Флуктуации параметров сферической волны

Флуктуации параметров сферической волны [c.248]

В настоящем пункте мы рассмотрим флуктуации параметров сферической волны от точечного источника, расположенного в среде со случайными неоднородностями. [c.248]

ФЛУКТУАЦИИ ПАРАМЕТРОВ СФЕРИЧЕСКОЙ ВОЛНЫ [c.249]

В гл. 8 исследовались параметры сферической волны в случае слабых флуктуаций, и был сделан вывод (18.4), что результаты для сферической волны могут быть получены из соответствующих результатов для плоской волны путем замены [c.193]

Для Сравнения на рис. 7.17 приведены результаты расчетов зависимости дисперсии флуктуаций от параметра й в турбулентной атмосфере (кривая /) и в дисперсных средах (кривая //). В обоих случаях расчетные кривые имеют минимум в области й=1, наличие которого вызвано противоположным действием роста диаметра пучка (уменьшается дисперсия за счет эффектов осреднения) и уменьшения угловой расходимости пучка (увеличивается дисперсия при переходе от сферической волны к плоской, т. е. при уменьшении угловой расходимости). Экспериментальные данные (для снегопада с <0,5 см) также показали наличие минимума дисперсии в этой области Й. Но экспериментально наблюдаемый минимум оказался более глубоким. [c.237]

В работах [21, 94] тем же способом, что и в [93] (см. п. 2.2), проведен асимптотический анализ относительной дисперсии сильных флуктуаций интенсивности пространственно ограниченных оптических пучков при произвольных значениях параметра О. При этом для дисперсии интен сивности плоской и сферической волн получены количественные результаты, близкие к результатам (5.6), (5.9). Не очень существенное различие в коэффициентах при слагаемых 0(Р / ) в (5.6), (5.9) и в соответствующих [c.87]

Зависимость отношения 01 в/0х(2Ь) от расстояния Н между приемником и источником сферической волны приведена на рис. 7.9 при значениях параметра Po(2L) =0,5. Крайняя левая экспериментальная точка на графике соответствует значению / = = 3 мм. Сплошная линия — расчет по формуле (7.28). Вертикальные отрезки — разброс экспериментальных данных. Видно, что для слабых флуктуаций интенсивности усиление локализовано в области, определяемой радиусом первой зоны Френеля. [c.188]

Пространственно-временная структура флуктуаций интенсивности отраженного излучения также имеет ряд особенностей по сравнению со случаем распространения только в одном направлении. В частности, при рассеянии на точечном отражателе независимо от дифракционных параметров падающего пучка пространственная корреляция интенсивности сохраняется при бесконечно большом удалении точек наблюдения друг от друга. При этом уровень остаточной корреляции зависит от способа разнесения точек наблюдения. Впервые на существование этого эффекта было указано в работе [16], где конкретный расчет уровня остаточной корреляции был проведен для случая рассеяния сферической волны на точечном отражателе в условиях слабых флуктуаций интенсивности. [c.189]

Параметр .I в (9.20) в области сильных флуктуаций принимает значения ы = 1 2" з 3 /б соответственно для режимов плоской волны, пространственно ограниченного пучка и сферической волны, а в области слабых флуктуаций монотонно возрастает с уменьшением параметра Q от значения ы=1 (плоская волна) до значения ш = 3 б (сферическая) (см. п. 3.1). [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...