Среда однородная

Зная форму волновой поверхности в некоторый момент времени t, можно найти форму волновой поверхности через интервал времени At. Если среда однородна, то от каждой точки волновой поверхности распространяется вторичная сферическая волна е одинаковой скоростью и, и расстояние, 1, на которое эти волны распространяются, будет одинаковым. [c.225]

Если и —константа (среда однородна в отношении свойств теплопроводности), то [c.31]

Будем считать среду однородной, т. е. а в (1.191) явно не входит. [c.40]

Идеальные кристаллы характеризуются свойствами однородности и анизотропии. Однородность определяет неизменность свойств при перемещении точки измерения на расстояние, кратное периодам решетки. Анизотропия — зависимость свойств от направлений. Она зависит от группы симметрии. Принимая среду однородной, пренебрегают влиянием дефектов решетки блоков, дислокаций и т. п. В сравнительно сложных соединениях от точки к точке в той или иной степени изменяется стехиометрия (т. е. локальный химический состав кристалла). Например, в кристалле ниобата лития соотношение между оксидами лития и ниобия может изменяться иногда даже от 0,9 до 1,1. От дефектов и состава зависят также свойства кристаллов, но так как эта зависимость сравнительна слабая, приведенные свойства приписываются однородному кристаллу с идеализированным составом. [c.34]

Если внутри контрольного объема среда однородна (т.е. весь объем находится в пределах одной фазы), то из соотношения (1.1) можно получить общее уравнение законов сохранения в дифференциальной форме. [c.19]

Здесь I — момент, в который частица пересекает фронт ударной волны. Если перед ударной волной среда однородна, то [c.79]

Если среда однородна, то коэффициент ц. постоянен. В этом случае уравнение (8.39) легко интегрируется [c.447]

Если среда однородная, то и os ф — 0,707. Тогда [c.44]

Если среда однородная, то Я = и os ф = 0,707. Тогда формула (4-23) превращается в формулу (2-1). [c.69]

Найденная формула справедлива лишь в том случае, если среда однородна, т. е. все рассматриваемое тело состоит из одного и того же вещества, а граничные условия заданы в виде температуры поверхности. В случае, если отдельные участки системы состоят из различных веществ, а также в случае задания граничных условий в виде температуры окружающей среды и закона теплообмена следует использовать иные зависимости, которые подробно изложены в [Л. И]. [c.222]

Найденная формула справедлива лишь в том случае, если среда однородна, т. е. все рассматриваемое тело состоит из одного и того [c.239]

Шар, опускающийся в среде однородного флюида, достигает конечной скорости, при которой его масса уравновешивается выталкивающей силой и сопротивлением трения флюида. Произведите анализ размерностей для вывода формулы, позволяющей определить конечную скорость пара. (Предположим, что она линейно зависит от плотности материала, из которого сделан шар). [c.229]

В явлениях конвекции тепла при свободном движении существенна не сама по себе сила тяжести, непосредственно действующая на выделенный элемент среды, а подъемная (Архимедова) сила, обусловленная неодинаковой плотностью среды в гравитационном поле. Если среда однородна, то неодинаковость плотности возникает из-за наличия температурных разностей между областями, прилегающими к горячей стенке и удаленными от нее. В связи с этим в уравнение (4-13) взамен непосредственно действующей силы тяжести р ==т надлежит подставить подъемную [c.102]

Оценим изменение параметров теплоносителя, в том числе изменение давления на разгон потока, рассмотрев его движение с определенной скоростью. Введем следующие допущения течений установившееся, одномерное двухфазная среда однородна, термодинамически равновесна. При этих условиях в [55] предложена запись уравнений состояния, сохранения энергии, термодинамического тождества и сплошности для участка элементарной длины в форме [c.121]

Система уравнений. Ограничимся рассмотрением прямого скачка конденсации. Допустим, что перед скачком пар расширяется с полным переохлаждением. За скачком образуется туман — среда однородная с термодинамической и гидродинамической точек зрения. Полные начальные параметры пара и давление в потоке перед скачком должны быть заданы. Переход через скачок — мгновенный. Индексами 1 и 2 будем отмечать величины, характеризующие поток соответственно перед скачком и за ним. [c.134]

При анализе подобных систем многое зависит от того, заполнена ли система однородным веществом или нет, т. е. является ли рабочая среда однородной жидкостью, или содержит значительное количество паровых или газовых пузырьков. В первом случае динамические свойства регулируемого участка описать 230 [c.230]

Возбуждение звука возможно также за счёт перемещения светового пучка без модуляции его интенсивности. В неоднородной среде акустич. волны образуются при любой скорости перемещения света. Если среда однородна, то звук излучается при перемещении светового пучка со сверхзвуковой скоростью (аналогично Черенкова — Вавилова излучению). [c.342]

