Среда идеально однородная

Среда идеально однородная 117 [c.511]

Таким образом, однородность среды и когерентность вторичных волн—-условия, необходимые и достаточные для того, чтобы рассеянный свет не мог возникнуть. В действительности же идеально однородных сред не существует. В реальных средах оптические неоднородности различного происхождения всегда имеются, и это означает, что рассеянный свет всегда есть — очень интенсивный в одних случаях и предельно слабый в других. [c.576]

При прохождении электромагнитной волны через вещество часть энергии волны затрачивается на возбуждение колебаний электронов в атомах и молекулах. В идеальной однородной среде периодически колеблющиеся диполи излучают вторичные электромагнитные волны той же частоты, которые, интерферируя с первичной волной, изменяют ее фазовую скорость распространения, но при этом полностью отдают поглощенную долю энергии. [c.97]

Добротность резонатора. Реальные О. р. отличаются от идеальных О. р, прежде всего наличием потерь (в среде, заполняющей полость, в экранирующих стенках, а также в местах ввода и вывода энергии). Если потери в заполняющей среде распределены однородно, то они не вносят изменений в структуру отд. компонент полей, но превращают чисто действительные собств. частоты в комплексные -> - - ( соответствующие моды становятся затухающими -> [c.397]

Для анализа напряжений в композитных плитах обычно применяется макроскопический подход, в котором считается, что каждый слой, состоящий из волокон и матрицы, представляет собой однородную среду, идеально связанную с примыкающими слоями. Делается также важное предположение о том, что упругая среда анизотропна это предположение основано на том факте, [c.418]

Отсюда видно, что в разупорядоченном состоянии Ф = О, отвечающем идеальной упругой среде, реализуется однородное распределение напряженности поля. В вязко-упругой среде имеем Ф О, и упругое поле изменяется на характерной длине [c.236]

Уравнения (1.9), (1.13) определяют течение несжимаемой идеально пластической среды при однородном напряженном состоянии (1.5), [c.147]

Уравнения (1.9), (1.13) определяют течение несжимаемой идеально пластической среды при однородном напряженном состоянии (1.5), (1.6). Удовлетворим уравнению несжимаемости при помош и функции тока [c.157]

В. А. Фок и Н. Н. Семенов, изучавшие явления пробоя диэлектриков, теоретически доказали возможность электротеплового пробоя в идеально однородном диэлектрике, в котором нет никаких мест с заранее повышенными потерями. В своих расчетах они приняли образец диэлектрика в виде пластины бесконечно большой площади между такими же электродами. Это дало возможность рассматривать только среднюю часть пластины со строго однородным электрическим и тепловым полем и пренебречь краевыми условиями, искажающими поле. Очевидно, что в таком случае всю теплоотдачу от диэлектрика в окружающую среду надо считать через толщу диэлектрика на электроды, так как тепловое сопротивление на торцы будет бесконечно велико. Увеличение толщины диэлектрика при этом сильно ухудшает условия охлаждения, в силу чего должна снижаться электрическая прочность, что и наблюдается в действительности. Пробивное напряжение при этом растет медленней, чем толщина. Согласно теории В. А. Фока и Н. Н. Семенова действующее значение пробивного переменного напряжения твердого диэлектрика в киловольтах определяется следующим уравнением [c.74]

Свободным полем называется однородная изотропная безграничная среда. Идеальное свободное поле, конечно, реализовать невозможно. Большая часть затрат и усилий, вложенных в гидроакустические измерения, вызвана необходимостью создать достаточно хорошее приближение к условиям свободного поля или как-нибудь обойти свободное поле . Отражающие границы, температурные градиенты, газовые пузырьки, морские организмы — все эти и другие факторы вносят свой вклад в искажение условий свободного поля. При измерении в сво- [c.30]

И дна. Предполагают, что все свойства идеальной однородной среды неизменны в пространстве и во времени, а границы [c.25]

Идеальная однородная несжимаемая жидкость, совершающая потенциальное течение, представляет собой, по-видимому, наиболее простую модель проницаемой среды. Именно с нее начинается обычно и описание взаимодействия тела со средой. [c.6]

С точки зрения современной статистической теории рассеяние света в газах причиной нарушения оптической однородности являются тепловые флуктуации. Будем пока говорить только о флуктуациях плотности или о флуктуациях числа частиц в объемах, линейные размеры которых малы по сравнению с длиной волны света. Вернемся к рис. 1, иллюстрировавшему распространение света в идеально однородной среде, и учтем теперь, что вследствие флуктуаций исследуемая среда стала оптически неоднородной. [c.22]

