Система распределенных вычислений

Системы распределенных вычислений [c.202]

Таким образом, в случае стационарного распределения вычисление основных вероятностных характеристик процесса на выходе системы сводится к элементарным подсчетам с помощью табулированных функций. Имея функцию распределения, нетрудно вычислить и другие характеристики процесса амплитуды. [c.191]

Коэффициенты распределения, вычисленные обычным способом, записаны в табл. 18, 19, 20 результатов уравновешивания узлов системы. [c.71]

Коэффициенты распределения. Коэффициенты распределения, вычисленные обычным способом, помещены в таблице уравновешивания узлов системы (табл. 32). [c.106]

В СПРИНТ выделена и реализована подсистема вывода графической информации. Главная цель этой подсистемы—дать расчетчику возможность в удобной и привычной графической форме получать информацию из ЭВМ для контроля и анализа. С использованием подсистемы можно получить чертеж расчетной схемы плоской системы с разбивкой на конечные элементы (на схеме указываются номера узлов и граничные условия), чертеж схемы нагрузок с указанием сосредоточенных и распределенных нагрузок эпюры различных силовых факторов для плоской стержневой системы линии влияния различных силовых факторов в заданных сечениях плоской или пространственной системы с вычислением положительных и отрицательных площадей изолинии различных напряжений в пластинах. [c.210]

К функциям ВСЕ относятся распределение вычислений по технологии RP распараллеливание вычислений (но программист сам проектирует параллельный процесс) защита данных синхронизация (согласование времени) поддержка распределенной файловой системы. [c.204]

В итоге получается система линейных дифференциальных уравнений типа (4,86) (4.90) относительно корреляционных функций щ (t) йЬ (t + т)), (uo (/) uo (t + т)), uo (t) q t + x)), (Mq (t) q t +t)). Интегралы (4.87), (4.98), через [которые выражаются коэффициенты полученных уравнений, при сложном виде нелинейных функций F (uq), f ( о, о) могут быть определены численно при помощи ЭВМ. Таким образом, моментное соотношение может быть построено корреляционным способом при любом виде нелинейных и аппроксимирующих функций на основе базового нормального распределения. Вычисление функционала энтропии не представляет принципиальных затруднений. [c.110]

Пример показателен тем, что во всех соотношениях (1) фигурирует одна и та же величина массы, однако в выражениях энергии она играет совершенно разные роли в формулах (1а) и (16) это количество вещества, не представляющее инерционные свойства. Закон сохранения энергии (как суммы внутренней и кинетической энергии) для начального и конечного состояний системы (см. 1(а) и (1в)) выполняется (с учётом последнего замечания о возможности уноса внутренней энергии). Появился термин изменяющая масса (И. В. Мещерский), т. е. масса, не составляющая единой механической системы при вычислении кинетической энергии частиц перед их отделением. Отделившиеся частицы распределяются по линии, что нарушает сферическую симметрию распределения массы вокруг ракеты происходит изменение этого нарушения. [c.244]

Из выражений для поступательных, вращательных и колебательных уровней энергии индивидуальной молекулы энергия системы молекул идеального газа могла бы быть вычислена, если бы было известно распределение энергии по энергетическим уровням, т. е. число молекул на каждом данном энергетическом уровне. Однако для систем, действительно встречающихся в практике, число молекул так велико, что это распределение невозможно определить прямым способом. Вместе с тем когда имеется очень большое число молекул, статистическое вычисление распределения энергии может быть выполнено достаточно точно. [c.91]

Нахождение внутренней энергии Е системы, задаваемой функцией Гамильтона Н (q, р), по общему методу (12.27) сводится к вычислению конфигурационного интеграла (12.24). Однако во многих случаях Е можно найти значительно проще, используя две общие теоремы классической статистики — теорему о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы и теорему о вириале. [c.200]

Из всех частичных равновесных функций распределения особо важное значение имеет бинарная функция 5 2(41, Чг) (или р2(Чь Чг)), так как через нее могут быть выражены термическое и калорическое уравнения состояния и другие термодинамические функции изучаемой системы. Таким образом, в методе Боголюбова исследование равновесных систем сводится не к вычислению конфигурационного интеграла, а к решению уравнений для частичных функций распределения, что оказывается в ряде случаев значительно проще. При этом либо используется разложение функций распределения в ряд по малому параметру, либо для получения замкнутой системы s уравнений для этих функций одна из высших функций распределения приближенно выражается через низшие (процедура расцепления, или обрыва, цепочки уравнений). [c.214]

