Масса эквивалентная

Таким образом, масса покоя включает в себя не только сумму масс покоя вступающих во взаимодействие частиц, но также и добавок, пропорциональный их кинетической энергии. В рассмотренном примере неупругого соударения уравнение (28) показывает, что имело место превращение массы, эквивалентной кинетической энергии, в массу покоя. (Уравнение (28) было нами написано для случая малых значений р только с той целью, чтобы сделать более наглядным превращение массы и энергии. Это превращение имеет место и при высоких значениях р.) Из (28) вытекает соотнощение между приращением массы покоя [c.384]

Это та самая масса, которая получилась бы по формуле Эйнштейна. Масса светового кванта не является массой покоя, а представляет собой массу, эквивалентную энергии Е. Масса покоя кванта равна нулю. [c.393]

Излучение массы радиопередатчиком. Какова масса, эквивалентная энергии, излучаемой антенной за 24 ч при мощности радиоизлучения в 1000 Вт [c.396]

Запишем уравнение движения массы / эквивалентной динамической схемы редуктора [c.110]

Изложим кратко сущность метода С. Н. Кожевникова применительно к крутильной эквивалентной схеме (фиг. 16). Выделим из этой схемы отдельные элементы (фиг. 21). Так, элемент а соответствует левой крайней массе эквивалентной схемы, в котором действие отброшенной второй массы на первую заменено упругим моментом М21- Следующий элемент б представляет выделенную из системы вторую массу с моментом М12, заменяющим действие первой массы на вторую, и упругим моментом М32, эквивалентным, соот- [c.44]

Ко второй массе—зубчатому ред /ктор,у никаких внешних, дополнительных моментов не приложено и поэтому Л12=0.На третью массу эквивалентной схемы—барабан внешние нагрузки непосредственно не действуют. [c.95]

Заметим кстати, что период малых колебаний физического маятника в точности равен периоду малых колебаний так называемого математического маятника, представляющего собой точечную массу, эквивалентную массе физического маятника, подвешенную на невесомой нити или [c.22]

Заменяя неуравновешенностью/ в центре массы эквивалентными статическими в плоскостях I и II получим [c.26]

Параметрическая оптимизация конструкции. Оптимизацию проведем на примере сварного сосуда под внутренним давлением. Принимают, что толщина стенки должна меняться в больших пределах одновременно с повышением стоимости поверхности. В связи с этим более целесообразно рассматривать удельную стоимость обечайки и днища, отнесенную к единице массы. Для удобства последующего расчета общую массу сосуда, состоящего из цилиндрического корпуса и двух эллиптических днищ, приравниваем к массе эквивалентного цилиндра диаметром d. Воспользовавшись исходными параметрами сосуда, найдем объем эквивалентного цилиндра, равного сумме объемов эллиптического днища Кд и исходного цилиндра Vq (рис. 8.4) [c.309]

Важно отметить, что (см. рис. 7, а) масса эквивалентного маятника резко уменьшается при увеличении номера тона (примерно на два порядка при переходе отп = 1 к /г = 2) для кругового цилиндра. Это дает основание для редукции уравнений (40) н им аналогичных к системе уравнений конечного порядка [c.75]

Весь процесс балансировки значительно ускоряется и упрощается при использовании систем корректирующих масс, эквивалентных начальному дисбалансу. [c.72]

При увеличении числа осей опоры от 2 до 6 коэффициент изменяется в пределах от 1,035 до 1,20. Величина изгибающего момента от действия опоры реального самолета определяется с учетом коэффициента динамичности, значения которого принимаются в соответствии со СНиП 2.05.08-85 [239]. Приведенная нагрузка от воздействия воздушного судна вычисляется при максимальной или, если задано распределение взлетных масс, эквивалентной взлетной массе. [c.400]

Допустим, что к концу стержня припаяна накладка, масса которой т (рис. IV.4.4 а). Эта масса эквивалентна инерционной нагрузке Za= j(am. Таким образом, приведенное сопротивление нагрузки [c.120]

Испытываемое сцепление нагружают, соединяя с валом 20 различные маховые массы, эквивалентные массе испытываемого автомобиля. Маховые массы 18, 21 и 22 имеют постоянный момент инерции, а масса 19 — переменный. Каждый из шести дисков массы 19 может быть связан с общим корпусом, вследствие чего изменяется общий момент инерции этой массы. Массы 18, 19, 21 и 22 свободно посажены на вал 20 и могут быть связаны с ним в любом сочетании. При этом можно подобрать массу, эквивалентную приведенному моменту инерции Js автомобиля при заданном передаточном числе трансмиссии автомобиля, в соответствии с формулой [c.300]

