Количество движения жидкости секундное

Равенство (23) выражает теорему об изменении количества движения для установившегося движения жидкости (или газа) в трубке тока (или в трубе). Величину G v называют секундным количеством движения жидкости. Тогда теорему можно сформулировать так разность секундных количеств движения жидкости, протекающей через два поперечных сечения трубки тока (трубы), равна сумме внешних сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). Теорема позволяет при решении задач исключить из рассмотрения все внутренние силы (силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1-2). [c.285]

Назовем эту массу секундной. Секундные количества движения жидкости в верхнем и нижнем сечениях обозначим векторами mv [c.135]

Векторы Же и Ж Фд — секундные количества движения жидкости в сечениях 7 и 2. [c.181]

Теорема Эйлера. Сумма главных векторов объемных и поверхностных сил, а также векторов секундных количеств движения жидкости, протекающей через два сечения трубы, равна нулю, если векторы секундных количеств движения направить внутрь выделенного сечениями объема [c.181]

Главные векторы массовых и поверхностных сил вместе с векторами секундных количеств движения жидкости, протекающих через два каких-нибудь сечения трубы и направленных внутрь выделенного объёма, образуют замкнутый многоугольник, т.е. геометрическая сумма их равна нулю. [c.39]

Что понимается гюд секундной массой жидкости Как определяется вектор секундного количества движения жидкости [c.183]

Но секундное приращение количества движения массы жидкости в отсеке АСОВ при установившемся движении происходит потому, что количество движения УИ, секундной массы я/, вытекающей через сечение Д/ , боль- [c.65]

Сила реакции пластинки равна по величине количеству движения набегающей секундной массы жидкости. При этом сила удара Р, по величине равная, но противоположная силе R, будет [c.117]

В тех случаях, когда начальное секундное количество движения жидкости мало по отношению к начальному количеству движения газа, уравнение (5-9) может быть упрощено к виду [c.101]

В формуле Эйлера рассматривается изменение количества движения секундного объема жидкости, протекающей по колесам гидромуфты. Однако при этом не учитывалось еще и то обстоятельство, что количество движения жидкости изменяется также и за счет ее трения на границах этих колес. Поскольку величины моментов трения в значительной степени зависят от разности скоростей, го в гидромуфтах, предназначенных для работы со значительными скольжениями, учитывать эти величины обязательно потому, что силы трения влияют на жесткость характеристики гидромуфты, а следовательно, и на устойчивость привода в целом. Кроме того, силы трения существенно влияют на глубину регулирования по моменту. [c.269]

Из уравнения (1.29) следует в установившемся потоке сумма всех сил давления и трения, действующих на выделенную массу жидкости (газа) со стороны контрольной поверхности и со стороны обтекаемого тела, равна секундному изменению количества движения жидкости при ее течении через рассматриваемую контрольную поверхность. [c.25]

Теорему Эйлера можно вывести, применяя к движущейся жидкости принцип Даламбера, согласно которому сумма действующих сил и сил инерции равна 0. В случае установившегося движения все силы инерции струйки эквивалентны двум силам секундных количеств движения жидкости на входе и выходе. [c.90]

Оба равенства (13.3) и (13.4) выражают, что совокупность гидродинамических давлений на поверхностях 8 и М эквивалентна совокупности векторов, приложенных к элементам поверхности 5, численно равных секундным количествам движений жидкости, протекающей через элементы этой поверхности, и направленных по течению в тех элементах, где жидкость вытекает, и противоположно там, где она втекает в поверхность 5, которая при этом считается неподвижной. [c.68]

Пограничный слой вносит, кроме вытесняющего действия, следующие эффекты за счет трения удельное секундное количество движения жидкости, текущей в пограничном слое, уменьшается вдоль оси X, уменьшается ее удельная кинетическая энергия, могут изменяться энтальпия и концентрация избыточного элемента. [c.273]

Проекция на ось х секундного количества движения жидкости, втекающей в контрольный объем через участки контрольной поверхности 1—2 и 2—3 может быть выражена так [c.282]

Изменение количества движения жидкости в проекции на ось в единицу времени может быть определено как разность произведений секундного массового расхода через контрольные сечения 2—2 и 1—/ на соответствующую скорость, т. е. [c.177]