Действительно, вычисленные с помощью (13.19) по формулам термодинамики энергия и число частиц системы равны соответствующим средним по большому каноническому распределению [c.219]

При расчете методом Эвальда предполагается, что в узлах решетки Бравэ расположены точечные положительные заряды, а отрицательный заряд распределен равномерно по всему кристаллу, так что система зарядов в целом электронейтральна. Для вычисления электростатической энергии ионных кристаллов (например, типа Na ) находится суперпозиция двух решений, одно из которых соответствует точечным положительным, а второе — точечным отрицательным зарядам, смещенным относительно положительных на расстояние а/2. [c.30]

Рассмотрим задачу об обтекании несжимаемым установившимся потоком крыла произвольной формы в плане. При решении этой задачи можно не находить потенциал скоростей ф (9.421), а использовать метод, в соответствии с которым несущая поверхность заменяется системой дискретных стационарных вихрей, каждый из которых представляет собой косой подковообразный вихревой шнур. По вычисленным значениям циркуляции этих вихрей можно определить распределение давления и аэродинамические коэффициенты. [c.350]

Колебание каждого маятника в этом случае представляет собой сумму двух затухающих колебаний, причем затухание каждого нормального колебания характеризуется определенным коэффициентом затухания б или 5з. Можно показать, что собственные частоты oJ и 0)3 и коэффициенты распределения х, и Хз с точностью до членов порядка б М- совпадают с собственными частотами и коэффициентами распределения в консервативной системе. Поэтому для систем с малыми потерями можно пользоваться значениями со и х, вычисленными по формулам (6.1.12) — (6.1.15). [c.248]

Феноменологическая трактовка усталостного пронесся как постепенного накопления повреждений в свете кинетики деформационных явлений рассматривалась выше (см. 5). Для описания этого процесса как случайного В. В. Болотиным, В. П. Когаевым и X. Б. Кор-донским привлекается теория марковских процессов. Эта теория позволяет моделировать переход нагруженного элемента от состояния к состоянию по мере накопления повреждения с использованием представлений об интенсивностях вероятности перехода, приводящих к системе дифференциальных уравнений А. Н. Колмогорова. Решение этой системы (с введением в нее экспериментально обоснованных функций интенсивностей перехода) осуществляется вычислениями на ЭВМ и позволяет получить функции распределения разрушающих чисел циклов при стационарных (с постоянной амплитудой напряжений) и нестационарных (с меняющейся амплитудой) условиях циклического нагружения. [c.111]

С помощью метода Томаса — Ферми можно вычислить полную энергию ионизации атома, т. г. энергию, необходимую для удаления всех электронов из нейтрального атома, путем вычисления электростатической энергии распределения для плотности зарядов в атоме. Искомая полная энергия будет равна половине этой электростатической энергии, так как для системы частиц, взаимодействующих по закону Кулона, средняя кинетическая энергия равна средней потенциальной энергии, взятой с отрицательным знаком. Расчет дает, что полная энергия ионизации —W , выраженная в электрон-вольтах, равна [c.210]

Численные расчеты были проведены для периодических систем включений. Эта задача значительно проще, чем задача со случайным распределением включений, поскольку соображения симметрии позволяют существенно уменьшить объем вычислений. Обзор некоторых из этих работ дан в статье [14]. Адамс и Цай [1] пытались распространить понятие периодической системы на задачу со случайной упаковкой, помещая включения только в случайным образом выбранные точки периодической решетки. Используя некоторые допущения, упрощающие вычисления, они численно получили информацию об эффективных упругих постоянных. Адамс и Цай показали, что стохастическая [c.259]

Следовательно, в однородных системах для форм колебаний с равномерным распределением потенциальных энергий ошибки вычисления собственных частот при округлении исходной информации могут быть в К -- раз меньше, чем в неоднородных системах. [c.17]

Тома с номерами N = 23-29 устанавливают правила обращения к данным в базе данньк SDAI на языках программирования ++, С, Java, на языке передачи данных в системах распределенных вычислений IDL, язьпсе разметки XML. [c.170]