Однородное изотропное идеально-упругое тело. Предполагается, что в начальном состоянии среда однородна и изотропна, ее плотность ро постоянна. Этим исключается зависимость удельной потенциальной энергии деформации от ориентации осей выбранной координатной системы и явное вхождение в ее выражение координат точек среды. [c.632]

Теперь приступим к разработке теории, основанной на общем допущении (17.1), В данном случае остается справедливым уравнение (6.3), и, подставляя в него выражения (17.1), мы получим следующее уравнение теплопроводности при условии, чта среда однородна и что в ней отсутствуют источники тепла [c.46]

Коэффициент пропорциональности к, входящий в формулу Дарси (156), называют коэффициентом фильтрации, он является постоянной величиной, если фильтрующая среда однородна, а жидкость обладает постоянными физическими свойствами. Чтобы выявить влияние вязкости движущейся жидкости на коэффициент фильтрации, его выражают в форме (ц и v — соответственно динамический и кинематический коэффициенты вязкости, у — удельный вес [c.411]

В случае когда рассеивающие частицы среды однородны, изотропны, обладают сферической симметрией и в среде нет предпочтительного направления рассеяния, индикатриса рассеяния зависит только от угла 0о между направлениями 2 и Q. Из геометрических соображений следует, что угол 0о между падающим и рассеянным лучами определяется выражением [c.38]

Если среда однородная, то [c.43]

Упражнение 1.9. Выражая в формулах (1.39) гл. 1 деформации через напряжения по закону (1.19) для изотермического случая и считая среду однородной, доказать, что уравнения совместности в напряжениях имеют вид [c.78]

Упражнение 1.10. Подставляя в формулу (1.39) гл. 1 соотношения, обратные к (1.26), и считая среду однородной, доказать, что справедливы уравнения [c.78]

При условии что частота w задана, из уравнений (6.1.13) можно получить волновой вектор К. Если среда однородна вх- и -направ-лениях, т. е. е не зависит от х и у, то из (6.1.14) и (6.1.15) находим [c.173]

Предположим, что распространяющиеся нормальные моды в невозмущенной диэлектрической среде, описываемой диэлектрическим тензором ед(х, у), известны. Поскольку невозмущенная диэлектрическая среда однородна в направлении оси г [т. е. dSg(x, у) Ьг = 0], нормальные моды можно записать в виде [c.196]

Рассмотрим теперь акустооптическое взаимодействие, конфигурация которого изображена на рис. 9.7, б. Анализ распространения волны в этом случае относительно прост, поскольку среда однородна как в Х-, так и в -направлении. Граничное условие требует, чтобы в (9.5.5) а2 = a , а модовые амплитуды и А2 зависели только от Z. Таким образом, электрическое поле можно записать в виде [c.373]

Замечание 1.1. Если среда однородна, то параллельный перенос системы координат в R не изменяет решения уравнения [c.92]

Замечание 1.1. Пусть стабильная среда однородна и выполняются условия симметрии (4.1.4). Тогда имеют место следующие свойства [c.162]

Среда однородно деформируется, так что [c.27]

Неравновесные фазовые переходы обладают рядом особенностей по сравнению с обычными фазовыми переходами. Например, они чувствительны к конечным размерам образцов, форме границ и т. п. В открытых системах, обменивающихся энергией и веществом с окружающей средой, однородное состояние равновесия может терять устойчивость и необратимо переходить в неоднородное стационарное состояние, устойчивое относительно малых возмущений. Такие стационарные неоднородные состояния получили общее название диссипативных структур [95]. Движущей силой процесса их формирования является стремление открытых систем при нестационарных процессах, вдали от равновесия, к минимуму производства энтропии. [c.101]

Далее рассматриваются следующие типы составной среды однородная — слой и полупространство из одного материала (Л = [c.185]

Il. S однородности //внешн. Не следует с необходимостью однородность Н иугр., даже если среда однородна. Исключение представляет случай, когда среда имеет форму эллипсоида [26] этом случае укапанная спязь имеет вид [c.431]

Другим простым типом импульса сжатия является шаровой импульс. Такой импульс мог бы возникнуть, если бы шар, помещенный в газе, сразу резко увеличил свой радиус. Если среда однородна, то скорость распространения импульса сжатия во все стороны одна и та же и шаровой импульс в один и тот же момент будет приходить в точки, лежащие на поверхности одной и той же с( ры. При распространении такого шарового импульса сжатия объем, по которому распределяется полная энергия импульса, растет как квадрат расстояния, пройденного импульсом от места возникновения, а плотность энергии в импульсе будет уменьшаться обратно пропорционально квадрату этого расстояния. Поэтому шаровой импульс сжатия будет ослабевать с расстоянием быстрее, чем гГлоский (однако на большом расстоянии от места возникновения, где плоский импульс уже достаточно сильно размылся, он не будет существенно отличаться от шарового и так же быстро, как шаровой, будет ослабевать с расстоянием). [c.581]

