены. Модифицированные сферические интерферометры нашли широкое применение в качестве резонато- [c.114]

Фазовые решетки могут быть отражающими и пропускающими. Идеально отражающие решетки вызывают периодическое изменение фазы и не приводят к изменению амплитуды. Можно создать решетки, способные одновременно менять как амплитуду, так и фазу. Подобные решетки называются амплитудно-фазовыми. На практике решетки, изготовленные нанесением штрихов на стекло или металл, являются фактически амплитудно-фазовыми. Отражательные решетки были изготовлены еще в 80-х годах XIX в. Роулендом путем нанесения штрихов на плоскую н вогнутую металлические поверхности. Преимуществом вогнутой сферической дифракционной решетки является то, что она одновременно выполняет роль фокусирующего зеркала и поэтому не нуждается в наличии дополнительных объективов для получения изображения щели. Это делает ее удобной для использования во всем оптическом диапазоне. Отра- [c.150]

Хотя рефлекторы свободны от хроматической аберрации, однако при сферической форме зеркал весьма значительной помехой является сферическая аберрация. Поэтому в хороших рефлекторах приходится пользоваться асферическими зеркалами, например, в виде параболоида вращения, которые технически значительно сложнее изготовлять. Обычно применяют сложные системы из двух неплоских асферических зеркал (главного и вторичного), подобные изображенной на рис. 14.18 (система Кассегрена). Дальнейшее усовершенствование подобных рефлекторов может быть получено за счет взаимной компенсации аберраций, вносимых каждым из зеркал. [c.335]

ТО структура пучка, выходящего из лазера, оказываетея такой же, как и при дифракции нескольких когерентных плоских волн, падающих на экран с отверстием под небольшими углами, при условии, что форма эквивалентного отверстия совпадает с формой зеркал. В случае, например, прямоугольных зеркал угловое распределение амплитуды выражается функциями типа приведенных в 42. Если же резонатор соетоит из соосных сферических зеркал, то генерируемое излучение часто имеет вид гауссова пучка (см. 43). Фотографии, показанные на рис. 9.8 (см. стр. 185), получены для различных поперечных сечений пучка, выходящего из гелий-неонового лазера (>. = 632,8 нм). Как мы видим, интен- [c.802]

Отметим, что боковые волны, характеризующиеся линиями нулевых значений амплитуды на волновом фронте, существуют и в резонаторах со сферическими зеркалами. В частности, фотографии на рис. 40.16, б получены с резонатором, составленным из сфери г. ских зеркал круглой формы. [c.807]

Регистрация голограммы осуществляется по схеме, приведенной на рис. 28. Луч от имнулнсного лазера 2/ проходит через зepкaJ la 22, 24 и объектив 23, который расширяет луч в 2 раза светоделитель 19 разделяет пучок света на опорный луч, который проходит через систему спаренных зеркал /7, Я. 20, блок светофильтров 6, линзу 4, зеркало / и объектный луч, который проходит через светоделитель 9, объектив //, зеркало 8, сферическое зерк 1ло 9, а затем падает на исследуемый объект 5. Наконец опорный и объектный лучи попадают па фоточувстви-тельный материал 7. Спаренные зеркала /2 и 13 могут перемещаться (положение /2 и /, ), что позволяет изменять путь опорного луча и тем самым удается привести в соответствие пути опорного и объектного лучей. [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...