Системы распределенных вычислений основаны на режиме дистанционного управления, при котором терминальный узел используется преимущественно для интерфейса с пользователем и передачи команд управления, а основные процедуры приложения исполняются на удаленном узле (сервере). Поэтому в сетях распределенных вычислений должны бьггь выделены серверы приложений. [c.202]

Технологии распределенных вычислений и их программное обеспечение используются, но не являются специфичными в ALS-при-ложениях. Поэтому основными компонентами программного обеспечения ALS являются системы PDM. [c.291]

Наконец, на фиг. 30 изображены некоторые радиальные функции распределения, вычисленные но изотерме 0 = 1,0579 вид g г) при т = 1,528 получен в работе Вуда и др. [94]. Наибольший интерес представляет бесструктурный характер радиальной функции распределения нри т = 1,1, несмотря на то что, согласно кристаллографии , реализации при этом значении объема в основном обладают г.ц.к. структурой. Появление такой структуры и послужило одной из причин того, что мы решили считать давлением фазового превращения значение, слегка превышающее давление (неупорядоченной) реализации ) с т = 1,2. Необходимо отметить, что все графики, изображенные на фиг. 30, получены из реализаций для 32 молекул, поэтому их форма на расстояниях, превышающих г а = 1 2, обусловлена непосредственным влиянием периодичности системы. Ясно, что значительный интерес представляют радиальные функции распределения более крупных систем. Когда этот обзор был фактически уже закончен, появилась небольшая заметка Сингера [83] о расчетах для аргона нри низких температурах методом Монте-Карло. [c.374]

Аналогичные вычисления, выполненные для различных смесей углеводородов, подобных рассмотренной в примере 1, с использованием уравнения состояния Бенедикт — Вебб — Рубина, показывают хорошее совпадение рассчитанных величин с экспериментальными данными. Для характеристики многокомпонентной системы недостаточно знать только температуру и давление. Если известны состав одной фазы, а также температура или давление, точные вычисленн5 методом последовательных приближений непригодны. Для случаев, когда известны экспериментальные данные по температуре, давлению и составу, коэффициент распределения для каждого компонента вычисляют для концентрации, определенной экспериментально с помощью уравнения (8-84) и соотношения [c.276]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

Пример 2. Расчет магнитной цепи явиопОлюсной синхронной машины в системе координат [d, q требует вычисления ряда коэффициентов, учитывающих разложение магнитного поля на оси d, q, конфигурацию воздушного зазора и конструктивные различия обмоток статора и ротора (распределенная и сосредоточенная). [69]. Достаточно точное определение этих коэффициентов является трудоемким и ведется с помощью громоздких уравнений и расчетных кривых. [c.99]

Когда мы в рассмотренном выше примере с лифтом переходим от локально инерциальной (сопутствующей кабине лифта) системы к системе, связанной с Землей, находящееся в лифте тело приобретает ускорение, обусловленное полем тяжести при этом в новых координатах квадрат интервала ds представляется в форме (68). Основополагающая идея Эйнштейна заключается в том, что отличие составляющих метрического тензора rs ) от brs объясняется полем тяготения, которое, таким образом, делает геометрию иространственно-временного континуума римановой геометрией. Если ири этом тензор grs) таков, что вычисленный по нему тензор кривизны обращается в нуль в протяженной области иространственно-временного континуума, то в этой области существуют такие координаты (л -), в которых квадрат интервала допускает представление (66). В исходной системе координат (x,j составляющие тензора (grs) характеризуют тогда специальное поле тяготения, называемое полем сил инерции. Может случиться, однако, что тензор кривизны не обращается в нуль в протяженной области пространственно-временного континуума, — в этом случае составляющие тензора (grs) определяют истинное поле тяготения, созданное распределенными в этой области материальными телами. Истинное поле тяготения нельзя устранить во всей области никаким преобразованием координат, которого в этом случае попросту не существует. В этом заключается фундаментальное отличие истинных полей тяготения от полей сил инерции эти поля эквивалентны только локально ( в малом ), но отнюдь не глобально ( в большом ). [c.477]