Принцип Гюйгенса позволяет определять расно.тожение фронта волны в п<>слсдуюпдне. моменты вромепн, если известно расположение фронта в некоторый начальный момент, а также направление и скорость распространения волн. Пусть в момент t фронт волны занимает положение АВ (рис. 171). Примем каждую точку его за источник вторичных волн. Если среда однородна н изотропна, то вторичные, волны будут сфернческимп. Построим нз каждой точки фронта волновые поверхности вторичных волн, имеющие радиус r=-- At. Огибающая Л В этих элементарных волн и будет новым фронтом волны в момент t + At. При этом обратные вторичные вол ны (рис. 171 пунктир) не принимаются во внимание. [c.216]

Пусть в начальный момент i = О состояние среды однородное (т. е. параметры не зависят от х), по не равнонеепое из-ла несовпадения скоростей фаз. Тогда в пнерцпальной системе laiop-дипат, движущейся со скоростью дисперсной фазы при i = О, имеем следующие начальные условия [c.314]

Результаты сравнения изменения давления по времени при движении ударной волны в воде и в смеси жидкости с пузырьками газа, полученные на описанной выше экспериментальной трубе, приведены в [13]. Из анализа, приведенного в этой работе, следует, что волна давления, распространяющаяся в жидкости при отсутстии пузырьков воздуха, является акустической и распространяется со скоростью, равной скорости звука в воде (примерно 1400 м/с), как в прямом, так и в обратном (отраженная волна) направлении. С введением незначительного по объему количества газа резко снижается скорость распространения прямой волны. За фронтом волны наблюдается интенсивный осцилляционный процесс, вызванный дисперсией и диссипацией энергии, который с течением времени затухает. Распространение отраженной ударной волны в пузырьковой смеси существенно отличается от распространения волны давления в жидкости, не содержащей пузырьков газа. Существенно возрастает амшгитуда отраженной волны по сравнению с прямой. В несколько раз возрастает и скорость распространения обратной волны по сравнению с прямой. Для безразмерной скорости распространения волны давления в газожидкостной среде однородной пузырьковой структуры в [76] получена следующая зависимость ее от отношения давления Pi во фронте волны к его значению ро в невозмущенной части среды [c.38]

Если I" (А) —функция распределения проницаемости — не зависит от 0 и г з, то пористая среда изотропна. Если / (fe) выражается конечной линейной комбинацией б-функций, то среда однородна если / (fe) мономодельна, то среда гомогенная если / (к) непостоянна, то имеет место неидеальность второго рода [c.297]

В нек-ром приближении можно раздельно рассматривать взаимодействие движущегося иона с электронами (свободными и на внеш. оболочках атомов) и взаимодействие между ядрами иона и атома мишени, считая оба механизма потерь аддитивными, а среду однородной и изотропной (теория Линдхарда — Шарфа — III и о т т а, ЛШШ). Если ввести приведённую безразмерную анергию ионов [c.198]

Если среда однородная, то в выражения для Ф координаты li, 2, Ь явно не входят. Если среда изотроина, т. е. ее свойства во всех направлениях одинаковы, i-o Ф=Ф(< 1, [c.32]

С другой стороны, лазерный резонатор является, в общем случае, сложной оптической системой. В ее состав входят по меньшей мере два зеркала, имеюиллх чаще всего сферические поверхности. Между зеркалами находится активная среда, показатель преломления которой может сильно отличаться от единицы. Там же устанавливаются, в случае необходимости, поляризаторы, затворы, пространственные фильтры и т.п. Таким образом, уже на этапе рассмотрения идеальных резонаторов (зеркала правильно отъюстированы, среда однородна) возникает специфическая задача анализа эволюции волновых фронтов хотя в безаберрационных, но зато многоэлементных системах. [c.7]

При составлении уравнений движения электрореологических сред в магнитных полях гидроопоры предполагаются следующие условия. Электропроводность среды однородна и изотропна во всем объеме действия и не зависит от напряженности магнитного поля Н. Это условие имеет место при loqt <С 1, где и>о — ларморова частота прецессии для ионизированных молекул рабочей жидкости, т — среднее время свободного пробега ионизированной частицы, электропроводность 7 достаточно велика е/4тг oj/j <С 1, где со — частота внешнего сигнала, е — относительная диэлектрическая проницаемость среды. При дросселировании электрореологической жидкости в магнитном поле возникает индукционный ток с плотностью [c.103]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.43 ]

Сопротивление материалов (1999) -- [ c.12 ]

Сопротивление материалов (1986) -- [ c.12 ]

Трехмерные задачи математической теории упругости и термоупругости Изд2 (1976) -- [ c.23 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.32 , c.614 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...