Давление жидкости на поверхности

Так как давление жидкости на поверхности пузырька равно давлению газа, из (2. 7. 18) получим [c.69]

Погруженная в несжимаемую жидкость сфера расширяется по заданному закону R = R(t). Определить давление жидкости на поверхности сферы. [c.46]

Погрузим в тяжелую жидкость с удельным весом у твердое тело объема тис поверхностью а. Главный вектор R сил давления жидкости на поверхность тела, согласно равенству Гаусса — Остроградского, будет равен [c.140]

Закон Архимеда определяет силу давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела. [c.38]

В общем случае определение силы давления жидкости на поверхности произвольной формы является довольно сложной задачей. На практике чаще всего приходится определять силу гидростатического давления на цилиндрические поверхности, имеющие вертикальную плоскость симметрии (трубы, цилиндрические сосуды и др.). [c.269]

Решения отдельных частных вопросов гидростатики, т. е. разделы гидравлики, рассматривающие вопросы равновесия жидкостей, были даны еще Архимедом в 250 г. до н. э. в его трактате О плавающих телах , который считается первым научным трудом в области гидравлики. Известный закон Архимеда, определяющий силы давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела, дошел в полной неприкосновенности до наших дней. [c.6]

Известный закон Архимеда, определяющий силы давления жидкости на поверхность погруженного в нее тела, дошел в полной неприкосновенности до наших дней. В XIV веке знаменитый ученый Леонардо да Винчи (1452—1519) написал исследование О движении и измерении воды , которое, правда, было опубликовано только в XX столетии. [c.7]

Давление жидкости на поверхности произвольной формы [c.42]

Поэтому для того, чтобы определить полное давление жидкости на поверхность произвольной формы, необходимо найти проекции Р Ру и Р искомой силы Р на координатные оси. [c.42]

Потенциальное вращение имеет место, начиная с некоторого определенного значения радиуса, которое обозначается в дальнейшем через г , т, е. при г г . Действительно, при г - 0 скорость вращения оо давление р должно быть бесконечно большим и отрицательным, что физически невозможно. Радиус г , называемый также радиусом вихря, определяется условием равенства давления жидкости на поверхности вихря внешнему давлению р. [c.318]

СИЛА ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ НА ПОВЕРХНОСТИ [c.16]

Радиус Гв, называемый также радиусом вихря, определяется условием равенства давления жидкости на поверхности вихря, т. е. при г=гв, внешнему давлению р. [c.296]

В данном учебном пособии рассмотрены задачи, посвященные определенным разделам гидравлики давлению жидкости на поверхности различного рода истечению жидкости из малых и больших отверстий сосудов разной формы при постоянном и переменном напорах определению работы, затрачиваемой при выкачивании жидкости, расширении и сжатии газа в цилиндре некоторые специальные вопросы гидравлики открытых русел и сооружений. [c.3]

Из приведенных выше двух методов рассмотрения вариаций следует, что давление жидкости на поверхность ядра эквивалентно действию всех сил, приложенных к каждой частице жидкости, если предположить, что жидкость рассматривается как твердое тело и что ядро увеличилось на всю массу отвердевшей жидкости. [c.277]

Результирующая сила давления жидкости на поверхность погруженного в нее твердого тела (выталкивающая сила) равна весу жидкости в объеме погруженной части тела и направлена вверх по вертикали (закон Архимеда) [c.614]

Ориентировочные расчеты рекомендуется выполнять с помощью номограммы (рис. 40). Силы, действующие на клапан, складываются из силы давления жидкости на поверхность клапана, силы инерции клапана и связанных с ним подвижных деталей и жидкости, силы трения подвижных частей, пружинной и внешней нагрузок. [c.137]

Сила давления жидкости на поверхность клапана в большой мере зависит от высоты подъема клапана и его конструктивного исполнения. Зависимость этой силы от вы оты подъема клапана в большинстве случаев является нелинейной. Это может явиться причиной возникновения колебания давления рабочей жидкости и вибрации клапанов. Для устранения колебаний производится профилирование рабочего окна клапанов, компенсация гидродинамических сил, а также применяются демпфирующие устройства [5, 10, 11, 32, 44]. [c.137]