Вычисление флуктуаций динамических величин с помощью равновесных функций распределения представляет собой в общем < лучае такую же сложную задачу, как и вычисление средних значений и термодинамических потенциалов. Поэтому часто используется так называемая квазитермодинамическая (полуфеномено- логическая) теория флуктуаций, в которой при определении флуктуаций различных величин предполагается, что термодинамические функции системы известны. Эта теория ограничена задачами, в которых малую часть системы можно характеризовать термодинамическими параметрами. Вследствие этой посылки она имеет существенно приближенный характер, поскольку принимать параметры малой системы термодинамическими правомерно только в случае больших систем, когда флуктуации, которыми мы интересуемся, пренебрежимо малы. [c.298]

Для практики важно рассмотреть дей твие на нелинейные системы случайных стационарных сигналов с гауссовским законом распределения плотности вероятности. Для вычисления центральных и-мерных моментов гауссовского стационарного случайного троцесса существует следующая рекуррентная формула [ 16] [c.113]

К криволинейным стержням, как и к другим стержневым системам, иногда бывает приложена равномерно распределенная нагрузка. Для вычисления усилий и моментов от такой нагрузки полезно иметь в виду следующую теорему равнодействующая равномерно распределенной нагрузки, приложенной к дуге любого очертания, равна произведению величины интенсивности нагрузки на длину хорды, стягивающей эту дугу, перпендикулярно к этой хорде и про- кодит через ее середину. [c.76]

Такого же рода вычисления, но несравненно более сложные, приходится производить для определения изгибающих моментов в свободно падающем, но затем спасаемом ракетном блоке многократного использования. Сначала устанавливается закон распределения аэродинамических сил по длине блока. Затем находят ускорения центра масс и угловые ускорения при вращении около центра масс. Это дает возможность найти сложный закон распределения даламберовых сил по длине блока. В итоге образуется система самоуравновешенных сил (вес, аэродинамические и даламберовы силы), для которых уже и строится мгновенная эпюра изгибающих моментов. [c.456]

Применение метода ограничивается расчетом однопролетных конструкций, степень статической неопределимости которых не больше трех. Метод основан на сведении статически неопределимой задачи к статически определимой, на вычислении моментов в статически определимой системе, приложении этих моментов к эквивалентному стержню и определении силовых факторов, и на определении истинного распределения моментов. Метод хорошо приспособлен для расчета рам с элементами переменного сечения. [c.146]

В условиях, при которых нет возможности использовать ЭВМ, определение потребности в ремонте может быть выполнено по приближенным формулам с использованием специально разработанных таблиц некоторых вспомогательных функций. Рассмотрим способы таких вычислений. Исходными данными, как и прежде, служат эмпирические распределения доремонтных, межремонтных и полных сроков службы, аппроксимированные тем или иным теоретическим законом, и динамика поставок новых машин. Дополнительным условием достаточно точного ручного счета является описание интенсивности пополнения системы с помощью линейной функции вида [c.56]

В первой главе рассматриваются общие закономерности колебания упруговязких систем. Выводятся условия, при которых решение может быть разложено в ряды по собственным функциям недемпфированной системы. С помощью методов возмущений анализируется влияние ошибок исходных параметров на точность вычисления собственных частот и векторов. Введение комплексных модулей упругости позволило использовать единую методологию при рассмотрении собственных и вынужденных колебаний, а также систем с сосредоточенными и распределенными параметрами. На конкретных примерах показывается, что эквивалентная масса, которую Е. Скучик полагал постоянной, оказывается зависящей от вида формы колебаний и для каждого из них сохраняет стабильные значения в широком диапазоне частот. Наиболее полными характеристиками виброизолирующих свойств механических структур являются комплексные переходные податливости. Рассмотрена эффективность виброизоляции конкретных конструкций. Приводится решение задачи о распространении продольных колебаний по стержню при наличии сухого трения и даются конкретные примеры приложения этой задачи. [c.5]

Определяемые планами границы регулирования, объем выборки, соотношения при группировке и пр. не единственные величины, которые можно поставить в соответствие планам. В системе зависимостей математической модели каждый план представлен своей оперативной характеристикой, а качественные раз-личия выражаются в различных формах оперативной характеристики как функции от отклонения у. н. V. Оказалось, что существует функция, с помощью которой можно аппроксимировать (упрощенно представйть) любую из известных оперативных характеристик, причем возникающие неточности лишь немного искажают вычисленный показатель S. Такой аппроксимирующей функцией является функция нормального распределения вероятностей. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...