Учитывая, что расстояния между сосредоточенными массами эквивалентной схемы обратно пропорциональны жесткостям соответствующих участков, а также возможность при скольжении фрикционной муфты выделить ведомую часть упругой системы, присоединив к ней последовательно упругий элемент, эквивалентный препятствию, получим расчетную схему, показанную на рис. 51,6. На схеме /в — момент инерции ведо- [c.105]

В дальнейшем мы будем рассматривать установившиеся безвихревые плоские течения невязкой жидкости. По-прежнему будем считать, что р обозначает плотность, а , у — компоненты скорости соответственно в направлениях осей х и г/. В этих обозначениях локальные условия отсутствия вихрей и сохранения массы эквивалентны уравнениям [c.241]

В первом способе реализации связи при отклонении положения точки от поверхности, заданной уравнением связи, создаются упругие силы во втором способе силы вязкого трения противодействуют скорости деформации связи наличие присоединённых масс эквивалентно действию сил, линейно зависящих от ускорения, поэтому третьим способом реализации связи обеспечивается противодействие ускорению деформации связи . Эти способы можно использовать в некоторых сочетаниях. В результате движения принимают вид соответствующих [c.23]

По аналогии со сказанным правильно говорить об относительной атомной массе, относительной молекулярной массе, эквивалентной массе, законе сохранения массы веществ, а не об относительных атомном, молекулярном и эквивалентном весах и законе сохранения веса веществ. [c.87]

Момент инерции массы эквивалентного стержня относительно оси должен быть равен моменту инерции массы пружины [c.352]

Определим прежде всего момент инерции и интенсивность собственной массы эквивалентного вала. Вычисления располагаем в форме таблицы (табл. 44). (Все вычисления проведены на логарифмической линейке.) [c.341]

Теперь определяем отношения масс дисков к массе эквивалентного вала [c.341]

Масса эквивалентного прямого бруса равна [c.402]

Момент инерции массы эквивалентного диска, соответствующего одному колену, определяется по следующей формуле [c.430]

Изучение динамики движения твердого тела с постоянной скоростью центра масс эквивалентно, как известно, изучению динамики движения вокруг центра масс в системе координат Кенига. [c.188]

Таким образом, множество всех векторов (о ,, 015) разбивается на плотные массы эквивалентности, которые определяют орбитально эквивалентные потоки. Более того, эти потоки почти эквивалентны, так как замена времени в каждом случае постоянна. С другой стороны, если требуется, чтобы сопрягающие отображения были близки к тождественному, то эти линейные потоки орбитально эквивалентны только в том случае, если угловые коэффициенты их векторных полей равны. (См. упражнение 2.2.1.) Понятие вектора вращения (см. 14.7) позволяет определить С -модуль для этого вида эквивалентности. [c.80]

Плотность определяется как масса на единицу объема. Относительная плотность — отношение массы объема к массе эквивалентного объема воды, обычно при температуре 4°С. В Табл. 12.1 перечисляются методы, описанные в этой главе, для измерения плотности и их характеристики. [c.185]

Эти массы эквивалентны массе П12, сосредоточенной в точке Сп, и н.х уравновешивают с помощью противовесов Шп и гппз, поставленных так, что их статические моменты будут равны статическим моментам масс звеньев. Получим два уравнения [c.406]

Из выражения (4.82) следует, что эквивалентный планетарный ряд с остановленным звеном q может быть представлен в общей динамической схеме механической системы в виде одной из двух сосредоточенных масс (г или р). По динамическим смещениям эти массы эквивалентны соответственно звеньям г я р эквивалентного планетар- [c.149]

На рис. 7, в—с приведены динамические схемы машин для испытаний образцов при изгибе силовые схемы этих машин изображены на рис. 4, а и 5, б. На рис. 7, б и г изображены динамические схемы при возбуждении колебаний путем приложения переменной силы к свободному концу образца или к якорю, укрепленному на этом конце, а на рис. 7, д w е динамические схемы при возбуждении колебаний через датчик изгибающего момента Под следует понимать массу якоря укрепленного на конце образца, или (когда якоря не применяют) приведен ную массу, эквивалентную распредс ленной массе образца (или лопатки) при условии, что испытания проводят при колебании системы по первой форме, т. е. на основном тоне. Захват для образца, установленный на упругом элементе динамометра, имеет массу и момент инерции массы Уг-Под Шз подразумевается масса якоря электромагнитного возбудителя колебаний и крепежных устройств для датчика изгибающего момента или масса подвижной системы электродинамического возбудителя колебаний и кре-псжпых устройств датчика изгибающего момента, или масса аналогичных по назначению деталей при использовании возбудителей колебаний других типов. [c.141]

