Гауссовы пучки в однородной среде

Следовательно, как и в случае однородной среды, когда мы имеем гауссов пучок, описываемый выражением (2.2.15), величина со (г) представляет собой радиус пучка, а R — радиус кривизны его волнового фронта. В частном случае однородной среды выражение [c.40]

Гауссов пучок (2.2.15), рассмотренный в предыдущем разделе, является решением волнового уравнения (2.1.2) для однородной среды (/ j = 0). Во многих случаях приходится сталкиваться со средой, показатель преломления которой изменяется по квадратичному закону (2.1.4), причем / j 0. Например, показатель преломления и (г) градиентных волокон (см. ниже рис. 2.5) приблизительно описывается распределением (2.1.4). Другим важным примером является распространение гауссова пучка в среде с керровской нелинейностью [11]. В последнем случае к квадратичному распределению показателя преломления приводит распределение интенсивности самого лазерного пучка. Распространение волны в таких средах можно описывать двумя различными методами. При модовом описа- [c.38]

Г1ри распространении в свободном пространстве (или однородной прозрачной среде) гауссов пучок постепенно расширяется из-за дифракции. Представление о его структуре можно получить на основе [c.297]

Обобщеиные моды Гаусса-Лагерра. В [7] было показано, что в однородной среде с пожазателем преломления пд = onst существует важный класс световых пучков с волновыми фронтами в форме эллипсов вращения. Там же введена система вырожденных эллипсоидальных координат сжатого эллипсоида вращения [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...