Наиболее простым является решение в том случае, когда обе среды можно считать идеально однородными, а границу раздела — геометрической плоскостью. Вопрос о том, насколько позволительно применение таких упрощений и их границах обсуждается в дальнейшем. [c.22]

Из теории 3-го приближения следует, что при распространении в н. л. с. монохроматической волны возникает индуцированный момент частоты 2со. Он направлен по волновому вектору основной волны поэтому излучение в направлении этого вектора отсутствует, и проходящие волны частоты со в идеальной однородной изотропной среде 2-й гармоники не создают [35, 48]. При наличии неоднородности в виде границы раздела 2-я гармоника будет возникать. Эти соображения несколько упрощены в частности, они относятся к сравнительно слабо диспергирующей среде (где скорости Сщ и мало различаются) ). Процессы отражения, где среда 2 нелинейна, рассмотрены в работах [019, 39, 48, 50, 51]. [c.162]

Как уже неоднократно указывалось, считать, что отражение происходит от геометрической плоскости (границы раздела идеально однородных сред)—чрезмерное упрощение практически всегда имеется известный переходный слой, который может быть создан самой молекулярной структурой поверхности или возникнуть в результате обработки, эрозии, коррозии или загрязнений. Во многих случаях переходный слой создается искусственно, например, отражающие и антиотражающие покрытия, прозрачные токо- или теплопроводящие слои и т. п. Поэтому отражение от переходного слоя необходимо рассматривать в оптических задачах (общие вопросы отражения от слоистых сред см. [022, 1—4]). [c.177]

Анализируемый материал состоит из двух фаз диспергируемой фазы — частиц пигмента и дисперсионной среды — полимера, в котором распределен пигмент. При идеально однородном распределении содержание диспергируемой фазы по всему объему смеси одинаково. [c.46]

Идеальные кристаллы характеризуются свойствами однородности и анизотропии. Однородность определяет неизменность свойств при перемещении точки измерения на расстояние, кратное периодам решетки. Анизотропия — зависимость свойств от направлений. Она зависит от группы симметрии. Принимая среду однородной, пренебрегают влиянием дефектов решетки блоков, дислокаций и т. п. В сравнительно сложных соединениях от точки к точке в той или иной степени изменяется стехиометрия (т. е. локальный химический состав кристалла). Например, в кристалле ниобата лития соотношение между оксидами лития и ниобия может изменяться иногда даже от 0,9 до 1,1. От дефектов и состава зависят также свойства кристаллов, но так как эта зависимость сравнительна слабая, приведенные свойства приписываются однородному кристаллу с идеализированным составом. [c.34]

Механика композитов основывается на двух различных, дополняющих друг друга гипотезах. Первый опыт конструкционного использования композитов позволил сделать вывод [1], что представительный объемный элемент композита есть бесконечно малый куб dx, dy, dz анизотропного материала, который для практических целей можно рассматривать как однородный. Поведение этого материала можно охарактеризовать таким же образом, как и поведение любого другого идеально анизотропного материала, не рассматривая его микроструктуру (например, металлов и древесины, особенностями микроструктуры которых пренебрегают при расчете конструкций). Предположение об однородности позволяет применять существующие методы анализа слоистых сред при проектировании многослойных стержней, балок, пластинок и элементов оболочек из композитов. [c.249]

Температуропроводность (коэффициент температуропроводности). Представим себе однородный стержень, боковые стенки которого идеально теплоизолированы, т.е. не обмениваются теплом с окружающей средой. Пусть вначале все точки стержня обладают одинаковой температурой Го- Если теперь один из концов стержня [c.202]

При прохождении излучения через идеальную оптически однородную среду ослабление излучения связано лишь с поглощением энергии в объеме среды. Если среда является оптически неоднородной, то наряду с ослаблением вследствие поглощения всегда имеет место также и ослабление вследствие рассеяния. На практике, обычно, мы всегда имеем дело с оптически неоднородными, или мутными средами. [c.145]

В Л. 228, 229] выдвинута гидродинамическая теория псевдоожи-женного слоя. По этой теории псевдоожижение — это превращение упруго вязкой среды (какой является сыпучий материал) в среду, наделенную только вязкими свойствами, когда нормальные напряжения в слое становятся равными нулю. Идеально однородное лсевдо-ожиженное состояние образуется в том случае, когда рыхлая структура слоя является более устойчивой . При неустойчивости имеются локальные дисбалансы объемных и поверхностных сил а псевдоожиженном слое. Это приводит к временному образованию внутренних (нормальных) напряжений и разрывам слоя — образованию каверн , т. е. областей относительно свободных от твердых частиц. В псевдоожиженном слое эти каверны можно рассматривать как пузыри. Но аналогию их с пузырями газа в жидкости автор [Л. 228] справедливо считает весьма условной. [c.11]