Отдельные массы, силы и коэффициенты л<есткости упругих связей можно мысленно сосредоточить в одном элементе механизма, движение которого сохраняется таким же, какое имеет место в действительности. Величины эквивалентных масс, эквивалентных коэффициентов упругости п эквивалентных сил определяются из условия, согласно которому кинетическая и потенциальная энергия эквивалентной системы и виртуальная работа эквивалентной силы будут в каждый данный момент такими же, как у исходного механизма. Подобное приведение масс и упругости механизма и всех внешних сил к одному элел пту называется редуцированием-, эквивалентные массы и упру1 сть называются редуцированной массой и редуцированной упругостью, а эквивалентная сила называется редуцированной силой. Для того чтобы можно было произвести редуцирование, мы должны знать в каждом положении механизма передаточное отношение между редуцированным и любым его элементом. [c.371]

В системе двигатель — гидромеханическая трансмиссия — автомобиль (рис. 26) ГДТ делит ее на две части дотрансформаторную (двигатель — насосное колесо ГДТ) и затрансформаторную (турбинное колесо ГДТ — набор маховиков массой, эквивалентной массе автомобиля) с гидродинамической связью между ними. В связи с тем, что диапазон изменения крутящего момента в ГДТ относительно невелик, последовательно с ним устанавливают механическую ступенчатую коробку передач. Переключение с первой передачи на вторую осуществляется за счет выключения сцепления j и включения сцепления С2. При этом механизм высшей передачи (сцепление Са) начинает включаться раньше, чем выключается механизм низшей передачи (сцепление i). В результате этого создается перекрытие передач, когда включены высшая и низшая передачи, которое позволяет сохранить нагрузку двигателя и предотвратить увеличение его угловой скорости. Переключение передач без разрыва потока мощности позволяет принимать время переключения при разгоне автомобиля равным нулю. [c.43]

В результате применения метода двухмасштабных разложений к системе гидродинамических и термодинамических уравнений, описывающих поведение самогравитирующих газопылевых сгустков, построена математическая модель процессов эволюции сгустков, которая сводится к решению граничной задачи для уравнений Лэна-Эмдена, задачи Коши для нелинейного дифференциального уравнения 1-го порядка относительно энтропии, учитывающего источники энергии за счет распада радиоактивных примесей, и уравнений переноса излучения в диффузионном приближении. Численные расчеты, проведенные для сгустков в широком диапазоне их масс и значений характерной плотности, позволили выбрать для каждого сгустка вероятные начальные распределения плотности, температуры и давления. Проведено численное моделирование и исследованы основные этапы процесса эволюции газового сгустка (с отношением удельных теплоемкостей 7 = 1.57), имеющего массу, эквивалентную массе Земли, характерную плотность 0.4 г/см и теплоемкость при постоянном давлении 1.5-10 эрг (г-К), при наличии в его веществе примесей изотопов корот-кодвижущего А1 с массовой концентрацией сд 10 . Проведена оценка времени эволюции сгустка до начала конденсации. [c.449]

Изображение сгустка в полулогарифмических координатах (То, lgpo) позволяет наглядно представить процесс его эволюции и оценить время эволюции до начала конденсации. На рис. 3 представлена эволюция сгустка, имеющего массу, эквивалентную массе Земли, характерные значения плотности ро = 0.4 г/см и теплоемкости при постоянном давлении Ср = 1.5 10 эрг/(г-К) и отношение теплоемкостей 7 = 1.57. Предположим, что радиоактивные примеси состоят в основном из изотопов короткоживущего А1, массовая концентрация которого R 10 . В начальный момент времени этому сгустку соответствует кривая О А, исходящая из точки (0, —сю), соответствующей граничным условиям То = 0, ро = 0 и оканчивающаяся точкой А, соответствующей наибольшим начальным значениям давления, температуры и плотности р(0,0) = 7.8 атм, Т(0,0) = 220 К и р(0,0) = 1.8 10 г/см в центре сгустка. В каждый момент времени сгустку соответствует своя кривая устанавливающая соот- [c.458]

