Однородная диэлектрическая и магнитная среда

Отметим, что уравнения Максвелла не содержат коэффициентов преломления. Отклик среды на электромагнитное поле учитывается введением тензоров диэлектрической и магнитной проницаемостей. Однако, если искать решение уравнений Максвелла в весьма грубом приближении геометрической оптики, то два коэффициента преломления появляются благодаря условию существования нетривиального решения системы однородных уравнений. В изотропной однородной среде коэффициенты преломления волн двух различных поляризаций совпадают. В этом случае решение уравнений Максвелла имеет вид (в СИ) [c.297]

Уравнения Максвелла для нейтральной, однородной, линейной и изотропной сред. В уравнениях (48) и (49) диэлектрическая постоянная е и магнитная прони- [c.498]

Здесь Сд сть скорость света в пустоте. Оптические свойства среды (в отсутствие свободных зарядов) мы будем характеризовать скалярными вещественными диэлектрической и магнитной проницаемостями е и р., не зависящими от пространственных координат (тем самым мы ограничиваемся рассмотрением оптически однородных и изотропных сред вдали от области поглощения). Скорость света в среде обозначим [c.48]

Рассмотрим электромагнитное поле в отсутствие свободных зарядов в пространственно однородной среде, характеризуемой вещественными скалярными диэлектрической и магнитной проницаемостями е и х. [c.280]

Как и в основном тексте, мы будем называть свободным электромагнитное поле в однородной диэлектрической среде, характеризуемой скалярными диэлектрической и магнитной проницаемостями, s и л скорость света с есть скорость света в данной среде. По определению причинная функция Грина есть [c.291]

Распространение электромагнитных волн круговой частоты й> в однородной среде с проводимостью а, диэлектрической постоянной 8 и магнитной проницаемостью, равной 1, можно охарактеризовать комплексным показателем преломления [c.311]

Плоская электромагнитная волна распространяется в однородной среде с диэлектрической проницаемостью е и магнитной проницаемостью [1. Покажите, что любая отличная от нуля компонента электромагнитного ноля удовлетворяет линейному волновому уравнению. Пайдите выражение для показателя преломления среды. [c.24]

Будем считать, что однородные плоские электромагнитные волны с угловой частотой со излучаются в среду с проводимостью (7, магнитной проницаемостью и, и диэлектрической постоянной 8. Распределение амплитуд напряженностей электрического Ех и магнитного Ну полей в направлении распространения волны г в прямоугольной системе координат описывается [c.429]

Если высокочастотное поле Герца пронизывает пространство, заполненное однородной проводящей средой с средним удельным сопротивлением средней диэлектрической постоянной е и средней магнитной проницаемостью х,, то, как известно, часть энергии поля преобразуется в другие виды энергии, особенно в тепловую. Поэтому по мере удаления от источника напряженность поля уменьшается. [c.26]

Рассмотрим однородную изотропную среду с диэлектрической проницаемостью 8, магнитной проницаемостью х и проводимостью о. Используя материальные уравнения (1.1.9) — (1.1.11), а именно = аЕ, В = еЕ, В = цН, [c.567]

Например, при изучении распространения света в кристаллах (т. е. в задачах кристаллооптики) можно в большинстве случаев считать среду магнитно-изотропной, но электрически анизотропной. При этом вектор напряженности электрического поля Е и вектор электрической индукции 1>, вообще говоря, не будут параллельны. Связь между ними осуществляется посредством тензорной величины — диэлектрической проницаемости Если поместить точечный источник в оптически однородную изотропную среду, то фронт волны, создаваемой таким источником, будет иметь сферическую форму. Форма же волнового фронта в анизотропной среде отлична от сферической и бывает весьма сложной. [c.103]

Уравнения Максвелла. Во второй половине XIX в. Максвелл на основе проведенного им глубокого анализа известных тогда законов электричества и магнетизма разработал электромагнитную теорию поля и предложил уравнения, носящие с тех пор его имя. Для однородной (диэлектрическая и магнитная проницаемости е = onst, fA onst) непроводящей (поверхностная и объемная плотности свободных зарядов а = О, р 0) изотропной среды уравнения Максвелла имеют следующий вид [c.21]

Рассмотрим плоскую АР, состояш,ую из конечного числа открытых концов прямоугольных волноводов, одинаково ориентированных и расположенных произвольным образом в бесконечном идеальном проводяш,ем экране. Совместим начало системы координат с металлическим экраном, тогда расположение л-го излучателя будет характеризоваться координатами Хп, Уп (рис. 5.1). Пусть область обозначает пространство внутри волноводов, а область Уг—пространство над решеткой. Рассмотрим случай, когда область заполнена однородной изотропной средой с параметрами 61, хо, а область Уг — средой с параметрами ег, хо (б1,2, хо—диэлектрическая и магнитная проницаемости сред). При этом зависимость установившихся электромагнитных колебаний от времени принимается в виде е , где ю — круговая частота. [c.136]

Вычисление параметров Л П. Основные электрические параметры ЛП являются линейными или квадратичными функционалами от функций ф, д(р/дп, определенных на границах сред Li. Таким образом, параметры могут быть найдены по известным решениям систем интегральных уравнений (4.6), (4.9) и их аналогов для многопроводных ЛП. Рассмотрим сначала одиночные ЛП (см. рис. 4.1). На металлическом проводнике ЛП с однородным диэлектрическим заполнением (см. рис. 4.1,а) поверхностная плотность заряда о=боег( ф/с п, где п-—нормаль к контуру проводника, направленная вглубь металла (см. рис. 4.1). Плотность тока на поверхности металла [206] / = где цо — абсолютная магнитная проницаемость вакуума. Погонная емкость j — f ods / [c.123]

При составлении уравнений движения электрореологических сред в магнитных полях гидроопоры предполагаются следующие условия. Электропроводность среды однородна и изотропна во всем объеме действия и не зависит от напряженности магнитного поля Н. Это условие имеет место при loqt <С 1, где и>о — ларморова частота прецессии для ионизированных молекул рабочей жидкости, т — среднее время свободного пробега ионизированной частицы, электропроводность 7 достаточно велика е/4тг oj/j <С 1, где со — частота внешнего сигнала, е — относительная диэлектрическая проницаемость среды. При дросселировании электрореологической жидкости в магнитном поле возникает индукционный ток с плотностью [c.103]

В большинстве ранних работ, посвященных резонансным нелинейным взаимодействиям волн, среда считалась безграничной и однородной. Серьезное внимание к раснадным процессам в неоднородных средах было привлечено в связи с проблемой преобразования энергии мощного лазерного излучения в плазменные колебания. Уже из первых работ, посвященных резонансным волновым взаимодействиям в неоднородных средах, следовало, что неоднородность существенно изменяет характер этих процессов [6—8]. Так, в работе [6] обнаружено, что запрещенная условиями фазового синхронизма генерация второй гармоники в плазме без магнитного поля возможна в неоднородной плазме в области, где становится близкой к нулю диэлектрическая проницаемость волны на основной частоте. [c.104]