Идеальный однородный слой заданной порозности, состоящий из одинаковых частиц, находящихся на разных расстояниях друг от друга, должен взвешиваться во всех перечисленных случаях при одной и той же от-носитбоПьной скорости движения газа сквозь слой. Это следует непосредственно из принципа относительности классической механики. В самом деле, уравновешивающее вес частиц гидравлическое сопротивление подобного слоя должно определяться лишь относительной скоростью движения среды в нем независимо от того, набегает ли на слой поток среды или среда находится в покое, а слой движется или, наконец, и среда и слой движутся в прямотоке или противотоке. Здесь, конечно, мы отвлекаемся от влияния, которое мож ет оказывать на сопротивление слоя различная в разных случаях начальная турбулентность потока среды (см. о парадоксе Дюбуа [Л. 43]). Итак, относительные скорости обтекания частиц во всех случаях взвешивания при заданной порозности слоя равны. Следовательно, равны будут и относительные скорости фильтрации, т. е. условные относительные скорости, рассчитанные по полному поперечному сечению слоя. [c.135]

Теоретически для идеально однородного материала с топограммой Х(х) = onst и при хорошо известных зависимостях его оптич. характеристик от длины волны п(Я) и х(Я) можно рассчитать Х(Я) и X (ф) по Френеля формулам для поглощаювдих сред, во их применение ограничено несовершенством формы и структуры реальных образцов. Эксперии. топограммы хорошо отполированных пластинок (зеркал) свидетельствуют об остаточных неоднородностях 10 —10 , причём их [c.626]

До сих пор мы пренебрегали нерезонансными потерями энергии в активной среде. В реальных условиях они всегда существуют. Во-первых, размеры пучка всегда ограничены, а следовательно, пучок расширяется в поперечном направлении (относительно направления распространения) из-за дифракции и выходит (теряется) за пределы системы, ограниченной размерами активной среды Угло-вое расширение пучка с поперечным размером 2ш составляет 0d X/2w. На длине L радиус пучка увеличится на 0dL. Все лучи, попавшие в кольцо с этой толщиной и диаметром 2ш, будут уходить (теряться) из активной среды, поперечные размеры которой также 2ш. Относительная величина этих потерь составит X/w и будет максимальна в ИК-диапазоне спектра. При характерных для лазерной техники ш 1 см и Л = 1...10 мкм эти потери составят (0,1...1) 10 см т. е. на длине 1 м из-за дифракции будет теряться 1...10% излучения. Во-вторых, как правило, в усилителях присутствуют оптические элементы (окна, зеркала), на которых также теряется часть падающего на них излучения со I. Эти потери зависят от материалов, качества их обработки и обычно составляют >0,1...1% на каждом оптическом элементе. Наконец, реальная активная среда не является идеально однородной и поэтому пучок света может претерпевать на них рассеяние (рефракцию), также приводящее в конечном счете к потерям. Не вдаваясь в конкретный механизм потерь, будем характеризовать их в дальнейшем общим коэффициентом нерезонансных потерь Ро[см" ] (потери, пересчитанные на единицу длины). [c.36]

Хотя в различных активных системах [180] процессы активации и ингибирования имеют совершенно различную природу, механизмы самоорганизации, действующие в этих системах, достаточно универсальны. Спонтанное образование диссипативных структур (автоструктур) в идеально однородных распределенных активных средах связано с тем, что в них по активатору 0 осуществляется положительная обратная связь, приводящая к его нарастанию. Процесс нарастания активатора контролируется ингибитором ф, по которому осуществляется отрицательная обратная связь. При этом стационарные диссипативные структуры образуются в том случае, если процесс ингибирования, по сравнению с активацией, является более дальнодействующим, т.е. характерная длина в рассматри- [c.116]

Крзошомасштабные аберрации в неустойчивых резонаторах. В случае неустойчивых резонаторов разлагать в ряды по собственным функциям нельзя [28], и от теории возмущений приходится отказаться зато геометрический подход может быть использован уже без каких-либо оговорок и в еще более простой модификации. Дело в том, что ход лучей, соответствующих низшим модам плоского резонатора, сильно меняется под воздействием самых ничтожных фазовых аберраций (ср. рис. 2.18 и ЪПа), В то же время на протяжении большей части сечения неустойчивого резонатора шаги луча по зеркалу столь велики ( удаление луча от оси на каждом двойном проходе возрастает в М раз), что небольшие аберрации на траекторию луча практически не влияют. Поэтому здесь можно считать ход лучей совпадающим с ходом при идеально однородной среде, а величину набегающего за счет неоднородности искривления волнового фронта — равной разности оптических путей по соответствующим траекториям. [c.159]