Гидростатическое прессование позволяет получать заготовки цилиндрического и прямоугольного сечения, трубы и другие изделия сложной формы. Для получения заготовок заданной геометрической формы эластичные оболочки помещают в стальные обоймы, обеспечивающие передачу давления жидкости на поверхность оболочки. [c.422]

При рассмотрении внешнего обтекания твердого тела до сих пор предполагалось, что тело неподвижно, а набегающий на него поток однороден и стационарен, или же жидкость вдалеке от тела неподвижна, а тело движется сквозь нее поступательно, прямолинейно и равномерно. Именно в этом предположении был доказан парадокс Даламбера о равенстве нулю главного вектора сил давления жидкости на поверхность тела конечных размеров. [c.312]

Устремим теперь радиус Во поверхности Сто к бесконечности. Тогда, рассуждая так же, как при доказательстве парадокса Даламбера ( 63), убедимся, что выражение, стоящее под знаком интеграла в последнем слагаемом правой части равенства (121), имеет порядок 1/7 , в то время как поверхность интегрирования имеет порядок В следовательно, при Во оо слагаемое это стремится к нулю. Окончательно найдем искомую формулу главного вектора сил давления жидкости на поверхность тела [c.315]

Повторяя в точности те же рассуждения, найдем выражение главного момента сил давления жидкости на поверхность тела [c.315]

Момент главный сил давления жидкости на поверхность тела 191, 315 [c.733]

Если не учитывать вязкости, то линии тока будут симметричны относительно плоскости АВ, перпендикулярной к потоку, и плоскости D, параллельной невозмущенному потоку Такую же симметрию будут иметь и трубки тока, непосредственно прилегающие к поверхности шара (на рис. 10.19,6 эти трубки показаны штриховкой). Согласно уравнению Бернулли с такой же симметрией распределится и давление жидкости на поверхность шара. Давление на линии [c.285]

Образовавшиеся вихри нарушают симметрию в распределении давления жидкости на поверхность цилиндра. Если в невозмущенном потоке давление равно ро, то в области, занятой вихрем, оно меньше ро (см. рис. 10.34). [c.301]

Для уменьшения воздействия давления жидкости на поверхность заслонки, а также для стабилизации этого воздействия при перемещениях заслонки (при изменении у) следует уменьшать [c.475]

Рис. 2.18. Схема к определению силы давления жидкости на поверхность

В этой главе мы предполагаем изучить интересную динамическую задачу о движении одного или нескольких твердых тел в жидкости, лишенной трения. Развитие этой теории обязано главным образом Томсону и Тэту ), а также и Кирхгофу ). Сущность методов этих авторов состоит в том, что твердые тела и жидкость рассматриваются вместе как одна динамическая система, благодаря чему становится излишним утомительное вычисление результирующей давления жидкости на поверхности тел. [c.199]

Существенное изменение в наших прежних методах, которое оказывается необходимым, если мы принимаем во внимание поверхностное натяжение, заключается в предложении, что давление жидкости на поверхности раздела испытывает теперь разрыв именно, мы будем иметь [c.568]

ДАВЛЕНИЕ ЖИДКОСТИ НА ПОВЕРХНОСТЬ ТЕЛА Ц7 [c.117]

Закон Архимеда результирующая Р давления жидкости на поверхность погруженного (частично или полностью) в жидкость твердого тела направлена вертикально вверх (выталкивающая сила) и равна Весу жидкости О в объеме Vx, которая вытесняется погруженным телом P = G = V,v = VrPg, где р и V — плотность и удельный вес жидкости. [c.67]