Среди массы эквивалентных по своей сути моделей ползучести, контролируемой возвратом, которые создают суматоху в литературе, модель Виртмана [377, 379] стоит особняком. Ей необходимо уделить особое внимание ввиду ее важного значения среди других работ как первой физической модели ползучести, а также потому, что из нее можно вывести почти все остальные модели, [c.126]

Приведем еще один пример. В классической механике при полностью неупругом ударе двух тел сохранялось количество движения, а механическая энергия не сохранялась. Здесь сохраняется и количество движения, и энергия, только масса покоя после удара больше суммы масс нокоя соударяющихся тел. Часть кинетической энергии (или вся энергия) перешла в энергию массы покоя. Пусть две одинаковые частицы летят с одинаковыми скоростями навстречу друг другу и соударяются полностью иеупр го. Тогда масса, эквивалентная кинетической энергии частиц, перейдет в массу покоя частицы, образовавшейся после удара. Поэтому ее масса гюкоя больше суммы масс покоя частиц. [c.539]

В первой главе излагается общая теория движения тела и заключенных в нем жидких масс, пренебрегая трениелг и предполагая, что скорости жидкостей имеют потенциальные функции. При этом оказывается, что внутреннее движение жидкости вполне определяется по вращению тела и не зависит от его поступательного движения само асе движение тела совершается так, как будто бы жидкие массы были заменены эквивалентными твердыми телами. Массы эквивалентных тел равны массам жидкостей их центры тяжестей совпадают с центрами тяжестей жидких масс что же касается до их моментов инерции, то мы доказываем, что момент инерции эквивалентного тела относительно всякой оси, проходящей через его центр тяжести, менее момента инерции соответственной жидкой массы относительно той же оси. Если тело имеет многосвязные полости и находящимся в них жидким массам сообщено начальное движение, то, заменяя эти массы эквивалентными телами, мы должны еще присоединить к телу некоторый жироскоп, направление оси вращения и момент начального количества движения которого вполне определяются по главному моменту количеств движения жидких масс при покоящемся теле. Здесь в нашем изложении делается невозможным то сомнение, которое, по словам Неймана, возникало при его методе исследования ). Оканчивая первую главу, мы излагаем в сокращенной форме также и метод Неймана, хотя наше исследование ведется независимо от него. [c.154]

Таким образом, уравнение центрального эллипсоида инерции первого эквивалентного тела может быть получено по формуле (11) в предположении, что неподвижная точка находится в центре первой полости. Мы видим из этого, что эквивалентные тела не зависят от места неподвижной точки О так что, заменив все жидкие массы эквивалентными телами, мы вполне заменяем их механический эффект, будет ли твердое тело вращаться около какой-нибудь неподвижной точки или двигаться свободно (последнее видно из 8). Из того обстоятельства, что эллипсоиды инерции эквивалентных тел заключают внутри себя эллипсоиды инерции соответственных жидких масс, следует, что жвивалентные тела имеют относительно всякой оси меньшие моменты, инерции, нежели соответствующие им окидкие массы. [c.182]

Физические поля и различные виды энергии проявляют свойства, подобные свойствам, которые характеризует масса. Потребовалась детализация определения массы масса покоя ( собственная масса ), релятивистская , продольная , поперечная , электромагнитная , топологическая , нулевая , отрицательная , масса античастиц , масса, эквивалентная энергии , масса полевая , активная гравитационная , пассивная гравитационная , универсальная элементарная , масса динамической системы , масса, невыделимая из полной массы... , массэргия и т.д. (см. [134], [78], [100]). Приведённый спектр применения понятия массы (или непризнания какого-либо из перечисленных понятий) показывает, что принцип инерции или, в более общем виде, концепция инерционности ещё не сформировались. Детализация в определениях потребовалась в связи с изучением взаимодействий тел, полей и ограничения в виде выделенной в природе скорости движения, равной скорости света в вакууме и играющей особую роль в электромагнитных и других явлениях. [c.238]

Если сосредоточенные массы эквивалентной модели связать с центром тяжести ШБ, то движение этих масс можно разложить на поступательное вместе с ЦТ и вращательное относительно него. Многосвяз-ность объекта регулирования проявляется в том, что в результате поворота каждая масса гпг оказывает влияние на положение пяти остальных и наоборот. В случае абсолютно жестких связей полное перемещение и-й массы, с учетом взаимного влияния К масс запишется (рис. 2) [c.159]

Мдкв п д—сосредоточенная на шатунной шейке масса, эквивалентная массе поступа тельно-движущихся частей шатунно-кривошипного механизма. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...