Этому тезису можно дать следующее качественное обоснование. В 3.3 было показано, что среди множества возможных мод выживают в конечном итоге те, которые имеют сравнительно небольшие потери. Отсюда следует, что в процессе развития генерации ОВФ-зеркало обязано принять форму, соответствующую резонатору с малыми потерями. Из материалов 3.2, 3.3 читателю должно быть ясно, что любые широкоапертурные резонаторы такого типа не позволяют решить проблему расходимости даже при идеально однородной среде (что отнюдь не хуже среды со скомпенси рованными неоднородностями). Поведение же лазеров с ОВФ-зеркалами может отличаться от поведения лазеров с обычными высоко добротными резонаторами на однородной среде, из-за большей свободы поведения , лишь в худшую сторону. [c.252]

Пришлось отказаться от классического представления о материале, как об идеальном однородной и непрерывной среде и перейти к экспериментальным н частично — теоретически исследованиям влияний структуры и текстуры материала на прочность и дефектов строения кристаллической решетки на возникновение и распространение нарушений целост юсти материала. [c.3]

В главе 2 были приведены уравнения, определяющие распространение плоских и сферических акустических волн в идеальной однородной среде. В действительности факторы, влияющие на распространение акустических волн в океане, изменяются в пространстве по всем трем направлениям и могут меняться во времени. Наиболее важные изменеиия акустических параметров среды происходят при изменении глубины. В океанической среде возможно формирование горизонтальной слоис-стой структуры, начиная с границы раздела воздух — вода на поверхности моря и заканчивая осадками и коренными породами дна океана. [c.90]

Далее необходимо учесть следующее. Уже в макроскопической теории рассхмотренное приближение двух идеально однородных сред и геометрической плоскости раздела оказывается непригодным необходимо учитывать переходный поверхностный слой. Характеристику вещества в объеме можно получить лишь на основании независимых экспериментов иного рода или теоретических соображений, связывающих свойства поверхности с объемными. Это обстоятельство следует отчетливо иметь в виду, особенно для металлов. При этом часто бывает неприемлемо приближение локальной теории и необходимо учитывать пространственную дисперсию в поверхностном слое. [c.131]

Проведем в установившемся потоке (т. е. таком, что поле скоростей в нем не зависит от времени — стационарно) одтю-родной идеальной несжимаемой жидкости бесконечно тонкую трубку тока (рис. 326). Если жидкость однородна и кесжп-маема, то плотность ее одинакова во всем потоке. Идеальная л<идкость представляется такой моделью сплошной среды, в которой при ее движении полностью отсутствуют касательные на-пря /кения (внутреннее трение). Выделим в трубке в данный момент времени t объем, заключенный между двумя ортогональными к боковой поверхности трубки сечениями Oi и В смежный момент t + dt выделенный объем жидкости сместится вдоль труб- >-ки тока и займет положение, ограни- ченное сечениями а и а. [c.245]

Макроскопическая трещина — предмет изучения собственно механики — имеет размеры, превышающие на несколько норяд-ков размер наибольшего структурного элемента, содержащего в себе достаточное количество кристаллических зерен для того, чтобы свойства его не отличались от свойства любого другого элемента тех я е размеров, который можно выделить из материала. Именно это условие позволяет решать задачу о трещине в рамках механики сплошной среды. Сформулированное условие относится к идеальной для применимости теории ситуации, в действительности это требование может быть смягчено, что приводит к известным натяжкам, но не делает теорию беспредметной. Но считая материал сплошным, однородным, упругим и пользуясь аппаратом классической линейной теории упругости, мы приходим неизбежным образом к парадоксальному выводу о том, что напряжения по мере приближения к концу трещины растут неограниченно. Этот парадокс служит расплатой за простоту, свя-заиную с распространением линейной теории упругости на область, где она заведомо неверна. [c.9]

То же беспорядочное начальное распределение частиц н неравномерность их обтекания, развитие и подъем пузырей вызывают, однако, беспорядочное и пуль-сационное движение частиц в псевдоожиженном слое, их интенсивное перемешивание. В какой-то мере развитию подобного движения частиц могут служить пульсации потока среды. Вызванное главным о<5разом неоднородностью слоя перемешивание частиц порождает обратную тенденцию к разрушению агрегатов и восстановлению однородности псевдоожижения, так как при идеальном перемешивании все частицы были бы равномерно распределены в слое, как молекулы в газе. [c.87]