Естественно все сказанное выше о равенстве давления пара в пузырьке и давления жидкости во всех точках его поверхности остается в силе (с точностью до ничтожного для рассматриваемых крупных пузырей лапласовского скачка давлений). Однако само это давление превышает гидростатическое давление жидкости на той же глубине, но вдали от растушего пузырька. Так как скорость роста парового пузырька на стенке, определяемая для различных диапазонов числа Якоба формулами (6.41) или (6.44), уменьшается во времени, то уменьшается и избыточное давление в жидкости, вызываемое расширением пузырька можно ожидать, что пузырек начнет отходить от стенки, когда скорость его роста сравняется с установившейся скоростью всплытия пузыря в спокойной жидкости, Uao- Действительно, при стационарном всплытии крупных пузырей давление жидкости на поверхности пузыря одинаково (см. п. 5.6.3), причем в лобовой точке оно выше, чем на той же глубине далеко в стороне от всплывающего пузыря. Если скорость роста парового пузыря на стенке снижается до, то достигаются те же условия, какие существуют при стационарном всплытии пузыря, когда его форма и скорость всплытия не зависят от глубины (если, конечно, давление столба жидкости много меньше давления над уровнем жидкости). [c.277]

В учебном пособии рассмотрены математические приеш решения задач некоторых разделов гидравлики /технической гидромеханики/ давление жидкости на поверхности истечение жидкости из малых и больших отверстий сосудов различной ( ормы при постоянном и переменном напорах определение работы, эапрачиваемой при выкачивании жидкости, расширении и сжатии газа в цилиндре специальные вопросы гидравлики открытых русел и сооружений. [c.2]

Результирующая сил давления жидкости на поверхность погруженного в нее твердого тела направлена вертикально вверх (выталкивающая сила) и раина весу лшдкости в объеме погруженной части тела закон Архимеда). [c.168]

Формула (120) показывает, что при равномерном вращении жидкости с полностью увлекаемым ею во вращение телом главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела складывается из архимедовой подъемной силы (— О ), аналогичной той, которая была бы в неподвижной жидкости, [c.85]

При циркуляционном течении по часовой стрелке (Г < 0) картина обтекания при том же расположении осей координат изменится на перевернутую вокруг оси Ох на 180° и главный вектор окажется направленным по оси Оу в положительную сторону, т. е. вверх. Можно дать простое правило определения направления главного вектора сил давления жидкости на поверхность цилиндра поместив начало вектора скорости Foo в центр цилиндра О, повернем его на 90° в сторону, противоположшую направлению циркуляционного движения это и даст направление главного вектора И. [c.176]

Предполагая,что функции ф тем или другим способом определены, перейдем теперь к разысканию главного вектора и главного можнта сил давления жидкости на движущееся в ней твердое тело. Заключим движущееся тело внутрь некоторой жидкой сферы большого радиуса Л о с поверхностью а а и применим теорему количеств движения к жидкой массе, находящейся в переменном во времени объеме т между поверхностями а и Но- Обозначим через О вектор количества движения жидкости в объеме т, через — искомый главный вектор сил давления жидкости на поверхность тела а и через — главный вектор сил давления, приложенных извне к поверхности Оо, тогда будем иметь [c.314]

Рассмотрим теперь детальнее полученные выражения (122) главного вектора В и (123) главного момента Ж сил давления жидкости на поверхность. С этой целью, воспользовавшись (125), перепишем их дляжраткости в форме [c.316]

Способы разгрузки клапана. Недостатком клапанных распределителей, представленных на рис. 212 и 214, являются большие усилия, которые требуются для преодоления давления жидкости на поверхность клапана и усилия пружин. Ввиду этого имеет большое практическое значение разурузка клапана от сил давления [c.365]

Равнодействующая сила Р давления жидкости на поверхность неподвижного тела, полностью или частично погруженного в жидкость (архиме- [c.18]

Движение в беспредельной массе несясияаемой жидкости двух твердых шаров. В предыдущей лекции мы исследовали двиясепие твердого тела в беспредельной жидкости, не прибегая к оп еделению сил гидродинамического давления жидкости на поверхность тела, потому что хотели познакомить читателя с импулт.сивными силой и парой, которые играют столь важную роль в задаче о движении одного тела теперь же мы будем следовать общему приему, т. е. будем определять потенциальную функцию скоростей F, удовлетворяющую уравнению Лаиласа, обращающуюся в бесконечности в постоянную величину и имеющую на поверхности тел данную нормальную производную потом, найдя гидродинамическое давление по формуле [c.474]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...