Подставляя полученное выражение в исходное равенство (88), приходим к уравнению количества движения в гидродинамической форме (первому уравнению Эйлера), согласно которому сумма проекций всех сил, приложенных к струе жидкости на любом ее участке, равна приращению проекции секундного количества движения на этом участке, или, что то же, произведению секундной массы на приращение проекции скорости [c.38]

Аналогичные уравнения могут быть составлены для осей z и X. Согласно второму уравнению Эйлера сумма моментов относительно любой оси всех сил, приложенных к жидкому объему, равна разности моментов относительно той же оси секундных количеств движения выходящей и входящей жидкости. [c.46]

Рассмотрим совершенный прыжок, возникающий в русле однообразного сечения и уклона с обычной шероховатостью. При этом наблюдается значительная разница глубин до и после прыжка. Основной задачей при расчете гидравлического прыжка является определение сопряженных глубин и длины прыжка. Для определения функциональной зависимости между сопряженными глубинами гидравлического прыжка А1=/(Й2) или к2= (Ь1) воспользуемся теоремой об изменении количества движения. Согласно этой теореме проекция приращения количества движения секундной массы жидкости на какое-либо направление равна сумме проекций на то же направление всех сил, действующих на систему. Рассмотрим в качестве такой системы совершенный гидравлический прыжок в призматическом русле между сечениями 1—1 и 2—2 (см. рис. 10.2). Будем проектировать силы и приращение количества движения на направление движения потока — ось х, совпадающую с направлением движения потока [c.117]

При установившемся движении жидкости в канале, перемещающемся прямолинейно и поступательно с постоянной скоростью и, сила R определяется из уравнения (13-1), в котором динамическая реакция потока равна изменению его секундного количества движения, вычисляемого по отношению к подвижным стенкам [c.362]

При установившемся движении жидкости в равномерно вращающемся канале динамический реактивный момент действия потока на стенки канала относительно оси его вращения определяется изменением секундного момента количества движения потока и равен (рис. 13-9) [c.364]

Если величину G rrio (о) назвать секундным моментом количеств движения жидкости относительно центра О, то теорему, выражея-ную равенством (39), можно сформулировать так (сравн. с ИЗ) разность секундных моментов количеств движения относительно центра О жидкости, протекающей через два поперечных сеченая трубки тока (трубы), равна сумме моментов относительно того же центра всех внешних (массовых и поверхностных) сил, действующих на объем жидкости, ограниченный этими сечениями и поверхностью трубки тока (стенками трубы). При решении задач теорема позволяет исключить из рассмотрения все внутренние силы, т. е. силы взаимных давлений частиц жидкости в объеме 1—2. [c.299]

Это выражение представляет собой изменение секундного количества движения жидкости, проходящей через сечения A oi и Дсог. [c.127]

Подсчитаем сначала секундное изменение количества движения жидкости в объёме abed. Через элемент площади dy протекает за единицу времени масса жидкости Wxdy, переносящая количество движения w xdy. [c.200]

В соответствии с (4.27), момент равнодействующей внешних сил относительно произвольной оси равен приращению момента секундного количества движения жидкости GWyJ на участке струйки [c.73]

Так как rfRM-R + Rn. то R + R + /M(vi —V2) = 0. Секундные количества движения Mvi и жидкости е сечениях 1 п 2 направлены внутрь выделенного объема, ограниченного этими сечениями. Поэтому главный вектор внешних сил, действующих на жидкость и векторы секундных количеств движения,, направленные внутрь этой жидкости, образуют замкнутый многоугольник. [c.317]

Пусть количество движения секундной массы лсндкости в граничных сечениях 0—0, I—I п II—II отсека жидкости, показанного па рис. 12-7, будет ЩоГ о, mlVl и Шг г- Под секундной. массой подразумевается масса, соответствующая расходу о в расс.матриваемых сечениях струп. Неравномерностью распределения скоростей пренебрегаем ((х =1). Векторы двух последних количеств движения составляют с ОСЬЮ N—N углы, соответственно равные а и 02. [c.117]

Приравнивая секундный импульс сил давления, действуюн(их вдоль оси потока на жидкость в камере (между сечениями I и 2], и секундное приращение количества движения этой жидкости, получим [c.178]

Смотреть страницы где упоминается термин Количество движения жидкости секундное : [c.410] [c.182] [c.122] [c.506] [c.235] [c.226] [c.19] [c.90] [c.67] [c.63] [c.378] [c.168] [c.376] [c.299] [c.540] [c.317] [c.45] [c.357] [c.358]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...