Предложенный в настоящей главе способ анализа описывает в рамках одномерного рассмотрения динамику поведения теплоносителя с любой степенью сжимаемости, которой может обладать реальная жидкость, идеальный или реальный газ или их однородная двухфазная смесь. При формировании уравнений, описывающих динамику поведения двухфазной среды, не требуется принятие, как это обычно делается, каких-либо дополнительных допущений, учитывающих их особенность. Особенности двухфазных сред по сравнению с однофазными учитываются двумя определяю1цими эти особенности величинами коэффищ1ен-том Грюнайзена и скоростью звука. Без введения в уравнения коэффициента Грюнайзена процесс перехода от зависимостей для однофазного теплоносителя к зависимостям для двухфазного хотя и сопряжен с необходимостью раскрытия неопределенностей типа оо/оо,но принципиально возможен. Обратный же переход от равновесного двухфазного состоя-30 [c.30]

При этом для показателя изоэнтропы к предложено выражение, которое позволяет не только определять скорость звука на реальной нижней границе дисперсии, но и по известным параметрам заторможенного потока двухфазной смеси определять критические параметры смеси, критический расход и критическую скорость истечения двухфазной смеси. Выражение (2.13) обладает тем преимуществом перед другими известными выражениями для определения скорости звука в двухфазной смеси, что одинаково хорошо описывает скорость распространения возмущения в среде с любой степенью сжимаемости на верхней и нижней границах дисперсии, а также при неполном обмене количеством движения между фазами. Различными будут лишь выражения для показателя изознтропы. Так, например, для идеального газа к = ср/с -, на верхней границе дисперсии звука показатель изоэнтропы смеси равен значению показателя изознтропы сжимаемой фазы, а для термодинамически равновесной скорости звука на нижней границе дисперсии к = (Т/р) (yj p) х y-(dpldT) , Предложенное в [55] выражение для показателя изоэнтропы однородной двухфазной смеси получено в предположении, что фазы являются взаимопроникающими и ведут себя в смеси подобно смеси разнородных газов (Fj. = Уж = см)-В [58] предложено аналогичное выражение для показателя изоэнтропы двухфазной смеси пузырьковой структуры, в которой Уем = Уг + Уж- [c.37]

Рассмотрим критическое истечение газожидкостной смеси. При этом полагаем, что среда является смесью идеального газа и несжимаемой жидкости, в критическом сечении настолько однородной, что каждая из фаз занимает весь доступный объем подобно тому, как это имеет место в смеси р- знородных газов (V см)- Скорости фаз в критическом сечении равны (обмен количеством движения между фазами завершен, в основе механизма обмена количеством движения лежит механизм упругого столкновения молекул газа и частиц жидкости). [c.54]

Как показано выше, расчеты скорости звука, выполненные с помощью (3.17), а также эксперименты по измерению скорости звука в однородной газожидкостной смеси свидетельствуют о том, что скорость звука в такой смеси не является величиной аддитивной по отношению к скоростям звука каждой из фаз и зависимость а = /ф)р имеет явно выраженный минимум при значении объемного газосодержания Р = 0,5. При выводе зависимости (3.17) двухфазная среда рассматривалась как смесь идеального газа и несжимаемой жидкости, настолько однородная, что каждая из фаз занимает весь доступный обьем (Уг = Уж= Ус) подобно тому, как это имеет место в смеси разнородных газов. Если представить реальный газ как однородную смесь идеального газа и идеальной жидкости, то можно воспользоваться выражением (3.17) для определения объемного газосодержания Р идеального газа в реальном. При этом под идеальной жидкостью следует понимать несжимаемую (точнее, слабосжимаемую) часть реального газа, представляющую собой молекулярные ассоциации. [c.59]

В достаточно больших масштабах гравитац. взаимодействие превосходит все другие известные виды взаимодействия. Поскольку граБытац. энергия среды при распаде ее на сгустки уменьшается, то близкое к однородному распределение вещества неустойчиво относительно распада на отд. облака достаточно большого масштаба. Напротив, в малых масштабах роль тяготения невелика, и гравитация существенно не влияет на развитие возмущений. Так, напр., адиабатические возмущения в идеальном газе в больших масштабах растут под действием тяготения, а в малых масштабах превращаются в обычные звуковые волны. [c.522]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...